Зонная пластинка фазовая

Если закрыть (зачернить) четные зоны, то нечетные дадут усиление света в некоторой точке на оси экрана. Можно достичь еще большего усиления, если для четных зон создать запаздывание по фазе на величину я. Такие устройства называют фазовыми зонными пластинками. Действие зонной пластинки Френеля близко к действию голограммы точки. Об этом речь будет идти в гл. 9. [c.279]

Естественным развитием одномерных бинарных амплитудных и фазовых дифракционных решеток являются соответствуюш пе двумерные (2-В) радиа,пьно-сим-метричные решетки (зонные пластинки). [c.12]

Рис. 1.7. Фрагмент бинарной фазовой зонной пластинки

Пальчикова II. Г. Математическое моделирование процесса дифракции световых волн на фазовых зонных пластинках ( Новосибирск, 1989) [c.392]

Изменение фазовых соотношений между вторичными волнами. Зонные пластинки [c.127]

Рис. 7.12. Амплитудная (а) и фазовая (б) зонные пластинки

Предположим, что в рабочую зону поместили плоскопараллельную пластинку перпендикулярно оптической оси интерферометра. Такая пластинка внесет фазовое искажение в объектный пучок, которое можно выразить соотношением Лф=(2л/л)иф где к—длина волны [c.107]

Намного большая чувствительность к малым фазовым возмущениям достигается с помощью метода фазового контраста (метода Цернике). Прозрачный объект, являющийся источником возмущений, освещается идеальной плоской волной после его прохождения распределение комплексной амплитуды волны приобретает вид и о е , где (р — зависящие от поперечных координат фазовые отклонения, к-рые и подлежат регистрации. Транспарант представляет собой прозрачную пластинку с таким утолщением (либо выемкой) в малой при-осевой зоне, что между светом, проходящим через эту зону и через остальную часть сечения, создаётся разность хода Х./4. [c.153]

Из этого уравнения вытекает громадное значение хроматической аберрации 6s зонных, а также фазовых пластинок [c.564]

В областях, прилегающих к вертикальному и горизонтальному диаметрам стеклянного цилиндрического активного элемента, направление линейной поляризации падающего света близко к главным осям эквивалентных фазовых пластинок и состояние поляризации света не изменяется, что приводит к появлению фигуры мальтийского креста. Концентрическое кольцо -го порядка (считая от оси) возникает на таком расстоянии от центра, где разность фаз б между ортогональными собственными поляризациями, на которые раскладывается свет заданной при падении поляризации, кратна 2л, Разность температуры центра активного элемента и кольцевой зоны поперечного сечения, соответствующей середине k-vi полосы, равна [c.48]

Наибольшее распространение в современных конструкциях лазерных гироскопов получили невзаимные устройства, основанные на различии фазовых скоростей волн правой и левой круговой поляризаций при их распространении в прозрачной среде, помещенной в продольное магнитное поле (ячейки Фарадея). Поскольку волны в резонаторе кольцевого лазера поляризованы линейно, на торцы стеклянного стержня (рис. 8.13) наклеены четвертьволновые пластинки, превращающие линейную поляризацию вне стержня в круговую внутри него. Магнитное поле в стержне создается с помощью соленоида или постоянного магнита. Оптическая длина такой ячейки различна для волн, распространяющихся навстречу. При помещении в резонатор с периметром 1 м ячейки длиной 1 см, находящейся в поле с индукцией 10 Тл, частота расщепления встречных волн составляет 65 кГц. Этого вполне достаточно для работы вдали от зоны синхронизации. [c.416]

Можно достичь еще большей яркости изображений, если не задерживать колебания, приходящие в точку В от четных зон, а сообщить им изменение фазы на п. Такую фазовую зонную пластинку изготовил впервые Р. Вуд, покрыв стекло тонким слоем лака и выгравировав на нем зянную пластинку так, что оптическая толщина нечетных зон отличалась от толщины четных на величину [c.158]

