Вероятность прилипания

В межзвёздных облаках ядра конденсации довольно быстро обрастают оболочками из летучих элементов путём физ. адсорбции атомов наиб, распространённых элементов Н, С, N и О. Даже если вероятность прилипания атомов равна всего лишь 0,1, радиус частиц увеличивается до 0,2 мкм за 10 лет, что может быть меньше ср. времени жизни пылинки. Сублимация является [c.84]

Приведенные уравнения показывают, что убыль свободной энергии флотационной системы тем выше, чем больше краевой угол смачивания (чем более гидрофобна поверхность), т. е. вероятность прилипания частицы к пузырьку увеличивается. [c.220]

При сварке в углекислом газе брызги прилипают к соплу и наконечнику, ухудшая газовую защиту зоны сварки и образуя токоведущую перемычку между соплом и наконечником горелки. Для снижения вероятности прилипания брызг применяют различные сопла охлаждаемые, составные с изоляционной прокладкой, металлокерамические и др. Несколько снижают прилипание брызг теплостойкие покрытия или хромирование сопла. Эффективно применение защитных смазок, например, силиконовых (раствора кремнийорганических соединений). При наличии смазки на поверхности сопла и наконечника, брызги металла не привариваются, а только прилипают, поэтому они легко удаляются. [c.179]

Перейдём к определению зависимости вероятности прилипания 1 от энергии частицы. Заметим, предварительно, что мы рассматриваем здесь случай близко расположенных или даже перекрывающихся уровней и не учитываем особенностей отдельных индивидуальных уровней. Таким образом, наше рассмотрение будет, по существу, статистическим ). [c.170]

Т. е. представляет собой чисто падающую волну. Так как мы не получили отражённой волны, то это значит, что вероятность прилипания С равна единице. [c.174]

Выше мы говорили, что Ь тл. ъ области малых энергий можно считать не зависящими от энергии нейтрона. Формула (18.6) показывает в таком случае, что для медленных нейтронов, длина волны которых велика по сравнению с R, вероятность прилипания пропорциональна k, т. е. УЕ. [c.176]

Мы определили зависимость вероятности прилипания от энергии падающей частицы в двух предельных случаях больших и малых энергий, когда длина волны частицы мала или велика по сравнению с радиусом ядра. [c.176]

Для нейтронов с энергией, меньшей Eq, вероятность прилипания Со имеет вид [c.176]

Эта формула связывает вероятность (т. е. частичную ширину) распада составного ядра С, в результате которого появляется частица а с моментом / и ядро А, с вероятностью прилипания j частицы а к ядру А и средним расстоянием между уровнями составного ядра (речь идёт, очевидно, об уровнях С с энергией возбуждения, близкой [c.182]

Из (19.12) вытекает важный вывод если вероятность прилипания Сг по порядку величины равняется единице, то частичная ширина Глг имеет порядок величины расстояния между уровнями составного ядра Dj. Иными словами, уровни составного ядра в этом случае перекрываются. [c.183]

Заметим, что представляет собой вероятность прилипания нейтрона. [c.261]

С — вероятность прилипания нейтрона). [c.326]

Однако для того чтобы найти вероятность прилипания надо располагать подробной информацией о ядерных силах. На практике обычно вычисляют сечение на основе какого-либо предположения относительно и результат сравнивают с экспериментом. [c.179]

Вероятность прилипания к стенке в единицу времени определяется значением диффузионного потока О при л = 0 искомая же вероятность t) прилипания в течение времени t равна [c.282]

Используя кинетическую теорию газов, рассчитайте время, необходимое для образования мономолекулярного слоя N2 при комнатной температуре при условии, что вероятность прилипания равна единице, диаметр адсорбированной молекулы составляет 3,7 10 см, а давление равно 1 Ю" мм рт. ст. Ответ. 2 сек. [c.198]

Как известно (см. 37), для нейтронов таких энергий ядро можно считать черным , так что коэффициент прилипания = 1 и о = SI = яR . Так как в этой области энергий очень велика вероятность испускания нейтрона на второй стадии реакции, то коэффициент дезинтеграции г) = 1, и сечение неупругого рассеяния [c.536]

