Скорость местная — Понятие

Скорость местная — Понятие 72 [c.763]

Скорость местная — Понятие 1.72 [c.651]

В реальных потоках вязкой жидкости местные скорости в различных точках живого сечения будут различными. Как будет показано далее, только в отдельных точках живого сечения местная скорость и будет равна средней скорости V. Введение понятия о средней скорости потока в данном живом сечении позволяет проще рещать практические задачи. [c.73]

Если применить к рассматриваемому теплоизолированному течению газа в трубе с трением понятие политропического процесса, то из изложенного выше вытекает, что показатель политропы является переменной величиной, меняющейся от сечения к сечению, причем с приближением скорости течения к критической (т. е. к местной скорости звука) значение показателя политропы п стремится к показателю адиабаты k. [c.327]

В сверхзвуковом потоке, т, е. при w4> с, дифференциальное уравнение (9.75) решается методом характеристик. Чтобы дать понятие об этом методе, рассмотрим распространение слабых возмущений в сверхзвуковом потоке газа. Слабые возмущения, как мы знаем из 9.3, распространяются в газе со скоростью звука. Это означает, что если в данной точке потока газ подвергается слабому возмущению, то влияние этого возмущения распространяется только вниз по течению, так что возмущенная зона будет представлять собой вначале конус с вершиной в точке, где возникло возмущение. Для угла раствора этого конуса 2а справедливо соотношение sin а == IW, а на боковой поверхности конуса составляющая скорости газа, перпендикулярная к поверхности конуса (или, что то же самое, к линии слабых возмущений), равна местной скорости звука, т. е. Wn = с если бы это было не так, то линии слабых возмущений не занимали бы устойчивого положения. Поверхность, ограничивающую область потока, куда достигает исходящее из данной точки возмущение, называют характеристической поверх-ностью. [c.329]

Для упрощения расчетов турбулентных потоков вводится понятие усредненной местной скорости й —фиктивной средней скорости в данной точке потока за достаточно длительный промежуток времени, которая, как показывают опыты, несмотря на значительные колебания мгновенных скоростей, остается практически постоянной по значению и параллельной оси потока [c.77]

Не следует смешивать понятия средняя скорость потока п и усредненная местная скорость й . В первом случае усреднение производится по живому сечению в данный момент времени, а во втором —по времени в данной точке живого сечения. При определении средней скорости потока при турбулентном режиме движения усреднение приходится делать дважды вначале усредняют по времени — находят усредненные местные скорости в различных [c.78]

На рис, 2.1 приведены результаты измерений местной мгновенной ско-t рости турбулентного потока воздуха. Местная скорость изменяется во времени достаточно резко, однако ее значение колеблется около некоторого среднего. Поскольку использование в расчетах мгновенных скоростей приводит к трудностям и некоторой неопределенности, вводится понятие местной усредненной скорости [c.28]

Преимущественное применение в гидромеханике находит метод Эйлера , который заключается в описании поля скоростей в пространстве, занятом движущейся жидкостью. Этот метод основан на понятии местной скорости или скорости в точке. Этим термином обозначают скорость жидкой частицы, находящейся в выбранной точке пространства в данный момент времени. Очевидно, что в общем случае местные скорости различны в один и тот же момент времени в разных точках и, наряду с этим, могут меняться во [c.29]

На рис. 8 приведены результаты измерений местной мгновенной скорости турбулентного потока воздуха. Местная скорость меняется во времени достаточно резко, однако ее величина колеблется около некоторого среднего во времени значения. Поскольку пользование в расчетах мгновенными значениями скоростей приводит к трудностям и некоторой неопределенности, то вводится понятие местной усредненной скорости, которая определяется соотношением [c.30]

Понятие о местной скорости [c.55]

Для упрощения гидравлических расчетов турбулентного потока вводится понятие осредненной местной скорости и — фиктивной средней скорости в данной точке потока за достаточно длительный промежуток времени, которая, как показывают опыты, несмотря [c.74]

Не следует смешивать понятия средняя скорость потока и и осредненная местная скорость и . В первом случае осреднение производится но живому сечению в данный момент времени, а во [c.75]

Изменение температуры газа в пограничном слое, показанное на рис. 10-1, нарастает по мере увеличения скорости потока. Для характеристики режима течения в газодинамике вводится понятие числа Маха, равного отношению местной скорости потока w к скорости звука с в той же точке потока [c.292]

