Непрерывные при ионизации

Нри исследовании щелочных атомов в работе [7.23] измерялось угловое распределение в надпороговых пиках при ионизации атома цезия. Для излучения с длиной волны 1064 нм пороговое число фотонов было равно 4. Угловые распределения измерялись для порогового и первого надпорогового пиков. Для первого надпорогового пика в волновой функции доминируют р- и ( -волны. Экспериментальные результаты хорошо согласуются с теоретическими расчетами, изложенными в этой же работе. Можно сделать вывод, что данные о структуре волновой функции конечного состояния непрерывного спектра, полученные из угловых распределений, более информативны, чем может дать полное сечение ионизации. [c.174]

Ионизация газа и возникновение электрической дуги между двумя электродами, находящимися под электрическим напряжением, происходят благодаря отрыву электронов от металла катода и эмиссии (излучению) их в дуговой промежуток под действием электрического поля, высокой температуры на торце катода и ударяющихся о катод положительно заряженных ионов дуги. Вырвавшиеся с катода электроны под воздействием электрического поля приобретают направленное перемещение со значительной скоростью от одного электрода (катода) к другому (аноду). При столкновении электронов с атомами газа и паров металла в дуговом промежутке происходит непрерывная их ионизация. Образующиеся при этом положительные ионы под действием напряжения между полюсами направляются к отрицательному электроду (катоду) и, отдавая ему свою энергию, вызывают сильный нагрев металла и дополнительный выход электронов из него. Электроны, прошедшие дуговой промежуток, ударяются о положительный электрод (анод), отдают ему свою энергию и переходят в металл. [c.15]

Существование дискретного спектра уровней при энергии возбуждения ядра, превышающей энергию присоединения нуклона, является необычным результатом. Например, в атомной физике аналогичной области энергий возбуждения (выше энергии ионизации) соответствует непрерывный энергетический спектр. Как можно объяснить дискретный характер спектра ядерных уровней [c.317]

Электропроводность газообразных диэлектриков. В слабых электрических полях удельная проводимость газов весьма мала. Например, удельное объемное сопротивление воздуха при нормальных условиях равно Ом-м. Ток в этих условиях возникает в результате перемещения свободных ионов и электронов, которые образуются под действием ионизирующих излучений земной коры, космических лучей, ультрафиолетового излучения солнца, нагрева. Такие факторы ионизации называют внешними факторами. Наряду с ионизацией в газе происходит рекомбинация, возникающая вследствие объединения положительных ионов и электронов, совершающих хаотическое непрерывное тепловое движение. В результате рекомбинаций образуются молекулы газа, не имеющие заряда. [c.139]

Все стационарные состояния с одним и тем же п имеют одну и ту же энергию. Как было указано в 5, если нескольким состояниям соответствует одно значение энергии, то такие состояния называются вырожденными. При данном главном квантовом числе п величина I, как видно из табл. 22, принимает п различных значений. Каждому I соответствует 2/-)-1 различных значений т. Отсюда следует, что число различных состояний при данном п равно l-t-3-f-. .. - - 2п— ) = п . Следовательно, в случае водородного атома и сходных с ним ионов мы имеем дело с вырождением степени п -При > О решения уравнения (13) возможны при любом W, так что область собственных значений W становится непрерывной, как это и наблюдается для состояний, лежащих за пределом потенциала ионизации (заштрихованная часть рис. 10). [c.101]

Высокочастотное распыление. Разряд на постоянном токе нельзя использовать для распыления диэлектрических материалов, так как электроны должны непрерывно уходить с мишени во внешнюю цепь. Поэтому мишень должна быть проводящей. Это ограничение снимается при проведении разряда на переменном токе достаточно высокой частоты, именно такой, при которой за половину периода высокочастотного напряжения, приложенного к электродам Э1 и Э2 (рис. 2.7) электроны не успевают пройти расстояние между анодом и катодом (обычно это частота 10—50 МГц). В этом случае электроны попеременно движутся то к электроду Э1, то к электроду Э2, производя на своем пути ионизацию газа. Для поддержания стационарного характера разряда необходимо, чтобы за время своей жизни каждый электрон произвел в среднем одну ионизацию. Роль электродов Э1 и Э2 сводится теперь лишь к созданию поля в газоразрядном промежутке, и их можно в принципе вынести за пределы разрядной камеры. В установках высокочастотного распыления эти электроды покрываются мишенями MJ и М2 из распыляемого диэлектрика. [c.68]

