Энергия отделения нейтрона

При Р -(Р+-) распаде ядра с большим избытком (недостатком) нейтронов конечное ядро может образоваться в возбужденном состоянии с энергией возбуждения, превышающей энергию отделения нейтрона (протона). В таком случае конечное ядро будет испускать запаздывающий (на время р-распада) нейтрон (протон). Подробнее см. 43, п. 2. [c.141]

Аналогично энергия отделения нейтрона [c.37]

Парные корреляции объясняют и чётно-нечётное дрожание энергий связи ядер В (Л , 2). Здесь N — число нейтронов, 2 — число протонов в ядре или энергии отделения нейтроне п от ядра [c.458]

В отечественной физической литературе вместо термина энергия отделения нейтрона (протона) чаще используется эквивалентный термин энергия связи нейтрона (протона) . — Прим. перев. [c.18]

В некоторых случаях ядро, образующееся в результате радио" активного распада, оказывается в возбужденном состоянии с энергией возбуждения, превышающей энергию отделения нейтрона, а иногда и энергию отделения протона. Переход в основное состояние осуществляется за счет испускания нуклона. [c.179]

Рассмотрим, каковы должны быть основные характеристики этого процесса. Ясно, что обратный вылет из ядра нейтрона (не обязательно того же самого) возможен не только тогда, когда на нейтроне, находящемся вблизи от поверхности ядра, сконцентрируется вся его первоначальная энергия. Достаточно того, чтобы эта энергия превосходила энергию отделения (связи) нейтрона. Так как вероятность концентрации меньшей энергии относительно больше, то нейтроны малых энергий должны вылетать чаще. Другими словами, рассеяние должно быть неупругим. [c.348]

Обычно энергия возбуждения дочерних ядер бывает сравнительно небольшой (около 1 Мэе) и упомянутые процессы являются единственно возможными. Однако для сильно возбужденных и перегруженных нейтронами осколков может наблюдаться еще один процесс — испускание нейтрона возбужденным дочерним ядром. Этот процесс происходит в том случае, если энергия возбуждения дочернего ядра превосходит энергию отделения (связи) нейтрона [c.380]

Для удаления из ядра одного нейтрона надо затратить энергию, равную энергии связи (отделения) нейтрона Вп. Поэтому, казалось бы, можно изображать взаимодействие нейтрона с ядром потенциалом типа потенциальной ямы радиусом R = 1,4 X X 10 см и глубиной V = е . На самом деле, как доказывается в квантовой механике (см. 69), глубина ямы должна быть больше энергии связи нейтрона, она достигает 30—40 Мэе (рис. 181, а). [c.432]

Энергия возбуждения промежуточного ядра равна W = га + + Т = 14 + Т , т. е. значительно превосходит как энергию отделения протона и нейтрона (ер — 8 Мэе для любых ядер), так и энергию отделения а-частицы (sa 8 Мэе для легких ядер и Бг < О для тяжелых). В связи с этим все реакции d, р), (с , п), (d, а) под действием дейтонов (если они идут с захватом дейтона на первой стадии реакции) имеют Q > О и большой выход. [c.458]

Особенность взаимодействия с ядром нейтрона, освободившегося из дейтона в результате реакции срыва, заключается в том, что такой нейтрон может попасть в ядро не только с положительной или нулевой, но и с отрицательной кинетической энергией (подобно тому, как это бывает для а-частицы при прохождении ее через потенциальный барьер) . В этом случае образующееся ядро будет возбуждено до энергии, меньшей энергии отделения частицы, и в частности может образоваться в основном состоянии. [c.464]

Очевидно, что она совпадает с энергией отделения протона (ер) и нейтрона (бп) от ядра дейтона. Спин дейтона равен 1 [c.19]

Рис. 2.7. Зависимости от Z и N энергии отделения протона и нейтрона в области ядер

