Фазовый 1-го рода

Плавление и кристаллизация представляют собой универсальные явления, присущие всем кристаллическим телам. Плавление состоит в переходе от строго упорядоченного расположения составляющих кристалл струк- Турных частиц к беспорядочному (в жидкости, как уже отмечалось ранее, возможно сохранение ближнего, но не дальнего порядка). С термодинамической точки зрения плавление представляет собой фазовый переход 1-го рода [c.389]

Фазовые переходы 1-го рода [c.81]

Таким образом, фазовые превращения 1-го рода обладают следующими особенностями, вытекающими из вышеприведенного анализа при переходе затрачивается или выделяется теплота фазового перехода при переходе в новую фазу имеет место скачок удельного объема и энтропии веществ теплоемкость и коэффициенты термической рас- [c.82]

К. я. могут наблюдаться и вблизи точек т. и. слабых фазовых переходов 1-го рода, где скачки энтропии и плотности очень малы, и переход, таким образом, близок к переходу 2-го рода, например при фазовом переходе изотропной жидкости в нематический жидкий кристалл. [c.526]

При фазовом переходе электронный спектр М. (в частности, поверхность Ферми) изменяется. Если это переход 1-го рода, то новая поверхность не связана со старой. Если же это переход 2-го рода, то обе поверхности Ферми в момент перехода совпадают и можно проследить, как трансформируется поверхность. На рис. 5, [c.116]

Н. ф. п. возможны также в нелинейных системах, для к-рых характерна, напр., оптическая бистабильность. Переключение между двумя неравновесными состояниями также аналогично равновесному фазовому переходу 1-го рода. [c.329]

ПЕРЕНОСНОЕ ДВИЖЕНИЕ в механике-днижение подвижной системы отсчёта по отношению к системе отсчёта, принятой за основную (условно считаемую неподвижной). См. Относительное движение. ПЕРЕОХЛАЖДЕНИЕ — охлаждение вещества ниже темп-ры равновесного перехода в др. агрегатное состояние (фазу) частный случай перевода системы в мета-стабильное состояние, В последовательности фазовых переходов от высокотемпературных к низкотемпературным фазам (пар жидкость — кристалл I - кристалл II) возможно П. каждой фазы по отношению к последующей. П. необходимо, чтобы фазовый переход 1-го рода происходил с конечной скоростью. Большое П. однородной системы может быть обусловлено отсутствием зародышей конкурирующей фазы или очень медленным их ростом вследствие малой подвижности молекул. [c.572]

ПЛАВЛЕНИЕ — переход вещества из кристаллич. твёрдого состояния в жидкое. П. происходит с поглощением тепла как фазовый переход 1-го рода, оно состоит в позиционном разупорядочении системы регулярное пространственное расположение атомов (молекул) сменяется нерегулярным при незначит. изменении ср. расстояний между ними. Температура П, Гдд зависит от давления Р. Для двух- и многоатомных молекул при П. наблюдается также ориентационное разупорядочение, у нек-рых веществ оно предшествует П. [c.592]

Поверхностная энергия, П. обладает иек-рой избыточной поверхностной энергией, т. к. образование Л, требует разрыва или перестройки связей между атомами или молекулами в конденсиров, среде. Работа образования единицы площади П. равна уд. поверхностной свободной энергии (поверхностному натяжению). При фазовых переходах 1-го рода, когда в однородной системе начинает выделяться новая фаза, необходимость затраты энергии на образование межфазной П. приводит к явлениям перегрева или переохлаждения (см. Кипение, Кристаллизация). [c.654]

В процессах ударноволнового нагружения (во всяком случае, на начальном этане) при давлениях порядка 1 — 10 ГПа играют роль кинетические, или релаксационные эффекты перехода упругих деформаций в пластические, которые иногда называют эффектами запаздывания текучести. Процессы перехода упругих деформаций в пластические и обратно, вообще говоря, могут рассматриваться как фазовые переходы 2-го рода, когда в точке равновесия фаз (в данном случае в точке Гюгоиио па ударной адиабате) меняется сжимаемость или модуль сопротивления сдвигу, но пе величины внутренней энергии и плотности, как в случае фазовых переходов 1-го рода. Модели, учитывающие релаксацию во времени упругих деформации в пластические (в отличие от упругопластических схем типа (1.10.19)), должны включать дополнительные независимые параметры и дифференциальное уравнение кинетики релаксации упругих деформаций. Это [c.148]

