Некогерентные колебания

Это соотношение описывает процесс образования изображения, есл и элементы объекта излучают абсолютно некогерентные колебания. Мы покажем, что такой линейный процесс на языке преобразования Фурье записывается в чрезвычайно простой форме, что приводит нас к интересным соображениям о действии оптического прибора как фильтра пространственных частот. [c.58]

Будем предполагать прежде всего, что источники Т и освещены совокупностью некогерентных колебаний, испускаемых различными атомами некоторого протяжен- [c.131]

Для некогерентных колебаний, очевидно. [c.437]

При уменьшении — Гу колебания становятся все более близкими к когерентным (промежутки времени, когда разность фаз имеет значение, отличное от к г — г ), а отношение амплитуд — значение, отличное от г /гу, становятся короче). При увеличении г — гу колебания становятся все более близкими к некогерентным и превращаются в некогерентные колебания при Гз — Г1 = с . [c.446]

Демонстрация суперпозиции скалярных некогерентных колебаний. Воспользуемся независимыми источниками хаотически модулированных колебаний типа, описанного в 4, п. 4. Соединив их выходы, как [c.449]

Рис. 433. Безынерционное наблюдение суперпозиции скалярных некогерентных колебаний.

Рис. 435. Наблюдение суперпозиции взаимно перпендикулярных некогерентных колебаний.

Демонстрация суперпозиции взаимно перпендикулярных некогерентных колебаний. Подведем теперь и. к двум парам взаимно перпендикулярных пластин однолучевого электронного осциллоскопа и перейдем с развертки на наблюдение фигур Лиссажу (рис. 435). [c.451]

Рис. 436. а—кратковременное, б—более длительное наблюдение суперпозиции двух взаимно перпендикулярных некогерентных колебаний. [c.451]

Если при X = 1 сек. мы сделаем снимок с экспозицией в несколько десятков секунд, мы снова получим не эллипс, а мазню, но—и в этом существенное отличие от случая некогерентных колебаний—не обладающую центральной симметрией. Лишь при з = тг/2 картина обладает центральной симметрией. Линии равной освещенности совпадают с теми эллипсами, которые получаются при малоинерционном наблюдении. [c.453]

При I о I < X колебания Е , Е практически когерентны. С ростом о I когерентность портится, и при о == X колебания Е , Е становятся полностью некогерентными. Они полностью некогерентны также при 15 = = 2Х, ЗХ,.. . и частично когерентны при лХ < о < (гН- 1) X п целое). Однако при больших п когерентный добавок к некогерентному колебанию, создаваемому частью цепочки, для которой разность крайних разностей хода равна ггк, относительно незначителен и колебания Е , Е практически некогерентны. [c.479]

Пользуясь соотношениями (10.85), мы можем выразить условия когерентности и некогерентности колебаний в точках Р через те или иные комбинации геометрических параметров / , /), В, Ь, ф. [c.480]

Заметим, что на основании сказанного в п. 1, если вместо светящегося отрезка, показанного на рис. 460, мы имеем два точечных источника, расположенных в 6 1, SN, условия когерентности и некогерентности колебаний. приходящих в / 1, при малых ф и 6, таковы [c.481]

Как видно из (4.9), при хаотическом изменении разности фаз происходит простое сложение интенсивностей, т. е. явление интерференции наблюдаться не будет. Подобные колебания называются некогерентными. [c.70]

Две точки, например 2 и Рз, для которых г2 — гз > ст ог. в любой момент времени принадлежат к разным цугам волн. Это значит, что колебания в них некогерентны и степень когерентности равна нулю. [c.193]

При у12(Д )1 = О интерференционный член обращается в нуль, т. е. колебания в точках 0 и О2 некогерентны. Если О < < yi2( t) < 1, то колебания считаются частично когерентными, т.е. происходит интерференция квазимонохроматических волн. [c.306]

Чтобы убедиться в справедливости приведенных утверждений, снова обратимся к рис. 6.68. Размеры излучателя. S велики, он расположен близко к объективу 0, и угол 2а оказывается достаточно большим, чтобы отношение Х/ 2а) было сколь угодно малым. Но по теореме Цернике это отношение и определяет степень когерентности колебаний в плоскости Oi. При d = = l,22V(2a), значительно меньшем диаметра объектива 0, возникает первый минимум на кривой [ухг и можно считать, что весь объектив Oj освещен некогерентно. Тогда для выяснения основного вопроса — определения степени когерентности колебаний в точках Р и Р2 — нужно решать аналогичную задачу, считая, что объектив освещен некогерентным излучателем, размеры и положение которого в точности совпадают с объективом [c.340]

