Затухание вследствие излучения

Контур спектральной линии называется естественным, если он обусловлен только затуханием вследствие излучения. Соответственно ширина спектральной линии в этом случае называется естественной шириной. [c.39]

Затухание вследствие излучения тем больше, чем больше излучение, т. е. чем больше амплитуды вынужденного колебания. Так как в знаменателе выражения для этой амплитуды стоит (шо — ), то она достигает максимума при а = Ыц, т. е. максимальное погло- [c.569]

Малый декремент (23.15) определяет также затухание (вследствие излучения) собственного колебания резонатора. [c.113]

Затухание делает колебания немонохроматическими. Это приводит к уширению спектральных линий. Ширина спектральной линии, обусловленная затуханием вследствие излучения, называется естественной шириной спектральной линии. Для ее вычисления поле излучения Е = ехр —yf) sin надо разложить [c.546]

Затухание вследствие излучения. Предположим, что колебания пластинки не поддерживаются извне. В этом случае излучение приводит к уменьшению энергии, запасенной в пластинке, т. е. к затуханию ее колебаний. [c.207]

С другой стороны, вследствие излучения энергии (см. гл. II) колебание электрона не может иметь строго гармонического характера — необходимо учитывать затухание колебаний. Если принять во вни- [c.270]

К введению времени затухания колебаний атома вследствие излучения [c.59]

Но более важна возможность приближенной оценки времени затухания колебаний атома вследствие излучения. [c.61]

В. Вину (1919 г.) удалось наблюдать на опыте такое естественное затухание свечения вследствие излучения, осуществив условия, при которых действие других причин, могущих влиять на ход [c.573]

Потеря энергии осциллятором вследствие излучения ведет к затуханию его колебаний. Классическая электродинамика (см. 83) показывает, что энергия электрона w убывает со временем по экспоненциальному закону [c.390]

Как мы уже знаем, в ударных источниках звука главную роль играют механизмы усиления и излучения. Если ударяемый предмет ие резонирует, то возникающий шум — это просто результат мгновенного вытеснения воздуха между соударяющимися предметом и колотушкой и еще двух-трех колебаний, которые длятся одну-две миллисекунды. Удар же по резонирующему предмету вызовет его возбуждение, и тогда колебания продлятся по крайней мере секунду или дольше, в зависимости от величины внутреннего трения или затухания, вследствие которых звуковая энергия поглощается. [c.108]

Рис. 5-5-10. Зависимость полного коэффициента ослаб ления х, фотоэлектрического коэффициента поглощения X, коэффициента рассеяния о и коэффициента затухания вследствие ионизации х жесткого -излучения в алюминии от энергии у-излучения Е.

Простая модель линейной изотропной среды. Предположим, что в небольшой окрестности данной точки среда содержит N нейтральных атомов на единицу объема. Каждый атом состоит из частицы (электрона) с массой М и зарядом д (знак д не оговаривается), связанной упругой силой, пропорциональной смещению, с более тяжелым ядром, заряд которого равен по величине и противоположен по знаку заряду д. (Сюда мы включаем и тот случай, когда частота колебаний сОо равна нулю, т. е. нейтральную плазму.) Мы пренебрегаем относительно малым смещением ядер и вкладом этого смещения в Р. Мы предполагаем, что у атома нет ни постоянного, ни наведенного полями магнитного момента. Поэтому намагничение равно нулю. Далее, мы пренебрегаем флуктуациями и нерегулярностями в движении отдельных частиц и считаем, что каждая частица ведет себя как некая фиктивная средняя частица. Такое предположение означает, что каждая частица находится под действием силы электрического поля Ех (Ш) в месте нахождения частицы и некоторой средней силы, обуславливающей затухание ). Последняя учитывает потери энергии частицы вследствие соударения с соседними частицами (или вследствие излучения). Пренебрегаем также силой 9(у/с)ХВ, действующей на частицы, по сравнению с силой дЕ. Это пренебрежение справедливо в отсутствие постоянных магнитных полей и при малых значениях отношения v/ . (Оно остается справедливым даже в случае сильных электрических полей, образованных пульсирующим рубиновым лазером.) Таким образом, мы имеем следующее уравнение движения для х-компоненты заряда [c.495]

