Сечение плоское потока

Если граничные поверхности образуют трубу или канал с изменяющимся по длине поперечным сечением, то поток является трехмерным или пространственным. Но если кривизна IR линий тока (или струек), а также образуемый ими угол р (рис. 6 2) малы, то такой поток приближенно можно свести к одномерной модели. Потоки, удовлетворяющие этим условиям, называют плавно изменяющимися. Из-за малых углов между линиями тока живые сечения слабо искривлены и приближенно могут считаться плоскими. Тогда, выбирая продольную геометрическую координату вдоль оси потока, проходящей через центры масс живых сечений, можно плавно изменяющийся поток рассматривать как одномерный. [c.134]

Этим условием ограничивается область относительно малых чисел Рейнольдса. Кроме того, решение относится к теоретическому случаю чисто плоского потока (отсутствие торцовых стенок). В реальных случаях чаще всего приходится считаться с наличием отрывов. Если вблизи входного сечения диффузора обеспечено чисто радиальное течение с равномерным распределением скоростей, то по мере продвижения потока на боковых стенках нарастают пограничные слои. В случаях, когда угол раскрытия диффузора велик и не произошло смыкания пограничных слоев, во внешнем потоке происходит нарастание давления, при-386 [c.386]

Все рассматриваемые течения обладают свойствами, характерными для пограничного слоя, а именно линейные размеры поперечных сечений рассматриваемых потоков малы по сравнению с протяженностью в продольном направлении скорость поперек потока изменяется значительно интенсивнее, чем вдоль потока. Следовательно, для изучения потоков со свободной турбулентностью можно воспользоваться дифференциальными уравнениями пограничного слоя. В частности, для плоского течения такие уравнения будут иметь вид [c.349]

Из вывода уравнения Бернулли становится очевидным, что оно справедливо только по отношению к установившемуся плавно изменяющемуся движению жидкости. Следует помнить, что поперечные сечения такого потока плоские и нормальные к его оси. [c.37]

Плавно изменяющимся движением жидкости называется движение, характеризующееся очень малым углом расхождения его струек линий токов) и весьма незначительной их кривизной. Очевидно, что в условиях плавно изменяющегося движения живые сечения целого потока могут быть приняты плоскими, нормальными к направлению движения такие расчетные плоские живые сечения будут весьма мало отличаться от живых сечений в строгом смысле. [c.69]

В ток случае, когда элементарные струйки практически параллельны друг другу (рис, 65), живое сечение целого потока жидкости будет плоским. В связи с этим установим понятие о так называемом плавно изменяющемся движении. [c.86]

Вывести дифференциальное уравнение движения, найти закон распределения скоростей и среднюю скорость и ламинарного потока вязкой жидкости в поперечном сечении плоской горизонтальной трубы прямоугольного сечения, высота которого А мала по сравнению с шириною. Кинематическая вязкость жидкости р перепад давлений на длине / равен Др. [c.60]

Плоскими, как это уже указывалось, называются потоки, имеющие в параллельно расположенных плоскостях одинаковое распределение скоростей. Живые сечения таких потоков — цилиндрические поверхности. Следы этих поверхностей образуют на рассматриваемых плоскостях одинаковые линии равного потенциала. Расход жидкости д на единицу расстояния между плоскостями называется удельным расходом. Считая, что скорости вдоль концентрических окружностей одинаковы, получим для расхода жидкости д = 2пг-1ю, где ш — радиальная скорость. Если скорость направлена от центра концентрических окружностей, течение называется источником если скорость направлена к центру — стоком. [c.139]

Уравнение Бернулли применимо только к установившемуся плавно изменяющемуся движению жидкости. Поперечные сечения такого потока должны быть плоскими и нормальными к его оси. [c.39]

Преимущество формулы (1-25) заключается в том, что по ней можно также приближенно рассчитать теплопроводность ряда тел неправильной геометрической формы, например теплопроводность плоской стенки, у которой Fi Fz, т. е. когда поперечное сечение теплового потока в ней представляет собой переменную величину, теплопроводность любых цилиндрических сечений, ограниченных [c.24]

