Кубическая полость

Изложенный выше метод был применен в [194] для решения задачи, когда в неограниченном пространстве имеются две одинаковые кубические полости (рис. 70). Нагружение своди- [c.586]

Рис. 71. Напряжения сги СГ2, (7з вдоль линии, соединяющей центры кубических полостей.

Решение задачи о скачке давления внутри кубической полости [c.247]

Пусть в безграничной упругой среде задана кубическая полость с ребром I (рис. 9.3.3 а). Среда до момента времени t=0 находится в недеформированном состоянии. В момент времени =0 к границе полости прикладывается равномерно распределенное нормальное давление интенсивности p t) (рис. 9.3.3 6). Требуется определить напряженно деформированное состояние в среде, в частности, на границе полости. [c.247]

К расчету числа стоячих волн в кубической полости [c.304]

Как подсчитать число различных нормальных колебаний электромагнитного поля в кубической полости, приходящихся на интервал частот от ш до шЧ-с)ш [c.444]

Кубическая полость интересна по той причине, что она оказалась весьма удобной для экспериментального исследования конвективной неустойчивости Из-за наличия углов сни- [c.117]

Рис. 41. Схема критических движений в кубической полости.

В шаровой полости можно заключить, что и в кубической полости наиболее интересными являются уровни спектра, соответствующие движениям, изображенным схематически на рис. 41. Эти движения совершенно аналогичны движениям типа [c.118]

Рис. 42. Кубическая полость. Оси координат.

Схема нижних уровней спектра для двух рассмотренных предельных случаев температурных граничных условий изображена на рис. 43. Из сопоставления с рис. 18 и 40 видна общность структуры нижней части спектра для вертикального цилиндра, шара и кубической полости. В самом деле, движение типа а является во всех случаях наиболее опасным критические числа движений типа бив пересекаются по параметру й, причем Кв слабо зависит от й (в случае вертикального цилиндра эта зависимость вообще отсутствует). [c.120]

Рис. 43. Критические числа Рэлея для кубической полости.

К рассмотренным в этой главе задачам об устойчивости равновесия в шаровой и кубической полостях и в вертикальном цилиндре конечной высоты непосредственно примыкает также задача об устойчивости в бесконечном горизонтальном [c.127]

Заметим, что в уже упоминавшихся экспериментах А. П. Овчинникова [ ], исследовавшего надкритические движения в кубической полости, наряду с основным движением наблюдалось также и второе, выходящее из второй критической точки. Это движение оказалось относительно менее устойчивым и часто под действием возмущений переходило в первое. [c.166]

Предположим, что на стенках полости функция V обращается в нуль. Тогда (а также и при других граничных условиях) по теореме Фурье функция У г, О может быть представлена суперпозицией стоячих волн. Координатные осй X, V, I направим параллельно ребрам кубической полости. Так как граничные условия должны удовлетворяться на гранях х = О, у = О, г = О и на параллельных им гранях полости, то каждая стоячая волна должна представляться функцией с разделяющимися переменными, т, е. [c.693]

На противоположной грани х = I, где I — длина ребра кубической полости, функция X также должна обращаться в нуль, а потому sin kxl = 0. Такие же результаты получаются и для координат у я г. Следовательно, [c.694]

Кавитацией принято называть образование в жидкости разрывов (кавитационных полостей, каверн, кавитационных пузырей) под действием больших растягивающих напряжений, возникающих либо при обтекании помещенных в жидкость тел, либо при распространении в ней ультразвуковых колебаний. При колебаниях давления в объеме жидкости кавитационные пузырьки попеременно возникают и исчезают, оставаясь приблизительно в одном и том же участке жидкости. В текущей жидкости кавитационные пузыри возникают там, где при увеличении скорости давление в потоке в соответствии с уравнением Бернулли снижается до величины давления насыщенного пара. Затем кавитационные пузыри уносятся потоком, попадают в зону повышенного давления и разрушаются (схлопываются). Объем кавитационного пузыря может быть от долей кубического [c.53]

Рис. 1. Изменение топологии поверхности Ферми при электронном топологическом переходе а — появление новых полостей й — разрыв перемычки. Количество и расположение перемычек и новых полостей определяется симметрией кристалла так, на рис. а показан случай кубического кристалла — 6 полостей (изображена проекция ва одну из плоскостей симметрии).

