Отверстия конечных размеров

Представляет известный интерес попытаться построить ползущие струи, соответствующие истечению жидкости из отверстий конечного размера. Исходя из элементарного решения У = г(0 sin 0) = л 0 уравнения (12.5а), Дин ) рассмотрел решение [c.351]

НОСТИ. В случае отверстий конечного размера величины и I ЦQ) будут изменяться в плоскости наблюдения в соответствии с картиной дифракции на малых отверстиях, но в рассматриваемом случае мы принимаем, что отверстия малы и эти интенсивности постоянны в пределах области наблюдения. На этот постоянный уровень интенсивности налагается система интерференционных полос, период которой определяется частотой [c.172]

Конец пластмассовой трубки с отрезанным буртиком держат над пламенем. Когда пластмасса размягчится, расплющивают конец и придают ему форму буртика, расширив отверстие. Конечно, размеры нового буртика должны совпадать с первоначальными. Это можно проверить, надвинув гайку. При возможности стоит выточить себе разъемную пресс-форму. С ее помощью можно получить довольно [c.355]

Каково же влияние выходного отверстия конечных размеров [c.110]

При оценке погрешностей фотоэлектрической пирометрии было найдено, что имеются источники погрешностей, связанные со способа.ми взаимодействия оптической системы и источника. Погрешности этой категории исследовать довольно трудно, так как они часто являются результатом сложных комбинаций различных эффектов. Один из наиболее важных эффектов такого рода связан с размером наблюдаемого источника и распределением яркости за пределами геометрически наблюдаемой площади. Для объекта конечного размера, находящегося в плоскости источника, поток излучения, прошедший плоскость диафрагмы, из-за дифракции меньше потока, который должен иметь место в соответствии с геометрической оптикой. Чтобы эти потери свести к нулю, нужно было бы увеличить размер источника так, чтобы в отверстии диафрагмы он стягивал угол 2л стерадиан. Таким образом, если пирометр измеряет по очереди два источника с разными размерами, сравнение будет содержать погрешность, обусловленную дифракцией. Дополнительная погрешность возникает в результате рассеяния на линзах объектива или на зеркале. Она также будет зависеть от размера источника, так как рассеяние пропорционально освещенности элементов объектива. [c.379]

При передаче усилий от одной детали конструкции к другой в зоне их соприкосновения (контакта) зачастую возникают высокие напряжения и прочность поверхностных слоев материалов деталей может оказаться недостаточной Принято различать расчеты на смятие и расчеты на контактную прочность. Первые выполняют в тех случаях, когда соприкосновение деталей даже в ненагруженном состоянии происходит по поверхности конечных размеров например, контакт шпонки и стенки шпоночной канавки (рис. 234, а) или контакт болта, плотно вставленного в отверстие, с его стенками (рис. 234, б). Вторые производят в гех слу- [c.231]

Надо объяснить различие между напряжениями смятия и контактными напряжениями. О первых говорим в тех случаях, когда контакт ненагруженных деталей осуществляется по некоторой поверхности конечных размеров (например, контакт заклепки и стенок отверстия) о вторых — при начальном точечном или линейном контакте. Можно добавить, что напряжения смятия определяют по условной методике, принимая определенные допущения о распределении сил взаимодействия по площадке соприкосновения тел (см. гл. 9) контактные же напряжения определяют, пользуясь строгими решениями теории упругости. [c.186]

Решение уравнения (20) приводит к теории так называемой кубической трубки. Под этим названием подразумевают сосуд, размерами которого являются величины одинакового порядка, сообщающийся с бесконечным воздушным пространством через маленькое отверстие. Если в отверстие дуть надлежащим образом, то возникает тон. Мы будем рассматривать размеры сосуда как конечные, размеры отверстия — как бесконечно малые, а длину волны тона — как бесконечно большую. Для этого можно применить исследование, которое было произведено в 2 и 3 для цилиндрической трубы. Сперва мы будем иметь в виду случай, когда одна часть стенки сосуда, которая не должна достигать края отверстия, получит некоторое периодическое движение. [c.279]

Конечный размер обрабатываемого отверстия зависит от величины радиальных деформаций и динамической характе- [c.57]

С целью уменьшить эффект загромождения потока элементами конструкции зонда приемное отверстие трубки Пито выносят вверх по течению по отношению к корпусу зонда. Систематические погрешности, обусловленные конечными размерами трубки и ее близостью к стенке, могут быть оценены согласно рекомендациям [38]. При углах атаки набегающего потока, меньших 5°, показания трубок Пито не зависят от формы приемного отверстия. При возрастании dID трубка Пито становится менее чувствительной к углу атаки. При очень тонкой стенке трубки изменение угла атаки в пределах + 16° не оказывает влияния на результаты измерения полного давления. Влияние степени турбулентности потока на результаты измерения скорости с помощью трубок Пито рассмотрено в [50]. [c.383]