В случае весьма мелких частиц какого-нибудь порошка, например кварцевого песка, площадь контакта не только не будет больше, чем при контакте более грубых частиц или обычных тел, но, наоборот, из-за их неправильной формы будет меньше. Даже для частиц с плоскими гранями площадь контакта мала из-за малой вероятности (при беспорядочном расположении частиц) контакта их плоских граней. Несравненно вероятнее контакт граней с ребрами и углами соседних частиц. Более заметное действие силы прилипания объясняется у таких тонких порошков только тем, что хотя силы прилипания соответственно меньшей площади контакта становятся меньше, но действие других сил, например силы тяжести, на подобные частицы уменьшается соответственно малым размерам частиц в еще большей степени. Поэтому на первый план выступает действие сил молекулярного притяжения. В сущности говоря, для частиц ряда порошков, вроде сажи, трудно говорить о площади контакта, так как частицы их скорее можно уподобить маленьким шарикам, чем телам с плоским ограничением, которое делало бы возможным контакт на каких-то плоских участках их поверхностей. [c.136]

Вместо двухполюсного контактора с успехом пользуются однополюсным. В случае необходимости из двух однополюсных контакторов может быть легко смонтирована на общей панели двухполюсная система. Катушки при этом включаются параллельно. Двухполюсная система, составленная из двух однополюсных контакторов, снижает вероятность прожогов свариваемых деталей, так как при прилипании контактов в одном из контакторов цепь разрывает второй, механически не связанный с первым. Однополюсные контакторы позволяют сделать более лёгкими подвижные части, что в сочетании с малым зазором между контактами обеспечивает снижение времени включения и силы удара. [c.293]

Случайное уменьшение Пе в ориентированном поперек тока слое из-за постоянства плотности тока вдоль разряда приведет в силу (3.38) к росту поля в этом слое. Это в свою очередь увеличит вероятность процессов прилипания, а следовательно, более интенсивную гибель электронов и дальнейшее уменьшение Пе. [c.87]

Очевидно, что полученное решение несправедливо в окрестности плоскости симметрии заготовки (для малых значений л ), так как при л = О касательное напряжение должно обратиться в ноль. Вероятно, что в этой окрестности имеет место зона, в которой интенсивность сил трения уменьшается от величины в области торможения до нуля. Назовем эту зону зоной прилипания. Примем так же, как и в решении задачи, основанном на модели жесткопластического тела, что закон изменения интенсивности сил трения в этой зоне линейный, а длину ее равной удвоенной толщине полосы [137]. [c.92]

Условие прилипания реальной жидкости к обтекаемой поверхности, игнорируемое в данной теоретической модели, в ряде случаев может оказать некоторое влияние на отрывное течение. Так, при течении над уступом (см. рис. 6.4) то обстоятельство, что скорость течения вдоль поверхности СА в действительности равна нулю, по-видимому, должно в какой-то мере изменить форму границы раздела, в частности, вероятно, должен снизиться подъем этой линии над уровнем СА. Чтобы учесть это явление, можно предложить схему отрывного течения с промежуточным вихревым слоем, имитирующим действительный пограничный слой. Пусть слева вдали от уступа распределение скорости в на- [c.170]

Чтобы определить сечения реакций (I), (III), (IV), нужно, помимо вероятности расщепления дейтрона, знать также коэффициент прилипания частиц к ядру. Так как точная теория этого коэффициента в настоящее время отсутствует, то вычисление эффективных сечений реакций (I), (III), (IV) имеет смысл только- с экспоненциальной точностью , т. е. без сравнительно медленно меняющегося с энергией сталкивающихся частиц коэффициента перед экспоненциальным множителем с большой отрицательной экспонентой (большая по сравнению с единицей величина абсолютного значения экспоненты является условием применимости квазиклассического метода, см. ниже). При этом можно считать орбитальный момент I дейтрона относительно ядра равным нулю, т. е. рассматривать лишь лобовое столкновение. Члены в эффективном сечении, соответствующие отличным от нуля I, во всяком случае меньше члена с / = О и в рассматриваемом приближении несущественны. Будем предполагать, что ядро является достаточно тяжёлым и считать его неподвижным при столкновении с дейтроном. [c.273]

Развивая гидродинамику идеальной жидкости, многие исследователи всё же не только допускали возможность существования трения жидкости о стенки, но и считали наличие этого трения основной причиной расхождения теоретических результатов с результатами наблюдений и измерений. Так, например, Д. Бернулли в своей книге Гидродинамика на страницах 58—59 после проведения сравнения результатов расчёта с результатами измерений для случая течения в коленчатой трубке пишет следующее Эти огромные расхождения я приписываю действию главным образом прилипания воды к стенкам трубки, которое в таких случаях может играть весьма большую роль, ибо когда я пользовался трубкой с диаметром, немногим больше двух линий, тогда получалось более лучшее совпадение, чем для трубки с большим диаметром. Кроме того, вероятно, что и кривизна трубки в её нижней части также несколько уменьшает скорость движения воды . [c.13]

