Вихреобразование

Интенсивное вихреобразование способствует догоранию несгоревших частиц топлива и сажи. [c.47]

Большая регулярная неравномерность, при которой наблюдаются существенная разность скоростей потока в различных точках поперечного сечения и даже отрицательные скорости (обратные токи), вызванные срывом потока со стенок и вихреобразованием, но с ограниченными размерами вихревых областей. Неравномерность этого типа встречается в диффузорах с большими углами расширения [а = 8 л-90°) или в длинных диффузорах с любыми углами расширения (при углах а <8°, хотя и нет отрыва потока, но разность скоростей в поперечном сечении велика), за коленами и отводами с резким поворотом (но без направляющих лопаток) и за другими фасонными частями трубопроводов (см. рис. 1.15, 1.16, 1.19, 1.20, 1.31, 1.35 и др.) [c.78]

Повышение интенсивности вихреобразования влечет за собой рост звуковой частоты и в конечном счете эффективности энергоразделения. Однако это еще не объясняет резонансный характер самого процесса. Для разрешения обозначенной проблемы есть два подхода. [c.136]

Известно, что в вихревой трубе помимо высокочастотных колебаний могут возбуждаться автоколебания низкой частоты, определяемые прецессией вихревого ядра. Поддержание колебаний возможно подводом к вихревому ядру достаточной для этого кинетической энергии вращательного движения, которая в свою очередь подводится тем интенсивнее, чем больше касательные напряжения и, соответственно, радиальные пульсации. Пояснить этот механизм можно следующим образом. Крупные вихри А (рис. 3.26), уходя на периферию, образуют на прежнем месте области локального понижения давления, в которые устремляется мелкомасштабная турбулентность 5, отвечающая за перенос импульса к приосевому ядру. Таким образом, чем интенсивнее вторичное вихреобразование, тем более благоприятные условия создаются для генерации прецессии. В то же время прецессионные смещения приосевого ядра приводят к увеличению градиента осевой скорости и соответственно вихреобразованию. [c.136]

Местными сопротивлениями называются такие участки трассы для потока (например, в трубопроводе) сравнительно небольшой протяженности, где происходит существенное изменение сечений потока или его направления. Это сопровождается, как правило, интенсивным вихреобразованием и появлением местной потери напора ha = [см. уравнение (7) ] [c.87]

Сопротивление диффузора слагается из потерь на трение и на вихреобразования. Вихревые потери вызываются отрывом пограничного слоя от стенок диффузора, причины которого объяснены в гл. VI они зависят от угла раствора диффузора и играют главную роль. При малых углах раствора диффузора гидравлические потери невелики, но по мере увеличения угла они возрастают. С ростом угла раствора зона вихрей перемещается от конца диффузора к его началу и при больших углах вся стенка покрыта вихревой областью. [c.455]

Вторая область (10 < Ке, < 30) является областью наибольшей турбулентности. Возникновение взрывов авторы объясняют действием механизма неустойчивости с последующим вихреобразованием. По мере удаления от стенки было обнаружено уменьшение интенсивности и уве.личение вихрей. Замеры термоанемометрами показали, что в первой области импульсы, вызываемые флюктуациями, положительны, а во второй области - отрицательны. [c.25]

В соответствии с (6.13) коэффициент индуктивного сопротивления уменьшается с уменьшением угла скоса потока. Такое влияние удлинения на индуктивное сопротивление можно объяснить следующим образом. С физической точки зрения возникновение индуктивного сопротивления обусловлено потерями части кинетической энергии движущегося крыла, затрачиваемой на образование вихрей, сходящих с его кромок. При этом чем больше удлинение, тем меньше суммарный средний угол скоса потока за крылом за счет меньшего индуцирующего влияния этих вихрей. Соответственно меньше доля кинетической энергии движущегося крыла, идущая на вихреобразование, что приводит к уменьшению индуктивного сопротивления. [c.169]

