Чаплыгина формулы

Чаплыгина формулы 510 Частота 339 [c.556]

Чаплыгина формулы 673 Частица жидкости 66й [c.738]

Постулат Жуковского — Чаплыгина. Формула циркуляции [c.178]

Решение задачи обтекания по методу конформных отображений. Постулат Жуковского — Чаплыгина. Формула циркуляции [c.222]

Чаплыгина формула 74 Частота стоячей волны 22 Число волновое стоячей волны 22 [c.815]

Первая формула Чаплыгина— Блазиуса [c.269]

Эта формула позволяет вычислить давление, действующее на контур L, если задан комплексный потенциал W, определяющий обтекание этого контура, и называется первой формулой Чаплыгина — Блазиуса. [c.269]

Эта формула позволяет подсчитать главный момент сил, действующих на крыловой профиль, если известен комплексный потенциал, определяющий обтекание контура, и называется второй формулой Чаплыгина — Блазиуса. [c.270]

Учитывая формулу Чаплыгина — Блазиуса, получим [c.271]

При подготовке второго издания пересмотрен и заново отредактирован весь текст книги, часть материала исключена, многие выводы и доказательства сделаны более компактными. Так, например, исключено отдельное доказательство теоремы Жуковского о подъемной силе, поскольку эта теорема вытекает из приводимых в книге формул Чаплыгина исключены главы Теорема Жуковского для решетки , Уравнения движения в слое переменной толщины , поскольку эти вопросы являются специальными и рассматриваются в курсе Теория лопастных гидромашин . [c.3]

С. А. Чаплыгиным были установлены общие формулы, позволяющие выразить оба эти вектора через комплексный потенциал течения. [c.231]

Для вывода формул Чаплыгина рассмотрим обтекание цилиндра произвольного профиля потенциальным потоком в плоскости комплексного переменного г (рис. 7,14). Как уже известно (см. п. 7.4), главный вектор сил давления жидкости на единицу длины цилиндрического тела [c.231]

Главный момент Lo определяется по второй формуле Чаплыгина (7.44) [c.236]

ФОРМУЛЫ ЧАПЛЫГИНА ДЛЯ ГЛАВНОГО ВЕКТОРА И ГЛАВНОГО МОМЕНТА СИЛ ДАВЛЕНИЯ НА ОБТЕКАЕМОЕ ЦИЛИНДРИЧЕСКОЕ ТЕЛО [c.264]

Формулы (7-61) и (7-62) являются искомыми формулами Чаплыгина, из которых следует, что силовые характеристики безвихревого потока, как и кинематические, могут быть выражены через комплексный потенциал. [c.266]

Формулы Чаплыгина для главного вектора 265 [c.459]

Воспользовавшись формулой Жуковского—Чаплыгина, определим аэродинамическую силу Ra = X — iY = (гр ,/2) (dW/d/Vdq [c.165]

Для нахождения результирующей силы давления на цилиндр применим формулу Жуковского—Чаплыгина [c.166]

Число т, называемое числом Чаплыгина, есть отношение скорости потока в данной точке к максимальной скорости, определяемой параметрами заторможенного газа. Используя формулы (VI.29) и (VI.33), получим [c.139]

Силу сопротивления находим по формуле С. А. Чаплыгина после вычисления по (П.4.4) комплексного потенциала. Более простым оказался прием определения силы сопротивления, основанный на использовании теоремы количества движения [17]. [c.77]

Для определения коэффициентов подъемной силы и сопротивления воспользуемся первой формулой С. А. Чаплыгина [681. Гидродинамическая реакция, действующая на пластинку [c.88]

После определения функции Н. Е. Жуковского со вычисляем комплексный потенциал течения, а затем по формуле С. А. Чаплыгина находим коэффициенты сопротивления и подъемной силы. Формулы для их определения аналогичны приведенным в 5 этой главы. [c.95]