Равномерное движение характеризуется неизменностью величины и направления скоростей частиц вдоль их прямолинейных и параллельных траекторий (живое сечение плоское и не меняется вдоль потока). Потери напора (потери трения) пропорциональны длине потока и равны падению гидростатического напора [c.620]

Около вертикальной плиты, погруженной в неограниченный поток покоящейся жидкости, под влиянием разности температур возникает свободная конвекция. При достаточно больших (по отношению к толщине слоя наибольших возмущений потока) размерах плиты возникающий пограничный слой можно считать плоским. Давление в каждом горизонтальном сечении такого потока равно гидростатическому давлению в невозмущенной области поскольку в пограничном слое =оУ Лу 1 [c.214]

Упомянутые концентрические слои обычно не являются строго цилиндрическими. Однако поскольку в ступенях со сравнительно короткими лопатками отклонение рабочего вещества в радиальном направлении при течении его в проточной части ступени мало, а проектирование ступеней со сравнительно длинными лопатками в настоящее время выполняется с использованием условия радиального равновесия среды, то приближенно можно считать поверхности тока в основной части потока цилиндрическими. Тогда, развернув интересующее сечение (на том или ином радиусе) на плоскость, получают плоский поток через решетку профилей (рис. 1). Здесь имеются в виду ступени с цилиндрической проточной частью. [c.7]

Проведенные опыты подтвердили схему явления, положенную выше в основу расчета коэффициента потерь в решетке при плоском потоке. В канале, образованном соседними лопатками, противоположные пограничные слои не смыкаются. Так, в турбинных решетках сумма толщин пограничного слоя на выпуклой и вогнутой поверхностях лопатки в выходном сечении решетки не превышает 30% ширины канала, а в компрессорных решетках — значительно меньше. В ядре потока (вне пограничного слоя) потери энергии сравнительно малы и лежат в пределах погрешности измерений. На этом основании можно считать, что в центральной части, ограниченной пограничными слоями на соседних лопатках, поток является потенциальным. [c.74]

Для второго случая характерно то, что цилиндр целиком омывается струей. Данный случай с известным приближением можно свести к обтеканию цилиндра плоским потоком, если за скорость набегающего потока принять среднюю скорость по сечению струи. [c.298]

Последний результат подтверждает вывод о том, что потери при смешении плоского потока от выбранного сечения и до бесконечности имеют порядок 0,01. [c.386]

В выражениях (60.3) и следующих знаком (штрих) отмечены величины, которые известны в плоском потоке через ту же решетку (т. е. в ее среднем сечении). [c.468]

Входные устройства по форме поверхности торможения подразделяются на плоские и пространственные (обычно осесимметричные). У воздухозаборников первого типа поверхности торможения сверхзвукового потока выполняются состояш,ими из ряда плоских панелей, устанавливаемых под углом друг к другу, образующих ступенчатый клин (рис. 9.8, а). В поперечном сечении плоские воздухозаборники обычно имеют форму прямоугольника, а переход от прямоугольного сечения к круглому осуш,ествляется на дозвуковом участке канала, соединяюш,ем воздухозаборник с двигателем. [c.261]

Первое решение этой задачи, относящееся к частному случаю непроводящей стенки (ф = 0), было дано в 1937 г. Гартманом (см. ранее цитированную его статью). Им же был впервые отмечен основной эффект наличия поперечного к потоку магнитного поля с ростом магнитной индукции Bq, точнее, числа Гартмана, определенного равенством (105), профили скоростей в сечениях плоской трубы становятся все более пологими, или, как иногда говорят, заполненными . [c.396]

Преимуществами ламельного теплообменника являются увеличение коэффициента теплопередачи в 1,4-2 раза за счет уменьшения толщины слоя жидкости и общего повышения скоростей потоков, а также увеличение площади теплообмена, так как при равном поперечном сечении плоские трубы имеют большую поверхность, чем круглые. [c.386]