Рассмотрим вначале пучок с полной пространственной когерентностью. Даже в этом случае пучок с конечной апертурой неизбежно расходится вследствие дифракции. Это нетрудно понять с помощью рис. 1.6. На этом рисунке пучок с постоянной интенсивностью и плоским волновым фронтом падает на экран S, в котором имеется отверстие диаметром D. Согласно принципу Гюйгенса волновой фронт в некоторой плоскости Р за экраном может быть получен путем суперпозиции элементарных волн, излученных каждой точкой отверстия. Мы видим, что из-за конечного размера D отверстия пучок имеет конечную расходимость 9d. Ее значение можно вычис- [c.21]

На практике источники Si, S2, S3 и т. д. всегда имеют конечные размеры и спектр в плоскости F не простирается до бесконечности. Это классическая задача оптики, и мы приведем только окончательные результаты. Если отверстия Si, S2, S3,. .. имеют одинаковую форму, одинаково ориентированы и хаотически расположены в плоскости л, то распределение интенсивности дифрагированного света в плоско- [c.18]

Другая гипотеза о том, что при образовании сверхструктуры не требуется самостоятельного этапа образования зародышей, по-видимому, согласуется с многими рентгеновскими данными. Так, например, измеренное распределение интенсивности рентгеновских лучей в обратном пространстве на начальных стадиях упорядочения оказалось аналогичным тому, которое наблюдается в твердом растворе, имеющем только ближний порядок. Тейлор и др. [571 изучали оптическую дифракцию от масок, атомы меди и золота в которых моделировались отверстиями различного размера. Начав с беспорядочного распределения, авторы постепенно увеличивали степень порядка путем взаимного обмена атомов местами, производившегося таким образом, чтобы при этом уменьшалось число контактирующих между собой атомов золота. В результате они получили дифракционные картины, аналогичные тем, которые наблюдались рентгенографически при изучении процесса упорядочения возникала и антифазная доменная структура. Эта демонстрация геометрической возможности гомогенного превращения не доказывает, конечно, что именно так происходит упорядочение в реальных материалах в частности, в рассмотрение не принималось небольшое изменение симметрии решетки. [c.290]

Чтобы отверстия Si н S2 пропускали достаточно света для возможности наблюдения интерференционных полос, они должны иметь конечные размеры. Такие источники создают направленное излучение, а не простые сферические волны (см. 6.3). Влияние конечных размеров отверстия S обсуждается в 5.5. [c.207]

Д. Влияние конечных размеров отверстий [c.178]

Интерференционный опыт Юнга проводится в соответствии с геометрией, показанной на рис. 5.Пз. Диаметр отверстий равен б, расстояние между ними равно s. Источник имеет ширину полосы Av и среднюю частоту v, фокусное расстояние линзы равно f. К затуханию интерференционных полос при удалении от оптической оси приводят две причины а) конечный размер отверстий б) конечная ширина полосы источника. Насколько мала должна быть относительная ширина полосы Av/v, чтобы при заданных б, s и f эффект а преобладал над эффектом б [c.223]

На рис. 6 приведено сравнение экспериментальных данных [6] (1.2) с теоретическими (3.4) для струи, вытекающей из прямоугольной диафрагмы (2ао = 62.Бмм, 2Ьо = Б мм). Начальный уровень турбулентности около 2%, скорость истечения варьировалась в пределах 40-90 м/с, что соответствует числам Рейнольдса (1.5-6) 10 . Но оси ординат отложено отношение сторон поперечного сечения струи п = а/Ъ 2, 4), по оси абсцисс - = х/ 2Ьо). Расчетная кривая а/Ъ = /(ж°) качественно согласуется с экспериментальными точками, хотя и сдвинута относительно них вправо, что можно объяснить двумя причинами. Во-первых, пограничным слоем в начальном сечении. Из-за этого здесь имеются крупные вихри конечного размера. В расчете же предполагалось, что начальная толщина слоя смешения и соответственно начальный радиус вихря равны нулю. Во-вторых, истечение из диафрагмы сопровождается начальным поджатием струи, которое в случае прямоугольного отверстия может быть несимметричным и отношение его сторон (ак/Ък) может отличаться от принятого в расчете. [c.319]

Соотношение (3.2.21) определяет размер входного отверстия при заданной геометрии схемы интерферометра, т. е. при соответствующем отношении IjD. Таким образом, при поперечном смещении соответственных точек конечный размер источника (пространственная когерентность) влияет на изменение видности картины так же, как и конечный спектральный интервал (временная когерентность). [c.121]

