Механизм радиационного роста

Механизм радиационного роста 197 [c.197]

МЕХАНИЗМ РАДИАЦИОННОГО РОСТА [c.197]

Механизм радиационного роста 199 [c.199]

Механизм радиационного роста 201 [c.201]

Механизм радиационного роста 203 [c.203]

Механизм радиационного роста [c.205]

Механизм радиационного роста 207 [c.207]

Механизм радиационного роста 209 [c.209]

В свете этих результатов механизм радиационного роста циркония и сплавов на его основе при нейтронном облучении требует уточнения. В настояш,ее время предложен ряд рабочих гипотез, направленных на описание микроскопического механизма радиационного роста циркония, однако пока что ни одна из них не объясняет исчерпывающе имеющиеся экспериментальные результаты. [c.209]

В исследованиях, направленных на выяснение механизма радиационного роста реакторных материалов, вопрос о связи радиационного роста моно- и текстурированных поликристаллов занимает важное место в связи о тем, что большая часть экспериментов проводится на поликристаллических образцах. Кроме того, он имеет большое значение с точки зрения практических приложений, поскольку используемые в реакторостроении материалы всегда обладают текстурой, которая в зависимости от их назначения или технологии изготовления может быть выражена в большей или меньшей степени. [c.209]

Механизм радиационного роста 211 [c.211]

Такое представление о механизме радиационного роста на макроуровне для поликристаллов анизотропных материалов можно считать довольно простым и понятным, поскольку оно основано на хорошо известных экспериментальных данных о способности различных [c.211]

Механизм радиационного роста 213 [c.213]

Вследствие воздействия на, материал нейтронного облучения его свойства суш.ественно изменяются. Изменение кристаллической структуры графита проявляется в росте размера элементарной ячейки вдоль кристаллографической оси с и сокращении— вдоль оси а уменьшении размеров кристаллитов, определяемом по ширине рентгеновских дифракционных линий снижении степени упорядоченности. Поэтому установление общих закономерностей изменения структурных характеристик углеродных материалов в зависимости от условий облучения (дозы,, температуры) и от исходных значений их позволит лучше понять механизм радиационного изменения свойств конструкционного графита. [c.99]

Опубликованные работы, посвященные исследованию радиационного роста реакторных материалов, можно разбить на две группы. К первой из них следует отнести исследования, в которых изучаются принципиальные вопросы, касающиеся физики происходящих процессов и направленные на выяснение механизма явления. Ко второй группе относятся работы, опубликованные на основе результатов различных технологических испытаний топливных и конструкционных материалов, которые направлены на выяснение степени пригодности последних в условиях эксплуатации реакторов конкретного типа. Как правило, эти работы представляют определенный физический интерес, но часто не могут быть однозначно интерпретированы вследствие неучтенного влияния на деформацию образцов отдельных неконтролируемых параметров облучения (колебания температуры, внешние напряжения, влияние материала покрытия и т. д.), а также исходного состояния самих образцов. В связи с этим обзор экспериментальных данных будет ограничен главным образом работами первой группы. [c.186]

Для второго случая показано, что аккомодация деформации роста путем двойникования может сопровождаться вращением кристаллической решетки, вызывая изменение первоначальной ориентировки кристалла. Предполагается, что в процессе облучения это обстоятельство способно обеспечить одинаковую скорость роста кристаллов в направлении общей анизотропии материала и тем самым обеспечить наблюдаемую скорость роста поликристалла в целом. Согласно этому механизму изменение начальной ориентировки кристаллов при аккомодации деформации роста путем двойникования является необходимым условием для радиационного роста поликристаллов. Однако при таком объяснении неясно, каким образом должен осуществляться радиационный рост урана, когда процесс двойникования затруднен или отсутствует. Например, в работе 1421 отмечается, что даже при —196° С только 10% приспосабливающей пластической деформации проходит путем двойникования, а подавляющая часть деформации связана со скольжением. Поэтому можно ожидать, что переориентировка кристаллов в процессе облучения не является единственной причиной, обеспечивающей одинаковую скорость деформации всех кристаллитов в направлении роста поликристалла. [c.211]

Механизм установившейся радиационной ползучести рассмотрен в работе [196]. Основываясь на анизотропном росте-(по аналогии с ураном) кристаллитов графита под действием нейтронного облучения, можно объяснить снижение скорости ползучести с температурой до 500° С. Рост ползучести при температуре выше 500° С, по-видимому, обусловлен одновременным действием двух механизмов ползучести — радиационной и термической. [c.153]

Таким образом, первый и четвертый механизмы образования точечных дефектов приводят к возникновению равновесных дефектов, а второй и третий — неравновесных, возникающих в процессе роста кристалла из-за несовершенства технологии, из-за его пластической деформации, при термообработке или в результате радиационного воздействия. [c.95]

