Тело абсолютное твердое

Тело абсолютно твердое 4 [c.359]

Тело абсолютно твердое 6, 9. 117 [c.411]

Неизменяемой, системой называется система материальных точек, в которой расстояние между двумя любыми точками постоянно. При непрерывном распределении масс такая система дает идеальный образ твердого тела и называется абсолютно твердым телом. Абсолютно твердых тел, ни при каких условиях не изменяющих свою форму, в природе не существует. Однако во многих случаях при изучении движения реальных твердых тел их деформациями можно практически пренебречь и рассматривать эти тела как абсолютно твердые, что существенно упрощает все расчеты. Реальные твердые тела, способные деформироваться, а также тела жидкие и газообразные представляют собой изменяемые системы материальных точек. [c.48]

Если точки системы или тела связаны между собой неизменно, т. е. так, что взаимное расстояние между двумя любыми точками остается постоянным, то такая система называется неизменяемой системой, а тело — абсолютно твердым телом-, в противном случае система называется изменяемой, а тело деформируемым. [c.175]

Тело абсолютно твердое 48, 175, 192 [c.466]

Тангенс трения 169 Тела сочлененные 166 Тело абсолютное твердое 7 [c.302]

Тело абсолютно твердое 8, 23, 63 [c.345]

Пусть на тело действует плоская система активных сил п тело находится в равновесии, соприкасаясь с поверхностью другого тела, являющегося связью для рассматриваемого тела. Если поверхности соприкасающихся тел абсолютно гладкие и тела абсолютно твердые. [c.62]

Тело абсолютно твердое 38 [c.413]

Механика рассматривает только абсолютно твердые тела. Абсолютно твердым называют тело, расстояния между каждыми двумя точками которого остаются всегда неизменными. Абсолютно твердое тело при любых силовых взаимодействиях не изменяет свою геометрическую форму (не деформируется). [c.10]

АКСИОМА, СОГЛАСНО КОТОРОЙ РАВНОВЕСИЕ СИЛ. ПРИЛОЖЕННЫХ К ДЕФОРМИРУЕМОМУ ТЕЛУ. НЕ ИЗМЕНИТСЯ. ЕСЛИ СЧИТАТЬ ТЕЛО АБСОЛЮТНО ТВЕРДЫМ. [c.8]

Вращательным движением твердого тела называется движение, при котором две его точки А и В остаются неподвижными. Так как тело абсолютно твердое, то вместе с точками А и В будут [c.110]

Тело абсолютно твердое 51 [c.334]

Тело называют абсолютно твердым (или абсолютно жестким), если расстояние между любыми его точками не меняется при действии на него других тел. Абсолютно твердых тел в природе нет, но во многих случаях изменения формы и размеров (деформации) тел настолько незначительны, что ими можно пренебречь. В теоретической механике полагают тела абсолютно твердыми и физико-механические свойства их не учитывают (за исключением вопросов, связанных с трением). [c.6]

Подчеркнем, что перенос силы вдоль линии ее действия можно осуществлять лишь в том случае, если рассматриваемое тело абсолютно твердое. [c.10]

Если приложить ту же силу к сечению С (рис. 1.11, б), то нижняя часть стержня не будет ни напряжена, ни деформирована. Таким образом, преобразование системы сил было статически эквивалентно, но результат по деформированному и напряженному состояниям оказался различным, о объясняется тем, что хотя в обоих случаях условия статики выполнены R — F = 0), но при переходе от случая а к случаю б нарушена аксиома затвердевания. Если для случая а определить напряженно-деформированное состояние и считать тело абсолютно твердым в этом состоянии, то появившиеся в нем деформации уже не изменятся от перемещения силы F на уровень сечения С. [c.22]

Внутренние главный вектор и главный момент в сечении. Рассмотрим деформированное тело, которое под заданной системой нагрузок находится в равновесии. Принимая принцип отвердевания, т. е. считая тело абсолютно твердым в этом его деформированном равновесном состоянии, проведем в нем плоское сечение 2. В каждой точке сечения (см. рис. 2.2) действует напряжение Pv, приложенное к левой части тела и представляющее собой действие правой части на левую. Так как тело абсолютно твердое, то можно систему элементарных сил р АА привести к главному вектору / о и главному моменту Мо, выбрав в качестве приведения некоторую точку О. Эта точка О находится в плоскости, содержащей рассматриваемое сечение. Если г — радиус-вектор, определяющий положение любой точки сечения 2 относительно центра приведения О, то [c.31]

Рассмотрим теперь более сложную задачу о стержне с заделанным концом, другой конец которого испытывает удар движущейся массой (рис. 245)1). Обозначим через М. массу движуш,егося тела, отнесенную к единице площади поперечного сечения стержня, а через — начальную скорость тела. Если считать тело абсолютно твердым, то скорость частиц на конце стержня в момент соударения ( = 0) будет равна а начальное напряжение сжатия, согласно формуле (279), [c.503]

Первая попытка аналитического подхода к исследованию вопросов сопротивления твердых тел разрушению (случай изгиба консольной балки) принадлежит Галилею (1638). Предполагая тела абсолютно твердыми, он, естественно, не установил, что их прочность определяется деформацией и поэтому не смог дать исчерпывающего решения задачи. Однако уже сама ее постановка представляла положи- [c.7]