Экспериментальное исследование [44] слоистого течения в кубической решетке частиц указывает, что эффекты дисперсии, вызванные молекулярной или конвективной диффузией, пренебрежимо слабы. Таких эффектов следует, конечно, ожидать в течениях через иррегулярно или случайно упакованную пористую среду ввиду иррегулярности линий тока в порах и полостях. Несколько авторов [66] развивали для продольной дисперсии модель случайного времени пребывания , которая основана на представлении о течении через последовательность ячеек, в каждой из которых имеет место полное перемешивание. Эта модель неприменима к изучению поперечной дисперсии. Более того, ее справедливость при малых числах Рейнольдса находится, по-видимому, под вопросом. [c.474]

Явление кавитации, как правило, наблюдается при скоростях, создающих в потоке турбулентное движение жидкости. Возникшие при этом в потоке жидкости пустоты заполняются растворенными в жидкости газами или парами. Образовавшиеся кавитационные полости перемещаются вместе с потоком жидкости и попадают в области с более высоким давлением, где полости сокращаются и исчезают. Кавитационные полости могут иметь различные размеры от долей кубического миллиметра до нескольких кубических метров. [c.29]

Используется аналогия между электрическим потоком, пронизывающим электропроводящий слой (или сетку), и потоком момента кручения, передаваемого валом [47]. Представляемые внутри вала силовые трубки передают по длине вала одинаковые части скручивающего момента (в гладкой части вала их сечения имеют равные полярные моменты инерции / ), аналогично тому, как в электрической модели, каждый элемент по ширине принимает на себя одинаковые доли общего электрического потока. Отсюда площадь Аг-/г сечения полости в электрической модели из сплошного проводника должна быть пропорциональна полярному моменту инерции Д/ = = А/--2Л/- сечения, соответствующего силовой трубке вала. Это условие выполняется, если глубина электролитической ванны или толщина проводника к = кг , т. е. если контур основания в поперечном сечении выполнен по кубической параболе, а в плане в некотором масштабе воспроизводит продольное сечение вала. [c.274]

Понятие компрессорные машины охватывает все юз-можные типы машин, предназначенных для сжатия газов и паров. По принципу действия компрессоры можно разделить на три основные группы объемные, лопаточные и струйные. К объемным компрессорам относятся поршневые, ротационные и винтовые. К лопаточным компрессорам относятся центробежные и осевые. Струйные компрессоры из-за весьма низкого КПД не получили широкого распространения в промышленности. Основными параметрами, характеризующими работу компрессорных машин, можно считать соотношение давлений сжатия, определяемое как отношение давления за компрессором к давлению перед компрессором, и их подачу. Под подачей принято понимать секундное или часовое количество газа или пара, которое нагнетает компрессор, выраженное в кубических метрах газа или пара при параметрах, которые они имеют на входе в компрессор. Поршневой одноступенчатый компрессор (рис. 12.1) состоит из цилиндра 1, поршня 2, совершающего возвратно-поступательное движение, двух клапанов 3—всасывающего и нагнетательного. Компрессор работает следующим образом. При движении поршня 2 слева направо давление газа в цилиндре становится меньше давления во всасывающем патрубке. Всасывающий клапан открывается, и по мере движения поршня в крайнее правое положение полость цилиндра заполняется газом теорети- [c.137]

Шафа р е п к о Е. М. Напряженное состояние в упругом пространстве, ослабленном двумя кубическими полостями. — МТТ, 1979, № 4. [c.682]

На с. 257—280 приводится распечатка программы VOLNA. За заголовком программы следует в комментариях шаблон для описания массивов через вводимые параметры. Далее следует построенное по этому шаблону описание массивов для приведенной в п, 9.3.2 задачи о скачке давления на границе кубической полости, а затем — текст программы, не зависящий от конкретной задачи. [c.282]

Применяя гипотезу Планка к отдельному нормальному колебанию с частотой со, будем считать, что его энергия может быть равна целому числу элементарных квантов Йш г=пНо. Тогда в состояни теплового равновесия средняя энергия, приходящаяся на одно нормальное колебание, выражается формулой (9.20) с го=Иы <е> =Йш/ ехр[Йш/(/гГ)]—1 . Умножая <е> на число независимых колебаний поля ш с1ш/(л с ), приходящихся на 1 м объема полости, получаем для спектральной плотности равновесного излучения и Т) формулу Планка (9.23). Этот результат выведен здесь для кубической полости, но он должен быть верен для полости любой формы (если интересоваться волнами, длина волны которых мала по сравнению-с ее размерами). В противном случае, вопреки тому, что нам известно о равновесном излучении, его плотность и Т) зависела бы от формы полости. [c.436]

Экспериментальное определение критических чисел Рэлея проводилось А. П. Овчинниковым [ ]. Наблюдался кризис теплового потока через кубическую полость, заполненную водой р окруженную массивом из плексцгдаса (отношение тепдопро- [c.120]

Таким образом, описанный метод позволяет построить стационарное решение нелинейных уравнений, описывающее надкритическое движение вблизи порога. Это решение представляется в виде ряда по степеням параметра надкритичности е, и амплитуда соответствующего надкритического движения возрастает с увеличением К вблизи порога по корневому закону. Экспериментальные исследования надкритической конвекции, проведенные А. П. Овчинниковым (кубическая полость) и А. П. Овчинниковым и Г. Ф. Шайдуровым [ ] (шаровая полость), подтверждают этот результат. Эксперименты показывают, что корневой закон справедлив в весьма широкой области — вплоть до К = ЗК1 в кубической полости и до 5К1 —в шаровой. [c.144]