Проведем через точки несущей линии перпендикулярные к ней плоскости, одна из которых II (х О у ) показана на рис. 149. Рассмотрим проекцию действительного поля скоростей в точках плоскости П на эту плоскость и назовем соответствующий, лишенный поперечных скоростей W поток сечением действительного потока плоскостью П, или, для краткости, плоским сечением потока. [c.451]

Плоские сечения потока только далеко впереди от несущей линии представляют однородные поля скоростей в остальной области поток неоднороден, так как отдельные его точки находятся на разных расстояниях от вихревой системы крыла. Заметим еще, что плоские сечения потока отличны друг от друга, так что совокупность их ие определяет плоского потока. [c.451]

На фиг. 65 даны размеры пористых трубок, расположенных в форме плоской гексагональной решетки. На выходном конце реактора площадь сечения, занимаемого потоком, составляет 72,5% от полного сечения. Плотность нагретого водорода равна 0,165 -10 г/см . Таким образом, скорость потока при выходе из реактора равна 1570 м/сек. Скорость распространения звука в водороде при этих условиях составляет 4420 м/сек. Поэтому можно пренебречь сжимаемостью газа. [c.202]

Таким образом, при ламинарном движении жидкости в цилиндрической трубе круглого сечения (напорный поток) распределение местных скоростей по радиусу имеет параболический характер (рис. 8.1). Плоская эпюра скорости — парабола. [c.148]

Протекание жидкости через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, не ограниченное стенками. Если поток равномерно набегает на перфорированную пластинку перпендикулярно ее поверхности, то струйки, вытекающие из отверстий, имеют одинаковые скорости и направление. Непосредственно за плоской решеткой жидкость движется отдельными свободными струйками, которые постепенно размываются и только на определенном расстоянии за решеткой сливаются в общую струю с максимальной скоростью на оси центральной струйкн (рис. 1.49, а, б). Каждая струйка за решеткой интенсивно подсасывает окружающую ее жидкость. При этом соседние струйки мешают притоку жидкости, увеличивающей присоединенную массу. Поэтому вокруг каждой струйки образуется циркуляция внутренних присоединенных масс (рис. 1.49, в), так что масса струек от выходного сечения О—О (х — 0) до сечения I—/ (х/с1 т- 5-т-8), где происходит слияние практически всех струек, остается постоянной. Только крайние струйки в случае неограниченной струи могут непрерывно подсасывать жидкость из окружающей среды, передавая ей часть кинетической энергии [40, 41 1. Так как увеличение массы центральных струек за счет окружающей среды затруднено, они начинают подсасывать соседние струйки. В результате все струйкн отклоняются к оси (рис. 1.49, в), и площадь поперечного сечения / -/ общего потока с массой, равной сумме масс всех струек, получается меньше начальной площади (сечения О—О), т. е. площади решетки. Согласно опытам [34], в этом сечении отношение средней скорости к максимальной = г ср/и г 0,7 при / =--== 0,03- 0,40. После суженного сечения поток расширяется по обычным законам свободных струй (см. выше) с увеличением общей массы за счет присоединенной массы из окружающей среды (см. рис. 1.49, а, в). На основании рис. 1.49, а а б относительное расстояние х/1/ Ек от решетки до самого узкого поперечного сечения общей струи, после которого она начинает расширяться, можно принять равным 0,6—0,7. [c.53]

Постановка задачи. Физическая модель процесса приведена на рис. 5.1. Канал постоянного поперечного сечения (плоский - шириной 5 или круглый — диаметром 5), по которому движется поток однофазного теплоносителя, заполнен пористым высокотеплопроводным материалом. Подвод теплоты происходит с внешней стороны пористого элемента. Проницаемая матрица имеет совершенные тепловой и механический контакты со стенками, является изотропной с одинаковым по всем направлениям коэффициентом теплопроводности X. Теплопроводность теплоносителя мала по сравнению с X (что определяется самой сутью метода), а его теплофизические свойства постоянны. Поэтому при входе теплоносителя в пористый материал устанавливается плоский однородный профиль скорости, который в дальнейшем сохраняется неизменным, а удельный массовый расход по поперечному сечению канала остается постоянным G = onst. На входе в матрицу температура потока to постоянна и отсутствует тепловое воздействие на набегающий теплоноситель вследствие его пренебрежимо малой теплопроводности. Интенсивность Лу объемного внутрипорового теплообмена велика, но все-таки имеет конечное значение, поэтому начиная с определенного уровня под водимого к стенке канала внешнего теплового потока разность Т - t температур пористого материала и теплоносителя становится заметной и постепенно возрастает. [c.97]