Для определения гидродинамических реакций, действующих на плоский профиль, воспользуемся формулами С. А. Чаплыгина [68]. При этом будем рассматривать комплексную скорость отнесенной к скорости на бесконечности, а координату z отнесенной к хорде профиля. В случае линейной задачи, когда вызванные скорости считаются малыми, по сравнению со скоростями набегающего потока, формулы С. А. Чаплыгина несколько видоизменяются. [c.121]

Отсутствие метода определения циркуляции скорости вокруг крыла затрудняло использование формулы Жуковского для практических расчетов. Эту принципиально важную задачу решил ученик и последователь Жуковского С. А. Чаплыгин [40] и почти одновременно с ним В. Кутта [41]. Начиная с 1910 г. Чаплыгин проводит цикл работ по теории крыла. В статье О давлении плоско-параллельного потока на преграждающие тела (к теории аэроплана) (1910 г.) Чаплыгин сформулировал положение (постулат Чаплыгина — Жуковского ), согласно которому при безотрывном обтекании профиля крыла потоком идеальной жидкости хвостовая точка профиля (точка заострения) является точкой схода потока с верхней и нижней поверхностей крыла. Этот постулат позволил вычислить циркуляцию скорости по замкнутому контуру, охватывающему профиль крыла, и тем самым определить подъемную силу по формуле Жуковского. В этой работе Чаплыгин изложил основы плоской задачи аэродинамики и дал формулы для расчета сил давления потока на различные профили крыла. Он впервые вывел общие формулы для силы и аэродинамического момента указал на наличие значительного опрокидывающего момента, действующего на самолет, и вследствие этого опасность потери устойчивости [c.287]

Заметим, что в соответствии с первой формулой С. А. Чаплыгина [c.23]

Отметим, что относительные погрешности зависимости (24.14) плотности от числа М и приближенной адиабаты (24.15) на порядок больше, чем погрешность приближенной зависимости (24.8) плотности от относительной скорости X. Поэтому в приближении С. А. Чаплыгина предпочтительно определять только скорость X, а затем число М и давление р вычислять по точным формулам, соответственно (23.3) и (23.4). При этом, конечно, не выполняются уравнения Эйлера, а в задачах расчета решеток результирующая сила давления газа на профиль отличается от вычисляемой по теореме количества движения (23.10). Разница между величинами проекций этих сил может служить хорошей суммарной оценкой погрешности расчета. [c.199]

Все развитые в гл. 4 методы решения прямой и обратной задач теории установившегося обтекания гидродинамических решеток, которые были основаны на решении краевых задач для логарифма комплексной скорости, непосредственно обобщаются на случай дозвукового течения газа в приближенной постановке С. А. Чаплыгина. При этом краевые задачи решаются для комплексной скорости фиктивного потока, а переход к области течения осуществляется с помощью формул (24.7), (24.1 1), (25.1), (25.2) и (25.5). [c.214]

Бабине формула 87 Бароклинность 60 Баротропность 60 Бернулли интеграл 70, 111 Бернулли — Эйлера интеграл 117 Бно— Савара закон 189 Блазиуса — Чаплыгина формулы 253, 254 [c.578]

Если предположить, что среда, в к-рой движется крыло, идеальна и несжимаема, а течение плоское, установившееся и потенциальное, то положение Ц, д. при разных а можно пайти с помощью Чаплыгина формул. Для абсциссы ж Ц. д. па крыло получается ф-ла а ц д /6 = — M j y = п — M oj y, где Су — коэфф. подъемной силы, а и n — постоянные для данного профиля величины. Из этой ф-лы видно, что если М20 — величина отрицательная по знаку, тс Хц д с возрастанием Су убывает, т. е. Ц. д. перемещается к носку профиля при увеличении а если же Мго > О, ТО Ц. д. при увеличении а перемещается к хвосту профиля (рис. 2). в первом случае при увеличении в полете угла атаки и постоянной подъемной силе аэродинамич. момент возрастает и крыло неустойчиво, во втором случае момент убывает и крыло устойчиво. [c.390]

