Движение абсолютное относительно неподвижной

Из теоремы об изменении кинетического момента в абсолютном движении гироскопа относительно неподвижной оси Oz имеем [c.506]

Движение точки относительно неподвижных осей координат называется абсолютным движением. Движение точки по отношению к подвижным осям координат Х, yi, z называется относительным [c.300]

Из теоремы об изменении кинетического момента для абсолютного движения гироскопа относительно неподвижных осей координат [c.483]

Уравнения движения. Твердое тело, имеющее одну неподвижную точку, ОБОИМИ возможными движениями имеет вращения вокруг любых осей, проходящих через неподвижную точку, а тем самым и вращение вокруг неподвижных взаимно ортогональных осей, пересекающихся в О. Следовательно, абсолютная скорость конца вектора момента количеств движения а относительно неподвижной точки О равна моменту действующих активных сил. Предложение это возможно записать в подвижных осях. [c.183]

Очевидно, что после обращения движения или, что то же самое, просто при изучении движения жидкости относительно неподвижных тел все силы и внутренние напряжения останутся неизмененными. Согласно принципу Галилея — Ньютона такое обращение с сохранением всех силовых взаимодействий можно делать всегда для любой модели жидкости. В случае вязкой жидкости из-за условия прилипания необходимо после обращения движения двигать трубу вдоль ее образующих, если при абсолютном движении труба была неподвижной. В идеальной жидкости такое движение трубы никакого влияния на движение жидкости не оказывает, поэтому при обращении движения трубу можно сохранять неподвижной. В вязкой жидкости влияние граничных условий прилипания на стенках трубы конечной длины существенно проявляется в обычных случаях только вблизи стенок трубы, и поэтому для обтекания [c.70]

Пусть в неограниченном объеме идеальной несжимаемой жидкости движется одно конечное твердое тело произвольной формы. Поставим задачу об определении непрерывного возму-ш,енного движения жидкости, возникающего из состояния покоя под действием заданного движения твердого тела. Для описания абсолютного движения жидкости относительно неподвижной системы координат, в которой жидкость в бесконечности покоится, выберем подвижную сопутствующую телу декартову систему координат х, у, х, через обозначим единичные век- [c.187]

В классической физике выявились глубокие противоречия. Согласно теории Фарадея — Максвелла, все электромагнитные явления, в том числе и световые, объясняются свойствами всепроникающего неподвижного эфира и его взаимодействием с веществом. Теория близкодействия Фарадея — Максвелла противоречила теории дальнодействия Ньютона, согласно которой взаимодействие распространяется с бесконечной скоростью. Не удавалось построение и самой модели эфира. С одной стороны, эфир должен быть твердым телом, поскольку электромагнитные волны поперечны, а с другой стороны, вещественные тела должны беспрепятственно двигаться через этот твердый эфир. Наконец, принцип относительности Галилея, бесспорный для механических явлений, утверждает, что невозможно установить, движется ли тело равномерно-поступательно или находится в покое, т. е. что понятие абсолютного движения лишено физического смысла. Однако, если эфир неподвижен, то можно говорить об абсолютном движении тела, понимая под этим движение тела относительно неподвижного эфира, и определить скорость этого движения экспериментально. Если электромагнитные и световые волны суть волны эфира, то скорость их распространения относительно эфира будет всегда одна и та же, независимо от движения источника или приемника. Но для движущегося наблюдателя (приемника) эта скорость будет иная, зависящая от скорости наблюдателя относительно эфира. [c.347]

Абсолютная скорость V какой-нибудь точки тела по теореме сложения скоростей равна геометрической сумме скоростей относительной и переносной, т. е. р = 1 4- Но для всех точек тела имеем р = р и р = Рг- Это следует из того, что относительное и переносное движения являются поступательными. А потому с = р + 2- Из этого равенства видим, что абсолютные скорости всех точек тела в каждый данный момент одинаковы. Отсюда следует, что движение тела относительно неподвижной системы отсчета является поступательным со скоростью г, равной геометрической сумме скоростей Р1 и Ра- Таким образом, приходим к заключению в том случае, когда относительное и переносное движения являются поступательными, абсолютное движение тела есть также поступательное, причем скорость этого поступательного движения равна геометрической сумме скоростей относительного и переносного движений. [c.360]

