Абсолютное движение и относительное движение

Формула (9.20) называется формулой Эйлера, ее легко получить непосредственно из формулы (9.19), если рассмотреть установившееся абсолютное движение жидкости или газа, для которого = 0. Естественно использовать этот простой и непосредственный вывод формулы Эйлера, однако предыдущий вывод тоже несложен и вместе с этим полезен для более глубокого понимания сущности этой задачи и относительного движения. [c.112]

Фиг. 275. Полярная диаграмма коэффициентов скорости в абсолютном движении и относительном движении при заданном значении безразмерной окружной скорости и.

Абсолютное движение и относительное движение. Рассмотрим движение материальных точек М и т ъ некоторой инерциальной системе координат. Единственной силой, под действием которой совершается движение, является сила притяжения. Для материальной точки т эта сила определяется формулой (1.1.1) [c.31]

Абсолютное, переносное и относительное движения точки [c.300]

Второй способ решения быстрее и проще ведет к цели, если требуется определить только скорости в абсолютном, переносном и относительном движениях. Если же необходимо, кроме этих скоростей, найти и уравнения абсолютного, переносного и относительного движений, то целесообразно применить первый способ решения. [c.318]

Пределы величин, входящих в это соотношение, являются соответственно скоростями абсолютного, переносного и относительного движений точки, т. е. [c.136]

Пользуясь понятиями абсолютного, переносного и относительного движения, можно сказать, что абсолютное движение плоской фигуры складывается из переносного — поступательного, определяемого движением полюса, и относительного — вращательного движения вокруг полюса. При этом вращательная скорость точки М плоской фигуры есть не что иное, как относительная скорость точки по отношению к системе координат 0 х у, а поступательная скорость г о, общая всем точкам системы О х у, — переносная скорость. [c.238]

Если мы будем попрежнему рассматривать абсолютное движение (движение относительно неподвижных звезд), но отнесем основные уравнения движения к какой-нибудь подвижной системе осей, движущейся поступательно, то останутся неизменными не только векторы Q W К, которые как абсолютные результирующая и результирующий момент количеств движения не зависят от выбора подвижной системы отсчета, но также и их производные по времени, как это непосредственно ясно из самого определения векторной производной и как на это уже указывалось в п. 10 гл. IV, т. I. В результате основные уравнения должны быть все еще взяты в их первоначальной форме (3) и (4) или) (3 ) и (4 ). [c.265]

Принимая в абсолютном, переносном и относительном движениях за полюсы соответственно некоторые точки С, Е и Д мы можем поэтому, согласно формуле (9.32) на стр. 93, написать [c.127]

Итак, мы доказали, что если полюсы для абсолютного, переносного и относительного движений совпадают, то [c.127]

Координатный метод еше не был применен Ньютоном в Началах вместо координат, определяющих положение точки или тела, он использовал понятие места и расстояния точек друг от друга. Место, по Ньютону, есть часть пространства, занимаемая телом место может быть относительным или абсолютным соответственно. Движение — перемещение тела из одного места в другое в абсолютном пространстве будет абсолютное движение, в относительном — движение относительное. На примере корабля и Земли Ньютон разъясняет, что в зависимости от поставленной задачи можно считать корабль единственным пространством, в котором движутся тела, корабль можно принять за неподвижный. Если же принять во внимание Землю, считая ее покоящейся, то неподвижный предмет на корабле имел бы абсолютную скорость, которую исследуемое тело имеет вместе с кораблем в его движении относительно берега. Если же и сама Земля движется, то истинное абсолютное движение найдется по истинному движению Земли в неподвижном пространстве и по относительным движениям корабля по отношению к Земле и тела по кораблю [1. С. 31]. [c.8]

КИНЕТИЧЕСКАЯ ЭНЕРГИЯ СИСТЕМЫ В АБСОЛЮТНОМ ДВИЖЕНИИ И В ДВИЖЕНИИ ОТНОСИТЕЛЬНО ЦЕНТРА МАСС. ТЕОРЕМЫ ОБ ИХ ИЗМЕНЕНИИ . > >. [c.86]

Центроиды в абсолютном и относительном движениях [c.64]

Определяем абсолютные ускорения точек К к L. Так как переносное и относительное движения являются вращательными движе- [c.314]