При уменьшении угла а возрастает длина диффузора и увеличиваются потерн на трение но длине, а вихреобразование уменьшается. Экспериментально установлено, что при О < а < 8—10 отрыва жидкости от стенки не происходит, Минимум общих потерь в диффузоре наблюдается при а = 6°. [c.295]

При изменении направления потока на вогнутой стороне внутри трубы давление больше, чем на выпуклой (рис. 4.6, е, ж), что влечет за собой изменение скоростей в направлении движения, вызывающее отрыв потока от стенок и вихреобразование в нем. При резком повороте потока (острое колено) возникают максимальные потери напора, при этом к возрастает с увеличением угла поворота а. Потери напора определяют по формуле [c.51]

При плавном повороте трубы (отвод) вихреобразование уменьшается и коэффициент сопротивления меньше, чем для острого колена. Это уменьшение возрастает с увеличением относительного радиуса кривизны отвода г///. Для отводов круглого сечения при а=90° значение коэффициента сопротивления можно найти по формуле [c.51]

На силу сопротивления большое влияние оказывает форма тела и особенно задней (кормовой) его части. Для уменьшения этой силы необходимо уменьшить вихреобразования потока около тела, что может быть достигнуто приданием ему соответствуют,ей формы. [c.180]

Второе допущение, которое было принято при выводе основного уравнения центробежного насоса, состояло в исключении из расчета гидравлических потерь энергии, которые имеют место при движении потока через насос. Эти гидравлические потери обусловлены вихреобразованием при движении жидкости в рабочем колесе, недостаточно плавным входом потока на рабочее колесо (потери на удар при входе) и, наконец, трением жидкости о лопасти. [c.241]

В полости гидротрансформатора в местах нарушения устойчивости потока появляются вредные вихревые движения. На режимах работы, отличных от оптимальных, вихреобразование усиливается, что влечет за собой падение к. п. д. гидротрансформатора. К. п. д. гидротрансформатора определяется по формуле [c.307]

Так, например, в стенке, около того места, где вследствие возвратного течения можно ожидать отрыв пограничного слоя, устраивается щель (отверстие), через которую жидкость отсасывается внутрь обтекаемого тела. В результате этого пограничный слой прижимается к телу, а точка отрыва смещается к корме. Устраивая ряд щелей, можно существенно уменьшить вихреобразование и тем самым уменьшить потери энергии. [c.126]

Затем при дальнейшем увеличении скорости потока и связанном с этим возрастании числа Рейнольдса толщина ламинарного подслоя становится величиной того же порядка, что и размеры выступов. Значения коэффициента л в этой области отклоняются от закона Блазиуса в сторону увеличения. Это объясняется дополнительными вихреобразованиями, вызываемыми некоторыми (но не всеми) выступами шероховатости. Здесь сопротивление обусловлено не только вязкостью (числом R)> но и шероховатостью. Это так называемая зона смешанного трения. [c.182]

Наконец, в третьей зоне при больших значениях числа R толщина ламинарного подслоя становится столь малой, что выступы шероховатости оказываются больше толщины подслоя. Гидравлическое сопротивление, вызываемое вихреобразованием, становится постоянным и не зависит от числа R. Эту зону будем называть зоной вполне шероховатого трения. [c.182]

На практике трубопроводы составляются, как правило, из отрезков труб, часто различного диаметра, соединенных между собой фасонными частями — тройниками, угольниками, отводами и т. п. в трубопровод включаются задвижки, вентили, счетчики поток жидкости проходит через клапаны различных систем, всасывающие коробки, фильтры и т. д. Каждая из этих деталей трубопровода вызывает в потоке дополнительные возмущения и вихреобразования и, следовательно, создает добавочную потерю напора. Потеря удельной энергии потока зависит в этом случае от конструктивных особенностей детали и носит местный характер. Поэтому такого рода потеря [c.188]

В кольцевом пространстве между струей и стенками трубы жидкость находится в вихревом движении жидкость из этой зоны вовлекается в центральную струю с другой стороны, жидкость из центральной струи попадает в вихревую зону. Вследствие отрыва потока н связанного с ним вихреобразования на участке трубы между сечениями 1—1 и 2—2 наблюдаются значительные потери напора. [c.200]

