Маха конус местное

Рис. 1.10.4. Зоны перехода для конуса в зависимости от местного числа Маха и критического числа Рейнольдса

Результаты проведенных экспериментальных исследований представлены на рис. 6.11 в виде зависимости Re5 = f Ms), которая указывает на наличие минимума критического числа Re 5 на боковой поверхности затупленного конуса при М 3,3. Заметим, что аналогичное поведение зависимости критического числа Рейнольдса от местного числа Маха наблюдалось ранее на пластинах [50] и острых конусах (кривая 1, [45]). [c.129]

Мл Рис. 6.11. Зависимость критического числа Рейнольдса от местного числа Маха (затупленный конус) [c.130]

В связи с этим нельзя будет говорить о конусах Маха, пронизывающих весь поток. Это понятие сведется к бесконечно малым местным конусам Маха, определяющим распространение давления в бесконечно малой окрестности некоторой точки. Ось такого бесконечно малого конуса будет параллельна направлению местной скорости, а угол при вершине будет соответствовать местному числу Маха. В этом случае метод наложения частных решений, пригодный в линейной теории для всего поля, должен быть заменен методом последовательного построения сетки для плоского потока и пространственного потока с осевой симметрией такое последовательное интегрирование можно выполнить численными или графическими методами. [c.51]

Таким образом, нормальная компонента вектора скорости v должна равняться на Е местной скорости звука. Пусть Р — произвольная точка области (сверхзвукового) течения. Мы определим конус Маха в точке Р как прямой круговой конус с вершиной Р, осью, направленной по вектору скорости V, и углом раствора, равным углу Маха А = are sin jq. Легко видеть, что условие (50.3) эквивалентно требованию, чтобы в каждой точке Р поверхности Е эта поверхность касалась конуса Маха с вершиной в точке Р. [c.158]

Гиперзвуковой след за тонким телом несколько отличается от следа за туными телами. В случае тонкого тела большие градиенты в потоке, вызванные головной ударной волной, несущественны и вязкий след распространяется в области, где параметры потока близки к параметрам набегающего нотока. Явления перехода различны, кроме того, возможно различны и величины турбулентных пульсаций, которые зависят от степени затупления тела. Область ближнего следа ограничена прямыми линиями, причем его первоначальная ширина несколько больше, чем поперечные размеры тела из-за толстого оторвавшегося вязкого слоя, затем ширина следа постепенно уменьшается вниз по потоку, достигая горла. В ближнем следе оторвавшийся вязкий слой играет важную роль. За горлом ширина следа растет пропорционально длине следа. Как упоминалось в гл. I, елед за тонким телом является холодным в отличие от горячего следа за тупым телом из-за отсутствия интенсивного нагрева, создаваемого возникающими ударными волнами, и более медленного роста следа. Кроме того, след за тонким телом охлаждается гораздо быстрее, чем за тупым телом. Эксперименты с острым конусом и конусом со сферическим затуплением, имеющими угол при вершине 20 , в интервале чисел Маха М от 2,66 до 4,85 показали, что донное давление и угол наклона поверхности следа одинаковы для обоих конусов, если одинаковы местное число Маха и число Рейнольдса, вычисленное по толщине потери импульса пограничного слоя у основания конуса [82]. Из-за высокой температуры в гиперзвуковом следе за тупым телом на течение в следе влияют свойства реального газа или физико-химические процессы, как, например, диссоциация, ионизация и рекомбинация. Время, требуемое для завершения процессов диссоциации и ионизации (и для обратных процессов), в сравнении со временем движения частиц газа существенно при определении регистрируемых эффек- [c.126]

Образующие характеристического конуса, или конуса Маха называются бихарактеристиками. В конечной окрестности точки О бихарактеристики будут, естественно, пространственными кривыми, составляющими угол с местными линиями тока, а конус — криволинейным коноидом. [c.108]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...