ЧАПЛЫГИНА ФОРМУЛЫ — формулы для подъе.мной силы и аэродинамического мо.мента, действующих на профиль крыла в плоско-параллел)>ном потоке идеальной несжимаемой жидкости [c.404]

При преобразовании окружности в профиль крыла в результате нарушения конформност- на острой задней кромке будет бесконечная скорость, если она не является критической. Таким образом, постулат Чаплыгина — Жуковского — условие отсутствия бесконечной скорости на профиле крыла. Используем постулат для определения Г. Так как критической точке профиля соответствует на окружности критическая точка 0 = 0, то из формулы (165.45) найдем [c.268]

Следовательно, критическим точкам на окружности соответствуют угл1з1 0 = 0, л, а точкам с максимальной скоростью — углы 0= я/2 (рис. 16.13). Силы давления со стороны жидкости на контур направлены по радиусам окружности н взаимно уравновешены, так как в диаметрально противоположных точках будут одинаковые скорости а, следовательно, по илтегралу Бернуллн — Эйлера и одинаковые давления. Заметим, что этот результат может быть получен и на основании обших формул Чаплыгина — Блазиуса. [c.272]

Формулы (/.43) и (7 44) являются искомыми формулами Чаплыгина, из которых следует, что симовые характеристики безвихревого потока, как и кинематические, можно выразить через комплексный потенднал. [c.233]

Формула Чаплыгина для глаа 0г0 вектора 231 [c.435]

Родоначальником гидродинамической теории трения в подшипниках явился почетный академик инженер-генерал Н. П. Петров. Им в 1882 г. были впервые получены формулы для силы трения в смазочном слое подшипника, и проведены многочисленные опыты. Результаты исследований опубликованы Н. П. Петровым в работе Трение в машинах и влияние на него смазывающей жидкости [25]. Дальнейшее развитие гидродинамическая теория получила в исследованиях Н. Е. Жуковского и С. А. Чаплыгина [26], которыми предложен метод точного интегрирования уравнений движения смазывающей жидкости в подшипнике. Дальнейшее развитие и уточнение гидродинамическая теория получила в работах акад. Л. С. Лей-бензона [27] и проф. Н. И. Мерцалова [28]. [c.10]

В эти годы появились новые работы Жуковского, имеющие важное значение для самолетостроения О контурах поддерживающих поверхностей аэропланов (1910 г.) и Определение давления плоско-параллельного потока жидкости на контур, который в пределе переходит в отрезок лрямой (1911 г.). Ученый предложил ряд теоретических профилей крыльев и рулей (рули Жуковского, крылья типа инверсии параболы, крылья типа Антуанетт) и дал расчетные формулы для определения подъемной силы и линии ее действия для этих профилей. Профили, полученные инверсией параболы, были независимо исследованы Чаплыгиным, вследствие чего они названы профилями Жуковского — Чаплыгина. [c.288]

Формулы Чаплыгина. С. А. Чапльь гин дал формулы для главного векторя и главного момента сил гидродинамических давлений, действующих на цилиндр произвольного сечения при обтекании его установившимся потенциальным потоком несжимаемой жидкости. [c.510]

Формула (11.10) была впервые указана Н. Е. Жуковским [28]. Позже С. А. Чаплыгин вывел эту формулу иным путем [96]. Непосредственный вывод, например, формулы (11.8) получается в результате построения функции V (z) по ее вышеуказанным особенностям, причем используется представление гиберболического синуса в виде бесконечного произведения [c.98]

Формула (11.14) дает отображение внешности решетки овалов из плоскости С на внешность теоретической решетки профилей в плоскости 2], которая и представляет собой одно из возможных обобщений профилей Н. Е. Жуковского — С. А. Чаплыгина. Расчеты, проведенные А. С. Гиневскиы, показали, что таким путем можно получить теоретические решетки, форма профилей которых весьма мало зависит от густоты и угла выноса решетки. [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...