Очевидно, что она совпадает с энергией отделения протона (Ер) и нейтрона (е ) от ядра дейтрона. Спин дейтрона равен 1 [c.18]

Осколки деления. образуются в возбуждённых состояниях. В дальнейшем энергия возбуждения осколков уменьшается в результате испускания ими нейтронов (нейтроны деления). Энергетич. спектр нейтронов деления можно считать максвелловским со среднеквадратичной энергией 1,3 МэВ. Когда энергия возбуждения становится меньше энергии, необходимой для отделения нейтрона от ядра, эмиссия нейтронов прекращается, начинается испускание у-квантов. В ср. на один акт деления испускается [c.147]

ОНИ настолько прочно связаны (энергии связи сравнимы с массой покоя, умноженной на квадрат скорости света), что требуется относительно огромная энергия для отделения этих частиц от протона (или нейтрона) (рис. 15.8). В случае протона нужно подвести энергию, достаточную для образования энергетического эквивалента массы покоя и кинетической энергии образующихся частиц (рис. 15.9). [c.428]

Большой порог реакций вида (п, 2п) и аналогичных им объясняется, очевидно, тем, что для освобождения из ядра двух нуклонов надо затратить энергию, которая должна быть по крайней мере равна удвоенной энергии связи (отделения) нуклона, в то время как при захвате первичного нейтрона в ядро вносится только одна порция энергии связи. [c.289]

При облучении нейтронами плутоний ведет себя точно так же, как и, и вследствие этого наравне с и может служить источником ядерной энергии. Как мы помним, разделение изотопов урана является довольно трудоемким процессом. Отделение плутония от урана осуществляется значительно проще, поскольку в этом случае мы имеем дело с двумя различными элементами. Поэтому производство плутония является значительно более выгодным способом получения ядерного горючего, чем выделение из природного урана. [c.143]

Только что набросанная грубая схема отделения эффектов, происходящих от медленных и быстрых нейтронов с помощью кадмия, может быть улучшена посредством измерений с различными толщинами кадмия, окружающего фольгу.Из ряда таких измерений можно сделать хорошую оценку уменьшения активности фольги, обусловленной резонансными нейтронами (с энергиями, превышающими тепловые). Это уменьшение является результатом наличия кадмия, а также результатом просачивания тепловых нейтронов через кадмиевый фильтр. Этим путем может быть сделана очень точная оценка как Л , так и Л . Практически такой путь используется для того, чтобы приблизиться к идеальному тепловому детектору, использованному в воображаемых экспериментах в предыдущих разделах. [c.195]

Физический смысл энергии связи (отделения) нейтрона таков это энергия, которую надо сообщить ядру (А, Z), чтобы отделить от него нейтрон. Очевидно, что если провести обратный процесс слйяния ядра М (А — 1, 2) с нейтроном, то образуется ядро М Л, Z), причем выделится энергия, равная энергии связи нейтрона е . В этом случае ее иногда называют энергией присоединения (или прилипания) к ядру (Л — 1, Z), Ясно, что энергия отделения нейтрона от ядра (Л, Z) по абсолютной величине равна его энергии присоединения к ядру (Л — 1, Z). [c.40]

На рис. 1.1 представлена кривая зависимости средней энергии связи нуклонов в ядре ЕсвМ от массового числа А. В первом приближении можно сказать, что ядро тем стабильнее, чем больше средняя энергия связи нуклонов Есъ А. Энергией отделения (нейтрона, протона) называется энергия, необходимая для отделения от ядра наименее связанного нуклона. Она аналогична потенциалу ионизации атома и вычисляется в рамках оболочечной модели ядра ( 4.6). Энергия отделения нейтрона и протона ) всегда отличается от средней энергии связи нуклонов в ядре св/Л. [c.18]