Переход вещества из одного фазового состоя 1 и я в другое носит название фазового перехода. Отличительной особеЕшостыо фазг)В1>[х переходов 1-го рода является скачкообразное изменение удельного объема и удельной энтропии [c.81]

Вследствие скачкообразного изменения энтропии фазовые переходы 1-го рода протекают с поглощением или выделением теплоты, называемой теплотой фазового перехода. К таким переходам относятся процессы изменения агрегатного состояния вещества (испарение, конденсация, плавление, сублимация, затвердевание, возгонка) ил 1 переход вещества в различные кристаллические модификации. Так, например, пусть гетерогенная система, состоящая из одного компонента (п - 1). находится в изобарно-нзотермных условиях сопряжения с окружающей средой. В этом случае условие (161) получит енд [c.82]

Так как Ли и Д5 конечны, то первые производные свободной энтальпии также меняются скачкообразно при фазовых нревращец]1ях, поэтому н принято называть такие превращения фазовыми переходами 1-го рода. [c.82]

Имеются три снорхтекучие фазы Л, В и ylj фазы А и В разделен]. на фазовой диагра.мме (рис. 4) кривой фазового перехода 1-го рода, фаза еущостнуот тол).ко И маг)1. ноле. [c.424]

Д. в. может смещать томп-ру всех типов фазовых превращений веществ как 1-го рода (конденсация газов, кристаллизация жидкостей, полиморфные переходы кристаллич. модификаций), так и 2-го рода магн., атомное упорядочение переход в сверхпроводящее, сег-нстоэлектрич. состояние и т. д.). В зависимости от термодинамич. свойств сосуществующих фаз величины производных dT /dp [c.550]

В КХД отсутствует строгое матем. доказательство как существования фазового перехода, так и удержания цвета. Значительные успехи достигнуты на пути решения этих сложных проблем в компьютерном варианте теории — спец. образом регуляризованной КХД на решётке (дискретной совокупности 4-точек, заменяющих непрерывное пространство-время). Не-пертурбативные (не связанные с теорией возмущений) вычисления здесь основаны на числ. интегрировании методом Монте-Карло точных выражений, вытекающих из теории (см. Решётки, метод). Наиб, надёжные результаты относятся к квантовой динамике глюонных полей, где кварки рассматриваются лишь как статич. источники. В этом случае получено свидетельство в пользу удержания цвета и существования фазового перехода 1-го рода при темп-ре Г 200 МэВ, причём вычисленные наблюдаемые величины (напр., темп-ра перехода, скачок плотности в точке перехода) находятся в хорошем согласии со значениями, найденными из феноменологич. описания адронной спектроскопии и ив процессов глубоко неунругого рассеяния. [c.339]

Фазовый переход 1-го рода. Превращение одной фазы в др. при ФП 1-го рода требует перестройки системы и преодоления барьера энергетически невыгодных промежуточных состояний. Благодаря этому возможно существование метастабильного состояния старой фазы в области, где абсолютно устойчивой является новап фаза. Метастабильное состояние системы за конечное время превращается в устойчивое в результате процесса флуктуац. возникновения небольших областей новой фазы — зародышей. В первой стадии процесса их число невелико, каждый зародыш растёт независимо от др., эту стадию наз. нуклеацией. В последующей стадии происходит рост и объединение областей новой фазы. На фазовой диаграмме (рис. 1) линия ФП (1) разделяет области давлений Р и темп-р Т, где фазы I и II стабильны. Область существования метастабильной фазы I заштрихована. [c.352]

КИПЕНИЕ — процесс парообразования в жидкости, включающий рождение пузырьков пара, их рост, движение и взаимодействпе частный случай неравновесного фазового перехода 1-го рода. [c.364]

К, —К. у. [юлучсио Б. П. Э. Клапейроном в 1832 для фазового равновесия жидкости с паром с помощью Карно теоремы. Р. Клаузиус (R. lausius) в 1850 дал его термодинамический вывод для любого фазового нерсхо-да 1 го рода. [c.372]

КОНДЕНСАЦИЯ (от позднелат. ondensatio — уплотнение, сгущение) — переход вещества из газообразного состояния (пара) в жидкое или твёрдое состояние. Ква-зистатнч. процесс К. происходит в условиях равновесия сосуществующих фаз и является фазовым переходом 1-го рода. Если при этом давление р поддерживается постоянным, то сохраняется постоянной и абс. те.мп-ра Т. Связь между р и Г определяется равенством химических потенциалов рп 1-1,к Для пара и жидкости соответственно [c.437]

