Обтекание эллипса

Аналогичным путем можно получить решения в случаях обтекания эллипса и гиперболы с прилипанием на них. [c.196]

Примеры применения метода конформных отображении Обтекание эллипса и пластинки [c.183]

Таким образом, вместо параметрического представления (68) комплексного потенциала обтекания эллипса получим явное выражение этого потенциала [c.185]

В формулах (70) и (71) в качестве последнего слагаемого входит комплексный потенциал чисто циркуляционного обтекания эллипса или пластинки [c.186]

Пусть в плоскости г имеем эллипс с полуосями а и Ь. Задача об обтекании эллипса поступательным потоком, имеющим скорость Уоо, будет решена, если будет известен комплексный потенциал гю(г). Для этого надо построить функцию 1 = Р(г), [c.148]

ОБТЕКАНИЕ ЭЛЛИПСА, ПЛАСТИНКИ И ДР [c.257]

Мы получили выражение для комплексного потенциала обтекания эллипса в эллиптических координатах. [c.163]

Согласно формулам (6.4.14) и (6.4.15) обтекание эллипса или в частном случае прямой будет описываться следующим комплексным потенциалом, записанным в параметрическом виде [c.118]

Наконец, циркуляционное обтекание эллипса определяется формулой [c.320]

В случае обтекания эллипса, уравнение которого имеет вид [c.140]

Ч у ш к и н П. И., Обтекание эллипсов и эллипсоидов дозвуковым газа, Выч. мат., 2 (1957) Расчёт некоторых звуковых течений газа, ИММ, т. XXI, в. 3, 1957 Расчёт обтекания произвольного профиля и тела вращения в дозвуковом потоке газа, Выч. мат., 3 (1958) Дозвуковое обтекание эллипсов с циркуляцией, ДАН СССР, 125 (1959), № 4. [c.325]

Обтекание эллипса при Г == О показано на рис. 69. Нулевая линия тока, проходящая через критические точки А и В, состоит из самого обтекаемого эллипса и двух отрезков софокусной с ним гиперболы, параметры которой зависят от угла атаки 0ОО. [c.230]

На рис. 70 показана картина линий тока обтекания пластинки при Г=0. Нулевая линия тока состоит из поверхности пластинки и двух отрезков софокусной гиперболы параметры которой, так же как и в случае обтекания эллипса, зависят от угла атаки Ооо. [c.230]

Напомним, что здесь = Не, где е — эксцентриситет эллипса, представляющего меридианное сечение эллипсоида. Потенциал скоростей рассматриваемого поперечного обтекания эллипсоида вращения равен по (68) [c.298]

Обтекание пластины. Если положить Ь = 0, то рассматриваемый эллипс выродится в линию, соединяющую фокусы эллипса = В этом [c.164]

Показать, что функция тока обтекания эллиптического цилиндра потоком, параллельным ма.юй оси эллипса, имеет вид [c.176]

Следует заметить, что картины течения, разобранные в настоянием и предыдущем пунктах, таковы, что источник расположен на направлении той или иной оси эллипса и поступательный поток также направлен вдоль оси эллипса. Однако подобно тому как это сделано в указанных пунктах, можно построить течения при любом расположении источника и любом направлении поступательного потока. Для этого нужно вместо комплексных потенциалов (11.4.3) и (11.4.5) записать комплексный потенциал обтекания окружности [c.303]

В качестве второго примера рассмотрим случай, когда контур С есть эллипс, центр которого находится на глубине Н и оси которого 2а и 2р направлены параллельно осям координат Ох и Оу. Значение циркуляции Г примем для простоты равным нулю. В этом случае обтекание контура С потоком безграничной жидкости определяется при помощи вспомогательной переменной и формулами [c.476]

Задача об обтекании вихря под свободной поверхностью тяжелой жидкости была решена Л. Н. Сретенским в 1933 г. и опубликована им в 1936 г. Однако М. В. Келдыш и М. А. Лаврентьев воспользовались принадлежащими Келдышу (1935) более простыми решениями задач о движущихся под поверхностью воды особенностях. Ими было получено основное интегральное уравнение для тонкого крыла, решение которого отыскивалось путем разложения в ряд по малому параметру 2а/А, где 2а — длина хорды крыла, а Л. — его погружение. Были получены также общие формулы для сил, действующих на крыло, и решены частные задачи о плоской пластинке, дужке круга и вытянутом эллипсе. [c.14]

Комплексный потенциал у (г) обтекания любого из эллипсов Сь Сг, в том числе в пределе и отрезка РР со скоростью на бесконечности Уоо, [c.229]

Применение эллиптических координат к изучению обтекания эллипса. Комплексный потенциал обтекания эллипса был найден в п. 6.31. Если мы положим z = h . то получим у г —с = sh и отсюда найдем равенства [c.163]