При решении этих задач следует прежде всего установить подвижную и неподвижную системы отсчета и выяснить характер переносного движения, т. е. характер движения того тела, с которым неизменно связана выбранная подвижная система осей. После этого следует установить, какое движение рассматриваемой точки является абсолютным движением и какое — относительным. [c.198]

Сопоставляя формулы (35), (36) и (37), устанавливаем, что, в отличие от скорости, абсолютное ускорение не равно сумме ускорений в переносном и относительном движениях. Для того чтобы получить абсолютное ускорение, надо к переносному и относительному ускорениям добавить еще дополнительное или кориолисово ускорение [c.32]

Рассмотрим движение точки т по отношению к инерциаль-ной (латинской) и неинерциальной (греческой) системам как абсолютное и относительное движение соответственно переносным является движение греческой системы отсчета относительно латинской. Переносное движение задано, т. е. скорость точки А (начала координат греческой системы) и угловая скорость w переносного движения заданы как функции времени (О и скорость ТОЧКИ /И НО отношению к латинской системе (абсолютная скорость), то кинетическая энергия равна [c.161]

Так как в данном случае переносное и относительное движения направлены в одну и ту же сторону, то скорость лодки относительно берегов (абсолютная скорость) [c.243]

Пользуясь определением переносного и относительного движений, а также рассмотренным выше примером, можно указать на следующий метод изучения этих движений. Желая изучить относительное движение точки, следует мысленно остановить переносное движение и изучать движение далее по законам и правилам абсолютного движения точки. Если необходимо изучить переносное движение точки, то следует мысленно остановить относительное движение и рассматривать далее движение точки по формулам кинематики точки в абсолютном движении. Если точка участвует одновременно в относительном и переносном движениях, то ее абсолютное движение называют сложным движением точки, а ее относительное и переносное движения называются составляющими движениями. [c.301]

Уравнения переносного движения имеют тот же вид, что и равенства (6 ), только под J i, У1, 2j в этом случае следует подразумевать три числа, определяющих фиксированные координаты точки М в данный момент времени. В конкретных задачах уравнения абсолютного и относительного движений точки могут быть получены и из более простых, геометрических соображений. [c.302]

Если переносное движение является вращением вокруг неподвижной оси и относительное движение точки происходит в плоскости перпендикулярной к оси вращения, то, совмещая начало относительной системы координат с осью вращения и ось г с осью находим уравнения абсолютного движения из (7 ) [c.303]

Абсолютное движение пера самописца М является движением по окружности радиуса г с постоянной по величине скоростью v. Разложим это движение на два составных движения переносное поступательное прямолинейное движение вместе с лентой и относительное движение пера по отношению к ленте. Обозначим относительные координаты пера через х , и абсолютные координаты через х, у. Координаты начала относительной системы координат точки Oi назовем Хд, Уд. Согласно уравнениям (8 ) зависимость между этими координатами имеет вид [c.308]

Составить уравнения абсолютного и относительного движений точки А, а также найти абсолютную, относительную и переносную скорости точки. [c.316]

Теорема о сложении скоростей. На рис. 11.1 изображено положение тела S и точки М в моменты времени t и t — t + /St., при этом М есть положение точки М в момент < + Дг. Пусть Л/j обозначает то возможное положение точки Л/, которое она приобрела бы к моменту t +Дг, если бы в момент времени t была зафиксирована в теле S. Таким образом, векторы ММ ММ и суть перемещения точ1Си М в абсолютном, переносном и относительном движениях. Векторы ММ, ММ являются хордами дуг абсолютной, переносной и относительной траекторий, отмеченных на рис. 11.1. Очевидное векторное равенство ММ = MMi 4- М М запишем в виде [c.208]

В таком случае для верхнего колеса в результате сложения его абсолютного движения и дополнительного движения всей системы получится новое суммарное движение, которое и будет искомым относительным движением Bepx iero колеса. [c.173]

Основное уравнение динамики относительного движения материальной частицы. Положим, что рассматриваемая материальная частица М массы т движется одновременно в двух средах S и 2, и пусть движение среды 2 в среде S нам дано как основное тогда движение частицы М в среде 2 называется относительным, а в среде S— абсолютным. Движение среды 2 в среде S служит для частицы М переносным движением. В 76 было показано, как найти относительное движение, если известны движения абсолютное и переносное. Но можно также и непосредственно определить относительное движение интегрированием дифференциальных уравнений этого движения. Чтобы составить эти уравнения, припомним, что положение частицы М в среде 2 определяется посредством координат , г , С, взятых относительно осей неизменно связанных с этой средой, и, следовательно, искомые уравнения будут содержать в себе т], S как неизвестные функции времени. Положение же системы определяется координатами хуZj её [c.232]