Метод решения, аналогичный изложенному выше ( 151) для случая двусвязных областей, был применен Д. И. Шерманом [35] в задаче о напряжениях в кусочно-однородных средах, когда составное неоднородное тело, занимающее конечную односвязную область, состоит из соединенных между собой двух различных по упругим свойствам деталей. Отверстие в однородной пластинке конечных размеров, ограниченной двумя замкнутыми контурами, заполняется сплошной шайбой из другого материала. На внешней границе пластинки задаются обычные условия первой задачи, а на линии раздела двух сред требуется равенство напряжений при наличии заданного скачка упругих смещений. [c.590]

Конец трещины можно рассмотреть как выточку с бесконечно малым радиусом (рис. 220, а). Следовательно, концентрация напряжений в этом месте многократно увеличивается. Когда в конце трещины сверлится отверстие, радиус трещины обретает конечные размеры (З-т-4 мм) и концентрация напряжений резко снижается (рис. 220, б). [c.334]

Вывод основных уравнений. Пусть дана упругая тонкая пластина конечных размеров с несколькими отверстиями различной формы и величины. Область этой пластины обозначим через 5о, внешний ее контур через уо, а внутренние контуры через у п = 1, 2,. .., т,. .., 5). [c.67]

На рис. 2.10, -а приведена схема расположения двух плоских деталей с отверстиями для болтов. Координаты здесь заданы цепочкой. Известно, что при такой схеме простановки размеров погрешности координат суммируются, а конечный размер 1 , характеризующий несовпадение осей отверстий, наибольший. " Согласно схеме на рис. 2.10, б две детали имеют восемь размеров. В этом случае суммарная погрешность = = У где I = =. .. = 1в — допуски на составляющие [c.55]

Полагая, как и во всех предыдущих случаях, деформации малыми, будем решать задачу приближенно, путем наложения напряжений в пластинке конечных размеров, без ядра и напряжений в бесконечной пластинке с эллиптическим отверстием, нагруженным по краю внешними усилиями последние будем подбирать так, чтобы на по- [c.190]

В некоторых микроскопах можно получать электронограмму от относительно небольшой области образца. В этих приборах использована схема хода лучей, обычная для электронного микроскопа изображение получается в три стадии. Дифрагированные объектом лучи участвуют в формировании объективом первого промежуточного изображения, поскольку апертурная диафрагма имеет конечные размеры. Следовательно, изменяя возбуждение промежуточной линзы, можно получить на флуоресцирующем экране не только промежуточное, но и первичное дифракционное изображение. Оно образуется в задней фокальной плоскости объективной линзы, если конденсорная диафрагма мала. Введение в плоскость промежуточного изображения диафрагмы с регулируемым размером отверстия позволяет наблюдать последовательно оптическое изображение и дифракционную картину выбранной области, уменьшая в последнем случае интенсивность поля промежуточной линзы (рис. 20). [c.18]

Расчетные формулы. Определим сначала скорости подтекания жидкости из неограниченного пространства к отсасывающему отверстию конечных размеров. Сток к отверстию можно рассматривать как результат взаимодействия элементарных точечных стоков. Элементарная площадь отсасывающего отверстия круглого сечения, образуемая элементарными отрезками двух концентрических дуг окружностей и их радиусами Р1 (рис. 6.2), df = р1ф1 (р, а элементарный расход жидкости через эту площадку [c.138]

Распрострапение света через отверстие конечных -размеров [c.208]

Согласно рис. 3.1.1, входом этого черного ящика служит входной зрачок, представляющий собой отверстие конечных размеров (эффективнное или действительное), через которое должен проходить свет прежде, чем он достигнет элементов, создающих изображение, а выходом -выходной зрачок (также эффективный или действительный), представляющий собой отверстие конечных размеров, через которое свет проходит после создающих изображение элементов на пути к плоскости изображения. Обычно считают, что путь света между входной и выходной плоскостями может быть достаточно полно описан в приближениях геометрической оптики. Таким образам, конечный размер обоих зрачков можно найти, строя по законам геометрической оптики проекцию наименьшей апертуры системы соответственно в пространстве предметов и пространстве изображений. Поскольку размеры получающихся зрачков определяются размерами изображения эффективного отверстия, существующего где-то внутри системы, они могут быть меньше действительных физических размеров отверстий в входной и выходной [c.153]

При передаче усилий от одной детали конструкции к другой в зоне их соприкосновения (контакта) зачастую возникают высокие напряжения и прочность поверхностных слоев материалов деталей может оказаться недостаточной. Принято различать расчеты на смятие и на контактную прочность. Первые выполняют в тех случаях, когда соприкосновение деталей даже в не-нагруженном состоянии происходит по поверхности конечных размеров например, контакт шпонки со стенкой шпоночной канавки (рис. 2,49, а) или контакт болта, плотно вставленного в отверстие, с его стенками (рис. 2.49, б). Вторые производят тогда, когда нена-гружениые детали соприкасаются друг с другом в одной точке, например шарик и кольцо шарикового подшипника, или по линии, [c.218]

