Суперпозиция некогерентная

Одномодовое излучение. являющееся суперпозицией некогерентного и когерентного излучения с неизвестной начальной фазой [c.26]

Суперпозиция некогерентного сигнала и хаотического шумового поля [c.37]

Согласно приложению 2 распределения для шумового поля и суперпозиции некогерентного излучения и шумового поля [c.62]

ОДНОМОДОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ, ЯВЛЯЮЩЕЕСЯ СУПЕРПОЗИЦИЕЙ НЕКОГЕРЕНТНОГО И КОГЕРЕНТНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ С ИЗВЕСТНОЙ [c.215]

СУПЕРПОЗИЦИЕЙ НЕКОГЕРЕНТНОГО СИГНАЛА И ШУМОВОГО ПОЛЯ [c.232]

Естественный падающий свет можно рассматривать как суперпозицию некогерентных линейно поляризованных волн с хаотически распределенными направлениями колебания. Поэтому, [c.294]

Поляризованный свет. Естественный свет мы описали как суперпозицию некогерентных ж-волны и г/-волны. Представим себе теперь суперпозицию когерентных ж-волны и j -волны в каждой точке оси z вектор Е имеет компоненты [c.458]

Нужно рассматривать свет, испускаемый каждым источником, как суперпозицию некогерентных волн, в одной из которых вектор перпендикулярен к плоскости чертежа, в другой —лежит в плоскости чертежа. Выводимые ниже условия когерентности и некогерентности при этом остаются в силе. [c.475]

Рис. 1.18. Распределения в дальней зоне при когерентной (сплошные кривые) и некогерентной (штриховые) суперпозициях двух плоских волн

В фоторефрактивных кристаллах возможна как запись изображений, так и голограмм. Для любого из этих случаев будем употреблять также термин запись информации . В зависимости от решаемой задачи для записи используется либо обычный некогерентный свет, либо лазерное излучение. Однако для чисто исследовательских целей при изучении свойств самих кристаллов преимущественно (но не всегда) используют запись простых синусоидальных решеток, полученных с помощью интерференции двух когерентных лучей. Такая техника исследований приобрела высокую популярность не случайно. И основывается она на постулате о том, что запись информации в фоторефрактивном кристалле является линейным процессом. Дело в том, что сколь угодно сложную картину трехмерного распределения интенсивности записывающего света / (х, г/, z) можно представить в виде суперпозиции косинусоидальных и синусоидальных картин (решеток) типа / (к) os кг, / (к) sin кг или в общем случае в виде экспонент / (к) е . Здесь / (к) — коэффициент (амплитуда) в разложении интенсивности света по пространственным решеткам, кг = 2л (vx + + V )- к — волновой вектор решетки с проекциями 2nv, ky = 2л , 2пу. Величины v, g, v называются пространственными частотами v = 1/Х , = 1/, V = lA , где Я , Яг — период решетки в направлении х, у, z соответственно. Заметим, что в литературе по фоторефрактивным средам сложилась традиция, когда пространственными частотами называют также и проекции волнового вектора k , ky, k . К недоразумениям это не приводит. [c.7]

Но для наблюдения интерференции нет необходимости использовать поляризованный свет. Неполяризованный (естественный) свет можно представить в виде суперпозиции двух некогерентных волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях. В рассмотренных выше интерференционных опытах эти волны создают две независимые, но пространственно совпадающие системы полос, так как свет распространяется в изотропной среде, где фазовые скорости ортогонально поляризованных волн одинаковы и, следовательно, для каждой точки наблюдения обе волны имеют одну и ту же разность хода интерферирующих пучков. [c.210]

В некоторых случаях удобно использовать представление неполностью поляризованного света как некогерентную суперпозицию двух полностью поляризованных пучков. При этом можно рассматривать прохождение каждой поляризованной компоненты через поляризационную систему, а результат взаимодействия исходного неполностью поляризованного излучения и этой системы получить как сумму интенсивностей преобразованных системой поляризованных компонент. Таким образом имеем [c.250]

Представление пучка плоской волной на самом деле прямо связано с предположением о стационарном режиме генерации лазера, когда потери и усиление взаимно компенсируются надпороговый режим). При работе ниже порога каждый элементарный объем излучает некогерентно с соседними, так что результирующее поле представляет собой суперпозицию полей, распространяющихся во всех направлениях. [c.483]