Затухание колебаний вследствие излучения сферических волн. Рассмотрим радиальные колебания сферической оболочки, погруженной в идеальную сжимаемую жидкость. Уравнение относительно нормального смещения оболочки и получается из рассмотрения динамического равновесия ее элемента, вырезанного конической поверхностью с вершиной в центре сферы. Складывая проекции на ось конуса силы инерции п (го ос) х Е и [c.166]

Проведем количественный расчет затухания колебаний пластинки вследствие излучения. [c.207]

Важно отметить, что вследствие потерь энергии на излучение (при отсутствии вынуждающей силы) осциллятор будет затухающим и скорость затухания колебаний определяется его добротностью Q. В соответствии с (1.41) [c.417]

В предыдущих двух главах рассматривались волны и колебания конструкций, состоящих из распределенных масс и податливостей (жесткостей), без учета демпфирования — важного параметра, характеризующего затухание волн и колебаний. Этот параметр обусловлен внутренним и внешним трением, излучением и другими причинами, вызывающими убывание акустической энергии в рассматриваемой конструкции. Во многих случаях эффекты потерь пренебрежимо малы, по в некоторых случаях пренебрежение ими ведет к большим ошибкам в расчетах. Так, амплитуда вынужденных колебаний на резонансной частоте существенно зависит от потерь (см. рис. 3.14). Так же сильно зависят от потерь и отклики произвольной колебательной системы на кратковременные нагрузки. Вследствие демпфирования часть энергии колеблющейся конструкции превращается в тепло и предоставленные самим себе колебания затухают со временем. Аналогичная картина наблюдается и при распространении волны в среде. Из-за внутренних потерь часть энергии волны идет на нагревание среды и амплитуда волнового движения уменьшается с расстоянием по мере распространения волны. [c.207]

Простейший вариант оптич. эхо-спектроскопии (спектроскопии на основе светового эха) реализуется при наблюдении зависимости амплитуды сигнала светового ха от времени задержки зл.-магн, излучения, резонансно взаимодействующего с ансамблем частиц среды. Сигнал светового эха появляется после 2-го импульса через время, равное задержке 2-го импульса относительно 1-го. Оптич. эхо есть, по существу, повторное возникновение эффекта затухания свободной поляризации, к-рое сопровождает 1 й импульс. 2-й импульс нужен для того, чтобы восстановить одинаковую фазу возбуждённых 1-м импульсом атомных диполей, потерянную к моменту прихода 2-го импульса вследствие процессов релаксации. Для регистрации оптич. эха площадь 1-го импульса (интеграл от амплитуды напряжённости оптич. поля по всей длительности импульса, умноженный на дипольный момент перехода должна быть равна я/2, второго — я. Спектроскопия светового эха — один из наиб, мощных инструментов изучения столкновительных релаксац. процессов в газах. Время затухания сигнала светового эха равно эфф. времени жизни возбуждённого уровня, определяемого атомными (молекулярными) столкновениями ц спонтанным излучением. Методами спектроскопии светового эха измеряют также сверхтонкую структуру возбуждённых состояний. [c.308]

Простейшим О. р. является интерферометр Фабри— Перо, состоящий из двух плоских параллельных зеркал. Если между зеркалами, расположенными на расстоянии d друг от друга, нормально к ним распространяется плоская волна, то в результате отражения её от зеркал в пространстве между ними образуются стоячие волны (собств. колебания). Условие их образования d = gVl, где q — число полуволн, укладывающихся между зеркалами, наз. продольным индексом колебания (обычно q 10 —10 ). Собств. частоты О. р. образуют арифметич. прогрессию с разностью 2d (эквидистантный спектр). В действительности из-за дифракции на краях зеркал поле колебаний зависит и от поперечных координат, а колебания характеризуются также поперечными индексами т, п, определяющими число обращений поля в О при изменении поперечных -координат. Чем больше тип, тем выше затухание колебаний, обусловленное излучением в пространство (вследствие дифракции света на краях зеркал). Моды с /п = rt = О наз. продольными, остальные — поперечными. [c.454]