Полученное здесь решение является точным для струи, рассматриваемой как бьющая из точечного источника. Если учитывать конечные размеры отверстия трубки, то это решение представляет собой первый член разложения по степеням отношения размеров отверстия к рассгоянию г от него. С этим обстоятельством связан тот факт, что если вычислить по полученному решению полный поток жидкости, проходящей через замкнутую поверхность вокруг начала координат, то он окажется равным нулю. Отличный от нуля поток получился бы при учете следующих членов разложения по указанному отношению ). [c.121]

Изучая механические свойства резины, ученые обнаружили, что при сдавливании ее наступает момент, когда она становится практически несжимаемой и ее можно применять даже для резания металла, что сейчас и делают. Листы металла кладут на металлический пуансон, над котарым находится резиновая подушка, выполняющая роль металлической матрицы. Если опускать штамп, резина прижимается к металлическому листу и при дальнейшем сжатии срезает его края, оставляя на пуансоне заготовку нужной формы и размеров. Так режут дюралюминовые и стальные листы, пробивают отверстия. Конечно, толщина листа играет здесь не последнюю роль — резиной нельзя резать листы толще 2 мм. [c.166]

В реальном опыте конечный размер источника света можно учесть, рассмотрев и. к. от другого, чуть смещенного относительно S точечного источника S , дающего смещённую и. к. (пунктир). Сложение множества таких картин от всех точек источника приводит к смазыванию н. к., т, е. к падению её контраста. Суммарная и. к. будет мало отличаться от идеальной (создаваемой точечным источником), если линейный размер источника Д.5 удовлетворяет условию Д5 <.XR/d пространственной когерентности (см. Когерентность соета) (d — расстояние между отверстиями 1 и 2, И — расстояние от псточнпка до экрана А). [c.166]

В. К. Данилов и др.), бесконечной пластины с отверстием (Г. Фр иче, И. Фернлунд [31], К. Ми цу наг а), полого цилиндра конечных размеров (М. Шибахара и Ю, Ода [41 ]) и др. В некоторых исследованиях показано, что результаты расчетов хорошо согласуются с данными экспериментов, полученными при анализе поля напряжений методом трехмерной фотоупругости. [c.35]

Ход лучей для решения с противоположным направлением обхода представлен на рис. 4.13 . Близкая к плоской волна, падающая на Д11аф-рагму, после прохождения отверстия в результате дифракции несколько расширяется и заполняет часть линзы. При не слишком малом отверстии дифракционный угол и с ним область засветки линзы оказываются небольшими, конечность размеров линзы практически не проявляется, и излучающее отверстие проецируется на плоскость другой диафрагмы с увеличением -hlh = М В результате потери оказываются теми же, что и у решения на рис. 4.1 За, [c.238]

Оценим прежде всего напряженное состояние пластины конечных размеров 60 X 60 мм, ослабленной круговым отверстием диаметром 10 мм (рис. 3.1) , при простом одноосном растяжении. Материал пластины — сплав ЭИ437 Б (сгг = 56 кгс/мм ), широко распространенный в авиастроении. Кривые деформирования и кривые ползучести получены экспериментально на образцах диаметром [c.85]

Рассмотрим случай, когда область S является бесконечной и многосвязной. (К нему может быть сведено большое количество задач, имеющих практическое значение. В частности, если размеры отверстий невелики по сравнению с размерами пластины и эти отверстия расположены на достаточном удалении от краеп, то пластину конечных размеров можно принять за бесконечную.) Тогда аналитические функции фа(2а) могут быть представлены в виде [90, 195] [c.94]

Зоны Френеля. Типичный пример распространения пучков света конечных размеров изображен на рис. 143. Сферическая (или плоская) волна падает на непрозрачный экран с отверстием. Требуется найти распределение интенсивности света за экраном. Для решения этой задачи с помощью принципа Гюйгенса— Френеля делаются два предположения 1) непроницаемые часта экрана не являются источниками вторичньсс волн 2) в отверстии точки волнового фронта являются такими же источниками вторичных волн, какими оьш были бы при отсутствии непроницаемых частей экрана. [c.208]

Допустим, что свет направляется к щелям Si и S, непосредственно от Солнца, как STO было в опыте Гримальди (см. 27, пункт 1 в опыте Гримальди источниками Sj и Sa служили два рядом расположенных небольших отверстия). Угловой размер Солнца ф 30 == = 0,0087 рад, длину волны примем равной Я, = 550 нм. Тогда для получения каких бы то ни было интерферен< ционных полос необходимо выполнение условия d <С < Х/ф 6- W нм = 0,06 мм. Такое условие в опытах Гримальди, конечно, не могло соблюдаться, а потому не могла наблюдаться и интерференция света. [c.210]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...