Струп давление

Рис. 7.35. Приведенная скорость газа в изобарическом сечении и суммарные потери полного давления в начальном участке нерасчетной сверхзвуковой струп

Вакуумный профиль образуется, если его водосливная грань очерчивается не по форме свободной струп (линия АВС на рис. 8.13), а в сокращенной форме (по линии А В С на рис. 8.14). В этом случае под струей (между струей и водосливной гранью) воздух постепенно отсасывается и возникает вакуум. Струя ложится на сливную грань водослива, и под ней вдоль сливной грани, следовательно, давление р<рат-202 [c.202]

Рпс. 1. Осциллограммы сил, действующих на струпу и деку. I — давление молоточка на струну, II — давление струны на деку. [c.334]

Способ определения движения точки, координатный 130 Статика 10, 18 Степени свободы 429 Струп давление 305 Тангенс трения 94 Тахограмма 123 Тела сомлсиенные 87 Тело, абсолютно твердое 7, 20 [c.457]

В ряде задач прикладной газовой динамики приходится рассчитывать такие течения, в которых абсолютная скорость газа составляет некоторый угол с осью потока. Помимо осевой скорости Wa, определяющей расход газа и количество двпжения вдоль оси потока, здесь имеются составляющие скорости в плоскости, перпендикулярной к осп,— радиальная iVr или окружная Wt скорость частиц газа. Примером может служить течение закрученного газа в кольцевом канале, встречающееся в различных впхревых аппаратах (окружная составляющая), пли расширение сверхзвуковой струп газа, вытекающей в атмосферу с большим избыточным давлением (радиальная составляющая). [c.253]

Яа=1,37), показывают, что при больших степенях нерасчетностп (N > 3) получаются завышенные расчетные значения скорости в изобарическом сечении. При Л 10 воздействие всех факторов на величину кст взаимно уравновешивается и скорость на оси струп в изобарическом сечении становится очень близкой к Ха-Вычисление скорости на оси потока, после того как затопленная струя становится изобарической, может быть произведено на основании уравнения импульсов (с учетом неравенства давления в сопле и в окружаюш ей среде) и уравнения распространения струи (22). В случае осесимметричной струи имеем [c.404]

На некотором расстоянии от сопла, в сечении Г — Г, называемом граничным сечением, пограничный слои струп заполняет все сечение смесительной камеры. В этом сечении уже нет областей невозмущенных течений, однако параметры газа существенно различны по радиусу камеры. Поэтому, и после граничного сечеипя в основном участке смеснтельной камеры продолжается выравнивание параметров потока по сечению. В конечном сечеиии камеры, отстоящем в среднем на расстоянии 8—12 диаметров камеры от начального сечения, получается достаточно однородная смесь газов, полное давление которой р1 тем больше превышает полное давление эжектируемого газа Р2, чем меньше коэффициент эжек-цпи п. Рациональное проектирование эжектора сводится к выбо-бору таких его геометрических размеров, чтобы прп заданных начальных параметрах и соотношеппи расходов газов получить наивысшее значение полного давления смеси, либо ири заданных начальных и конечном давлениях получить наибольший коэффициент эжекции. [c.497]

В. М. Коновалов исследовал водяные струн, вытекающие из сопла в пространство, замятое водой, находящейся в неподвижном состоянии. Считая, что масса струп изменяется по длине ее за счет подсасывания в нее жидкости из окружающего пространства, проф. Коновалов применяет к струе общее уравнение движения потока с переменной массой. Принимая затем давление в струе постоянным II пренебрегая обычными силами трения, он приходит к уже известному нам положению, что секун.лпое количество движения в каждом сечении струи имеет одно и то же значение. Далее, из уравнения динамического равновесия, составленного с учетом сил сопротивления трения, и уравнения постоянства количества движения В. М. Коновалов получает для средней скорости в сечении струи, отстоящем на расстоянии I от насадка, сле.чующее выражение [c.113]