Следовательно, при наличии сопряженной реакции восстановления процесс ионизации металла, являющийся окислительным, может идти непрерывно. Таким образом, процесс растворения металлов можно представить в виде двух сопряженных реакций, протекающих по схеме [c.8]

При катодной защите вследствие растворения пигмента потенциал основного металла сдвигается до такого отрицательного значения, при котором анодная реакция ионизации металла полностью подавляется. Для этого необходимо, чтобы к железу непрерывно подводились электроны, освобождающиеся при растворении металлических наполнителей. Это может быть обеспечено при применении таких металлических пигментов, которые обладают более отрицательным потенциалом, чем сталь. При этом частички пигмента должны находиться непрерывно в металлическом контакте с защищаемым металлом. Это достигается высокой степенью наполнения пленки металлическим пигментом [около 90% (масс.)], при котором связующее не образует сплошных оболочек вокруг отдельных частиц металлического порошка. [c.146]

Все атомы металла имеют равную возможность ионизации, и переход электронов от ионизированного атома к нейтральному может происходить без затраты энергии. В результате этого в металлической структуре непрерывно происходит обмен электронами. При этом появляется некоторое количество свободных электронов, не принадлежащих в данный момент каким-либо определенным атомам. [c.13]

Проплавление при электронно-лучевой сварке обусловлено в основном давлением потока электронов, характером выделения теплоты в объеме твердого металла и реактивным давлением испаряющегося металла, вторичных и тепловых электронов и излучением. Возможна сварка непрерывным электронным лучом. Однако при сварке легкоиспаряющихся металлов (алюминия, магния и др.) эффективность электронного потока и количество выделяющейся в изделии теплоты уменьшаются вследствие потери энергии на ионизацию паров металлов, [c.149]

Ионизацией называют отрыв электронов от атомов и превращение этих атомов и положительные ионы. Сущность ионной химикотермической обработки заключается в том, что в разреженной газовой среде между катодом (деталью) и анодом (стенкой вакуумной камеры) возбуждается тлеющий разряд. Физической основой возникновения тлеющего разряда является столкновение носителей разряда в электростатическом поле. При этом вследствие ионизации газа непрерывно образуются новые носители заряда, благодаря чему поддерживается постоянный ток между анодом и катодом. В табл. 7.2 представлены результаты масс-спектроскопического анализа ионного состава прикатодной области тлеющего разряда, которые впервые были получены в МВТУ им. Н.Э. Баумана в 1965 г. Сопоставление данных, приведенных в табл. 7.2, с металлографическим анализом диффузионных слоев после ионного азотирования железа по тем же режимам позволило сделать вывод, что интенсивность процесса зависит от оптимального количества ионов атомарного азота (N" "). Так, в смеси 99 % N2 -Ь 1 % О2 процесс ионного азотирования не состоялся (мало N" "), несмотря на то, что относительное количество возрастало с 55,5 до 61,5%. [c.208]

Металлические связи, появляющиеся между ближайшими соседями вдоль направлений (111) вследствие перекрывания (е5)-орбиталей и концентрации d-электронов между ядрами, упрочняют и стабилизируют ОЦК структуру от металлов группы скандия (III гр.) и титана (IV гр.) к металлам VI группы (хром, молибден, вольфрам). Близость электронного строения, определяющая идентичность ОЦК структур, способствуют образованию широких или непрерывных областей ОЦК твердых растворов между тугоплавкими металлами IV—VI групп и создают широкие возможности твердорастворного упрочнения путем взаимного легирования этих металлов. Наряду с повышением высокотемпературной прочности такое легирование в ряде случаев позволяет значительно повысить жаростойкость при газовой коррозии в агрессивных средах. Введение в тугоплавкие ОЦК металлы до 25—30% рения, а также рутения или осмия, которые вследствие неполной ионизации имеют плотную гексагональную структуру, но при растворении в ОЦК металлах передают в коллективизированное состояние все валентные электроны, приводит к сильному повышению пластичности ванадия,, хрома, молибдена и вольфрама ( рениевый эффект ). Такое повышение пластичности хрупких металлов интересно с точки зрения теории легирования и нашло определенное практическое применение [c.39]

На рис. 1.6 приведены пере.ходы между энергетическими состояниями ато.ма водорода. Образующиеся при этом спектры испускания или поглощения состоят из нескольких серий линий, которые закономерно сходятся к ионизационному пределу. Со стороны коротких длин волн после схождения серий линий наблюдается непрерывный спектр. Он обусловлен тем, что энергия отрыва электрона от атома водорода (в заштрихованной зоне ионизации) не квантована. [c.22]

