Потенциалы перемещений

Задачу можно также сформулировать в потенциалах перемещений ф и Ф [75]. Эти потенциалы удовлетворяют обычным [c.147]

Для однозначности потенциалов перемещений необходимо дополнительное условие, которое, как правило, принимают [c.268]

Таким образом, для однородной изотропной упругой среды замкнутая система уравнений движения в потенциалах перемещений состоит из (12.4) и (12.3). Начальные условия (12.2) для нее должны быть записаны в потенциалах [c.269]

Далее вычисляются отвечающие термоупругому потенциалу перемещений Ф тепловые напряжения, которые, вообще говоря, не удовлетворяют заданным условиям на поверхности. [c.39]

Соответствующие этим потенциалом перемещения получаем по (5.27) [c.138]

Столь простого решения нельзя получить при неустановившемся тепловом режиме если Т не является гармонической функцией, то и уравнение (7.26) не допускает решения М, которое было бы гармоническим. В слое возникнут напряжения на площадках, перпендикулярных к оси г, и задачу следует решать, задаваясь потенциалом перемещений Ф, как указывалось выше [см. (7.8) и краевые условия (7.18)1. [c.195]

Расчеты с использованием электрических цепей. Для решения задач теории упругости были предложены электрические эквивалентные цепи [84], состоящие из индуктивностей и емкостей, в которых токи воспроизводят распределение усилий в упругом теле (табл. 23), а потенциалы — перемещения в соответствии с уравнениями равновесия (35) и законом Гука. [c.127]

Ф называется термоупругим потенциалом перемещений [68,991). Достаточно частного решения этого уравнения Пуассона. [c.121]

По мере утолщения образующихся при высокотемпературном окислении металлов пленок перемещение реагентов через них в преобладающем большинстве случаев осуществляется диффузией (из-за наличия концентрационного градиента, созданного разностью химических потенциалов), которая часто и контролирует процесс окисления металлов, являющийся, таким образом, процессом реакционной диффузии (диффузии, при которой возникают или разлагаются химические соединения). Если исходить из преимущественной диффузии через окисную пленку кислорода (зона роста пленки при этом находится у поверхности раздела пленка—металл), то для скорости установившегося стационарного режима процесса можно написать уравнение [c.56]

Из определения потенциальной энергии следует, что работа сил поля, приложенных к точкам системы, на ее перемещении из первого положения в нулевое ТИ," , ,,,, vW , равна потенциаль- [c.191]

Разность потенциалов. Мерой изменения энергии при взаимодействиях тел является работа. Мы выяснили, что при перемещении электрического заряда q работа А сил электростатического поля равна изменению потенциальной энергии AWp заряда, взятому с противоположным знаком, поэтому из выражений (40.1) и (40.3) получаем [c.138]

При перемещении электрического заряда в электростатическом поле работа сил поля равна произведению заряда на разность потенциалов начальной и конечной точек траектории движения заряда. [c.138]

Между двумя любыми точками на эквипотенциальной поверхности разность потенциалов равна нулю, поэтому работа сил электрического поля при любом перемещении заряда по эквипотенциальной поверхности равна нулю. Это означает, что вектор силы F3 в любой точке траектории движения заряда по эквипотенциальной поверхности перпендикулярен вектору скорости. Следовательно, линии напряженности электростатического поля перпендикулярны эквипотенциальной поверхности. [c.139]

Электрическая цепь постоянного тока. Рассмотрим простейшую электрическую цепь постоянного тока, составленную из одного гальванического элемента и проводника (рис. 149). На внешнем участке цепи электрические заряды движутся под действием сил электрического поля. Перемещение зарядов внутри проводника не приводит к выравниванию потенциалов всех точек проводника, так как в каждый момент времени источник тока доставляет к одному концу электрической цепи точно такое же число заряженных частиц, какое из него перешло к другому концу внешней электрической цепи. Поэтому сохраняется неизменным напряжение между началом и концом внешнего участка электрической цепи напряженность электрического поля внутри проводников в этой цепи отлична от нуля и постоянна во времени. [c.147]

