Кориолиса тяжести

Сопоставим проекцию силы Кориолиса на ось Ог с ускорением силы тяжести [c.287]

Решение. Этот вопрос наиболее целесообразно решать в системе отсчета, связанной со спиралью. Известно, что приращение кинетической анергии тела должно быть равно алгебраической сумме работ всех сил, действующих на тело. В нашем случае из всех сил работу будет совершать только центробежная сила инерции. Все остальные силы —сила тяжести, сила реакции со стороны спирали и сила Кориолиса — перпендикулярны скорости v муфты, поэтому работы не совершают. [c.127]

Горизонтальная ось а физического маятника находится в поступательном горизонтальном движении со скоростью -с, изменяющейся с временем. Показать, что по теореме Кориолиса движение маятника вокруг а будет происходить так, как если бы эта ось была неподвижна и к каждому материальному элементу dm тела была приложена сила инерции переносного движения— dmx, что равносильно предположению, что к центру тяжести, помимо веса, приложена сила — дас. [c.60]

Таким образом, в указанном приближении кроме кажущейся силы тяжести нужно учитывать только силу инерции Кориолиса [c.146]

Решение. Сила Кориолиса Р от переносного ускорения направлена от осп вращения и по величине равна тсо зша, где г — радиус окружности. Действие на точку силы Р и силы тяжести может быть уравновешено только силой реакции N. которая направлена по радиусу окружности к ее центру. Для равновесия необходимо и достаточно, чтобы проекции сил Р и тц на касательную к окружности были равны и противоположны по знаку, т. е. [c.288]

Задача о падении тяжелой точки в пустоте. Рассмотрим вопрос о влиянии вращения Земли на движение свободной материальной точки в пустоте. Движение это будем изучать в местной системе координат. Ось z направим вертикально вверх, т. е. по линии действия силы тяжести. Ось л направим перпендикулярно к оси г в плоскости меридиана (рис. 178). Кроме силы тяжести на движущуюся точку будет действовать сила Кориолиса от добавочного ускорения. Проекции угловой скорости вращения Земли на подвижные оси координат равны [c.291]

Решение. Маятник совершает колебания относительно системы отсчета, связанной с движущимся вагоном. При изучении движения относительно такой системы к действующим силам необходимо добавить силы инерции Кориолиса. Подвижная система, связанная с вагоном, движется поступательно, а потому сила Кориолиса от добавочного ускорения будет равна нулю. Сила Кориолиса от переносного ускорения будет равна /е = —та, так как система движется с ускорением. Добавляя силу Кориолиса к силе тяжести т получим результирующую силу Ф, действующую на точку в подвижной системе отсчета, величина которой определяется равенством [c.76]

Решение. Движение точки определяется относительно вращающейся окружности, поэтому целесообразно подвижную систему отсчета связать с окружностью. Выберем начало подвижной системы координат в центре окружности, ось у направим вертикально вверх, а за ось х примем горизонтальный диаметр окружности. В этой системе движение точки будет определяться двумя силами силой тяжести mg и силой Кориолиса Ре от переносного ускорения, величина которой равна тау х и которая направлена от оси вращения. Сила Кориолиса от добавочного ускорения ортогональна к траектории точки и не влияет на характер движения точки. [c.78]

Сила тяжести и сила Кориолиса Fi допускают существование силовой функции [c.79]

Конкретные реализации динамического переноса вещества на разных планетах, при наличии четырех типов сил, действующих на элементарный объем воздушной среды (сил тяжести и вязкого трения (Р), силы Кориолиса [c.24]

Перейдем к определению силы X. Так как Земля вращается и так как рассматривается движение жидкости относительно Земли, то нужно учитывать, по общей теории относительного движения, добавочные силы, отвечающие переносному ускорению и ускорению Кориолиса. Аналогично тому, как мы это делали в 9 главы пятой, соединим силу, отвечающую переносному ускорению, вместе с силой притяжения к центру Земли в одну вертикальную силу тяжести. Сила же Кориолиса перпендикулярна к скорости частицы жидкости, следовательно, перпендикулярна к оси Ох. Поэтому составляющие . илы тяжести и силы Кориолиса по оси Ох обратятся в нуль, и останется, таким образом, только горизонтальная составляющая приливообразующей силы Луны для потенциала этой силы мы имеем [c.535]

Здесь 1 . как и прежде, — потенциал силы тяжести, включающий в себя ньютоновское притяжение и центробежную силу вращения Земли, а последний член справа представляет силу Кориолиса (глава пятая, 9). [c.539]

Здесь и, V, — составляющие скоростей по осям х, у, z, i —время, р— давление, р — плотность, g—ускорение силы тяжести, I — параметр Кориолиса / = 2со sin ф (со — угловая скорость вращения Земли, ф — широта места). Уравнение неразрывности [c.563]

При сделанных предположениях проекции силы, составленной из силы тяжести и силы отклонения, вызываемой враш,ением земного шара (силы Кориолиса), на оси координат будут выражаться равенствами [c.199]