Сигналы акустич. Э. проявляются в виде колебаний поверхности образца, смещение при к-рых составляет Ю —10 м иногда эти сигналы достаточно сильны и могут восприниматься на слух. Распространяясь от источника к поверхности образца, сигнал Э. претерпевает существенное искажение вследствие дисперсии скорости звука, трансформации типа и формы волны при отражении, затухания звука и др. Если время затухания сигнала и время переходных процессов в образце меньше промежутка времени между излучаемыми импульсами, Э, воспринимается в виде последовательности импульсов и наз. дискретной или импульсной. Если же интервал между отд. актами излучения меньше времени затухания, Э, имеет характер непрерывного излучения, в подавляющем большинстве случаев нестационарного, и наз. непрерывной или сплошной. Дискретная Э. имеет место, напр., при образовании трещин, непрерывная — в процессе резания. Частотный спектр Э, весьма широк он простирается от области слышимых частот до десятков и сотен МГц. [c.612]

Согласно выражению для напряженности поля (2.24), собственные колебания в резонаторе не затухают в течение сколь угодно длительного времени. Однако в реальном открытом резонаторе имеют место потери вследствие дифракции и при прохождении части излучения хотя бы через одно из зеркал, и поэтому интенсивность колебаний убывает с течением времени. Сначала мы опишем эти потери с феноменологической точки зрения, исходя из аналогии описания резонатора и реальных механических осцилляторов или реальных электрических колебательных контуров. На основании таких представлений затухание излучения можно учесть, записывая компоненту напряженности поля для каждой моды jx в виде произведения зави- [c.57]

Луч лазера имеет значительно меньшее затухание в воздухе нежели электронный пучок. Кроме того, энергия, заключенная в одном импульсе лазера, значительно больше, чем в импульсе электронного луча, поэтому при обработке материала лазером нет необходимости помещать обрабатываемую деталь и инструмент (луч ОКГ) в вакуумную камеру. Однако необходимо отметить, что частота следования импульсов излучения в лазере ограничена вследствие резкого увеличения температуры излучателя. Возможно, это ограничение будет преодолено в ближайшем будущем в результате разработки полупроводниковых лазеров. [c.316]

Значение б в значительной мере определяет частоту УЗ-колебаний. С одной стороны, с увеличением частоты возрастает амплитуда сигнала вследствие улучшения направленности излучения, а с другой стороны, уменьшается амплитуда сигнала из-за увеличения затухания. [c.42]

Вследствие большой массы ионов по сравнению с массой электрона ((1 т) их собственная частота о, много меньше о)о и обычно соответствует инфракрасной области спектра (порядка Ю Гц). Как видно из (2.62), инфракрасное излучение с частотами о), близкими к о) вызывает особенно сильную ионную поляризацию, т. е. сильно взаимодействует с оптическими колебаниями кристаллической решетки. Конечно, непосредственно вблизи ю,- выражение (2.62) неприменимо для правильного описания резонанса в уравнение (2.61) нужно включить член, учитывающий затухание в движении ионов. [c.99]

Покажите, что в полностью ионизованном газе время затухания пульсации давления вследствие потери энергии на излучение дается в планковском пределе выражением [c.458]

Всякая причина, обусловливающая затухание электронных колебаний в атоме, влияет, конечно, на ширину спектральной линии, ибо вследствие затухания колебание перестает быть синусоидальным, и соответствующее излучение будет более или менее отличаться от монохроматического. Поэтому и затухание вследствие излучения и затухание, обусловленное соударениями, ведут к тем больщему уширению спектральной линии, чем больше значение этих факторов. Затухание вследствие излучения должно характеризовать атом, поставленный в наиболее благоприятные условия, т. е. вполне изолированный от воздействия каких-либо внешних агентов. Поэтому ширину, обусловленную этой причиной, называют естественной или радиационной шириной спектральной линии. Величина ее обусловлена механизмом излучения атома. Рассматривая атом как электрический диполь, колеС>лющийся по законам [c.572]

Волна, подобная волне Релея, может распространяться не только вдоль плоской, но и вдоль искривленной поверхности. На вогнутых участках поверхности она подвержена дополнительному затуханию вследствие излучения энергии в глубь изделия появляется мнимая часть корня k . Если две поверхности образуют двугранный угол, то поверхностная волна, распространяясь вдоль одной из них и дойдя до ребра, частично отразится, частично перейдет на другую поверхность, а частично трансформируется в волны других типов. Например, при двугранном угле, равном 90°, в стальном образце отразится примерно 37 % интеясивиостн падающей волны, пройдет 51 %, а трансформируется 12 %. [c.12]