ТУМАННОСТИ галактические — протяженные облака разреженного газа, обычно с примесью пылевых частиц, в межзвездном пространстве. И л а-н е т а р II ы е Т. — сравнит, правильные (размера 0,01—0,1 парсека) образования, в центре к-рых небольшая Н = 10 —10 км) очень горячая Т = 50 000—100 000°) звезда. Состав по массе П — ок. 60%, Ие — ок. 40%, С, X, О и др. — ок. 1,5Ч о. Общая масса туманности 0,01—0,1 массы Солнца, концентрация газа 10 —10 частиц в с.к . Снектр состоит из ярких линий Н, Не или Не ", а так<ке из занрещепных линий 0++, О N6 + и др. ионов на фоне слабого непрерывного спектра. Ионизация производится излучением центральной звезды, причем нейтральных атомов менее 1%. Сравнивая интенсннности различных запрещенных линий, определяют плотность и темп-ру газа (10 ООО—15 000°). Источник тепловой энергии газа — быстрые электроны, отрываемые у атомов Н и др. при ионизации. Охлаждение происходит при возбуждении и последующем излучении запрещенных линий. Горячий газ планетарной Т. расширяется. Молодые туманности ярки, плотны и ионизована только центр, их часть. С расширением туманность ионизуется вся, светимость ее падпот туманность поглощает и перерабатывает в видимые линии только часть ультрафиолетового излучения звезды. Через 20—40 тыс. лет планетарные туманности становятся практически невидимыми. Планетарные туманности входят в промежуточную подсистему Галактики. Они — продукты эволюции звезд средней массы (1,1 массы Солпца и более) после стадии гиганта звезда сбрасывает протяженную расширяющуюся оболочку, а ядро становится горячей плотной звездой. [c.206]

Заметим, что наряду с нетривиальными разрывами фазовых переходов, в которых не все С и одновременно равны нулю, возможны ситуации, когда все эти величины равны нулю. Это приводит к отсутствию в рещении изменения величин с обеих сторон от поверхности раздела и соответствует непрерывным фронтам, по разные стороны от которых действуют различные упрощенные системы уравнений. Такие непрерывные фронты ионизации и рекомбинации известны, например, в магнитной гидродинамике (Butler [1965]), когда считается, что электропроводность газа отлична от нуля только при достаточно высокой температуре Т > Т,. [c.111]

Потенциалом ионизации частицы называют ту минимальную энергию, которая затрачивается на перевод ее валентного электрона в непрерывный спектр. В табл. 19.1 представлены значения потенциала ионизации нейтральных атомных частиц, полученные главным образом в результате экстраполяции к границе непрерывного спектра атома серий оптических переходов, инициируемых с помощью различных источников возбуждения. При этом либо находят предельное значение известной функции (например, формулы Ритца), аппроксимирующей высоковозбужденные (ридберговские) уровни энергии атомной частицы, либо сравнивают реальные уровни с водородоподобными, внося поправки на поляризацию атомного остова [1]. Поэтому помимо потенциала ионизации атома, эВ, приведены также предельные значения для серий оптических переходов, см , отсчитанные от уровня основ- [c.411]

Пары летучего соединения металла подавались из внешнего или расположенного внутри аппарата термостатированного испарителя. Опыты проводились при непрерывной откачке аппарата вакуумным насосом. Ионизация паров осуществлялась высокочастотным генератором номинальной мощностью —ЗОО вт и рабочей частотой 44 мгц. Мощность, отбираемая индуктором, регулировалась конденсатором переменной емкости, включенным в контур индуктора, и Б канедой серии опытов поддерживалась постоянной. Электростатическое поле внутри камеры создавалось с помощью высоковольтного выпрямителя типа В-10-100. [c.90]

Фирма AV O Everett разработала серию СОз-лазеров с мощностью непрерывного излучения, превышающей 10 кВт [79, 67]. В этом оборудовании для снижения габаритных размеров установки при одновременном увеличении мощности применяется предварительная ионизация рабочего газа в полости лазера с помощью мощ- [c.50]