При плавном повороте трубы (закругленное колено, отвод) вихреобразования уменьшаются (рис. 4.50) и потери напора будут значительно меньше. Коэффициент [c.209]

Местными сопротивлениями называют короткие участки трубопроводов, в пределах которых происходят потери энергии потока вследствие изменения величины или направления его скоростей. Причинами потерь энергии в этом случае являются местные вихреобразования, связанные с отрывом потока от стенок, и перераспределение скоростей по сечению потока. [c.153]

Под местными сопротивлениями понимаются такие элементы трубопроводов, в которых вследствие изменения размеров или конфигурации русла происходят изменение скорости потока, отрыв транзитной струи от стенок русла и возникновение вихреобразования. [c.60]

Потери в камере смешения, состоящие, во-первых, из энергии, рассеиваемой при вихреобразовании, сопровождающем передачу энергии от рабочего потока к подаваемому, и, во-вторых, из потерь на трепне зкндкостп о стенки каме[ ы. [c.233]

Эффективным способом увеличения коэффициента теплоотдачи является лскусствениая турбулизация вязкого подслоя на поверхности твэла. В случае шаровых твэлов эта турбулизация происходит за счет возникающих при течении газа вихрей. Характерная особенность газового потока при движении его через шаровые твэлы — раннее наступление турбулентного режима течения. Из-за интенсивного вихреобразования лами-ларный режим течения нарушается при достижении чисел JRe=10-f-15. Предложены две схемы процесса течения охладителя в шаровых элементах. [c.39]

Противоположное влияние оказывает рост концентрации на термическое сопротивление пристенной зоны. По мере увеличения количества частиц объемная теплоемкость этой зоны растет, толщина вязкого подслоя уменьшается, его нарушения учащаются, а возможность прямого контакта частиц со стенкой становится более реальной. Движение частиц в пристенной зоне, несо.мненно, активизирует ее теплопроводность (вихреобразование в корме частицы, отклонение струек газа к стенке и пр.). В итоге термическое сопротивление этого пристенного слоя R , с повышением концентрации твердого компонента будет падать, т. е. Rn. = B - (т>0). Тогда полное термическое сопротивление Roe приближенно оценим как сумму термических сопротивлений [c.256]

Несмотря на высокие антивибрационные характерпстики, сегментные подшипники применяют редко. Изготовление их гораздо сложнее, чем многоклиновых подшипников с неподвижными несущими поверхностями. Вследствие вихреобразования в полостях между сег.ментами суммарное тепловыделение в них значительно больше, чем в подшипниках с плавными переходами между несущими поверхностями. [c.411]

Разнообразие волновых структур в активных средах проявляется и в сложных структурах конденсированных сред. Следует прежде всего рассмотреть аналогию волновой картины пластической деформации при упругопластическом переходе в вихреобразования в движущейся трубе жидкости при переходе от ламинарного течения к турбулентному. Этому неравновесному фазовому переходу отвечает критическое число Рейнольдса. С другой стороны, переход от упругой деформации (апало1- ламинарного течения) также является неравновесным фазовым переходом, возникающем в результате потери упругой устойчивости деформируемой конденсированной среды, проявляющаяся на различных масштабных уровнях. В обоих случаях переход структуры из одного устойчивого состояния в дру1ое сопровождается порождением aBTOBOjni, как способа диссипации энергии средой в критических точках (см. главу 1). [c.254]

Нужно отметить, что истинное давление, которое получается при торможении струи газа, может существенно отличаться от полного давления, определенного но формуле (68). Объясняется это тем, что в действительности торможение струи часто протекает не по идеальной адиабате, а с более или менее существенными гидравлическими потерями. Например, в диффузоре при дозвуковом течении газа уменьшение скорости обычно сопровождается вихреобразованиями, вносящими значительные сопротивления в газовый поток. При торможении сверхзвукового потока почти всегда образуются ударные волны, дающие специфическое волновое сопротивление. Итак, действительное давление в за-торможенно11 струе газа обычно ниже полного давления набегающей струи. [c.32]