Основные соотношения для аэрогидродинами-ческих сил. На рис. 6.8 показан контур сечения стержня, находящегося в однородном плоском потоке жидкости или газа. При обтекании контура на него действует распределенное (по периметру контура) давление р. Если бы скорость потока была равна нулю, то эпюра давлений по контуру сечения стержня была бы равномерной и равнодействующая сила (и момент) от давления р, действующая на единицу длины стержня, была бы равна нулю. При движении жидкости или газа эпюра давлений р по контуру сечения становится неравномерной (рис. 6.8), что приводит к появлению отличного от нуля момента и равнодействующей силы с проекциями я в системе координат Эпюра давлений зависит от режима обтекания, который характеризуется числом Рейнольдса Re=vllv, где v — кинематическая вязкость [c.237]

Представим на рис. 3-16 продольный разрез цилиндрического потока (у которого со == onst вдоль течения). Наметим несколько расчетных плоских живых сечений этого потока и несколько прямых линий, параллельных стенкам, ограничивающим поток (эти линии не всегда будут диниями тока см. ниже). Точки, принадлежащие одной и той же намеченной прямой линии и ле- — [c.91]

Будем рассматривать неустановившееся плавно изменяющееся турбулентное движение жидкости, в частности воды. Напомним, что неустановившим с я движением несжимаемой жидкости называется такое движение, при котором скорости в точках пространства, занятого жидкостью, изменяются во времени. В общем случае неустановившегося плавно изменяющегося движения несжимаемой жидкости средняя скорость v и расход Q во всех плоских живых сечениях рассматриваемого потока должны иметь отличные от нуля частные производные по времени [c.338]

Примени.мость уравнения (l. S) ограничена теми сечениями, где поток удовлетворяет условиям плавной изменяемости (кривизна траекторий и углы расхождения 1 ежду ними весь.ма малы живое сечение практически плоское). В промежутке между этими сечениями плавная изменяе.мость потока может отсутствовать. При турбулентном режи.ме движения, который характеризуется пульсация.ми местных скоросте", оперируют осредненными во времени па ,ал е-трами потока (осреднеииые местные скорости и др.). [c.463]

Экспериментальное изучение влияния положительного градиента давления на турбулентность в канале и пограничном слое крайне осложнено тем, что поток подчас находится в неравновесном состоянии. Как указывает Дёнх [1], получение простейших равновесных течений возможно лишь в таких каналах, в которых распределения скоростей в каждом сечении по потоку подобны. Изучение таких равновесных течений способствует решению многих практических задач, в которых состояние потока изменяется от параллельного течения (нулевой градиент давления) до точки отрыва. Полное подобие распределений скоростей по потоку достигается только тогда, когда число Рейнольдса и соответствующий безразмерный градиент давления не зависят от х Для вполне развитых потоков в слабо расходяш емся канале, где градиент давления обусловливается изменением сечения канала, постоянство R достигается использованием плоского диффузора. Исследованием течений в плоских расширяющихся каналах занимались в свое время Дёнх [1] и Никурадзе [2], которые измеряли лишь профили средних скоростей. К тому же сомнительно, что в этих работах поток был равновесным. Клаузер [3] исследовал равновесные пограничные слои с положительным градиентом давления. Как и для конического диффузора, в этом случае имело место изменение числа Рейнольдса [21] по потоку. [c.373]

Теоретически и экспериментально наиболее хорошо изучена свободная турбулентная струя. Этим термином принято называть струю, которая не ограничена твердыми стенками и распространяется в среде, имеющей те же физические свойства, что и вещество струи. Скоростное поле потока в выходном сечении сопла при выводе закономерностей развития свободной турбулентной струи усл овно считают равномерным. Другими словами, предполагается, что профиль распределения скоростей по всему выходному сечению плоский [Л. 65]. [c.73]