К газотермическому напылению относят методы, при которых распыляемый материал нагревается до температуры плавления п образовавшийся двухфазный газопорошковый поток переносится на поверхность изделия. Это процессы плазменного напыления, электро-дуговой металлизации, газопламенного напыления (непрерывные методы) и детонационно-газовый метод нанесения покрытий (импульсный метод). Покрытия формируются из частиц размером в десятки микромиллиметров. Термическим методом покрытие можно наносить также в вакуумной технологической камере (термовакуумное напыление), при этом материал покрытия нагревают до состояния пара, и паровой поток конденсируется на поверхности изделия. При использовании этих методов покрытие образуется из атомов или молекул вещества, а в некоторых случаях (электронно-лучевое плазменное, с помощью плазменных испарителей) — из ноиов испаряемого материала. Следует отметить, что чем выше степень ионизации потока вещества, тем выше качество покрытий. [c.138]

Ионизирующие и электромагнитные излучения. Современные изделия, o oj бенио изделия космической и ядерной техники, подвергаются воздействию ионизирующих излучений, создающих при взаимодействии с веществом заряженные атомы и молекулы — ионы. Гамма-излучение, нейтронное, электронное, протонное излучения, а также альфа-частицы могут вызвать повреждения. Наибольшую опасность представляют поток нейтронов и гамма-излучение, влияние которых усиливается в зависимости от их интенсивности и времени воздействия. Непрерывная проникающая радиация вызывает постепенное необратимое изменение электрических, механических, химических и других свойств материалов. Импульсная радиация, действующая короткое время (10 —10 с), приводит к необратимым изменениям электрофизических свойств изделия, а также из-за большой плотности, создаваемой ионизации, может вызвать и обратимые изменения электрических характеристик изделий и материалов. [c.17]

В общем случае каждая квантовомеханич. система характеризуется своим энсргетич. спектром, определяемым из ур-пкя (64). В зависимости от вида потенц. энергии (т. е. от характера взаимодействия в системе), эиергетич. спектр может быть либо дискретным (как у осциллятора), либо непрерывным (как у свободной частицы), либо смешанным (напр., уровни атома при энергиях возбуждения, меныних энерги] ионизации, дискретны, а при бблыних энергиях — непрерывны). [c.285]

Для высокотемпературной П. со значит, степенью ионизации характерно тормозное, излучение с непрерывным рентг. спектром, возникающее при столкновениях электронов с ионами. [c.599]

Стационарные сильноточные П. у. В принципе коаксиальные П. у. можно сделать стационарными (работающими в непрерывном режиме), если поддерживать напряжение ц непрерывно подавать между электродами рабочее вещество. Для оптимизации процесса в случае работы на газе канал надо делать переменной ширины (рис. 4,а). Если анод сделать сплошным, то при пост, подаче рабочего вещества и непрерывном увеличении разрядного тока /р скорость истечения плазмы и кпд ускорителя сначала будут расти (уменьшается уд. вес затрат на ионизацию, нагрев плазмы и потери на стенки). Однако при нек-ром значении /р происходит вынос большой части разрядного тока за срез ускорителя, напряжение резко возрастает, падает кпд, в ускорителе возникают колебания. Наступает т. н. критич. режим. Его физ. причиной является в конечном счёте обеднение ионами прианодной области, к-рое происходит под действием объёмного электрич. поля. Такой критич. решим наиб, эффективно устраняют подачей части рабочего вещества через анод (переход в режи.м ионного токопереноса ), для чего используют не сплошной, а пористый или стержневой анод. Наиб, часто такая схема применяется в квази-стационарных П. у., работающих при мощностях Вт с длительностью импульса —1 мс. [c.611]

Согласно квантовой теории, С. с. возникает при квантовых переходах между двумя совокупностями уровней энергии, из к-рых по крайней мере одна принадлежит к непрерывной последовательности уровней. Примером может служить С. с. атома Н, получающийся при переходах между дискретными уровнями энергии с разл. значениями гл. квантового числа п и непрерывной совокупностью уровней, энергии, лежащих выше границ ионизации (свободно-связанные переходы) в поглощении С- с. соответс вует ионизации атома Н (переходы электрона из связанного состояния в свободное), в испуслсавии — рекомбинации электрона и протона (переходы электрона из свободного состояния в связанное). Цри переходах между разными парами уровней энергии, принадлежащими к непрерывной совокупности уровней (свободно-свободные переходы), также, возникают С. с., соответствующие тормозному излучению при испускании и обратно- [c.651]

Для квантовой системы, имеющей в определ. диапазонах значений энергии непрерывный энергетич. спектр, диаграмма выглядит в виде непрерывных последовательностей У. J. в соответствующих диапазонах. Напр., для атома И такая непрерывная последовательность имеет место при S где (Уз, — гра1шца ионизации (рис. 1, й к ст. Атом), а для электрона в кристалле получается чередование разрешённых и запрещённых энергетич. зон (см. Диэлектрики, Полупроводники). При излучательных квантовых переходах между дискретными У. э. и У. э., относящимися к непрерывной последовательности, а также между непрерывными последовательностями У. э. получаются сплошные спектры но[ Лощения и испускания. [c.238]