Часто встречаются случаи, когда осуществляется интерференция световых пучков, в состав которых входит некогерентный свет. В месте наложения таких световых пучков некогерентные части световых колебаний, по самому своему определению, создают равномерно освещенный фон, и это ведет к снижению видимости (контрастности) интерференционной картины. [c.68]

Рассмотрим случай интерференции двух таких пучков одинаковой суммарной интенсивности, в состав которых входит доля когерентного света у. Тогда интенсивность каждого светового пучка можно записать в виде Ь — уЬ т — у)Ь- Здесь первое слагаемое в правой части выражает интенсивность когерентного света, входящего в состав этих пучков, второе — интенсивность некогерентного света. Переменную составляющую освещенности интерференционной картины создает только когерентная часть колебаний, и поэтому вместо (13.3) получим [c.68]

Первое слагаемое в правой части этого соотношения отвечает когерентному сложению колебаний с интенсивностями у (т) у (т)/2 и разностью фаз ф (т), второе слагаемое — полностью некогерентному сложению колебаний с интенсивностями [1 —у (t)1/i, [1 — у (xjl/.j. Можно считать поэтому, что свет в точке М интерференционной картины как бы состоит из когерентной и некогерентной частей, причем доля когерентного света равна у (т). Обсуждаемое соотношение уже было получено в 13 с помощью элементарных соображений, основанных на представлении о разделении света интерферирующих пучков на когерентную и некогерентную части (ср. (13.5)). Анализ, проведенный в данном параграфе, устанавливает точный смысл такого разделения. [c.96]

Но это условие совпадает с условием практической некогерентно-сти колебаний в точках Ру и Р2. Обратный знак неравенства [c.108]

Вычислить степень когерентности колебаний в двух точках, освещаемых протяженным некогерентным линейным источником света. [c.865]

На исследуемое вещество направляются два лазерных луча, разности частот которых совпадают с одной из частот собственных колебаний молекулы или кристалла, что приводит к изменению заселенности колебательных уровней. Для анализа используется дополнительный, так называемый пробный, луч. Фактически исследуется стоксово и антистоксово рассеяние пробного луча. Описанную схему принято называть схемой активной спектроскопии рассеяния света. Пробный луч в этой схеме может использоваться как для регистрации фазовых соотношений между элементарными возбуждениями в разных точках среды (между фазами колебаний разных молекул) — когерентная активная спектроскопия так и для регистрации разности населенностей уровней—некогерентная активная спектроскопия. Естественно, что в обоих случаях рассеянный сигнал, получаемый в схеме активной спектроскопии, существенно превышает уровень сигнала, получаемого в спонтанном комбинационном рассеянии. [c.316]

При некогерентном освещении световые колебания от разных участков щели совершаются с различными, случайно распределенными фазами. Интерференции волн от элементарных зон щели в таком случае не происходит. Освещенности, создаваемые элементарными зонами в фокальной плоскости, просто суммируются, а в распределении освещенности по контуру линии не наблюдается дополнительных интерференционных максимумов. Почти некогерентное освещение можно получить с помощью одной конденсорной линзы при четкой фокусировке на щель прибора, когда [c.21]

Комбинационное рассеяние света является некогерентным так как начальная фаза колебания каждой молекулы б произвольна и световые волны, рассеиваемые всеми молекулами, не находятся в определенных фазовых соотношениях друг с другом. Это обусловливает прямо пропорциональную зависимость между [c.100]

Голограмма содержит информацию как об амплитуде, так и о фазе рассеянных на объекте волн, поэтому ее преимущества будут проявляться тогда, когда в дальнейшем используется информация о фазе электромагнитных колебаний. В противном случае нужно применять фотографирование в некогерентном свете как более простой и надежный способ. [c.233]

Чтобы закончить общее изучение изображений протяженных объектов, нужно теперь критически рассмотреть гипотезы о котерентности или некогерентности колебаний, исходящих из различных точек объекта. Для этого необходимо исследовать промежуточный случай, и нам понадобится сравнительно недавно созданная теория частичной когерентности, в построении которой главным образом участвовали Цернике, Гопкинс, Блан-Лапьер и Волф >. [c.120]

В6СТН0, контраст полос будет уменьшаться и в результате будет наблюдаться первое исчезновение полос в дальней-шем полосы могут опять появиться со слабым контрастом и снова исчезнуть и т. д. вплоть до последнего исчезновения, определяемого при очень широком источнике,— тогда говорят, что отверстия Т и Гг излучают некогерентные колебания. [c.128]