Разность потенциалов в двух точках поля измеряет работу перемещения единичного положительного заряда из одной точки в другую [c.180]

Важнейшей эмиссионной характеристикой твердых тел является работа выхода еср (е — заряд электрона, Ф — потенциал), равная минимальной энергии, которая необходима для перемещения электрона с поверхности Ферми в теле в вакуум, в точку пространства, где напряженность электрического поля практически равна нулю [1]. Если отсчитывать потенциал от уровня, соответствующего покоящемуся электрону в вакууме, то ф— потенциал внутри кристалла, отвечающий уровню Ферми. Согласно современным представлениям в поверхностный потенциальный барьер, при преодолении которого и совершается работа выхода, основной вклад вносят обменные и корреляционные эффекты, а также — в меньшей степени — электрический двойной слой у поверхности тела. Наиболее распространенные методы экспериментального определения работы выхода — эмиссионные по температурной, спектральной или полевой зависимости соответственно термо- фото- или полевой эмиссии, а также по измерению контактной разности потенциалов между исследуемым телом и другим телом (анодом), работа выхода которого известна [I, 2]. В табл. 25.1, 25.3 и 25.4 приведены значения работы выхода простых веществ и некоторых соединений. Внешнее электрическое поле уменьшает работу выхода (эффект Шоттки). Если поверхность эмиттера однородна, то уменьшение работы выхода. эВ, при наложении электрического поля напряженностью В/см, равно [c.567]

Выразим обычным образом компоненты перемещений и напряжений через две функции (потенциалы) ф и ф (см. 5 гл. III) [c.355]

В результате с помощью (9.18) и (9.20) находим искомые выражения для потенциалов отраженных волн. Отметим, что при отыскании решения задачи об отражении плоской продольной волны от свободной границы полупространства предполагалось, что отраженные волны описываются той же функцией f Q), что и падающая волна. Эта функция описывает профиль падающей волны. Как следует из решения (9.20), существуют отраженные волны того же профиля. Если поместить наблюдателя (прибор) в некоторой точке (х,у) полуплоскости, через которую пройдут в соответствующие моменты времени tip, hp, 28 падающая продольная и отраженные продольная и поперечная волны соответственно, то наблюдатель сможет зарегистрировать изменение возмущения (перемещения, деформации или напряжения) во времени в каждой из этих волн по закону /( ) для отраженных волн проявится влияние амплитуд А я В, которые входят в масштабный коэффициент по оси ординат на [c.435]

Так как изображения компонент вектора перемещения u u,v) связаны с изображениями потенциалов Ф и F формулами [c.474]

Через ai q,p) будем обозначать, для краткости, преобразование Лапласа от граничных значений компонент вектора напряжения на оси хг ai x%t)= an Q,X2,t). При решении уравнений (6.2) и (6.3) удобно выразить искомые перемещения через напряжения на плоскости xi =0, поскольку в рассматриваемой задаче напряжения непрерывны при переходе через эту плоскость. Для этой цели будем решать уравнения (6.2) и (6.3) следующим образом. Согласно результатам 5 гл. III решение уравнений (6.2), (6.3) для вектора перемещения u(ui,U2, Нз), не зависящего от хз, сводится к решению волновых уравнений (5.51), (5.52) гл. III для определения потенциалов Ф, 4 i и 4 2, связанных с вектором и формулой, получаемой из (5.50) и (5.57) гл. III, [c.494]

Таким образом, из факта существования потенциалов сил и перемещений следует симметрия матриц коэффициентов влияния II коэффициентов жесткости. [c.151]

Отсюда следует, что так же как и при простом растяжении ( 2.8) потенциал перемещений равен потенциалу опл п представляет собою упругую энергию, накопленную системой. [c.152]