Возможность определения скорости образования критических зародышей по заданному состоянию пара представляет собой лишь частичное решение задачи. Остается открытым вопрос о предельной степени переохлаждения и условиях разрушения перенасыщенного состояния. Такого рода вопросы в теории конденсации не ставятся, как не ставится и вопрос о том, при каких обстоятельствах местное скопление молекул, образующих сгусток со свойствами, не отличающимися от свойств газообразной фазы, превращается в капельку конденсата с иной упаковкой молекул и иным удельным термодинамическим потенциалом. Привлекая понятие о зародыше новой фазы в качестве первоначального понятия, теория конденсации рассматривает такой зародыш как уже сформировавшееся вкрапление, отличающееся от макроскопической массы в том же агрегатном состоянии только малыми размерами. Механизм формирования зародышей в поле молекулярных сил, количество и энергия молекул, образующих первич- [c.133]

Представляется допустимым для каждого плоского сечения потока ввести понятие о своей местной скорости на бесконечности Еп, (рис. 135), равной сумме векторов скорости потока на бесконечности перед крылом / , и индуктивной скорости Е от свободных вихрей пелены [c.304]

Указанные определения представляются сейчас дополнительными в специфическом, боровском смысле местное движение кажется лишенным физического смысла без некоторых, хотя бы гипотетических, собственно физических свойств, не сводимых к фора. В свою очередь такие свойства при их очевидной несводимости к фора кажутся лишенными физического смысла без понятий положения, скорости, ускорения, силы и массы, т. е. без механических понятий. Из подобного воровского, комплементарного соотношения между физикой и механикой мы и будем исходить. [c.379]

В связи с этим нельзя будет говорить о конусах Маха, пронизывающих весь поток. Это понятие сведется к бесконечно малым местным конусам Маха, определяющим распространение давления в бесконечно малой окрестности некоторой точки. Ось такого бесконечно малого конуса будет параллельна направлению местной скорости, а угол при вершине будет соответствовать местному числу Маха. В этом случае метод наложения частных решений, пригодный в линейной теории для всего поля, должен быть заменен методом последовательного построения сетки для плоского потока и пространственного потока с осевой симметрией такое последовательное интегрирование можно выполнить численными или графическими методами. [c.51]

Мы исследуем сейчас влияние местного возмущения поверхности для случая бесконечной глубины однако сначала следует ввести очень важное понятие, групповой скорости , которое имеет применение не только для волн жидкости, но также и для всякого волнового движения, при котором скорость распространения простой гармонической цепи меняется с длиной волны. [c.476]

Таким образом, представляется допустимым для каждого плоского сечения потока ввести понятие о своей местной скорости на бесконечности V (рис. 150), равной сумме скорости потока на бесконечности перед крылом Veo и индуктивной скорости Vj, созданной свободными вихрями пелены в точке О несущей линии [c.452]

Объясните физический смысл понятий вязкость жидкости, местная и средняя скорость, расход (объемный, массовый и весовой), смоченный периметр, гидравлический диаметр, энергия - полная, удельная, кинетическая, потенциальная энергия положения, потенциальная энергия давления, работа, разница между энергией и работой, коэффициент полезного [c.6]

В гл. 3 были установлены признаки потенциального движения. Следует отметить, что движение, строго соответствующее условиям безвихревого (потенциального) движения, в природе и технике отсутствует. Но в ряде случаев можно применить понятие потенциальное движение, условно идеализируя реально происходящее движение вязкой жидкости. Во многих задачах значительная часть области, занятой движущейся жидкостью, находится в условиях практически безвихревого движения. При обтекании твердых тел реальной жидкостью всю область движения делят на две тонкий пограничный слой, примыкающий непосредственно к телу, и внешнюю область, где пренебрегают силами вязкости и движение считают потенциальным. Как будет показано ниже, движение жидкости через оголовок водослива и из-под затвора при больших скоростях также можно считать потенциальным. Движение вязкой жидкости в пористой среде, если рассматривать индивидуально поровые каналы, является вихревым, с уменьшающимися к стенкам местными скоростями в каждом поровом канале. Но, рассматривая осредненное по пространству, как было указано в гл. 27, движение (при линейном законе фильтрации), справедливо можно считать его потенциальным. [c.558]

Изобразим графически изменения этих составляющих в зависимости от времени. Для этого по оси ординат отложим значения составляющей мгновенной скорости в данной точке, а по оси абсцисс — соответствующее этим значениям время наблюдения 1. На рис. 57 приведен такой график для осевой составляющей мгновенной скорости (соответствующей направлению главного движения всего потока), имеющей наибольшее значение для практических целей. Этот график называют графиком пульсации. Изменение величины какой-либо составляющей мгновенной скорости во времени называют пульсацией скоростей. Явление пульсации может быть обнаружено в потоке с помощью точных приборов. Поскольку мгновенная скорость в данной точке не постоянна, а изменяется во времени, в гидродинамике для удобства исследования потока вводится понятие осредненной скорости, представляющей собой среднюю местную скорость [c.94]