Траектория выбрасывания груза из ковша. При вращении ковша с грузом на верхнем барабане на частицу груза, перемещающуюся в ковше, действуют соответствующие силы ее тяжести, центробежной силы и дополнительной силы инерции, вызванные ускорением Кориолиса и относительным ускорением скольжения частицы по кромке ковша. Решение уравнения движения частицы груза позволяет определить ее путь и скорость скольжения и,,. Абсолютная скорость частицы груза определится в виде геометрической суммы окружной скорости V = сог и скорости скольжения (рис. 242, а). Выброшенная из ковша частица будет двигаться по [c.340]

Траектория выбрасывания груза из ковша. При вращении ковша с грузом на верхнем барабане на частицу груза, перемещающуюся в ковше, действуют сила тяжести, центробежная сила и сила инерции, вызванная ускорением Кориолиса и относительным ускорением [c.335]

Существование волн в жидкости, находившейся первоначально в стационарном состоянии, обусловлено возмущением жидкости и конкуренцией между силой, стремящейся возвратить жидкость в исходное состояние, и силами инерции, которые заставляют жидкость проскочить его. Например, для волн на воде возвращающими являются сила тяжести и сила поверхностного натяжения, для вращающейся жидкости — сила Кориолиса, для проводящей жидкости — сила действия магнитного поля. [c.91]

Модель ВМВ включает уравнения сохранения массы и горизонтального количества движения, описывающие течения в тонком вращающемся слое со свободной поверхностью, возникающие под действием силы Кориолиса и силы тяжести [c.509]

Рассмотрение специальных задач, относящихся к этим областям, опять-таки, выходит за рамки этой книги ). Мы дадим только несколько простых примеров с целью проиллюстрировать влияние I) сил Кориолиса, 2) силы тяжести и 3) электромагнитного поля. Первые два фактора важны для метеорологии все три фактора встречаются в астрофизических задачах. [c.130]

Здесь Р = пщ — силы тяжести шарика, N — реакция трубки, F — сила притяжения, Фр, Ф, — переносная сила инерции и сила инерции Кориолиса. Учтено, 410 у = onst = о, 2 = onst = о II, следовательно, у = z = 0. Ось Ог направлена параллельно силе Ф , а ось Оу в.месте с другими двумя осями образуют правую систему осей координат. [c.235]

Если рассмотреть поступательное движение железнодорожного вагона, то для него сила инерции Кориолиса пройдет через центр его тяжести слева направо, если смотреть по движению вагона. Это приведет к увеличению давления на правый рельс и к его уменьшению на левый. На двухколейных железных дорогах правый рельс изнашивается быстрее левого. [c.255]

Отклонение падающих тел к востоку. Рассмотрим в Северном полушарии тело, падающее вертикально вниз под действием силы тяжести без начальной скорости. Действие силы инерции Кориолиса в этом случае в первом приближении сведется к отклонению падающего тела к востоку. Действительно, если скорость тела щ направлена по вертикали к центру Земли, то ее проекция на плоскость параллельного круга -ппавлена к центру этого круга (рис. 20). Ускорение Кориолиса а [c.255]

Здесь Р = mg — сила тяжести шарика N — сила реакции трубки F — сила при. я жения Фд, Ф . — переносная сила инерции и сила инерции Кориолиса, Учтено, что у = onst = 0, г = onst = 0 и, следовательно, у = г = 0. Ось Oj направлена параллельно силе Ф , а ось Оу вместе с другими осями образует правую систему осей координат, [c.256]

Указание. Равнодействующая n. ia веса >ng вагона и иереиосной кориолисо-вой силы (—( центробежная сила ), приложенной также в центре тяжести вагона, должна быть перпендикулярна [c.306]

Данное уравнение принято называть уравнением Бернулли. Однако Д. Бернулли рассматривал только соотношение (3-60), приведенное в il2 (для случая установившегося движения идеальной жидкости, подверженной действию только сил тяжести). Уравнения, описываемые в настоящем параграфе и в 3-16 (а также приводимые далее в гл. 9 для неустановившегося движения), были составлены в дальнейшем на основании как работ Д. Бернулли, так и работ других авторов (Эйлера, Кориолиса, Буссинеска, Вейсба-ха й др.). [c.110]

Первый член в правой части —это так называемая сила Кориолиса. Если частица движется в северном полушарии в направлении из север, то па нее будет действовать сила, направленная па восток. Это обстоятельстЕО имеет значение при рассмотрении течения рек и для понимания законов образования и циркуляции циклонов. Мы же ограничимся двумя простыми механическими примерами, в которых силы Кориолиса имеют сущестБенное значёние. Первый пример—это падепие частиц в поле тяжести Земли, точнее — траектория частицы, бром гииой с некоторой высоты. Второй пример —МаяТИ Тч Фуко. [c.116]

В метеорологии были выведены ур-няя Вуссиыеска, описывающие движения несжимаемой жидкости в поле тяжести и сил Кориолиса и используемые в океанологии и физике атмосферы. Ур-ния магнитной гидродинамики описывают движение проводящей жидкости в магн. поле и применяются в астрофизике и физике плазмы. [c.315]