Стабилизация монотонной неустойчивости при вращении воды в кубической полости наблюдалась экспериментально А. П. Овчинниковым и Г. Ф. Шайдуровым ]. [c.216]

Овчинников А. П., Конвективные возмущения жидкости в кубической полости. Уч. зап. Пермск. ун-та, 1968, Кя 184, Гидродинамика, вып. 1, 41. [c.369]

Превращение коррозии из гранекриеталлитной в интер-кристаллитную. Известны многочисленные случаи, когда небольшое количество примесей, не влияя на общую величину разрушения материала, сильно влияет на тип коррозии. Геометрическая форма полости, возникающей при местном растворении, представляет некоторый интерес. Прежде всего рассмотрим кристалл растворимой соли в воде образующиеся при этом углубления часто бывают определенной геометрической формы, ограничиваясь серией граней в соответствии с кристаллографической симметрией материала. Если, например, в кристалле квасцов сделана цилиндрическая полость и в ней циркулирует ненасыщенный раствор квасцов, полость становится октагональной (со слабым развитием других граней) хлористый натрий при подобном же опыте дает кубическую полость, а в присутствии мочевины октаедральную-Можно понять возникновение плоских граней на основании общих соображений. Кристалл можно рассматривать состоящим из слоев плотно упакованных атомов, и если некоторые атомы растворяются из данного слоя, часто требуется меньше энергии для удаления оставшихся атомов неполного слоя, чем начать удаление атомов из слоя, который еще цел. [c.543]

Этот результат получен в несколько измененном виде Гуффе [37], де Восом [32], (Спэрроу и Джонсоном [80] и Бедфордом [8]. Гуффе предполагал, что эта формула применима к полостям произвольной формы. Он, очевидно, не учитывал, что в формуле имеется неявное допущение о том, что после первого отражения излучение равномерно распределяется по полости. Для полостей, имеющих форму, близкую к сферической или кубической, формула (7,53) действительно дает результат, близ [c.338]

Электрохимическая обработка. В основе этого метода обработки лежат явления электролиза, обычно — явления анодного растворения металла обрабатываемой заготовки с образованием различных неметаллических соединений. При применении нейтральных электролитов образуются гидраты окиси металла [например, Fe (0Н)2 или Fe(OH)g], которые, выпадая в осадок, пассивируют обрабатываемую поверхность и забивают межэлектродный зазор. Чтобы удалить указанные продукты из зоны обработки, электролит прокачивают через межэлектродный промежуток с большой скоростью. Прокачивание обеспечивает также охлаждение электролита, позволяет довести плотность тока при обработке до нескольких сот ампер на квадратный сантимер, получить очень большой съем металла в единицу времени (до десятков тысяч кубических миллиметров в минуту). Процесс характеризуется также полным отсутствием износа электрода-инструмента и независимостью точности и шероховатости поверхности от интенсивности съема, т. е. возможностью получить большую точность и низкую шероховатость при высокой производительности. Обработка в проточном электролите применяется при изготовлении деталей сложного профиля из труднообрабатываемых сталей и сплавов (например, пера турбинных лопаток, полостей в штампах и пресс-формах), в том числе— изготовляемых из твердых сплавов, при прошивании отверстий любой формы. [c.143]

Строго говоря, напряженность поля, действующего на атом, совпадает с напряженностью поля в полости (2.44) только в случае изотропного материала или кубического кристалла. Хотя соотношение (2.44) получено в электростатике, его можно использовать и для электрического поля электромагнитной волны, пока длина ее много больше размеров полости, т. е. среднего расстояния между соседними атомами. Считая, что входящее в (2.33) поле, действующее на рассматриваемый атом, совпадает с локальным полем (2.44), для зависимости показателя преломления от частоты мы придем вместо (2.38) к формуле, полученной Г. Лоренцом и Л. Лоренцем [c.88]

На рис. 128, б приведена типовая нагрузочная характеристика гидротормоза. Здесь I характеризует степень заполнения водой внутренней полости тормоза. При п,ах поглощаемая мощность возрастает с увеличением оборотов вала по кубической параболе ОА. Точка А соответствует максимальному крутящему моменту, на который рассчитаны вал и муфта, дальнейшее увеличение поглощаемой мощности может осуществляться лишь при постоянном Точка Б соответствует максимальной мощности, которую способен поглотить гидротормоз при максимально возможной прокачке воды эта мощность может быть отобрана на разных скоростях вращения при разных I (прямая БВ). Точка В определяется максимальной скоростью вращения, при которой обеспечивается прочность диска. Минимальной загрузке водой соответствует кубическая парабола ОГ, определяющая минимум мощности, которую способен поглотить данный тормоз. Изменяя загрузку и прокачку воды, можно получить любой режим, выражаемый точкой внутри площади, ограниченной линиями ОАБВГО. Во время работы тормоза вода нагревается. Необходимое для работы гидротормоза количество воды определяется по [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...