Потери напора при турбулентном режиме движения жидкости. В инженерной практике чаше встречается турбулентный режим движения жидкости в трубах, который труднее исследовать теоретически. Этот вопрос подвергся наиболее широким опытным исследованиям как со стороны советских, так и зарубежных ученых. Из-за сложности процессов, протекающих при турбулентном режиме, до сих пор не создано окончательной теории, которая бы вытекала из основных уравнений гидродинамики и согласовывалась с опытом. Напомним, что при турбулентном режиме наблюдается интенсивное вихреобразование, частицы жидкости описывают сложные траектории, местные скорости меняются во времени даже при постоянном расходе. Это явление называется пульсацией скорости. Часть кинетической энергии жидкости переходит в тепловую. Установившегося движения в строгом смысле иет. Поэтому введено понятие об осредненной скорости. [c.90]

Применение формулы (4-4) в расчетах весьма затруднительно, так как скорости в разных струйках живого сечения потока различны. У дна открытого потока и у стенок труб местные скорости меньше, а ближе к свободной поверхности или к оси труб местные скорости увеличиваются. Потребовалась бы весьма трудоемкая работа по определению произведений А во многих точках и последующему их суммированию, тем более что обычно распределение скоростей по живому сечению неизвестно или выражение для этого распределения настолько сложно, что воспользоваться им нельзя. Поэтому в практических расчетах пользуются понятием средней скорости потока. [c.78]

При адиабатном течении газа кинетическая энергия его (12.7) увеличивается за счет уменьшения внутренней энергии. При этом происходит уменьшение давления и температуры. Так как с уменьшением р и 7 плотность газа понижается, то согласно приведенным понятиям о скорости звука последняя также понижается. Увеличение скорости ш и уменьшение а в процессе расширения бу- фиг. 12. 3. дет происходить до тех пор, пока они не станут одинаковыми. Давление газа рг на выходе из суживающегося сопла, при котором гг)=а, называется критическим давлением, обозначаемым через Рк, а скорость истечения газа, равная местной скорости звука, называется критической скоростью, обозначаемой через г к=а. Под местной скоростью звука подразумевается скорость звука в данной точке или в данном сечении. На [c.247]

Важный класс определенной выше системы соответствует установившимся течениям газа. В нем определены понятия до- и сверхзвуковых течений, выражающие эллиптический или гиперболический тип квазилинейных уравнений Эйлера в соответствующих подобластях, отделенных друг от друга поверхностями перехода — звуковыми поверхностями. (На них скорость потока равна по модулю местной скорости звука — скорости распространения бесконечно малых возмущений при соответствующих значениях термодинамических величин.) Для нестационарных течений идеального газа понятие и предмет трансзвуковой газодинамики четко не определены. [c.10]

Основные понятия. Движения главного сооружения (Г.) и модели (М.) происходят динамически подобно, если оба явления во всех своих частях как в геометрическом смысле, так и в смысле времени и сил подобны. Соответственно трем основным/единицам технической системы измерений — м, сек, кг — положенным здесь всюду в основу, существуют три основных масштаба X, т, и масштаб длины X равняется отношению соответственных длин во всех частях (например твердое тело и окружающая его жидкость) обоих геометрически подобных приспособлений, следовательно 1 1 масштаб времени -с равняется отношению соответствующих времен Г. и М., следовательно 1=Т 1 и масштаб сил равняется отношению соответственных сия, следовательно, % — К к. Для данного опыта с моделью X, т, у. являются постоянными числами. Масштаб переноса соответственных скоростей будет V V = Х/-с, а ускорений а -.а =Х/ сЗ. При динамически подобных явлениях диференциальные уравнения движение для Г. возможно привести в полное согласование с таковыми же для М. В практических выполнениях опытов с моделями следует обращать внимание на геометрическое подобие местных границ обоих сравниваемых, явлений и следить, чтобы начальные условия для обоих отвечали динамическому подобию. [c.390]

Для перехода к определению расхода потока следует установить понятие средней скорости средней скоростью в живом сечении называется такая скорость, с которой должны двигаться все частицы жидкости в потоке, чтобы пропустить через его живое сечение действительный расход, проходящий при неравномерном распределении скоростей. Следовательно, средняя скорость является только средством общей характеристики движения вязкой жидкости. Для наглядности одновременно с действительным потоком рассматривается другой поток —т фиктивный, все струйки которого в данном живом сечении обладают одинаковыми скоростями (величина средней скорости у вообще может меняться от сечения к сечению). К такому потоку можно применить уравнение (11.16), написанное для отдельной струйки. Для целого потока, когда местные скорости и оказываются постоянными и равными средней скорости V, уравнение (11.16) можно проинтегрировать, вынося за знак интеграла V [c.62]