До сих пор мы рассматривали движение атома в потенциале 17 , который определяется п-м фоковским состоянием поля. Если состояние поля представляет собой суперпозицию фоковских состояний, функция Вигнера атомного движения х,р-,г) является некогерентной суммой (20.9) функций Вигнера Wn(x,p t), взвешенных с функцией распределения числа фотонов ъип . На рис. 20.3 изображена функция Вигнера VK(ж,p t) на выходе резонатора, а на рис. 20.4 показаны горизонтали этой функции Вигнера в различные моменты времени t, т. е. для различных координат [c.649]

Однако если свет не монохроматичен, мы можем рассматривать его как суперпозицию монохроматических компонент с различными частотами. Согласно II. 7.5.8 отдельные компоненты некогерентны и результирующая интенсивность равна сумме (интегралу) интенсивностей отдельных компонент. Таким образом, из (134) получается следующее выражение для полной интенсивности света, прошедшего через обе пластинки [c.334]

Самый простой и наиболее общий пример некогерентного поля — поле, создаваемое суперпозицией излучений стационарных источников. В разделе 8 мы подробно показали, что по мере увеличения числа источников, которые дают вклад в возбуждение одной моды, оператор плотности моды принимает гауссов вид в Р-представле-нии. Нетрудно получить аналогичный результат и для случая, когда источники возбуждают сразу много мод. Предположим, что [c.110]

В отличие от задач рассеяния при распространении в пределах прямой видимости наблюдаемая волна всегда является суперпозицией падающей и рассеянной волн, поэтому необходимо рассматривать когерентное (среднее) поле и некогерентное (флуктуационное) поле. Примерами распространения в пределах прямой видимости являются распространение микроволнового и оптического излучения в атмосферной турбулентности и распространение акустических волн в биологической среде. [c.98]

Различие заключается в равномерности пространственного распределения молекул воды по сравнению с молекулами воздуха. Молекулы воды соприкасаются и, следовательно, распределены в пространстве очень равномерно. В этом случае всегда найдется молекула № 2, уничтожающая вклад молекулы № 1 (в суперпозиции полей в точке наблюдения). Для воздуха это условие выполняется только в среднем. Иногда такая молекула есть, а иногда ее нет. Флуктуации концентрации молекул нарушают когерентность, поэтому ожидаемая деструктивная интерференция амплитуд при рассеянии на 90° не возникает. Вместо этого (как всегда для некогерентных источников) полная интенсивность равна сумме интенсивностей от всех источников (молекул). [c.491]

Важно, что параметры Стокса не содержат фазы а. Поэтому их можно использовать для описания некогерентного пучка ), т. е. для описания суперпозиции многих волн, имеющих одинаковое направление распространения, но случайные фазы и, возможно, различную поляризацию. Тогда, приписав каждой отдельной волне в пучке индекс ( ), получим следующее выражение для интенсивности некогерентного пучка [c.19]

В духе сказанного выше мы можем теперь предположить, что оптическое изображение может быть представлено как суперпозиция импульсных реакций на функции независимых точечных источников, распределенных по всей плоскости объектов ). На фиг. 1.6 изображена упрош,енная схема работы оптической системы, относительно которой принято, что увеличение ее равно единице, излучение некогерентно, так что интенсивности складываются линейно, распределение света в точке (ж, у ), обусловленное точечным источником с координатами (ж, у), определяется выражением g (ж — ж, у — у), и это распределение не изменяется по полю зрения системы. Тогда, если о (ж, у) описывает яркость объекта, а I (ж, у ) — яркость изображения, мы получим + 00 [c.27]

Представив в таком виде частично поляризованный пучок, когерентная матрица которого равна мы получаем как бы некогерентную суперпозицию двух независимых полностью поляризованных пучков, относительная интенсивность которых равна и Пучок 1 с когерентной матрицей полностью поляризован в направлении х, а пучок 2 с когерентной матрицей полностью поляризован в направлении у. [c.215]

Так получается потому, что исходный частично поляризованный пучок был представлен в виде некогерентной суперпозиции пучка 1 и пучка 2 [выражение (9.32)]. [c.218]

ТО разложение типа (9.35) оказывается единственно возможным. При этих условиях любое частично поляризованное квазимонохроматическое волновое поле можно рассматривать как некогерентную суперпозицию полностью неполяризованного волнового поля и полностью поляризованного монохроматического волнового поля. Идя таким путем, мы находим, что выражение для степени поляризации Р [соотношение (9.16)] можно получить так, как это показали Борн и Вольф ([12], стр. 548). [c.220]