В сверхпроводниках 1-го рода проникиовенпе поля происходит в результате фазового перехода 1-го рода, а К. м, п. Не — это такая напряжённость магн. поля, при к-рой плотность магп. энергии равна разности плотностей свободных энергий Fn—Fg в нормальном (несверхнроводящем, F ) и в сверхпроводящем (Р ) состояниях H l n=Fn F (т, и, термодинамическое К. м. н.). [c.527]

М. в. оказывает влияние на фазовые переходы в точках Кюри и Нееля (см. Магнитный фазовый переход). Оно, в частности, может быть ответственно за то, что эти фазовые переходы протекают как переходы 1-го рода. Давая в нек-рых материалах значит, вклад в энергию магн. анизотропии, М. в. является причиной ориентационных фазовых переходов, например в (YTb)gFe50i2, RFe (R — редкоземельный элемент). [c.18]

Родственны М. п. сегнетоэластич. переходы (см. Сег-нетоэластики), для к-рых параметром фазового перехода также служит деформация. Однако в отличие от М. п., являющихся переходами 1-го рода, они являются фазовыми переходами 2-го рода. [c.50]

Большой класс М. с. связан с фазовыми переходами 1-го рода (кристалл жидкость газ). Для одноком- [c.121]

При < О фаза III является неустойчивой и тем-цературвые области существования фаз I и II перекрываются. С точки зрения симметрии, непосредств. непрерывный переход I II невозможен, т. к. для непрерывного перехода необходимо, чтобы группа магн. симметрии одной из фаз, участвующей в переходе, была подгруппой симметрии другой фазы, что для фаз I и II не выполняется. Следовательно, непосредств. переход I II может осуществляться только скачкообразно (фазовый переход 1-го рода) при Т = 7 , где определяется условиями равенства термодинамич. потенциалов обеих фаз Ф(б = 0) = Ф(б = п/2), т. е. t(T ) + 2 = О- Темп-ры 7i и Т , определяемые ур-ниями = О и i(7i) + 2К = О, есть грани- [c.470]

ПАРАМЕТР ПОРЯДКА — термодинампч. величина, характери.эующая дальний порядок в среде, возникающий в результате спонтанного нарушения симметрии при фазовом переходе. Равновесный П. п. равен нулю в неупорядоченной фазе и отличен от нуля в упорядоченной. При фазовом переходе 2-го рода П. п. непрерывно возрастает от нулевого значения в точке перехода, а при переходе 1-го рода сразу принимает конечное значение. Если переход происходит из неупо-рядоч. состояния с группой симметрии G в упорядоченное состояние с пониженной группой симметрии Л G, то П. п. в равновесии инвариантен относительно преобразований из группы Н, но преобразуется по представлению группы G, отличному от единичного. Вблизи точки фазового перехода 2-го рода Т ., где П. п. мал, он преобразуется по одному из неприводимых представлений группы G-, вклад остальных представлений, согласно Ландау теории, мал по параметру т = 1 — [c.534]

При изменении велнчин Т, Х (или (г )) между упорядоченными фазами могут происходить фазовые переходы (ФП) — спонтанные (по Г), индуцированные (по Р, Е или Н) или концентрационные (по с). Равновесие фаз при ФП характеризуется равенством термодинамич. потенциалов при этом их первые (для ФП 1-го рода) и вторые (для ФП 2-го рода) производные могут иметь разрывы или др. особенности, В простейшем случае спонтанный ФП 2-го рода происходит в иэолиров. точке (см. Кюри точка, Пееля точка, Сверхтекучесть, Сверхпроводимость). Если действие обобщённых полей (Х не устраняет особенности термодинамич. потенциала и его производных, то на диаграмме состояний возникает линия (поверхность) ФП — ф а 3 о в а я граница Гс((Х4(). [c.14]

Классификация. Возможны два вида П. т. . 1) ФП вдоль фазовой границы сохраняет изоморфность (род ФП не меняется), что обычно характерно для систем 1-го типа. П. т. определяется пересечением двух или более фазовых границ 2) изоморфность ФП вдолц фазовой границы нарушается. П, т. представляет собой особую точку на линии ФП, в к-рой это происходит. Такая ситуация реализуется в оси. в системах 2-го типа. Примером изоморфных линий ФП в случае равновесия двух фаз — упорядоченной (дальний порядок) и неупорядоченной (ближний порядок) — является линия ФП 2-го рода в одноосной ферромагнетике (рис. 1), а для ФП 1-го рода фазовая граница жид- [c.14]