Объемное электрическое сопротивление также может служить для определения оптимального состава и для измерений содержания влаги [35, 36, 37]. Измерение сопротивления может служить методом непрерывного контроля режима отверждения в композитах. Поскольку электрическое сопротивление пластиков весьма чувствительно к температуре (сопротивление растет экспоненциально с ростом температуры), во время измерений должен осуществляться тщательный температурный контроль. При измерении объемного сопротивления электроды должны располагаться с обеих сторон образца. Для обнаружения пор (пузырей) в ламинатах может быть использован и коронный разряд. При приложении высокого электрического потенциала происходит ионизация газа (воздуха, влаги и других выделений из связующего), который находится в закрытых порах. Свободные электроны мо-478 [c.478]

Более сложно зафиксировать диффузионную зону в сплавах, у которых электроотрицательный компонент преобладает. Как показывают расчеты, толщина такой зоны невелика. Поэтому дифракционные методы будут полезны лишь при условии многократного прохождения рентгеновского или элек-тройного пучка через слой взаимодиффузии компонентов.. Решению этой задачи косвенно способствует сам процесс СР подобных сплавов благодаря вторичному эффекту развития поверхности. Поэтому поверхностные слои сплавов исследовали после интенсивного анодного травления, режим которого исключал ионизацию электроположительного компонента. Подобным методом установлено, в частности, что состав поверхностного слоя сплава uIOAu меняется непрерывно, так как интенсивность линий золота на рентгенограммах сплава постепенно увеличивалась, а линий меди — снижалась [10]. Как показали эксперименты с вращающимся дисковым электродом с кольцом и прямой химический анализ среды, золото в раствор действительно не переходило. [c.44]

Аргоновый лазер. Рабочим веществом аргонового лазера являются ионы Аг+. Генерация осуществляется в непрерывном режиме на переходах между высокорасположенными уровнями конфигураций Зр 4р ЗрЧз иона аргона. Наиболее интенсивно излучение на волнах 541,5 и 488,0 нм. Инверсия создается в сильноточном капиллярном разряде низкого давления при каскадном процессе ионизации атома и последующем возбуждении иона в столкновениях с электронами разряда. Нижний лазерный уровень опустошается радиационно. Аргоновый лазер имеет малый [c.43]

Раскрытые деформацией области, необходимые по этой теории, образуются в результате наличия непрерывной сетки щелей в решетке металла. Эти области могут увеличиваться для осуществления окклюзии либо путем последующей механической деформации, либо тер1мичесним расширением, либо самим процессом окклюзии. Д. Смит предполагает, что в результате деформаций искажаются межатомные связи, создаются градиенты напряжений и нарушаются силы, действующие на ионы и электроны. Поэтому образующиеся в результате деформации щели рассматриваются как области, имеющие высокую ионизирующую способность, и водород будет находиться в этих областях в виде протонов, а не атомов. Так как для осуществления любого типа окклюзий по этому механизму необходимо деформированное состояние, то предполагается, что внедрению водорода в рещетку при экзотер1Мической окклюзии всегда предшествует эндотермическая окклюзия в щелях. Стенки щелей, ограничивающие области ионизации, рассматриваются как барьеры, преодолеваемые у эндотермических поглотителей вслед-ствии внешнего давления, а у экзотермических поглотителей — за счет экзотермичности процесса. Д. Смит, так же как и [c.23]

По описанной выше методике были изучены кривые / — т, полученные на положительно заряженной поверхности стали при потенциале ф = —0,15 в. В этих условиях сила тока характеризует скорость реакции ионизации металла (стационарный потенциал стали в 1 н. НаЗО ф т = —0,25 в). Существует определенное различие в характере влияния ингибиторов на реакции восстановления Н3О+ и ионизации металла. В отличие от реакции восстановления НдО" , скорость анодной реакции при добавлении в кислоту органического ингибитора сначала резко уменьшается, а затем увеличивается, достигая стационарной величины. Это подтверждается ходом кривых для сернокислого бутилпиридиния и неионогенного вещества ОП-20 (кривые 1 я 2 на рис. 6), которые указывают на сильную первоначальную адсорбцию веществ на поверхности стального электрода и последующую их десорбцию. Первоначальное резкое уменьшение и последующее увеличение силы тока особенно сильно выражено при добавлении неионогенных поверхностно-активных веществ (рис. 6, кривая 2) меньшее влияние оказывает сернокислый нонилпиридиний (рис. 6, кривая 3). Указанная разница во влиянии органических веществ на катодный процесс восстановления Н3О+ и анодный процесс ионизации металла объясняется, прежде всего, существенным различием в условиях адсорбции этих веществ на поверхности металла при анодной поляризации в раствор непрерывно переходят ионы металла, в то время как при катодной поляризации происходит разряд НдО" . Это и определяет различие в кинетике формирования переходного стационарного слоя на поверхности металла. [c.142]