Существенное значение для понимания природы радиационного роста а-урана и других анизотропных материалов имела гипотеза Бакли, согласно которой эффект роста есть результат конденсации дефектов с последующим образованием дополнительных атомных слоев в одних направлениях и слоев сконденсированных вакансий в других [23]. В этом случае легко показать (см., например, [7]), что физический смысл коэффициента радиационного роста сводится к полному числу смещенных атомов, захваченных в петли дислокаций с вектором Бюргерса Vj (ПО) на каждый акт деления. Равенство по абсолютной величине коэффициентов Gjoo и Сщо указывает на то, что конденсация вакансий происходит аналогичным образом на каждый акт деления в петли с вектором Бюргерса [100] захватывается такое же количество вакансий. Дальнейшее исследование механизма радиационного роста подтвердили плодотворность гипотезы Бакли. Это обусловлено не только экспериментальным подтверждением данной гипотезы при электронно-микроскопическом исследовании а-урана, облученного осколками деления [24]. Ценностьгипотезы Бакли заключается главным образом в том, что она позволяет связать микроскопическую сторону явления радиационного роста с более общей проблемой образования дислокационных петель в металлах под облучением. [c.197]

Механизм радиационного роста а-урана на основе представлений о направленной конденсации точечных дефектов в пиках смещения позволяет в качественной форме понять основные закономерности этого явления, наблюдаемые экспериментально. Так, резкое снижение радиационного роста а-урана для телгаератур выше 200—300 С в модели Бакли [14] объясняется термически активированным распадом образующихся петель. В соответствии с экспериментальными данными при этих температурах эффект роста должен зависеть от скорости образования точечных дефектов, т. е. от скорости выгорания. Различие в скорости радиационного роста, наблюдаемое для холоднодеформированных (большая плотность дефектов структуры) и отожженных образцов, сглаживается при р > что служит подтверждением уменьшения роли предварительно существующих стоков в процессах улавливания дефектов, когда плотность петель, вводимых облучением, достигнет насыщения. [c.208]

Поскольку в модели радиационного повреждения урана, облученного нейтронами, которые вызывают деление, действие актов деления сводится к действию высокоэнергетичных смещенных атомов, получивших кинетическую энергию вследствие соударения с осколками, нет принципиальной разницы между повреждением делящихся и неделящихся (здесь роль осколков играют быстрые нейтроны) материалов. В обоих случаях должны возникать как отдельные пары Френкеля, так и пики смещения. Известно, что в тяжелых элементах (Z > 20) при нейтронной бомбардировке (Е > 0,5 МэВ) почти все смещения происходят в пиках смещения i25. С этой точки зрения, следуя Бакли [23], можно было бы ожидать, что механизм радиационного роста, связанный с образованием зародышей роста в пиках смещения, в равной степени применим также к случаю радиационного роста циркония (Z = 40) при облучении быстрыми нейтронами. [c.208]

Для иГзучения механизма радиационного изменения модуля упругости широко используют пиролитический углерод и пирографит. Упругие характеристики пиролитического графита изменяются подобно тому, как это наблюдается у обычных конструкционных марок графита. Однако абсолютное изменение модулей по различным направлениям существенно различно. В ряде работ отмечено, что рост модуля упругости в направлении параллельном плоскости осаждения наблюдается уже при флюенсе 10 нейтр./см . Это увеличение модуля для осажденного при 2150—2200° С пирографита после облучения при 30° С флюенсом 1,8-10 нейтр./см составляет 11% [164] [c.136]

Из приведенных в книге Найтингейла [206] данных следует, что увеличение плотности графита сопровождается увеличением радиационного роста параллельно ориентированных образцов на основе кокса Техас . Поэтому, вероятно, можно считать, что при значительном уплотнении графита вследствие изменения характера его пористой структуры, обусловливающей механизм аккомодации, радиационный рост образцов при низкой температуре облучения увеличивается. Для графита марки ГМЗ и сажевой композиции рост плотности при термомеханической обработке также сопровождается увеличением радиационного изменения объема. [c.172]

Вначале приведем краткие сведения, касающиеся феноменологического описания радиационного роста кристаллов в условиях облучения, а также основные результаты экспериментов, направленных на изучение механизма этого явления. Затем обсудим вопрос о механизме радиационного повреждения а-урана осколками деления, микро- и макроскопических моделей, предложенных для описания радиационного роста урана и циркония. Поскольку радиационному росту циркония и его сплавов посвящен специальный раздел в недавно опубликованном обзоре Фидлериса [21, в данной главе этот вопрос отдельно не рассматривается, за исключением тех моментов, когда возникает необходимость подчеркнуть общие закономерности явления радиационного роста анизотропных металлов. [c.186]