В потоках с отрицательным градиентом давления (при положительных значениях х) расчетные значения М(х) и /(х) находятся в хорошем соответствии с точными их значениями. Существенное отклонение приближенных данных по Я(х) и 1 у.) от точных данных аналитических решений имеет место в потоках с положительным градиентом давления (отрицательные значения х). В связи с этим оказалось, что значения х, соответствующие отрыву пограничного слоя [Z(x)=0], находят ся в диапазоне от х = —0,068 до х = —0,157. Используя решение Л. Хоуарта Л. 128] и анализ Д. Р. Хартри [Л. 118] экспериментальных данных Г. Б. Шубауэра по обтеканию эллипса, Б. Твейтс при определении Я(х) и /(х) совсем близко подошел к каждому из них. Он установил усредненные (по данным указанных авторов и приближенных расчетов) зависимости Я(х) и /(х). [c.125]

Обтекание эллппса построения комплексного потенциала, описывающего обтекание эллипса. Конформное преобразование плоскости z в плоскость вида [c.117]

В заключение следует отметить, что метод интегральных соотношений с успехом применялся и для решения других задач газовой динамики и прикладкой математики. Так, П. И. Чушкиным ) было рассмотрено обтекание произвольного тела в дозвуковом и звуковом потоке газа, а также дозвуковое обтекание эллипсов с циркуляцией. [c.325]

Комплексный потенциал х ( ) обтекания любого из эллипсов С , в том числе в пределе и отрезка РР, со скоростью на бесконечности Vобразующей с осью Ох угол 0 >, и циркуляцией Г можно по-прежнему составить в параметрической форме (59) [c.184]

В предыдущих параграфах было рассмотрено обтекание нескольких типов контуров (эллипс, пластинка, профили Жуковского), для которых конформное преобразование внешности профиля во внешность круга найдено точно. Для расчета обтекания профиля произвольной формы имеются различные методы, использующие идею приближенного конформного отображения внешности заданного профиля на внешность круга (методы Тео-дорсена, Симонова, Серебрийского, Нужниа). В настоящем [c.167]

Результаты Г. С. Самойловича использовались для построения таблиц обтекания решетки кругов с контролируемой точностью в широком диапазоне густот (Е. И. Умнов, 1952) и в задаче обтекания решеток эллипсов (Д. А. Войташевский, 1953). Ряды (3.8) и (3.9) применялись в качестве аналитического аппарата при решении прямой и обратной задач в периодических решетчатых областях и, в частности, для численного отображения данной решетки на решетку кругов (Л. А. Дорфман, 1952) и построения решетки с распределением скорости, заданным на окружности в эквивалентной решетке кругов (Г. Ю. Степанов, 1953 М. И. Жуковский 1954). [c.120]

В числе струйных течений через решетки заслуживают упоминания несколько задач обтекания тел в каналах с параллельными стенками. Эти задачи в результате аналитического продолжения течения через стенки канала дают одновременно поперечное обтекание соответствующей решетки. Первое из таких решений принадлежит Н. Е. Жуковскому, который рассмотрел в 1890 г. своим методом струйное обтекание клина, симметрично расположенного между параллельными стенками, что соответствует решетке клиньев (симметричных ломаных профилей). Были решены аналогичные задачи обтекания плоской пластинки и клина по схеме Эфроса возвратной струйкой, уходящей на другой лист плоскости течения <М. И. Гуревич, 1946, 1953), круга и эллипса (Я. Р. Берман, 1949), некоторых криволинейных дуг со специальным распределением скорости (Г. Н. Пыхтеев, 1955). [c.122]

Источник, сток и параллельный потск (фиг. 14). Граничная поверхность (или, в случае плоского потока, граничная линия) подобна эллипсоиду вращения (или соотв эллипсу), дает возможность обтекание таких тел изучать путем замены самих тел источником и стоком. [c.410]

Применяя преобразование (81) к областям вспомогательной плоскости, внешним по отношению к окружностям с центрами, не совпадающими с общим центром О окружностей С, . .. (рис. 68), будем получать обтекание разнообразных профилей, отличных от эллипсов. Покажем, что для создания крыловых профилей, т. е. профилей с угловой точкой на задней кромке, необходимо пользоваться в качестве преобразуемых окружностей теми, которые проходят через одну из точек Р, Р основного круга С (рис. 74) или, в предельном случае, через обе эти точки. [c.233]

Далее задача сводится к нахождению коэффициента Ki, который, очевидно, будет определяться шагами неровностей в направлениях, параллельном и перпендикулярном градиенту давления, и сближением контактирующих поверхностей. Сечение единичного выступа в общем случае представляет собой эллипс. Поток газа при обтекании единичного выступа разлагается на составляющие. Предположим, что кривые, описывающие дви-лсение среды вокруг выступа, являются полупериодами косинусоид. Поэтому определим Ki для синусоид. В общем случае если синусоида описывается уравнением [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...