Излучение. Непрерывный спектр рентгеновских лучей, или тормо зное излучение, есть превращение энергии электрона в кванты излучения в результате не упругого рассеяния электронов кулоновским полем ядер в мишени. В области малых энергий этот процесс представляет только небольшую часть полной потери энергии, тгосколБку электрон теряет гораздо больше энергии на ионизацию, чем на излучение. Однако р-лучи большой энергии при прохождении через тяжелые вещества могут терять очень значительную долю энергии путем излучения, поскольку эти потери линейно увеличиваются с кинетической энергией Е, а также и с [c.45]

Для проведения измерений, необходимых при постройке и работе системы на цепной реакции, используются ионизационные камеры и счетчики, рассмотренные в разделах 15, 16 и 17. Полная мощность, развивающаяся в котле однородного строения, пропорциональна нейтронной плотности, просуммированной по объему котла. Пространственное распределение нейтронов в котле с хорошид1 приближением определяется только геометрией котла. Следовательно, чтобы найти мощность, развивающуюся в котле, достаточно измерить плотность нейтронов в одном месте котла. Для того чтобы сделать это, мы можем расположить наполненную бором ионизационную камеру известной эффективности в каком-либо месте котла. Ионизация, возникающая в этой камере, может непрерывно регистрироваться, так что мы можем постоянно измерять мощность, на которой работает котел. Если котел работает в очень широком интервале мощностей, то нельзя ожидать, что с отдельной ионизационной камерой можно промерить весь интервал. Если чувствительность камеры такова, что легко измеряемые токи получаются при очень больших нейтронных потоках, то при низких мощностях ток в ионизационной камере будет столь мал, что его нельзя обнаружить. С другой стороны, если камера рассчитана таким образом, чтобы измерить токи при очень низких уровнях мощности, то при высоких уровнях мощности ток в камере не будет больше увеличиваться с увеличением нейтронного потока, и мы будем иметь насыщение . Поэтому практически в различных местах котла следует разместить несколько ионизационных камер разной чувствительности с таким расчетом, чтобы для каждого уровня мощности имелась по крайней мере одна ионизационная камера известной эффективности, способная дать величину потока нейтронов в котле. [c.197]

До сих пор мы описывали приборы, необходимые для запуска котла и поддержания его работы. Следующей проблемой является охрана здоровья персонала, работающего на котле. В биофизике за единицу рентгеновского и у-излучения принимается рентген. Максимально допустимой дозой этих излучений является 0,1 рент- ена в день. Если рабочий день персонала равен 8 часам, наибольшая допустимая интенсивность облучения в зоне работы составляет 12,5 миллирентгенов в час. Рентген определяется как такое количество рентгеновского или [-излучения, что создаваемая им в 0,001293 г воздуха ионизация при токе насыщения соответ-ствует 1 абсолютной электростатической единице электричества каждого знака. Удобной для употребления единицей дозы излучения для других видов излучений является физический эквивалент рентгена (гер). Он является эквивалентом рентгена, так как и гер и рентген производят около 83 эргов на 1 г ткани. Нейтроны считаются более вредными чем у-лучи, и наибольшая допустимая доза для быстрых нейтронов равна 20 mreр/день 200 быстрых нейтронов/см2 сек. в течение 8 часов в день), а для медленных нейтронов 50 mreр/день ( 4500 тепловых нейтронов/см -сек. в течение 8 часов в день). Течи в биологической защите, течи сквозь экспериментальные каналы и каналы для приборов могут увеличить излучение вокруг котла до опасного уровня. Поэтому необходимо непрерывно проверять пространство вокруг котла с помощью медицинских дозиметров. Последние состоят из камер для медленных нейтронов и у-лучей с соответствующими усилителями и сигнальными схемами, предупреждающими о появлении слишком большого количества нейтронов или у-лучей. [c.231]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...