Преобразование Френеля тесно связано с преобразованием Фурье. Разложением ядра преобразования Френеля можно показать, что функции (x)exp(—/nsA V ) и f y) exp jnsy lX) связаны друг с другом преобразованием Фурье. Наоборот, если f y) и g(x) — пары преобразования Фурье, то можно показать, что пара g (х) ехр(/язл /Х) и /(г/) ехр(—jnsy lK) связана преобразованием Френеля. В этих выражениях умножение на квадратичный фазовый множитель аналогично виду преобразования, осуществляемого тонкой линзой над комплексной амплитудой падающего на нее светового поля [14, гл. 5]. То, что распространение электромагнитного поля между линзами можно описать, с помощью преобразования Френеля (или свертки с фазовым множителем), позволяет изучать свойства когерентных оптических процессоров, в которых основными операциями являются умножение и свертка [7], на основе алгебраических соотношений. Преобразование Френеля применяется также при исследовании голограмм Френеля и анализе систем воспроизведения с апертурами, кодированными зонной пластинкой. [c.34]

КОСТЬ второй линзы кюветы вводится фазовая пластинка . В данном случае в качестве фазовой пластинки используется зеркало X, представляющее собой металлизированную стеклянную пластинку (фазовый сдвиг получается при отражении от металлического слоя) в центральной части зеркала остается неметаллизи-рованный участок шириной 50 р, простирающийся на всю длину зеркала (фазовый сдвиг при отражении от этого участка равен нулю, а коэффициент отражения ниже, чем от металлизированного участка) ). Фазовое зеркало размещается таким образом, чтобы на неметаллизированную зону падал центр дифракционной картины. При помощи второго обычного зеркала Z, и дополнитель- [c.485]

Внешне такой оптический элемент представляет собой иропускающую или от-ражающую пластинку с тонким фазовым ж-шкрорельефом, рассчитанным в рамках теории дифракции. Первым представителем этого класса оптических элементов является дифракционная решетка, созданная более двухсот лет тому назад. Следующим по хронологии представителем указанного класса оптических элементов является зонная пластинка. Эти представители дифракционных оптических апементов (ДОЭ) имели бинарное амплитудное или фазовое иропускание. Если дифракционные решетки нашли широкое применение в приборостроении, то зонные пластинки, в основном, использовались в учебном лабораторном практикуме по оптике. [c.9]

Фрагмент 2-В фазовой зонной пластинки и соответствующая фаза функции про-нускангш изображены на рис. 1.7 и 1.8. [c.12]

Рмс. 1.8. Фаза функцмм пропускания бинарной фазовой зонной пластинки [c.13]

По существу в двух только что рассмотренных. пр.имерах речь идет о фазовой модуляции, при которой одна бинарная функцря, описывающая дифракционную решетку, умножается на другую. Однако, процесс мод эдяции параметров дифракционной решетки может осуществляться и при более широком классе мод1улирующих функций, В частности, осуществляя модуляцию радиусов колец зонной пластинки, можно построить фокусатор в соосный отрезок определенной длины, который [c.14]

Рис. 1.18. Фазовая функция линзы Френе- Рис. 1.19. Ступенчатая аппроксимация ля и бинарной зонной пластинки (штрихо- радиального сечения фазовой функции

Нетрудно рассчитать радиусы колец, соответствующих градациям фазы в различных зонах. Знание их необходимо для расчета бинарных амплитудных масок, однако они не несут такого ясного физического смысла, как в случае зонной пластинки. Отметим также, что уравнение колец зонной пластинки Рэлея-Сорэ невозможно получить с помощью равномерной дискретизации фазовой функции плоской сферической линзы. [c.18]

ДОЭ работает как фазовая джфражционная решетка (или зонная пластинка), т.е. дает большое количество дифракционных порядков. Работам обычно явля-ется первый порядок дифракции, в который попадает до 40% энергии, что и определяет преде 1гьную дифракционную эффективность ДОЭ в данном случае. При большом числе уровней квантования можно ввести в рассмотрение шум квантования А р . Из рис. 1.57 видно, что при [c.39]

ДОЭ представляет собой зонную пластинку с дифракционным микрорельефом, отображающим фазовую функтщю. На этапе проектирования ДОЭ рассчитывается его фазовая функция < х,у) одним из методов, изложенных в предыдупрх главах. Полагаем, что зонная пластинка расположена в плоскости х,у). Высота микрорельефа к х,у) связана с фазовой функщ1ей пропускающего ДОЭ (р х,у) [c.238]