Начиная с данного режима, наблюдается рост потерь полного давления и внешнего сонротивлеиия и снижение коэффициента расхода в диффузоре. Увеличение интенсивности замыкающего скачка уплотнения может привести к тому, что перепад давлений на нем станет выше критического для пограничного слоя и возникнет отрыв последнего, причем вихреобразования вызовут колебания расхода воздуха и местоположения системы скачков. [c.486]

Выступы шероховатости Д выходят за пределы пристенного слоя (Д > пл)- Это обстоятельство приведет к отрывно.му обтеканию потоком бугорков сопровождающемуся вихреобразованием. Выступы шероховатости [c.77]

В кольцевом пространстве междуГструей и стенками трубы жидкость находится в вихревом движенаи. жидкость из этой зоны вовлекается в центральную ст]эую с другой стороны, жидкость из центральной струи попадаег в вихревую зону. Благодаря отрыву потока и связанному с ним вихреобразованию на участке трубы между сечениями 1 и 2 теряются значительные потери напора. [c.203]

При плавном повороте трубы (вакругленное колено, отвод) вихреобразования уменьшаются (pii . XIII.16) и потери напора будут значительно меньше. Коэффициент сопротивления отвода зависит от угла поворота, а также от отношения R/d радиуса закругления к диаметру трубы и от величины коэффициента гидравлического трения Я, т. е. [c.213]

При обтекании вязкой жидкостью неподвижных твердых поверхностей распределение скоростей всегда неравномерное, так как помимо вытесняющего влияния на жидкость твердая поверхность оказывает еще тормозящее действие, являющееся следствием прилипания к ней жидких частиц. При малых числах Рейнольдса переход от нулевых скоростей на стенке к их конечным значениям может происходить постепенно так, что область тормозящего влияния стенки оказывается сравнимой со всей областью течения. Рассчитать такое течение можно, используя полные уравнения Навье—Стокса (или уравнения Рейнольдса, если поток турбулентный), решение которых является непростой задачей. Однако при больших числах Рейнольдса течение приобретает некоторые особенности, позволяющие эту задачу упростить. Так, по мере возрастания Re область вблизи стенки, где происходит интенсивное нарастание скоростей, становится все более узкой в этой области сосредоточивается основное влияние вязкости в ней локализуется интенсивное вихреобразование, а за ее пределами поток оказывается слабозавихренным и может приближенно считаться потенциальным. [c.325]

Следовательно, в этом случае вся кинетическая э 1ергия потока расходуется на вихреобразованне и поддержание вращательного движения массы жидкости в застойных зонах с постоянным ее обновлением. [c.294]

В закругленном колене (рпс. 22.22) плавность поворота потока значительно снижает сопротивление движению за счет уменьшения интенсивности вихреобразования. Снижение гидравлических потерь происходит с увеличением относительного радиуса кривизны колена Rj l. Коэффициент сопротнвотеиия плавного поворота для круглых труб [c.297]

В результате интенсивного вихреобразования частицы жидкости при турбулентном движении описывают весьма сложные траектории, а местные скорости не сохраняются постоянными даже в том случае, когда расход потока постоянен во времени. Таким образом, устз-новившегося движения в турбулентном потоке, строго говоря, не существует. Измерения показывают, наоборот, что в каждой точке скорость непрерывно меняется как по величине, так и по направлению, поэтому скорость в точке турбулентного потока называют мгновенной местной скоростью. [c.169]

Приводимые в справочниках экспериментальные данные о коэффициентах местных сопротивлений относятся к движению жидкости с нормальным (выравненным) нолем скоростей. В практике местные сопротивления размещены иногда настолько близко одно к другому, что поток между ними не успевает выравниваться, поскольку вихреобразования, возникающие при проходе через местное сопротивление, сказываются на значительном протяжении вниз по течению. То расстояние после местного сопротивления, в пределах которого устанавливает ся нормальная (выравненная) эпюра скоростей и прек- [c.219]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...