Течение воздуха в осевой ступени отличается от течения в плоской решегке не только из-за влияния геометрических особенностей реальных кольцевых лопаточных венцов и изменения параметров потока по радиусу, но также, прежде Всего, из-за наличия пограничного слоя на торцевых стенках, ограничивающих межлопаточные каналы по высоте, и возникновения в этих областях вторичных течений. Развитие этих течений, могущих занимать значительную часть выходной площади межлопаточного канала, приводит к уменьшению реального сечения ядра потока на выходе из канала и, следовательно, к увеличению значения Wz в ядре потока, т. е. к снижению действительной степени диффузорности по сравнению со степенью диффузорности, определенной по формуле (2.58) по среднемассовым значениям векторов Wi и w . [c.138]

Сравнивая этот результат со случаем обтекания круглого цилиндра (гл. V), видим, что в пространственном случае обтекания сферы максимальная скорость на ее поверхности достигает только трех вторых скорости набегающего потока, в то время как в случае плоского обтекания круглого цилиндра максимальная скорость в два раза превывтает скорость набегающего потока, т. е. цилиндр производит более значительное возмущение однородного потока, чем сфера. Это и естественно, так как сечение цилиндра, нормальное к [потоку, бесконечно, а у сферы ограничено. Заметим, что (так же как и в случае плоского потока) в действительности максимальная скорость не достигает столь большого значения сфера представляет плохо обтекаемое тело поток реальной жидкости срывается с поверхности сферы, не доходя при одних условиях даже до миделевой плоскости, при других — несколько заходя за нее. [c.282]

Примем следующую гипотезу плоских сечений при достаточно больших удлинениях крыла конечного размаха каждое плоское сечение потока, удаленное от концов крыла, можно рассматривать как плоский поток с местной скоростью на бесконечности, равной сумме векторов скоростей потока на бесконеч- [c.304]

Поток входит в элемент через пятно фактического контакта с радиусом /-1, а затем растекается по всему поперечному сечению частицы. Поток Q2 проходит параллельно потоку Q через плоский и сферический зазоры между контактирующими частицами поток проходит через сквозную пору в усредненном элементе. На рис. 2.23,6 показана схема соединения сопротивлений Я,-. Дальнейшая задача сводится к определению этих сопротивлений й подробно рассматривается в [22] ниже приводится краткая рхема вывода и расчетные формулы. [c.55]

Давление плоского потока на крыложи профиль, согласно гипотезе плоских сечений и теореме Жуковского, определяется отнесенным к единице длины крыла по размаху главным вектором R, равным по величине [c.453]

Фиг. 19. Распределение теплового потока по поперечному сечению плоской стороны тупоносого полуконуса [6].

Фиг. 22. Распределение теплового потока по поперечным сечениям плоской стороны тупоносого полуконуса в зависимости от угла атаки а 0 = 24,3°, Моо = 5, Нех сх, = 1,1-1045].

Замечание. Для отличия площади поперечного сечения открытого потока от площади поперечного сечения его русла был введен термин живое сечение, получивший широкое распространение и используемый в настоящее время. Однако в этом нет необ.хсдимости, так как в инженерной практике живое сечение отождествляется с поперечным сечением. Живое сечение определяется как поверхность, нормальная к линиям тока. В приложении к прямолинейным руслам живое сечение по Павловскому практически совпадает с плоским. юперечным сечением. [c.126]

Сформулируем граничные условия. Во входном сечении плоского канала задается однородный сверхзвуковой поток (для невязкого газа) или сверхзвуковой поток с пограничными слоями (для вязкого газа). На стенке канала с нормалью п выполняются условия г п = О или v = О для невязкого и вязкого газа соответственно. Температура стенок постоянна и равна температуре газа в ядре потока на входе. В расчетных ячейках выходного сечения канала продольные производные от газодинамических переменных полагаются равными их значениям в эасположенных слева ячейках. [c.578]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...