Важнейшими характеристиками фотошаблона (как реального, так и виртуального) являются параметры имеющихся на нем линий, особенно минимальное значение ширины линии и максимальное значение кривизны линии. Легче всего описать эти параметры для линий, имеющихся на бинарных шаблонах. При изготовлении бинарного ДОЭ фотошаблон является аь-тлитудной зонной пластинкой, разные виды которых подробно описаны в разделе 1.1, там же на простейших примерах охарактеризовано понятие зоны оптического элемента. Линии на фотошаблоне повторяют формы зон, занимая для бинарного ДОЭ около половины площади зоны. В частности, для изготовления фазовой дифракционной решетки в качестве фотошаблона используется амплитудная дифракционная решетка, темные полосы на которой образуют линии фотошаблона (см. рис. 1.1). В случае изготовления более сложных типов ДОЭ линии на фотошаблоне могут быть разной толщины и иметь значительную кривизну (см., например, рис. 1.5 и 1.9). [c.241]

Таким образом, зонная пластинка (5.128), (5.102) с функцией Ф[С], определенной как фазовая функщ1я Л -порядковой решетки с интенсивностями /х,..., 1дг в порядках 1,... обеспечивает фокусировку сходящегося сферического пучка (5.129) в N масштабированных линий в плоскостях 2 = Fj., г = 1, N. [c.364]

В зажлючение рассмотрим расчет бинарной зонной пластинки для фокусировки в центрально-симметричный контур С в плоскости = /х- Контур С можно представить как объединение двух центрально-симметричных линий. Предположим, тго = /2 и фудщдя с (и) в (5.128) является фазовой функцией фокусатора в линию Ь, равную половине фокального контура С. В этом случае фокальные линии = Ь и формируемые в +1 и —1 дифракционных порядках зонной пластинки явля- [c.365]

Используем уравнения (5.141), (5.142) для расчета ДОЭ с комбинированным эффектом — ДОЭ, предназначенного для одновременной фокусировки в два набора линий, С этой целью введем функ1щю 9 г(< гр1(и)5 У 2р2(и)), соответствующую суперпозиции (5.141) бинарных миогофокусных зонных пластинок (ргр1(и) и 9 гр2(и), фокусирующих сходящийся сферический пучок (5.129) в наборы линий и 8-2, соответственно. Далее, определим фазовую функцию ДОЭ с комбинированным эффектом в виде [c.368]

Фазовая ф ттк1щя зонной пластинки, фокусирующей в набор отрезков, имеет вид (5.128), (5.136). Функция (и) в (5.128) имеет вид (5.102), где /1 = /2 = 4 2 = = (О, й), а функция 2(и) вляется фазой фокусатора в отрезок х й, в плоскости г = . При круглом освещающем пучке радиуса Л с постоянной интенсивностью, фазовую функцию 2(и) можно получить из (5.20), (5.21) в виде [c.369]

Если функция нелинейного преобразования Ф[ ] в (5.147) определена для многопорядковой бинарной решетки, то функция Ф[(р2 ш)] является бинарной. Суперпозиция (5.142) функций пропускания бинарной зонной пластинки [ 2(11)] и многопорядковой бинарной решетки соответствует чисто фазовому элементу [c.371]

Фокусаторы и корректоры излучения чаще всего выполняются в виде дифракционных зонных пластинок. Их расчет основан на процедуре приведения их фазовой функции к интервалу [О, 1 к), которая использовалась ранее при вычислении пропускания киноформов. Последнее обстоятельство привело к тому, что указанный класс оптических дифракционных элементов часто относят к так называемой киноформной оптике. Для уяснения основных принципов построения дифракционных [c.193]

Из теории дифракции Френеля вытекает возможность управления формой волнового фронта и распределением интенсивности посредством изменения фазовых соотношен1П1 между вторичными волнами. Так, например, если все четные (или нечетные) зоны закрыть непрозрачной маской, то, поскольку вторичные волны от этих зон синфазны, в точке Р будет наблюдаться многократное усиление света (рис. 7.12, а). По закону сохранения энергии в других точках пространства интенсивность света должна уменьшиться, то есть произойдет фокусировка света в точку Р. Такая маска называется амплитудной зонной пластинкой. [c.127]