Рис, 3. Фазовые диаграммы (X—Т)о поликритическими точками. Сплошная линия изображает линию фазового перехода 1-го рода, штриховая — 2-го рода. Римским цифрами (I, II, III, IV) обозначены различные фаза, одна из которых (обычно II) полностью неупорядоченная X — внешний термодинамический параметр. [c.15]

Рис. 4, Поликритичвскяе точки на трёхмерных фазовых диаграммах а — 1—4—2—5 — поверхность фазового перехода 1-го рода, 1—2 — линия тройных точек, б — 1—2 — линия трикри-тических точек, 2—3 — линии критических точек, 2—4 — линия точек окончания, А — критическая точка 4-го порядка.

Рис. 5. Фазовая диаграмма (я — Г) с трикритической точкой, я — внутренний термодинамический параметр. При Т < Т фавовый переход происходит со скачком параметра Д = я" — я (фазовый переход 1-го рода), при Т > Т непрерывно (фазовый переход 2-го рода).

В рамках модели объясняются все наблюдаемые на опыте закономерности перехода в ДНК. Переход спираль клубок в ДНК аналогичен фазовому переходу 1-го рода, но не является истинным фазовым переходом, т. к молекулу можно рассматривать как одномерную систему, Интервал перехода (напр., интервал темп-р перехода) конечен. В этом гштервале молекула разбивается на чередующиеся спиральные и клушюобразные участки. Т. к. локальное или полное разделение нитей двойной спиралн ДНК происходит при мн. генетич. процессах в клетке, причём в этом процессе участвуют др. молекулы, взаимодействующие с ДНК, теория перехода спираль — клубок, включающая вопрос о влиянии др. молекул ( теорию скрепок ), важна для понимания механизма функционирования ДНК. [c.25]

Фазовый переход 1-го рода менее стабильной модификации в более стабильную связан с преодолением энергетик. барьера, к-рый сущ ественно меньше, если превращение происходит постепенно, путём зарождения и последоват. роста в ней областей новой фазы. Барьер преодолевается за счёт тепловых флуктуаций поэтому, если вероятность флуктуаций мала, менее устойчивая фаза может длит, время существовать в метастабильном состоянии. Напр., алмаз, области стабильности к-рого соответствуют Т > 1500 К и давление р = 10 Па, тем не менее может существовать неограниченно долго при атм. давлении и комнатной темп-ре, не превращаясь в стабильный при этих условиях графит. В др. веществах, напр. в сегнетоэлектриках и сегнетоэластиках, наоборот, разл. модификации легко и обратимо переходят друг в друга прп изменении темп-ры, давления и др., претерпевая при этом структурные фазовые переходы. В окрестности точек таких переходов физ. свойства веществ обычно экстремальны. [c.26]

ПРОМЕЖУТОЧНОЕ СОСТОЯНИЕ — териодияамв-чески устойчивая доменная структура, возникающая при фазовых переходах 1-го рода, индуцированных магн. полем. П. с. появляется в образце конечного размера в веществе, у к-рого под действием магн. поля возможен фазовый переход 1-го рода из состояния с меньшей намагниченностью (фаза I) в состояние с большей намагниченностью (фаза II). В образце, обладающем размагничивающим фактором N, такой переход не может осуществляться скачком, т. к. если бы весь образец при достижении магн. полем критич. величины Hf. перешёл в новую фазу, то из-за увеличения размагничивающего поля внутр. магн. поле стало бы меньше критического. Поэтому образец разбивается на чередующиеся области фаз I и II так, что внутр. поле остаётся постоянным п равным Н . Образуется П. с. Переход образца в фазу II происходит по мере увеличения магн. поля от Не до - - NiilHg АХ — разность магн. восприимчивостей обеих фаз). [c.143]

При фазовых переходах Р. может иметь сложне1 характер. Бели переход из неравновесного состояння в равновесное является фазовым переходом 1-го рода, то система сначала переходит в метастабильнпе состояние. Р. из метастабильного состояния в стабильное может оказаться настолько медленным процессом, что метастабильное состояние можно рассматривать как равновесное (см. Стеклообразное состояние). [c.328]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...