Для металлов (v 0,3) скорость распространения волны сз 0,93с1. Это решение соответствует поверхностной волне, или волне Релея. Она способна распространяться на большое расстояние вдоль поверхности твердого тела. Ее проникновение в глубь тела невелико на расстоянии, равном длине волны, интенсивность составляет 5% интенсивности на поверхности тела. При распространении поверхностной волны частицы тела движутся, вращаясь по эллипсам, большая ось которых перпендикулярна границе. Вытянутость эллипса с глубиной увеличивается. Волны, подобные релеевским, могут распространяться не только вдоль плоских, но и вдоль искривленных поверхностей, хотя на вогнутых участках поверхности они испытывают значительное дополнительное затухание вследствие излучения энергии в глубь изделия. Поверхностные волны успешно применяют для выявления дефектов вблизи поверхности изде- [c.16]

Поверхностные волны применяют для обнаружения "Дефектов, непосредственно выходящих на поверхность шли залегающих на глубине не более длины поверхност-мой волны. Амплитуда поверхностной волны убывает с расстоянием в дальней зоне преобразователя пропорционально если не учитывать затухания ультразвука и рассеяния на неровностях поверхности. Пoэtoмy поверхностные волны хорошо регистрируются на расстоянии 2—3 м от точки ввода. Они следуют всем изгибам поверхности изделия. На выпуклой поверхности происходит некоторое повышение скорости распространения волн, а на вогнутой — уменьшение скорости и увеличение затухания вследствие излучения объемных волн. Если поверхность твердого тела граничит с жидкостью, ско- [c.203]

Необходимо разобраться еще в одном вопросе как учесть неизбежное затухание колебаний осциллятора Физические причины, приводящие к затуханию излучения и связанному с ним уши-рению спектральной линии, были обсуждены выше (см. гл.1). Они сводятся к потере энергии вследствие излучения, к столкновениям, тушащим колебания осцилляторов, и к хаотическому тепловому движению атомов эффект Доплера). При феноменологическом описании можно объединить все эти разнородные процессы, вводя убывающую во времени амплитуду затухающей волны (что эквивалентно использованию комплексного показателя преломления). При составлении уравнения движения осциллирующего электрона для учета затухания нужно ввести тормозящую силу. Запишем ее в виде -gr, где g — некий коэффициент частное от его деления на массу электрона обозначают у и называют коэффициентом затухания. [c.140]

ТИ распространения поперечной волны О С =0,93Ск Поверхностная волна способна распространяться на большое расстояние вдоль поверхности твердого тела. Волны, подобные рэлеевым, могут распространяться и вдоль искривленных поверхностей, но при этом они испытывают дополнительное затухание вследствие пере-излучения объемной волны в глубь изделия. [c.26]

Ряд Дебая сходится со скоростью, которая зависит от коэффициента затухания парциальной волны при каждом внутреннем отражении. Если среда рассеивающего цилиндра не является абсолютно прозрачной, то возникает дополнительное затухание вследствие поглощения излучения. В частности, в таком важном случае, как дифракция на водном препятствии п = 1,33), более чем 98,5% всей интенсивности идет на последовательную рефракцию трех первых преломленных лучей, сооветствующих трем первым членам в дебаевском разложении. [c.420]

Все наше рассмотрение теряет смысл вблизи резонанса, так как здесь 1) вследствие большой амплитуды излучаемой каждым электроном вторичной волны нельзя пренебрегать, как мы это делали, взаимодействием между отдельными электронами, 2) существенную роль начинает играть (как всегда вблизи резонанса) затухание осцилляторов (вследствие излучения, соударений, ср. гл. X), не позволяющее амплитуде неогра-ниченно возрастать при ш > (о . [c.339]

Согласно оптическим данным коэффициент затухания, обусловленный излучением, имеет при этом порядок 10 сек , т. е. значительнре высвечивание энергии колеблюш,егося электрона происходит за некоторое время х порядка 10 сек. Можно сказать точнее амплитуда колебаний электрона убывает в е раз вследствие излучения за время порядка 10 периодов этих колебаний. [c.440]