Теперь мы применим закон Ньютона, написанный в виде равенства (3-12), к элементарной материальной частице постоянной массы Дш (рис. 5-1). Материальный метод, описанный в 3-6, приводит к более простой формулировке уравнений движения, чем метод контрольного объема, который был использован выше для получения уравнения неразрывности. Определяя сумму сил, действующих на жидкую частицу, необходимо рассматривать как массовые, так и поверхностные силы, о которых уже говорилось в гл. 5. Массовые силы могут возникнуть, например, под действием земного притяжения или электромагнитных полей. Другие силы, имеющие характер массовых сил, могут войти в число действующих благодаря выбору ускоренной или вращающейся координатной системы, т. е. неинерциальной системы отсчета, о которой говорилось в гл. 2. К таким силам относится кориолисо-ва сила. Здесь при учете массовых сил будет приниматься во внимание лишь поле силы тяжести (см. 2-3). [c.119]

Особенностью отмеченных операций членов экипажа вращаю-ш,егося пилотируемого КА является отсутствие большой амплитуды движения конечностями и головой, что не приводит к возникновению значительных величин ускорений Кориолиса, а само наличие искусственной силы тяжести при выполнении этих операций, на основании проведенных работ [25], позволяет надеяться получить некоторый эффект в сокраш ении среднего времени одноактной операции, которое аналитически можно представить в виде [c.270]

Решение. Введем в начальном положении точки движущуюся вместе с Землей систему координат, где ось х направлена по касательной к параллели на восток, ось у - по касательной к меридиану на север и ось г -вертикально вверх (уточнение см. далее). На точку действуют сила тяжести mg и-две силы инерции центробежная (переносная) и кориолисо-ва, которые нужно ввести вотедствие того, что рассматривается относительное движение в подвижной системе координат. [c.145]

На точку действуют две силы — сила тяжести mg и нормальная реакция плоскости N (плоскость гладкая и сила трения отсутствует). Поскольку мы рассматркзасм относительное движение по отноптению к подвижной системе координат, то к этим силам нужно добавить еще и две силы инерции — центробежную (переносную) силу h и силу ускорения Кориолиса [c.152]

Общая О. т. Выше мы видели, что если ур-ия механики и электромагнитного поля верны в нек-рой системе отсчета К, то они же верны и во всякой другой системе К, движущейся относительно К равномерно и прямолинейно. Но если К движется относительно К с ускорением, то законы механики получат в системе К более- сложный вид это усложнение можно описать, введя особого рода инерциальные силы (центробежную силу,силу Кориолиса),к-рые с точки зрения наблюдателя К сообщают всем телам ускорение, не зависящее от массы этих тел. Может казаться, что наличие инерциальных сил убедит наблюдателя К в том, что его система отсчета движется, но это неверно. Известно, что не только инерциальные силы, но и сила тяжести обладают тем свойством, что влияние их на движение тел не зависит от массы этих тел (ср. опыты Галилея над падением тел) поэтому наблюдатель К может считать свою систему отсчета неподвижной, а вместо инерциальных сил ввести особое поле тяжести, производящее такие же самые действия. В 1916 г. Эйнштейн облек этот вывод в форму принципа, гласящего каждая система отсчета с таким же правом может считаться неподвижной, как и любая другая все системы отсчета равноправны все законы природы можно сформулировать так. обр., чтобы одна и та же формулировка была действительной для всех возможных систем отсчета. Это требование ковариантности получило название общего принципа относительности его содержание шире, чем содержание специального принципа, в к-ром речь идет лишь об инерциальных системах о Гсчета. [c.179]

Массовьили называются силы, величина которых пропорциональна массе жидкости. К массовым силам относятся сила тяжести и силы инерции (Даламбера, переносная, Кориолиса). Каждая из этих сил инерции вводится в рассмотрение в зависимости от того, каким методом решается та или иная задача, что должно быть хорошо известно из курса теоретической механики. Напомним лишь, что силы инерции равны произведению масс на соответствующие ускорения и направлены в сторону, им противоположную, [c.15]

Уравнения Эйлера jMoryr быть также использованы и для относительного движения. Однако в этом случае X, Y и Z уже будут являться а.тгебраической суммой ускорений силы тяжести— g, силы инерции переносного движения—/ р и силы инерции Кориолиса — / . [c.119]

Мы сможем проследить общий физический механизм, с помощью которого упомянутые выше факторы влияют на устойчивость движения жидкости. Когда силы тяжести значительны, стремление более легкой жидкости собраться поверх более тяжелой будет иметь дестабилизирующий эффект. С другой стороны, силы вязкости обычно служат стабилизатором такого возбуждающего механизма. Действие сил Кориолиса можно часто проследить по вихревым соотношениям. По существу, мы должны рассматривать абсолютную величину вихря в движении жидкости вместо ее вращения относительно системы, которая сама вращается. Магнитное поле в общем стабилизирует движение, как мы увидим в 7.4. Это также продемонстрировано изучением его влияния на две классические задачи, разобранные в гл. 2 и 3, что было проделано соответственно Чандрасекхаром (1953Ь) и Стюартом (1954). По поводу систематического изучения таких проблем читатель может иайти сведения в лекции Чандрасекхара (1954(1). [c.131]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...