Экспериментальные данные о влиянии примесей на процесс радиационного роста а-урана практически отсутствуют. Исключение составляют сведения, приведенные в работах [18, 19], где этот вопрос исследовался в связи с разработкой малолегированных сплавов, стойких к кавитационному распуханию. Хотя единого мнения относительно причин кавитационного распухания в настоящее время нет, большинство механизмов, предложенных для объяс-нения, основано на влиянии внутренних напряжений из-за радиационного роста индивидуальных кристаллов в поликристаллическом материале. В рамках этих механизмов повышенное сопротивление кавитационному распуханию урана, легированного добавками других элементов, можно рассматривать как результат влияния примесей на процесс радиационного роста урана. [c.195]

Физические основы механизма связи радиационного роста моно-и поликристаллов а-урана исследовались в работе [42]. На рис. 126 приведена экспериментальная зависимость коэффициента радиационного роста поликристаллов а-урана в функции от плотности полюсов [010] вдоль направления роста, рассчитанной из данных по коэффициенту термического расширения образцов. Результаты эксперимента показывают, что при малой степени выраженности текстуры радиационный рост поликристаллов увеличивается слабее, чем это следует из расчета по методу индексов роста (рис. 127, кривая 2). Однако при плотности полюсов [010] больше 55% радиационный рост резко увеличивается и при 80% достигает величины, характерной для монокристаллов. Анализ поведения кристаллов в поликристаллическом агрегате а-урана приводит к двум различным предположениям о характере влияния межкристаллитного взаимодействия на процесс роста а-урана 1) межзеренные напря- [c.210]

Эксперименты по ионному облучению позволяют осуществлять более строгий контроль за величиной дозы облучения, температурой образца и другими параметрами по сравнению с экспериментами на реакторах проводить эксперименты при циклических условиях облучения предварительно, импульсно и непрерывно вводить гелий (или атомы других газов) в любом соотношении с числом смещенных атомов набирать дозы, не достигаемые в действующих ядерных установках проводить исследования по влиянию на радиационное распухание материалов скорости смещения атомов, изменяя ее в широких пределах, в связи с чем ионное облучение широко используется при исследовании закономерностей развития радиационного распухания материалов (построение дозной, дозно-скоростной, температурной зависимостей распухания), а также при изучении механизмов зарождения и роста пор, механизмов подавления или ускорения радиационного распухания металлов и сплавов примесными атомами. [c.116]

Ионизирующее излучение и частицы высокой энергии вызывают преждевременное вскипание перегретой жидкости. Этот эффект впервые был продемонстрирован Глезером на диэтиловом эфире и применен им для регистрации частиц [74—76]. Область радиационной чувствительности жидкости соответствует высоким перегревам и примыкает к линии спонтанного вскипания в естественных условиях, которую можно считать верхней границей эффекта инициирования. При атмосферном давлении ширина температурной области, где проявляется чувствительность к у-квантам, составляет у многих органических жидкостей примерно 15°. С ростом давления эта область сужается. Механизм инициирования пузырьков в перегретой жидкости до конца еще не ясен. Первоначально Глезер предложил ионную теорию, в которой учитывается влияние на равновесие пузырька одноименных электрических зарядов, расположенных на его поверхности. Ку-лоновское отталкивание ионов способствует росту пузырька. [c.207]

Радиационные повреждения сталей приводят к изменению их деформационной способности. При температуре облучения менее 0,3 температуры плавления радиахщонное упрочнение сопровождается снижением пластичности и изменением механизма деформации. При малых дозах облучения упрочнение связано с закреплением дислокаций радиационными дефектами, а при больших - с образованием в кристаллической решетке дефектов-барьеров. Увеличение энергии ПВА повышает степень упрочнения сталей. Зависимость предела текучести от флюенса нейтронов характеризуется степенной зависимостью с показателем степени 1/3-1/2, соблюдающейся за пределами инкубационного периода, число образующихся кластеров-барьеров в котором сравнимо с концентрацией исходных упрочняющих дефектов. Насьпцение роста предела текучести и уменьшение относительного удлинения стали 304 при облучении и испытании при температуре 380 °С наблюдается для флюенсов более 310 см . При этом Од 2 возрастает с 200 МПа [c.316]

ПОЯВИТСЯ возможность изучения изменения воздушных масс над водными пространствами, роста аэрозолей и механизма тропо-сферно-стратосферного обмена профили содержания НгО, полученные с борта космического корабля, дадут необходимые данные для моделей метеорологического прогнозирования и рас- лиряет наше понимание радиационных процессов в атмосфере. [c.374]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...