Движение точки относительно неподвижной системы отсчета называют абсолютным. Движение точки относительно подвижной системы отсчета называют относительным. Движение подвижной системы относительно неподвижной системы отсчета называют переносным. [c.137]

Это равенство можно прочитать следующим образом момент количеств абсолютного движения Ко1 относительно неподвижного центра 0 равен сумме момента относительно того же центра [c.213]

При расчленении сложного движения рекомендуется учитывать следующее. Абсолютное (составное) движение происходит относительно неподвижной системы координат. Обычно эту систему координат связывают с Землей или с неподвижными относительно Земли предметами зданием, деревом, полотном дороги и т. д. [c.207]

В технике приходится иметь дело с двоякого рода движением. В одном случае нас интересует движение тела относительно неподвижных предметов на земле. Это движение называется абсолютным движением, а скорость какого-либо тела относительно этих неподвижных предметов— абсолютной скоростью. В другом случае нас может интересовать движение этих же тел по отношению к другим, в свою очередь, движущимся телам в этом случае его называют относительным движением, а скорость тел относительно движущихся тел — относительной скоростью. [c.199]

Движение точки относительно неподвижной системы координат будем называть абсолютным, или сложным, а движение точки относительно подвижной системы — относительным. При этом движение подвижной системы координат относительно неподвижной называется переносным. В этом разделе установим связь между абсолютным, относительным и переносным движениями. [c.117]

Вращательное движение абсолютно твердого тела. При вращательном движении тела относительно неподвижной оси скорости точек тела определяются зависимостью = (ИХ. Кинетическая энергия [c.198]

Заметим, что, если поступательное переносное движение среды есть движение прямолинейное и равномерное, то Wg = 0, а, следовательно, и Р = 0. В этом случае уравнение, определяющее относительное ускорение материальной точки, ничем не отличается от основного уравнения динамики, определяющего абсолютное ускорение точки. С динамической точки зрения относительное движение в этом частном случае ничем не отличается от движения абсолютного относительное движение по отношению к среде, движущейся прямолинейно и равномерно, происходит совершенно так, как если бы среда была неподвижна. [c.114]

Приведенная масса находится по общему правилу на основании равенства кинетических энергий, но при подсчете кинетической энергии звена с переменной массой следует в формулу для определения этой энергии подставлять скорость переносного движения центра масс звена. В частном случае, когда звено движется поступательно относительно неподвижных направляющих, эта скорость — такая же, как и абсолютная скорость любой точки звена. [c.182]

Если 0,x,y,z, -неподвижная система осей координат, а O.vjr — подвижная (рис. 88), то, как известно, абсолютным движением точки называют ее движение относительно неподвижной системы осей координат, а относительным — ее движение относительно подвижной. Переносным движением точки называю ее движение в рассматриваемый момент времени вместе с подвижной системой осей относительно неподвижных. Относительные скорость и ускорение обозначают ( , и переносные и а , а абсолютные -v и а. [c.197]

Движение точки М относительно неподвижной системы отсчета называют абсолютным движением точки. [c.294]

Решение. 1. Приняв ползун за материальную точку (обозначим ее С), видим, что в данном случае эта точка совершает около неподвижной оси О кривошипа круговое движение (абсолютное движение), которое складывается из движения вместе с кулисой (переносное движение) и движения вдоль кулисы (относительное движение). [c.114]

При движении тел относительно друг друга расстояния между точками этих тел могут изменяться. Эти изменения обычно определяются по отношению к некоторой системе отсчета, системе координат, которая и заменяет при изучении движений одно из тел. Если выбранная система координат условно принята за неподвижную, то движение других тел по отношению к этой системе отсчета называют абсолютным движением. [c.216]

Решение. Точка Ж участвует в сложном движении. Абсолютным или результирующим движением будет прямолинейное гармоническое колебательное движение точки Ж по отношению к неподвижной, системе координат Оху, определяемое уравнениями (1). С другой стороны, разложим мысленно абсолютное движение точки Ж на относительное движение по отношению к экрану и переносное движение вместе [c.310]