Следовательно, при определении расхода местную скорость в интеграле можно заменить средней, что, впрочем, непосредственно вытекает из самого определения понятия о средней скорости. [c.78]

Для выяснения сущности этого понятия обратимся к графику, изображенному на рис. 89, и обозначим через Af элемент поперечного сечения потока у точки О (см. рис. 88), а через Vj — соответствующую ей продольную составляющую местной скорости. Тогда объемное количество жидкости, прошедшее через это сечение в течение бесконечно малого времени dT, будет равно Vx AFdT. Объемное же количество жидкости, прошедшее за некоторое конечное время Т, определится выражением [c.127]

На основании формулт.т (И) можгто ввести понятие критического отнотпения давлений по потоку, равного частному от деления давления в сечении канала дросселя, где скорость течения газа достигает местной скорости звука М = 1), к величине входного давления обеспечившего это явление. Входное [c.191]

Вместе с тем в кинематич. смысле понятие В. и.меет ещё более широкое употребление. К В. можно отнести любые 1госледовательные иространствснно-вре.мснные изменения ноля, даже если они причинно не связаны. Так, в периодической (напр., синусоидальной) бегущей В. фиксированные максимумы и минимумы могут перемещаться с любой скоростью, в т, ч. сверхсветовой (однако любое местное изменение в таком бесконечном процессе уже но может передаваться быстрее, чем со скоростью с). Вообще говоря, изменения состояния системы, исполняемые по определённой (составленной заранее ) программе в разл. точках пространства (нанр., зажигание лампочек вдоль цепочки или движение электронного луча по экрану телевизора), могут иметь вид В., распространяющихся с какой угодно скоростью. Однако, напр., передача сигналов вдоль цепочки зажигаемых лампочек (или изображений из телецентра на. экран телевизора) — процесс, причинно обусловленный, и его скорость уже но может быть сверхсветовой. [c.315]

При турбулентном режиме движения частицы жидкости перемешиванугся между собой, а скорость в любой точке потока постоянно изменяется как по направлению, так и по величине (рис. 3.3). Это явление называют пульсацией скорости. Турбулентное движение по существу является неустановившимся, но введение понятия местной осредненной скорости позволяет его считать квазиустановившимся (условно установившимся). [c.25]

Для понимания процессов, происходящих й течениях с околозвуковыми скоростями, важное значение имела работа А. А. Никольского и Г. И. Та-ганова (1946) Авторы расширили понятие монотонности, введенное Хрис-тиановичем в 1941 г., и установили закон монотонного изменения угла наклона вектора скорости вдоль линии перехода, который в значительной мере определял характер потока в местной сверхзвуковой области, возможность или невозможность совместного существования до- и сверхзвукового потоков без изменения потенциальности течения. Закон монотонности стал средством выяснения причины разрушения потенциального потока с местной сверхзвуковой зоной. Оказалось, что к разрушению потенциального потока и появ-334 лению скачка уплотнения может привести незначительная деформация обтекаемого контура. Авторы вывели критерий разрушения потенциального течения около фиксированного контура, дали способ определения числа М потока на бесконечности, при котором впервые в некоторой точке выполняется критерий разрушения (число М разрушения) и затем появляется волновое сопротивление тела. [c.334]

Я описал индуктивное сопротивление как сопротивление, которому должно быть оказано противодействие для получения подъемной силы. Таким образом, мы пригпли к понятию индуктивного сопротивления на основе соображения, что должна быть сделана работа, чтобы создать скорость скошенного вниз потока, связанного с подъемной силой. Еще одно объяснение индуктивного сопротивления, которое более близко вытекает из явлений местного течения, следующее. Предположим, что самолет летит в горизонтальном направлении. Его крыло имеет конечный размах, так что на нем возникают свободные вихри и создают ноле индуцированных скоростей. Эта скорость, возбужденная [c.71]

Для выяснения сущности этого понятия обратимся к графику, изображенному на рис. 4.16, и обозначим АР элемент попереч ного сечения потока у точки О (см. рис. 4.15), а Уж — соответ ствующую ей продольную составляющую местной скорости Тогда объемное количество жидкости, прошедшее через это сече ние в течение бесконечно малого времени сИ, будет равно ОхАРсИ Объемное количество жидкости, прошедшее за некоторое конеч нее время 1, определится выражением [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...