Рассмотренное первое абсолютное движение составлено из двух движений - движения точки М вдоль радиуса по закону р = p(t) и поворота радиуса с изменением угла по формуле в = 9(t). Наложим на это составное движение еще один вид движения — поворот плоскости zON при изменении ее угла с плоскостью xOz по заданному закону tp =. Первое абсолютное движение точки — движение ее по отношению к плоскости zON — будем считать теперь относительным движением. Назовем его вторым относительным движением. Подвижную систему координат Xi vi z i, связанную с плоскостью zON, назовем второй относительной системой координат. Неподвижную систему координат xyz назовем второй абсолютной системой координат. Движение тоскости zON (и связанной с ней системы XiyiZj) по отношению к абсолютной системе координат xyz --эго вращательное движение вокруг оси z по закону . Это движе- [c.511]

Векторы We, лУг, Ша пропорционзльны соответствующим векторам перемещений (рис. 36). В пределе при А/-н О векторы % а,-и лу дают значения истинных скоростей в абсолютном, переносном и относительном движениях, т. е. [c.60]

Предс1авим себе неизменяемую среду, соверщающую какое бы то ни было движение в пространстве, и движущуюся в среде точку М (черт. 265). Предполагая, что положение точки, обозначенное па черт. 265 буквой М, соответствует моменту t, строим совершенно так же, как в 99, положение М этой точки, соответствующее моменту Строим затем элементарные перемещения ММ, ММ и ЛТМ[ в абсолютном, переносном и относительном движениях нашей точки и полагаем [c.276]

Если ось гироскопа перемещается так, что ни одна ее точка не остается неподвижной, то мы разлагаем абсолютное движение гироскопа на переносное поступательное движение вместе с центром инерции и на относительное движение по отношению к центру инерции и применяем закон моментов к этому относительному дви-жбнию. Составляя главный момент количеств движения гироскопа относительно его центра инерции (который лежит, конечно, на оси симметрии гироскопа), мы будем иметь в первом приближении [c.271]

Силы инерции Ф , и Ф являю ся поправками па не и не рциа л ь пость системы отсчета. Для инерциальной сисгемы отсчета они равны нулю, так как в этом случае абсолютное и относительное движения точки совпадают. Переносная и кориолисова силы инерции участвуют в создании относительного ускорения совершенно так же, как и приложенные силы со стороны материальных тел. Но эти силы инерции, 1Ю определению приложенных сил классической механики, не приложены к материальной точке, так как не участвуют в создании ее ускорения относительно инерциальной системы [c.261]

Теорема об изменении кинетической энергии материальной гочки. Пусть точка М совершает переносное движение вместе с подвижной сисгемой координат Оху OTHO Hrejn,HO основной системы координаг 0 x y z и относительное движение но отношению к системе координат Oxyz (рис. 71). Абсолютным движением точки М является ее сложное движение [c.341]

Так как точка М выбрана произвольно, то абсолютная скорость любой точки плоской фигуры III направлена перпендикулярно к отрезку РсРг, а ее модуль равен произведению расстояния между мгновенными центрами скоростей переносного и относительного движений па модуль угловой скорости одного из составляющих вращений (рис. 419, а и б). Следовательно, скорости всех точек фигуры III геометрически равны, т. е. мгновенный центр скоростей абсолютного [c.339]

Решение. Движение колеса / складывается из вращательного движения водила Н вокруг оси ОА с угловой скоростью (переносное движение) и вращательного движения вокруг оси ОЛ, по отношению к водилу И с некоторой угловой скоростью (относительное движение). При указанном на рис. 136 а круговой стрелкой направлении вращения водила вектор (ч, , переносной угловом скорости колеса / направлен по оси ОА вниз. Вектор со,/, его относительной угловой скорости направлен по оси 0/4,. Мгновенная ось абсолютного движения колеса / совпадает с общей образующей ОР начальных конусов колес / и 2, так как при работе механизма эти конусы должны катиться один по другому без скольжения, что обеспечивается соответствующей формой зубьев находящихся в зацеплении конических зубчатых колес. Таким образом, векторсо,абсолютной угловой скорости колеса 1 направлен по линииОР. Применяя формулу (107), имеем [c.228]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...