Если в качестве бомбардирующих частиц используются у-кванты, то выбиваемые ими из ядер нейтроны называются фотонейтронами . Очевидно, что такие процессы возможны, только если энергия у-кванта больше энергии отделения нейтрона от ядра мишени. В случае ядра бериллия Ве энергия отделения нейтрона равна 1,67 МэВ, для ядра Н она составляет 2,23 МэВ и превышает 6 МэВ для всех остальных ядер. Поскольку ни один радиоактивный элемент не испускает фотоны с энергией свыше 6 МэВ, единственно подходящими мишенями являются бериллиевая и дейтериевая мишени. Такие источники обеспечивают выход10 нейтронов в 1 с при активности источника у-квантов, равной 1 Ки. Подобные нейтронные источники, оказавшиеся компактными и дешевыми, ценны прежде всего тем, что испускают моноэнергетические нейтроны (конечно, если моноэнергетическими являются фотоны), чем они резко отличаются от уже рассмотренных выше источников на а-частицах. Фотонейтронные источники используются для калибровки детекторов, применяющихся при регистрации быстрых нейтронов. [c.254]

В тех случаях, когда энергия возбуждения ядра-продукта оказывается равной энергии отделения нуклона или больше ее, испускание у-лучей также может быть преобладающим эффектом, если испускание нуклона почему-либо затруднено. В части второй книги будут рассмотрены реакции радиационного захвата медленных нейтронов, в которых возбуждение ядра, полученное за счет энергии связи захваченного нейтрона, снимается испусканием двух-трех Y-KBaHTOB. Процесс испускания у-кван-тов в этом случае оказывается более вероятным, чем обратное отделение нейтрона, так как последнее связано с необходимостью концентрации всей энергии возбуждения на одном нуклоне, который к тому же должен находиться вблизи границы ядра. Это явление маловероятно из-за того, что сразу же после захвата нейтрона вносимая им энергия связи быстро перераспределяется в ядре между всеми его нуклонами. [c.165]

НУКЛОННЫХ АССОЦИАЦИЙ МОДЕЛЬ — модель атомного ядра, основанная на представлении о ядре как о системе кластеров, или нуклонных ассоциаций, определённого типа, как правило, -кластеров. Простейший вариант Н. а. м.— -кластерная модель — был сформулирован в 1937 Дж. А. Уиллером (J. А. Wheeler). Эксперим. данные по энергиям связи < св лёгких ядер указывают на повышенную энергию связи ядер с равным и чётным числом нейтронов (А) и протонов (Z) N = Z 2п (п — целое число). Их можно считать состоящими из -частиц ( -частичные ядра). К их числу относятся ядра Ве, С, 0, Ne и т. д. (а = 2, 3, 4, 5). В таких ядрах аномально велика энергия необходимая для отщепления (отделения) нейтрона при переходе к соседнему нечётному по нейтронам ядру она уменьшается на 10—15 МэВ. В то же время энергия отделения а-частицы f, мала. Так, ядро "Be не стабильно относительно распада на две а-частицы, т. е. О (строго говоря, такое ядро не существует), в ядре энергия = 7 МэВ, в = 16 МэВ. В разл. [c.366]

Это означает, что ядро урана является неустойчивой системой по отношению к распаду на а-частицу и Thgo . И действительно, уран обладает а-активностью. Величину А ть+не можно назвать энергией отделения или энергией связи а-частицы в ядре урана. Можно определить и энергию связи (отделения) нуклона в ядре, которая отличается от средней энергии связи нуклона пример, энергия связи нейтрона в ядре Вп определяется, как e = [m + Лir -MЙ] [c.40]