Рассмотренные выше характеристики излучения являются результатом возбуждения одной моды либо когерентным источником (ОКГ), работающим в одночастотном режиме, либо ансамблем хаотических шумов источников. Однако в оптических системах связи и локации излучение на приемной стороне является смесью или суперпозицией когерентного сигнала и шумового хаотического поля. При обеспечении приемником хорошей пространственной и частдтной селекции возникает вопрос об обнаружении и выделении полезного сигнала из одномодового излучения, являющегося суперпозицией некогерентного и когерентного излучений с известной начальной фазой. В приложении 2 путем свертки весовых функций составляющих полей получена результирующая весовая [c.23]

Затем находятся и анализируются статистические характеристики (распреде-леиие фотоэлектронов, производящая функция и факториальные. моменты) одномодового когерентного лазерного излучения. Исследуются статистические характеристики одномодового излучения ОКГ при различных распределениях амплитуды излучения ((вариации распределений. могут происходить при распро-странеиии излучения в турбулентной ореде, при различных преобразованиях оптических лолей и т, д.). Находятся н исследуются статистические характеристики шумовых ((тепловых) или некогерентных полей, а также суперпозиции некогерентных и когерентных полей. Определяются статистические характеристики излучен1ия 0 К Г при наличии различных механических воздействий (вибраций, тряски и т. д.). Находятся статистические характе,ристики модулироваи- Ы.Х оптических полей. [c.201]

Для нахождения статистических характеристик суперпозиции медленно флуктуирующего некогерентного сигнала и быстро флук-туирущего шумового тюля (7 Дсо<с1) необходимо знать спектральные (или корреляционные) свойства шумового поля. При экспоненциальной и прямоугольной формах корреляционных функций общие выражения для производящей функции и распределения вероятностей отсчетов приведены в (10 б) табл. 1.1). Если воспользоваться выражением для гипергеометрического ряда (28, 54], то формула распределения вероятностей отсчетов приобретает более компактный вид. В двух предельных случаях 1) разность частот 1 и С02 такова, что р=1 2) частоты щ и сог близки, T oi—со2 >1, р- 0, производящие функции равны произведениям производящих функций, соответствующих геометрическому и отрицательно-биномиальному, распределениям (с некоторыми изменениями параметров). Распределения Р(п, Т) в этих случаях могут быть записаны как свертки двух указанных распределений (10 б) 1 2 табл. 1.1). [c.49]

Таким образом, диффузное рассеяние опорного пучка, обеспечивающее квазиодно родное распределение излучения всех поперечных мод в плоскости голографирования, позволяет зарегистрировать соответствующий набор пространственных несущих без разрывов и других искажений, обусловленных взаимной некогерентностью различных мод. Вследствие этого восстановленное изображение оказывается свободным от типичных для случая голографирования в многомодовом излучении помех. Наблюдаемое в достаточно широком интервале углов и локализованное в плоскости голограммы восстановленное изображение представляет собой результат суперпозиции множества злементарных изображений, создаваемых дифрагированными световыми волнами различных направлений. При использовании протяженных и полихроматических восстанавливающих источников согласно (2.10) интервал углов, в котором наблюдается сфокусированное изображение, увеличивается, в том числе вследствие дисперсии. Иными словами, наблюдаемая картина есть результат некогерентной суперпозиции всей совокупности спектральных и пространственных составляющих восстанавливающего пучка. [c.50]

Рассмотрим какой-либо диффузный объект, например диффузно пропускающий (матовое стекло). Пусть матовое стекло освещается источником конечных размеров и с помощью объектива О формируется его изображение. Каждая точка объекта имеет своим изображением дифракционную картину размеры которой определяются только объективом и уело ьиями эксперимента. Все точки поверхности матового стекла освещаемого протяженным источником, некогерентны, а по этому изображением объекта в данном случае будет дифрак ционная картина, представляющая собой суперпозицию по интенсивности всех дифракционных картин, соответствующих разным точкам поверхности матового стекла. Таким образом, изображение равномерно освещенного объекта тоже освещено равномерно. Этот случай был уже рассмотрен в 4. [c.22]

В основе математической модели излучения обычного (нелазерного) источника света лежит статистическая гипотеза о том, что в случае спонтанного излучения различные атомы источника испускают отдельные цуги волн независимо друг от друга в случайные моменты времени. Фазы колебаний электромагнитного поля в излучении различных атомов не скоррелированы друг с другом. Поэтому оказывается, что распределение интенсивности излучения всех атомов источника в такой некогерентной суперпозиции определяется суммированием распределений интенсивности для индивидуальных атомов. В частности, если цуги волн, испускаемые различными элементарными излучателями в случайные моменты времени, одинаковы (или отличаются амплитудами), то спектр излучения источника как целого будет таким же, как и распределение интенсивности для изолированного излучателя (атома). [c.55]