Строго говоря, рассматривая кинематически движение неизменяемой плоской фигуры в ее плоскости, мы рассматриваем движение всей плоскости, неизменно связанной с движущейся фигурой, относительно неподвижной плоскости, так что вопрос сводится к рассмотрению движения подвижной плоскости относительно неподвижной. Точно так же кинематическое рассмотрение движения абсолютно твердого тела сводится к рассмотрению движения подвижного пространства, неизменно связанного с движущимся телом, относительно неподвижного. [c.101]

Сложение поступательных скоростей. Когда все составные движения являются поступательными, то, в отличие от всех последующих случаев, теорема о сложении скоростей формулируется и доказывается одинаково как для мгновенных, так и для конечных перемещений. Пусть твердое тело движется поступательно со скоростью относительно системы Оху", которая в свою очередь движется поступательно со скоростью V2 относительно неподвижной системы Тогда абсолютная скорость каждой точки тела есть [c.139]

Охуг, которая некоторым образом движется относительно неподвижной (рис. 3.6). Движение точки М по отношению к неподвижной системе координат О х у г называется абсолютным, а ее скорость т) и ускорение а — соответственно абсолютной скоростью и абсолютным ускорением. Движение точки М по отношению к подвижной системе координат Охуг называется относительным движением, а ее скорость и ускорение йг называются относительной скоростью и относительным ускорением. [c.33]

Во время движения фигуры следящая точка перемещается и относительно неподвижных координат и в самой движущейся фигуре. Ее движение относительно неподвижных координат хОу есть абсолютное движение по неподвижной центроиде. Ее движение по движущейся фигуре есть относительное движение, движение по подвижной центроиде. Пусть (рис. 148, а) кривая ЕЕ изображает неподвижную центроиду, а кривая Е Е- —подвижную. Предположим, [c.230]

Это замечание касается вращения тела относительно неподвижной оси /. Для подсчета кинетической энергии тела в этом случае нет нуж ы использовать теорему Кёнига даже в том случае, когда центр инерции тела не лежит на оси и имеет скорость, отличную от нуля. Действительно, можно выбрать начало координат на неподвижной оси и рассуждать точно так же, как это делалось в конце замечания 5° при подсчете То-, поскольку формула (8) определяет в этом случае не относительную, а абсолютную скорость, если считать, что рг — расстояние от i-й точки до оси вращения. Поэтому в случае движения тела относительно неподвижной оси [c.172]

Формула (37) показывает, что кинетический момент абсолютного движения системы относительно неподвижной точки О равен векторной сумме кинетического момента центра масс относительно той же точки, если бы в центре масс была сосредоточена вся масса системы, и кинетического момента системы, относительно центра масс для относительного двиокения системы по отношению к подвижной системе координат, движуш,ейся поступательно вместе с центром масс. [c.280]

Движение пассажира относительно неподвижной системы координат, связанной с берегом, будет абсолютным, движение пассажира относительно подвижной системг.1 координат, связанной с судном,— относительным. Переносным движением пассалеира будет движение тех частей палубы, на тлоторые он опирается в данный момент времени. Можно, конечно, привести бесконечное множество примеров, отличающихся от приведенного лишь формой, но не содержанием. Например, ...муха ползет по стенке кабины самолета... и т. д. . В этих примерах довольно наглядно выявляется условность введенной выше терминологии. Действительно, берег, например, не является неподвижным объектом, а движется вместе Землей вокруг Солнца, а также вместе с Солнечной системой относительно других звездных систем. [c.132]

В середине XIX в. Герц предложил теорию, согласно которой эфир полностью увлекается телами при их движении. Эта теория была опровергнута в 1851 г. опытами Физо. Позднее Лоренц развил теорию, основанную на противоположной гипотезе — гипотезе неподвижного эфира. Лоренц предположил, что существует абсолютно неподвижный эфир, сквозь который свободно проходят все двин<ущиеся тела. Наблюдатель в системе, связанной с движущимся телом, должен ощущать эфирный ветер , скорость которого соответствует скорости движения тела относительно неподвижного эфира. Экспериментальные поиски эфирного ветра, [c.33]

Движения абсолютное, относительное и переносное. Дополнительно к неподвижным осям введем в рассмотрение некоторое подвпжное твердое тело и неизменно связанную с ним систему прямоугольных осей координат. [c.30]

Движение точки относительно неподвижных осей называется абсолютным двиэ1сением. [c.30]