В обычной теории упругости вводятся потенциалы напряжений и перемещений следующим образом 8.2) [c.603]

Выражение напряжений и перемещений через комплексные потенциалы [c.187]

Функцию Ф(( ) МЫ будем называть потенциалом перемещении, формула (5.2.7) составляет содержание теоремы Кастилья-но. Потенциал Ф называют также дополнительной работой, как п в случае просто го одноосного растяжения. Вспомивая опреде-леппе основных термодинамических потенциалов, мы убеждаемся, что для адиабатического процесса Ф представляет собою энтальпию, для изотермического — свободную энталытию. [c.150]

Здесь ж ф = i i — скалярный и векторный потенциалы перемещений, а операторы grad и rot в прямоугольной декартовой системе координат имеют вид (см. гл. 14) [c.268]

Для функций fn r), /п(г), fno r), fnoix) получаются обыкновенные дифференциальные уравнения, решения которых находятся методом вариации постоянных. После определения термоупругих потенциалов перемещений для втулки и подкрепляющего цилиндра с помощью известных формул [6], вычисляем соответствующие термоупругим потенциалам перемещений напряжения и перемещения для втулки, а также а , и 17 , 17 для подкрепляюще- [c.200]

Определим критические значения нагрузки для регулярной прямоугольной в плане трансверсально жесткой плиты, рассмотренной выше. Допустим, что плита находится в безмомент-ном напряженном состоянии, характеризуемом суммарными сжимающими усилиями .Ых и Ыу, не зависящими от координат, а Мху 0. Вводя потенциалы перемещений фа и -фа, получим [c.60]

Особенность строения металлических веществ заключается в том, что ОИН все построены в основном из таких атомов, у которых внешние электроны слабо связаны с ядром. Это обусловливает и особый характер химического взаимодействия атомов металла, и металлические свойства. Электроны имеют отрицательный заряд, и достаточно создать ничтожную разность потенциалов, чтобы началось перемещение электронов по направлению к положите.льио заряженному полюсу, создающее электрический ток. EioT почему металлы пв-ляются хорошими проводниками электрического тока, а неметаллы ими н< являются. Характерным электрическим свойством металлов является также и то, что с повышением температуры у всех без исключения металлов элокт]) -проводность уменьшается. [c.14]

П.лотность заряда определялась по току насыщения, измеряемому при помощи массивного двойного зонда (способного выдержать воздействие потока твердых частиц и их отложение на его поверхности) с охлаяедаемыми водой медными электродами диаметром 19 мм и зазором 3 мм (разность потенциалов около 3 в). Ток 0,001—1,0 ма был измерен микроамперметром Кейтли. Зонд установлен таким образом, чтобы его рабочие поверхности были пара.члельны направлению струи. Эта мера позволяет уменьшить до минимума накопление твердых частиц на поверхности зонда. Перемещения зонда преобразовывались во временную зависимость для струи при помощи измерений скорости струи насадком полного давления и температуры газа термоэлектрическим зондом. Эти зонды перемещались вдоль оси струи. Температура твердых частиц измерялась пирометром. [c.458]

Так как работа сил электростатического поля при перемещении заряда из одной точки пространства в другую не зависит от траектории движения заряда рлежду этими точками, то разность потенциалов ф — (р2 двух точек электрического поля является величиной, не зависящей от траектории движения заряда. Разность потенциалов, следовательно, может служить энергети- [c.138]

Компоненты напряжений и перемещения при растяжении поперек большой осп эллиптического отверстия мол по получить, иная потенциалы My xeлинJnили [187] [c.26]

Вернемся к определению единицы напряженности поля. В потенциальном электрическом поле (электрос1 атическом поле) работа по перемещению электрического заряда не зависит от пути, по которому перемещается заряд. U этом случае электрическое напряжение U между двумя точками совпадает с разностью потенциалов в этих точках [c.119]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...