Если /7=0, то свет полностью неполяризован и его можно рассматривать как некогерентную суперпозицию двух пучков равной интенсивности с произвольными ортогональными состояниями поляризации. [c.251]

В частности, если электромагнитное поле представляет собой суперпозицию нескольких статистически независимых волн, параметры Стокса суммарного поля равны сумме параметров Стокса всех составляющих волн. Исходя из этого, ван де Хюлст сформулировал следующий принцип оптической эквивалентности [12] Ни один прибор не может отличить две различные некогерентные суммы простых волн, если результирующие пучки имеют одинаковые параметры Стокса . [c.35]

На рис. 7.19 приведено также распределение интенсивности ТЕМдр-моды, которая представляет собой гибридную моду с угловым распределением, возникающим в результате некогерентной суперпозиции двух ТЕМо1-мод, каждая из которых пропорциональна либо со8< , либо 8т< [c.507]

Суперпозиция интенсивностей всегда выполняется для световых пучков, исходящих из двух различных самосветящихся точек (некогерентные пучки). Наоборот, пучки, идущие от одной светящейся точки и пересекающие друг друга вследствие отражений, преломлений и пр., вообще говоря, не подчиняются принципу суперпозиции интенсивностей. Они интерферируют друг с другом (см. Интерференция света), обнаруживая в некоторых областях пространства резкое нарушение суперпозиции в одну и другую сторону. Существование чередующихся светлых и темных мест в поле интерференции при наличии стационарного движения света показывает, что состояние света в каждой данной точке пространства есть ф-ия времени т. е что С., распространяясь в пространстве, изменяется во времени. Встречая малые препятствия и отверстия, С. огибает их, обнаруживая при этом интерференционные и другие явления (см. Диффракгщя). В полном соответствии с опытом эти свойства С. математически описываются волновым диференциаль-ным ур-ием [c.146]

Эти формулы справедливы также и для естественного иеполяризованного света, поскольку ниже (см. п. 10.8.9) б>дет показано, что нучок естесгкепного света можно рассматривать как результат суперпозиции двух некогерентных пучков, линейно поляризованных под прямым углом друг к другу (например, по направлению л и у). В этом случае интерференцию между X- и г/-колшонснтамн следует рассматривать отдельно, и полная интенсивность получается сложением отдельных интенсивностей, а так как 6 [c.245]

Можно считать, что члены в первой строчке возникают из-за когерентной суперпозиции двух пучков с интенсивностями 71з(т) / (<Э) и 1712(1) / " (У) и относительной разностью фаз а,2(т) — б члены во второй строчкеиз-за некогерентной суш] поз хт двух пучков с интенсивностями 11— 1712(1)]] / (С) И [1— 7)г(1) [/ (0)- Таким образом, свет от обоих отверстий, достигающий точки Q, можно считать как бы состоящим из смеси когерентной и некогерентной частей с отношением интенсивностей [c.461]

Но как мы видели ранее, широкие квантовые пакеты ведут себя практически как локализованные частицы. Поэтому и картина рис. 8 не должна уж очень сильно отличаться от "классического имитатора". Рассмотрим случай, когда масса легкой частицы т значительно меньше массы тяжелой частицы М. Тогда скорость легкой частицы будет значительно больше скорости тяжелой частицы, так что именно она первой попадает во внешний мир. Уберем прибор Р и заменим его на газовое облако С. Попадая в это облако, легкая частица "самоизмеряется", становясь участником неравновесного процесса. Можно сказать так отдельные волновые пакеты легкой частицы теряют взаимную когерентность из-за взаимодействия с облаком С, и первоначально чистое состояние легкой частицы становится смешанным. Энтропия частицы возрастает от нуля до 5= — А In/7,, где Pi — вероятности некогерентных пакетов, i — номер пакета. В силу корреляции между Л/ и w то же самое происходит с тяжелой частицей она теряет "чистоту" своего состояния и приобретает ту же самую энтропию S. Если теперь в облаке произойдет необратимый процесс коллапса, например за счет энергии самой частицы т, то вероятности / , сколлапсируют, так что останется только одно состояние с вероятностью, равной единице. Одновременно происходит коллапс волновой функции частицы М. Можно сказать, что такой коллапс является прямым следствием запрета "состояния кота Шрёдингера" не может существовать суперпозиции состояний, относящихся к существенно разным сценариям развития истории, т.е. эволюции неравновесного мира. Следует еще раз подчеркнуть, что коллапс волновой функции связан именно с соприкосновением (прямым или косвенным) квантового объекта с внешним миром. [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...