Волна, подобная рэлеевской (квазирэлеевская), может распространяться не только вдоль плоской, но и вдоль искривленной поверхности. На вогнутых участках поверхности она испытывает дополнительное затухание (тем большее, чем меньше радиус кривизны) вследствие излучения энергии в глубь изделия. На вогнутых участках скорость волны уменьшается, а на выпуклых увеличивается. [c.23]

Затухающие колебания — колебания с уменьшающимися во времени значениями размаха колеблющейся величины или ее производной по времени, обусловленные потерей энергии колебательной системой. Простейшим механизмом убыли колебательной энергии является превращение ее в теплоту вследствие трения в механических сис1смах и потерь энергии в активных сопротивленттях в электрических системах. В последних затухание колебаний происходит также в результате излучения электромагнитных волн. [c.141]

Затухание свободной поляризации наблюдается в виде излучения, испускаемого атомами (молекулами) среды после их возбуждения коротким импульсом резонансного излучения. Оптич. импульс наводит в ансамбле частиц макроскопич. поляризацию (суммарный дипольный момент всех возбуждённых светом частиц), благодаря чему и после окончания импульса возбуждённые частицы продолжают испускать излучение частоты, резонансной частоте перехода. Вследствие дефа-зировки колебаний отд. диполей (в газе — вследствие поступат. движения частиц, т. е. доплеровской дефази-ровки) происходит затухание макроскопич. поляризации, Этот эффект наблюдается и при любом ступенчатом переключении резонансного оптич. излучения (обычно он происходит одновременно с оптич. нутациями в течение первого периода нутаций) и используется в спектроскопии высокого разрешения. [c.308]

В отличие от необратимого затухания поляризации, связанного с релаксационными процессами, ее распад вследствие различия в резонансных частотах в средах с неоднородно уширенной линией является обратимым процессом. Поэтому если протекшее с момента возбуждения время мало по сравнению с Тгь то возврат в исходное состояние возможен. Его можно осуществить следующим образом. Сначала возбуждением (я/2)-им-пульсом достигают максимальной амплитуды поляризации. Для точного расчета действия этого импульса необходимо в общем случае исходить из основных уравнений (1.61) и (1.65), которые учитывают расстройку между частотой импульса wl и частотами атомных переходов СО21 и могут поэтому применяться к отдельным группам частиц при неоднородном уширении линии системы. Если, однако, предположить с целью упрощения, что импульс предельно короткий (тх,< 1/АсОнеодн) и что частота излучения лазера сох, совпадает с центром неоднородно [c.317]

На высоких частотах показатель затухания механических колебаний в метериале диффузора возрастает и стоячие волны не образуются. Вследствие ослабления интенсивности механических колебаний, излучение высоких частот происходит преимущественно областью диффузора, прилегающей к звуковой катушке. Поэтому для увеличения воспроизведения высоких частот применяют рупорки, скрепленные с подвижной системой головки громкоговорителя. Для уменьшения неравномерности частотной характеристики в массу для изготовления диффузоров головок громкоговорителей вводят различные демпфирующие (увеличивающие затухание механических колебаний) присадки. Что касается нелинейных искажений, то основными причинами их являются во-первых, нелинейная зависимость деформации (сжатия и растяжения) подвеса диффузора и центрирующей шайбы от приложенной силы во-вторых, неоднородность магнитного поля в воздушном зазоре, так как магнитная индукция больше в середине зазора и меньше у краев. А это, в свокх очередь, приводит к тому, что при одной и той же величине тока в звуковой катушке сила, действующая на нее, различна в зависимости от того, вся ли катушка или часть ее находится внутри зазора. В первом случае витки ка тушки пронизываются полным магнитным по током зазора, во-втором — лишь частью его Таковы причины Нелинейных искажений гром коговорителей в области низких частот, об ласти основного резонанса подвижной сис темы, где они достигают своего максимума вследствие максимальных амплитуд колебаний диффузора. На средних и высоких частотах искажения обусловлены другими причинами, поскольку амплитуда колебаний диффузора здесь ничтожна и измеряется десятыми долями миллиметра. [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...