Все перечисленные источники оптического излучения принципиально отличаются от источников радио- и СВЧ-диапазонов. Излучение электромагнитных волн радиодиапазона происходит при ускоренном движении электронов в антенне радиопередатчика. Все электроны в антенне движутся согласованно они совершают вынужденные колебания в одинаковой фазе. Так как эти колебания могут поддерживаться очень долго и с высоким постоянством частоты, то излучаемые при этом волны с большой степенью точности можно считать монохроматическими (когерентными). Но любой из упомянутых источников света — это скопление множества возбужденных или все время возбуждаемых атомов, излучающих волновые цуги конечной протяженности. Даже в том случае, когда эти цуги можно характеризовать одной и той же длиной волны, из-за независимого характера актов спонтанного испускания света отдельными атомами со(5тнон1ения фаз между цугами волн имеют совершенно случайный характер и непрерывно изменяются. Излучение обычных источников света, таких, как раскаленные тела, возбуждаемые электрическим разрядом газы и т. п.. представляет собой наложение огромного числа не согласованных между собой цугов волн, т. е. фактически световой шум — беспорядочные, некогерентные колебания электромагнитного поля. [c.8]

Напряжение (упругое) 184 Начальные условия 58, 220 и д. Иедеформирующиеся волны 149 Некогерентные колебания 436 Нелинейность 119, 120 Нелинейные колебательные системы 109 [c.569]

Уточним постановку задачи об освещении объекта в микроскопе, воспользовавшись введенными ранее понятиями (см. 6.5). Объектив Oj (рис. G.68) служит для освещения объекта, который находится в плоскости изображения круглого некогерентного однородного излучаге.чя S. Исс.иедуем степень когерентности колебаний в двух точках Pj и Рз объекта, рассматриваемого с помощью объектива Ог- [c.339]

Разность фаз колебаний беспорядочно меняется за время наблюдения. Средняя энергия результирующего колебания равна сумме средних энергий исходных колебаний. Колебания в этом случае называнэтся некогерентными. При их сложении всегда наблюдается суммирование интенсивностей, т. е. интерференция не имеет места. [c.64]

Пространственная когерентность играет важную роль в образовании изображения в оптических системах (приборах). Вследствие таутохронизма оптических систем (см. 20) световые колебания в изображениях различных точек соответствуют одновременным колебаниям в источнике света, т. е. в изображаемом предмете. Вместе с тем, в результате дифракционных явлений и аберраций в каждую точку плоскости изображения приходят волны, испущенные разными точками предмета. Если предмет самосветящийся, то колебания в разных его точках некогерентны и в изображении можно складывать интенсивности от разных точек предмета, приходящие в данную точку плоскости изображения. Если же предмет несамо-светящийся, то разные его точки, вообще говоря, частично когерентны и складывать интенсивности нельзя. Действительно, неса-мосветящиеся предметы наблюдаются в результате рассеяния волн, падающих на предмет от постороннего источника света. Если им служит точечный источник света, то световые колебания во всех точках освещаемого предмета находятся в строго определенных фазовых соотношениях, т. е. полностью когерентны, и в изображении следует складывать не интенсивности, а амплитуды колебаний, приходящих от разных точек предмета в данную точку плоскости изображений. [c.105]

В 162 было выяснено, что в спектре рассеянного света существуют линии, отличающиеся по частоте от падающего излучения на величины, равные частотам со внутримолекулярных колебаний. В случае сравнительно небольших освещенностей, характерных для источников некогерентного излучения, интенсивность комбинационного рассеяния чрезвычайно мала поток света, рассеянного в 1 см , составляет —10" часть возбуждающего потока даже для самых сильных линий (Ат = ыф2яс = 992 см для бензола и 1345 см для нитробензола). Если же возбуждение осуществляется при освещенностях порядка 10 —10 Вт/см , что вполне достижимо с помощью мощных импульсных лазёров, доля рассеянного потока сильно увеличивается и достигает десятков процентов. Такое увеличение интенсивности касается не всех, но только наиболее интенсивных линий комбинационного рассеяния. Помимо линий первого порядка с частотами ю со,-, появляются и линии более высоких порядков (частоты со 2со,-, со dz Зсо,-). Наконец, рассеяние приобретает отчетливо выраженный направленный характер. [c.853]

Недавно Уилкинсон и др. [221] изморили когерентное и некогерентное рассеяние нейтронов на электронах ванадия, свинца и ниобия выше и ниже Т0ЧК11 перехода. Ни в одном из этих случаев не было обнаружено изменения когерентного рассеяния или диффузного фона. Этот результат показывает, что при переходе в сверхпроводящее состояние не нронсходпт зал1етных изменении электронного распределения. Исследование рассеяния Нейтронов на ядрах в свинце и ниобии показало, что при переходе не происходит резко выраженного изменения колебаний атомной решетки ). Эти же авторы показали, что полное сечение для тепловых нейтронов у олова в нормальном и сверхпроводяш,ем состояниях одинаково в пределах 1 %. [c.672]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...