Призабойная зона пласта - это часть общей пластовой гидродинамической системы, где фильтращм флюидов происходит при повышенных скоростях, градиентах давления и температуры и осложняется появлением трещиноватых, неоднородных по проницаемости зон, фазовых переходов. Призабойная зона находится в неравновесном термодинамическом состоянии активного энерго- и массообмена со скважиной и пластом, при этом ее состояние непрерывно изменяется в ходе разработки месторождений. Размер призабойной зоны принято оценивать по радиусу зоны нарушения линейного закона фильтрации, которая может простираться на [c.7]

При ограниченных размерах нелинейной среды и поперечного сечения светового пучка накачки наиболее интересен случай рассеяния назад,- когда усиливаемые упругая и световая волны распространяются навстречу и каждая из них обеспечивает положительную обратную связь для процесса параметрического усиления другой. Если когерентный падающий пучок пространственно неоднороден, т. е. его интенсивность не постоянна по поперечному сечению, то при ВРМБ происходит интереснейшее явление обращения волнового фронта, не имеющее аналога в классической оптике. Схема эксперимента по его наблюдению приведена на рис. 10.6. Волновой фронт интенсивного лазерного пучка, имеющего высокую направленность, существенно искажается поставленной на его пути фазовой пластинкой Я со случайными неоднородностями. Расходимость пучка возрастает при этом в десятки раз. Затем линза Л с большой апертурой, достаточной для того, чтобы перехватить весь расширенный пучок, направляет свет в кювету К, заполненную сероуглеродом или метаном при высоком давлении. Небольшая часть лазерного пучка отражается плоскопараллельной пластинкой, и его угловое распределение в дальней зоне регистрируется измерительной системой С1. Аналогичная система С2 регистрирует рассеянный назад свет, также прошедший через линзу Л и фазовую матовую пластинку Я. [c.500]

Излагаются основы компьютерного синтеза дифракционных оптических элементов (ДОЭ) с широкими функциональными возможностями. Обсуждаются методы получения зонированных пластинок со сложным профилем зон. Значительное внимание уделено математическим моделям и методам расчета ДОЭ геометро-оптическому расчёту, итеративным и градиентным алгоритмам, строгому электромагнитному подходу к расчёту ДОЭ. Рассмотрены различные типы ДОЭ фокусаторы, моданы, формирователи лазерных пучков с инвариантными свойствами, многопорядковые дифракционные решетки, аксиконы и многофокусные линзы. Все эти ДОЭ находят применение в задачах фокусировки ла зерного излучения, в лазерных системах с волоконной и интегральной оптикой, а также в задачах оптической обработки информации. Освещены проблемы дискретизации и квантования в дифракционной оптике и особенности применения различных технологий создания фазового микрорельефа. [c.2]

К чистым пластинкам. При помощи этого метода удалось установить, что основными в механизме защитного действия любых консервационных и рабоче-консервационных смазочных материалов (масел, смазок, ингибированных тонкопленочных покрытий) являются поверхностные явления, связанные с высокой долей поляризационного сопротивления (80—99%) в общем сопротивлении защитной пленки [15, 51, 57, 60—62]. Кроме того, данный метод косвенно использован для оценки областей мицеллообразования маслорастворимых ПАВ адсорбционного типа, в частности различных мыл жирных кислот [67]. На рис. 8 представлена зависимость ОПС (аналогично для ООС) от концентрации ПАВ различного типа в масле АС-6. Обычные минеральные масла незначительно влияют на эти показатели (см. рис. 8, кривая 1). При исследовании мыл жирных кислот кривая зависимости ОПС (ООС) от концентрации имеет сложный вид (см. рис. 8, кривая 2). В этом случае в зонах (точки II, IV, кривая 2) в результате мицеллярных и фазовых превращений, соответствующих областям мицелло- и структурообразования мыл, увеличивается энергия связи молещл мыл между собой в результате уменьшается энергия их связи с металлом, электролит вытесняет их с металла и показатели ОПС [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...