Импеданс движения переходной

Решение. В этом случае при переходе из одной трубы в другую плоское движение нарушается, появляется сдвиг фазы между давлением и скоростью, импеданс в переходной области комплексный. Учтем это, представив граничное условие для давления в форме [c.62]

Если к системе приложена простая гармоническая сила только в одной точке, то вся система в целом будет совершать движение, соответствующее этой частоте. Установившееся движение какой-либо части системы будет зависеть от частоты внешней силы и от того, в какой точке системы эта сила приложена и отношение между силой и скоростью определяется Переходным импедансом на входе системы. Из выражения этого импенданса, как функции частоты, может быть вычислено движение системы при действии единичною импульса, приложенного в момент = 0 зная движение при действии единичного Импульса, можно найти движение системы при действии любой [c.85]

Характеристический импеданс. —Теперь мы можем расширить приёлт, намеченный в конце 10, который заключался в том, что мы записали реакцию каждой моды колебания в форме импеданса или проводимости. Выражение (10.25) давало определение переходного импеданса Z ,x,ш, п) для п-й моды, определяющего движение в точке х при приложении силы в точке Теперь, когда мы убедились, что различные моды могут быть связаны друг с другом через возмущения , мы можем ввести переходный импеданс, соответствующий этой связи, который мы обозначим через 2 ( , х, о), п, т). На первый взгляд может показаться, что этот символ наделён слишком большим количеством параметров и индексов, но мы увидим в дальнейшем, что применение его даёт значительную экономию времени и места и наводит на многие полезные аналогии. (Обратим внимание, что индекс т при Z обозначает механический импеданс, а т в скобках обозначает целое число. В этом параграфе для упрощения мы в дальнейшем отбросим индекс т.) [c.148]

Переходные процессы.—Расчёт движения при воздействии импульсной силы, приложенной к струне в момент г = 0, сводится к вычислению вычетов у в полюсах на плоскости ш. Это довольно утомительная работа, поскольку о) зависят от со однако это можно сделать без особого труда, если ограничиться величинами первого порядка малости для х и о. Наибольшая трудность имеется тогда, когда мы подставляем приближённое значение ш = ттс/1 в выражоЕше для чтобы вычислить поправку первого порядка в положении полюсов. Общим свойством импедансов является изменение знака в мнимой части (но не в действительной части), если действительная часть (О меняет знак. Следовательно, если [c.167]

При изучении и проектировании пьезоэлектрических электромеханических преобразователей и анализе переходных состояний целесообразно эквивалентную электрическую схему рассматривать в виде шестиполюсника с распределенными параметрами. Эта модель была предложена Мэзоном [68] и в дальнейшем разработана Редвудом [100]. При выводе параметров эквивалентной электрической схемы Мэзон предполагал, что резонатор испытывает некоторый тнп колебаний, распространение которых происходит в одном выделенном направлении со скоростью v. Определим параметры ЭЭС иа примере продольных колебаний узких стержней, ориентированных в прямоугольной системе координат в соответствии с рис. 2.3. При этом толщина стержня (в направлении оси Л з) равна 2а, ширина (в направлении оси Хг) 2Ь и длина (в направлении оси Х ) 21. Уравнение движения стержня, ориентированного в соответствии с рис. 2.3,(7, представляет соотношение (2.31а), а в соответствии с рис. 2.3,6 — выражение (2.36а). Скорость распределения смещения v в направлении оси Xi, характеристический импеданс 2с и емкость между электродами Со определяются выражениями [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...