Для обнаружения нейтронов вполне определенных энергий были разработаны многочисленные специализированные методы, заслуживающие упоминания. В одном из этих методов используются резонансные области детекторов для отделения нейтронов определенной энергии. Таким образом, если неоднородный нейтронный пучок падает на пластинку из некоторого вещества, причем в качестве детектора используется, скажем, фольга индия, окруженная кадмием, то измеренное эф( ктивное сечение прежде всего является эффективным сечением для нейтронов, соответствующих резонансной энергии индия, т. е. 1,4 еУ. Следовательно, применяя этот детектор, можно измерить эффективные сечения для различных веществ при энергии нейтронов 1,4 еУ. Для измерения эффективных сечений для различных нейтронных энергий следует воспользоваться другими детекторами, обладающими различными резонансами. Эта методика была развита многими экспериментаторами и главным образом Гольдгабером и его сотрудниками. Слабость этого метода заключается в том, что трудно ввести поправку на эффекты, вызываемые другими резонансами, имеющими место при энергиях, превышающих энергию основного резонанса детектора. [c.208]

Энергией связи Есв ядра называется энергия, необходимая для полного расщепления ядра на отдельные протоны и нейтроны. Очевидно, что является одной из важнейших величин, характеризующих прочность ядра. Знание энергий связи ядер позволяет рас-считатЪ энергетический баланс не только для довольно редкого процесса полного расщепления, но и для любых процессов распадов и взаимных превращений ядер. Например, энергия Ер отделения протона, т. е. минимальная энергия, необходимая для выбивания протона из ядра равна разности энергий связи ядер [c.37]

Радиохимический анализ может дать сведения относительно масс и (в принципе) зарядов, но не относительно энергии деления. Анализ величины импульсов может дать сведения относительно масс и энергий, но не относительно зарядов. Интересные попытки получить все три параметра в одном эксперименте были, после предварительных проб Мак-Миллана [103], предприняты Жолио и др. [81, 104, 86]. Облучалась тонкая урановая пленка, покрытая пачкой тонких поглощающих фольг, после чего отдельно измерялись активации различных фольг, обусловленные поглощением осколков различного рода. Если можно использовать плутониевую пленку и поток нейтронов из котла, то можно ограничить наблюдение коллимированным пучком осколков. Проникающая способность продуктов деления определенной массы и заряда является мерой их энергии и может быть, в принципе, определена в калибровочном опыте. Наоборот, после калибровки можно получить энергии из наблюденных глубин проникновения. Однако из-за больших экспериментальных трудностей была выполнена только первая ступень этой программы. С препаративной точки зрения этот метод оказался полезным для отделения короткожи-вущего иттрия от редких земель, так как за счет разности масс их проникающие способности совершенно различны [85]. [c.70]

Некоторые ядра с очень большим содержанием нейтронов, расположенные вблизи крайней границы области радиоактивности на диаграмме рис. 6.3, после испускания электронов образуют ядра в возбужденном состоянии, которые затем переходят в основное состояние, испуская два нейтрона. Например, в 9 % распадов лития Li (/i/2 = 8,5 мс) образуется тбериллий Ве в возбужденном состоянии с энергией возбуждения около 8,84 МэВ, тогда как для отделения двух нейтронов достаточно 7,315 МэВ. В результате оказывается возможной последовательность реакций [c.179]

Так как антинейтронов в процессе перезарядки возникает очень мало (0,003 на р), то описанный отбор импульсов может быть затруднен из-за наложения ряда малоэнергичных, но чаще возникающих импульсов от нейтральных ЛГ-мезонов и нейтронов. Для более точного отделения импульсов, вызванных антинейтронами, от фоновых сопоставлялись результаты, полученные в конвертере К и счетчике ЧС. На рис, 365, изображена экспериментальная кривая распределения числа импульсов в ЛГ в зависимости от их величины для тех случаев, когда в ЧС возникает импульс от нейтральной частицы. Из рисунка видно, что большая часть импульсов в К имеет энергию е<100МэВ. Эта энергия и была выбрана в качестве граничной энергии, отделяющей случаи возникновения антинейтронов от фоновых случаев аннигиляции антипротона. (Штриховая кривая на рис. 365 соответствует прохождению антипротона через конвертер без взаимодействия.) [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...