Герцем в рамках теории упругости решена фундаментальная контактная задача статики. Приняв допущение, что зависимость между местным упругим перемещением и контактным усилием при ударе имеет такой же вид, как в статике, пренебрегая силами инерции и считая тела абсолютно твердыми, он впервые раскрыл закономерности упругого удара. В противоположность классической теории теория Герца основана на предположении доминирующего значения локальных эффектов, возникающих в зоне касания соударяющихся тел. Однако она применима лишь, когда продолжительность удара значительно превышает время прохождения упругих волн в прямом и обратном направлениях через соударяющиеся тела. [c.7]

Тело абсолютно твердое 47 [c.567]

Мы заявляем, что законы столкновений тел абсолютно твердых являются чисто ребяческими и мнимыми ввиду того, что не существует ни одного известного нам абсолютно твердого тела, а только абсолютно твердые умы, на которые мы тщетно пытались воздействовать. [c.728]

Тело абсолютно твердое 19, 20, 37, 39, 512, 514 [c.830]

Тело абсолютно твердое И, 69 [c.174]

Твердым телом (абсолютно твердым телом) называется система, в которой при изучении данного механического явления можно пренебречь взаимными смещениями частиц тела. [c.51]

Тело абсолютно твердое — Описание движения 28 — 30 [c.495]

Тангенс потерь — Определение 145 Тело абсолютно твердое 40, 48—51, 323 [c.350]

В механике деформируемого тела под деформацией понимают движение тела, сопровождаемое изменением расстояний между его материальными точками. Если указанных изменений не происходит, тело движется как жесткое тело (абсолютно твердое тело). Обозначим через [c.20]

Нельзя полагать, что Декарт пришел к своим правилам умозрительно в опубликованных им сочинениях и в переписке он часто ссылается на данные наблюдения и опыта, некоторые опыты он ставил сам. Как и Галилей, Декарт учитывал, что различные неустранимые помехи не дают нам возможности наблюдать явления в чистом виде , поэтому его не смущало расхождение сделанных им выводов с опытом. Он подчеркивал, что его правила предполагают, что два тела абсолютно тверды (т. е., видимо, абсолютно упруги) и удалены от всех других тел, которые могли бы мешать или содействовать их движению, в действительности же этого быть не может. Но такие оправдания не могли быть убедительными даже при скромных экспериментальных возможностях того времени правила Декарта были в слишком резком противоречии с опытом, так как в них не учитывалось направление (знак) скорости, не уточнялся характер соударения (упругое, неупругое). [c.99]

Однако в дальнейшем изложении мы будем все-таки считать тела абсолютно твердыми. Это объясняется следующими соображениями 1) если деформации, происходящие в твердом теле, [c.31]

Если соприкасающиеся тела достаточно тверды и хорошо отполированы, то сила Р незначительна и в первом приближении ею можно пренебречь так мы и делали до сих пор, считая тела абсолютно твердыми и абсолютно гладкими. Но при техниче- [c.123]

Тело абсолютно твердое 31 [c.595]

Тело абсолютно твердое 16 [c.477]

Пусть на тело действует плоская система активных сил и тело находится в равновесии, соприкасаясь с поверхностью другого тела, являющегося связью для рассматриваемого тела. Если поверхности соприкасающихся тел абсолютно гладкие и тела абсолютно твердые, то реакция поверхносчи связи направлена по нормали к общей касательной в точке соприкосновения и направление реакции в этом случае не зависит от действующих на тело активных сил. От активных сил зависит только числовое значение силы реакции. В действительности абсолютно гладких поверхностей и абсолютно твердых тел не бывает. Все поверхности тел в той или иной степени шероховаты и все тела деформируемы. В связи с этим и сила реакции R шероховатой поверхности при равновесии [c.66]

Высказанное утвер)ждеиие очевидно. Например, ясно, что равновесие цепи не нарушится, если ее звенья считать сваренными друг с другом. Так как на покоящееся тело до и после отвердевания действует одна и та же система сил, то данный принцип можно еще высказать В такой форме при равновесии силы, действующие на любое изменяемое (деформируемое) тело или изменяемую конструкцию, удовлетворяют тем же условиям, что и для тела абсолютно твердого, однако для изменяемого тела эти условия, будучи необхобижы-ми, могут не быть достаточными (см. 120). [c.14]

Способ определения движения точки, координатный 130 Статика 10, 18 Степени свободы 429 Струп давление 305 Тангенс трения 94 Тахограмма 123 Тела сомлсиенные 87 Тело, абсолютно твердое 7, 20 [c.457]

Здесь мы встречаемся с той же особенностью, что и при равновесии, особенностью, которую мы изучили в статике. Если предполагать тело абсолютно твердым, то можно найти только Z - -Z". Определить отдельно Z и Z" можно только, принимая во внимание упругие деформации тела (п. ПО). Эта неопределенность вызвана тем, что если тело является твердым, то, не изменяя его состояния, можно приложить в точках О и О" две произвольные силы / и — /, равные и прямопротивоположные. Составляющие Z и Z" реакций станут тогда равными 2 - -/ и 7" — /и одна из них при подходящем выборе / может принять какое угодно значение, например нуль. [c.83]

Заметим, что мы вывели эту формулу применительно к волне на эпюре р ., а не применительно к какой-либо конкретной волне на деформируемом физическом теле. Значит, эта формула справедлива для любой волны, проектирование которой на ось х дает волну линейной плотности. Но проектировать на ось можно любые тела абсолютно твердые, деформируемые, жидкие, газообразные, сыпучие 9]. Поэтому бегущие волны на этих телах также могут быть путем нроектирования па ось х представлены в виде волн линейной плотности и для них также справедлива формула (5.16). Нас по-прежнему будет интересовать прежде всего применение этой формулы для волн на гибких нитях. [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...