В силу того, что при осадке на контактной поверхности реализуется прилипание, отрезок 21, вероятно, равен длине дуги, которую стягивает названная хорда. Поэтому можно записать, что [c.141]

Дерягин и Кротова сделали попытку наметить пути количественной трактовки широкого круга явлений прилипания [3]. Ими исследованы случаи, когда химическое взаимодействие с поверхностью мало вероятно каучук, гуттаперча и т. п., т. е. когда силы адгезии меньше сил когезии. Только в этих случаях возможно непосредственное определение прилипания. [c.28]

Наибольшую известность получила модель диффузионно-лимитированной агрегации типа частица—кластер (DLA P— I), разработанная Виттеном и Сандером в 1981 г. [52]. В этой моде. и первоначально в систему вводится затравочная частица. Остальные частицы совершают броуновское движение до тех пор, пока не соприкоснутся с затравочной частицей или выросшим вокруг нее кластером. Кластер, полученный в результате двумерной агрегации по модели Виттена — Сандера, приведен на рис. 1.2. Существуют модификации модели, которые допускают, что вероятность прилипания частицы при соприкосновении с кластером может быть отличной от единицы. [c.26]

Отметим, что в случае нейтронов вероятность прилипания Со становится по порядку величины равной единице при энергии, равной i o ilMeV, если считать d 5= 10-i3 стИ. Таким образом, по отношению к нейтронам, энергия которых значительно превосходит 1 MeV, ядра являются абсолютно чёрными (следует иметь в виду, что при очень больших энергиях ядра становятся прозрачными). При этом предполагается, что параметр столкновения ГК не превосходит радиуса ядра, [c.176]

Будем предполгать, что вероятность прилипания С не зависит от J. Иными словами, мы считаем, что вероятность появления какого-либо значения J определяется только ста- [c.181]

Л — вероятность того, что попавшая на ядро частица проникает через кулоновский, и центробежный барьеры h — так называемая вероятность прилипания частицы с моментом М к ядру, т. е. вероятность того, что проникшая в ядро частица провзаимо-действует с ним. Суммирование производится по всем возможным значениям /. [c.178]

Однако и для нейтронов сечение образования составного ядра в большей части области рассматриваемых энергий оказывается существенно меньше из-за того, что < 1 например, для тех же нейтронов с = 00 эв значение вероятности прилипания Сг=Ю . Наряду с этим для сечения поглощения нейтронов Оп характерны острые резонансные максимумы, расположенные при определенных энергиях возбуждения возб, соответствующих энергетическим уровням составного ядра Ei. [c.182]

Вследствие зависимости шлакования от аэродинамики топочного устройства и типа горелок часто наблюдается неодинаковое шлакование стенок топочной камеры. Одни стенки шлакуются больше, другие могут оставаться чистыми. В настоящей работе не изучалась роль аэродинамики в шлаковании поверхностей нагрева. В теоретическом анализе вероятность встречи шлаковых частиц с обтекаемыми поверхностями учитывалась уравнением (1.3). Здесь исследовались только факторы, обусловливающие прилипание к поверхностям нагрева ударившихся о них шлаковых частиц. Закрепление шлаковых частиц на поверхности нагрева зависит от адгезионных и реологических свойств шлака, характера поверхности труб, крупности частиц и скорости их движения, определяющих деформацию частиц при ударе. Если энергия удара частиц мала (мала скорость движения частиц или Л1ал их размер), то будет наблюдаться пластическая деформация, в результате которой увеличится поверхность соприкосновения частиц с трубой, т. е. возрастет ее адгезия к трубе. Если энергия удара частицы о трубу велика (велика [c.33]

Итак, мы видим, что как сечение упругого рассеяния, так и сечение захвата полное 1ью определяются величинами pj. Входящая в (17.8) величина (1 — 1ргр) может быть названа вероятностью или коэффициентом прилипания. Мы будем обозначать её через j. Так как Од>0, то величина j не может быть больше единицы. Вводя j, перепишем (17.8) в виде [c.166]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...