В результате этого своего (относительного) двиягения по отношению в среде 8, соединенного с твердым движением этой среды относительно триэдра 9 Т С (переносного движения), точка Г совершает движение (абсолютное) относительно среды и описывает в пей некоторую траекторию так как точка Г в каждый момент находится на соответствующей оси движения, то эта траектори.<[ лежит на неподвижном аксоиде Л (и пересекает на нем каждую образующую в одной точке). Поэтому скорости V,, и точки Р (абсолютная и относительная) в каждый момент касаются кривых X и а следовательно, и аксоидов Л и . [c.207]

При обработке древесины в станках одтювременно движутся и режущий инструмент, и заготовка. Движение с большей скоростью называют главным движением, а с малой — движением подачи. Эти движения определяются относительно неподвижных осей станины станка, поэтому их можно назвать абсолютными Движение резания определяется движением режущей кромки резца относительно древесины. [c.105]

Таким образом, движение точки относительно неподвижной системы отсчёта (абсолютное движение) является в этом случае сложным, поскольку его можно рассматривать как результат сложения двух движений (относительного и переносного). Например, если точка (тело) движется относительно движущегося вагона, то это движение будет относительныл двии ение вагона будет называться переносным, а движенпз точки (тела) относительно земли — абсолютным. [c.370]

Это равенство можио прочитать следующим образом моменеП количеств абсолютного движения Ко1 относительно неподвижного центра 0 равен сумме момента относительно того же центра количества движения центра масс системы, в предположении, что в нем сосредоточена вся ее масса, и момента относительно центра масс количеств относительного двио/сения системы, причем последнее движение рассматривается по отношению к поступательно перемещающимся координатным осям, начало соторых совпадает с центром масс системы. [c.421]

Согласно определению кинетического мометпа Kq относительно неподвижной точки О, для абсолютного движения системы оиюси тельно сис1емы координат по формз -ле (20) имеем [c.319]

Производная dKo/di определяет скорость точки К конца вектора Ко относительно неподвижной в пространстве (латинской) системы координат. Рассмотрим теперь движение этой точки К как сложное движение. Производная df(o/dt определяет абсолютную скорость точки К. Переносной является скорость той точки тела, с которой совпадает в данный момент точка К, а эта скорость равна (а X Гк = (й X Ко, так как радиус-вектор г , проведенный из неподвижной точки к точке К, равен как раз вектору Ко- Относительной скоростью точки К служит скорость ее по отношению к греческой системе координат, связанной с телом. Обозначим скорость конца вектора Ко по отношению к этой греческой системе (dKo/dt). Тогла в силу формулы (61) и обычных представлений о сложном движении имеем [c.193]

Решение. Движение камня А можно изучать по отношению к двум системам отсчета по отношению к неподвижной системе Оху (абсолютное движение) и по отношению к подвижной системе О х у, связанной с кулисой (относительное движение). Абсолютным движением камня является его движение по окружности с центром в точке О, и, следовательно, абсолютная скорость у направлена иерпендикулярно к кривошипу О А и равна по величине со,/. Относительное движение — это скольжение камня по прорези кулисы, поэтому относительная скорость v, точки А направлена по кулисе. [c.252]

Теорема о сложении ускорений. Пусть подвижная система Охуг движется относительно неподвижной как свободное твердое тело. Обозначим скорость и ускорение начала (полюса) О по отношению к осям через Vq и Wq, а мгновенную угловую скорость и угловое ускорение самого трехгранника Oxyz по отношению к тем же осям Q ti через м и е (рис. 158). Рассмотрим точку М. совершающую движение, которое вообще не зависит от движения системы Oxyz. Обозначим через р и г ее абсолютный и относитель-7 ный радиусы-векторы, а через р , радиус-вектор точки О. Тогда в любой момент времени [c.162]

Предполо хнм, что абсолютно твердое тело (3 ) движется поступательно относительно системы координат Охх у г, а система Оук у г движется поступательно относительно неподвижной системы координат Охуг (рис. 174). В этом случае тело имеет два движения поступательное движение относительно системы О х у г (относительное движение) и поступательное движение вместе с системой О х у г относительно неподвижной системы координат Охуг (пе-реносное движение). [c.190]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...