Перейдем теперь к рассмотрению Д1ша1ми-ческих свойств струи, вытекающей из отверстия или насадка, и прежде всего к удару этой струн о неподвижную твердую преграду, находящуюся па расстоянии, меньшем длины компактной струи. На рис. 12-7 показан случай удара струп о преграду такой формы, прн которой движущаяся жидкость по поверхио-стн преграды растекается двумя потоками. Струя в непосредственной близости к ударяемому ею телу имеет почти цилиндрическую форму с осью N—N, которую будем называть осью удара. Передача давления па тело происходит на участке растекания. [c.117]

Резаки, в которых горючий газ поступает в камеру смешения непосредственно, называются безинжекторными или резаками высокого давления. Для них горючий газ должен иметь достаточно высокое давление, обычно не менее 1 ати у входа в горелку. Безинжекторные резаки мало распространены в СССР. Резаки, в которых горючий газ принудительно засасывается и подаётся в камеру смешения инжектором, называются инжекторными или резаками низкого давления. Инжектор расположен перед камерой и работает за счёт кинетической энергии струп подогретого кислорода. Инжекторные резаки мало чувствительны к давлению горючего газа и могут работать практически на любом его давлении, чем и объясняется их широкое промышленное применение. [c.414]

Предложены зависимости, построенные на основании простой модели и закона сохранения импульса. При этом относительное проскальзывание S является функцией локального весового расхода для течения в коротких встав1 ах S-1 в самом узком сечении струп и для течения в длинных вставках. Расчетные значения изменепия давления за сужениями и расшпрениями, полученные из этих зависимостей, хорошо согласуются с экспериментальными данными. [c.168]

Для создания большой скорости струи при прямом выходе ее из отверстия потребовалось бы при данном расходе очень малое сечение этого отверстия. Такое отверстие не шнуемо быстро забивалось бы твердыми частицами, часто присутствующими в жидком топливе. Поэтому в форсунках с давлением прибегают к закручиванию струп перед выходом из форсунки. Это придает струйкам жидкости дополнительную составляющую скорости, направленную по касательной к окружности струи. Таким способом удается достигнуть большой скорости струек без чрезмерного уменьшения площади выходного отверстия. Этим же достигается возинкиовение центробежных сил, способствующих разрыву и разносу струи. Наличие касательных составляющих скоростей отдельных частиц разорвавшейся струи, выходящих из отверстия форсунки, приводит к разлету частиц в стороны, т. е. способствует отделению их друг от друга и облегчает смешение их с воздухом. [c.76]

Действительная скорость истечения из отверстия с острыми кромками несколько меньше, чем получается по этой формуле. Дело в том, что как бы мало ни было отверстие, скорости в струе в сечении 22 распределены неравномерно на границах струи скорость максимальная, на оси — минимальная. Давление же, наоборот, минимальное на границах струи (оно здесь приблизительно равно атмосферному давлению) и нарастает при приближении к оси струп. Скорость, определяемая последней формулой, соответствует атмосферному давлению р , т. е. является максимальной скоростью в сечении струи. Действительная же скорость истечония представляет собой некоторую [c.67]

Первые факты, установленные Гагеном. Уже в первой своей работе о движении воды в цилиндрических трубах (1839) Гаген o6pan ieT внимание на то, что исследованная им форма течения перестает сунтествовать, как только при более высоких давлениях скорость становится больше некоторого предельного значения. Он наблюдал, как струя, свободно вытекающая со скоростью, меньшей этого значения, имеет НМД твердого стеклянного стержня после же перехода скорости за это значение струп начинает колебаться, и истечение происходит уже не pHiHONiepHO, а толчками. [c.38]

Пример 1. Определим гидравлические потери в потоке несжимаемой жидкости при внезапном расширении канала (фиг. 8). Опыт показывает, что в этом njr4ae струя, выходящая из узкой части канала, не заполняет вначале всего поперечного сечения широкого канала, а растекается постепенно. В углах между поверхностью струп и стенками образуются замкнутые токи жидкости, пр]1чём давление на торцевой стенке 1 по опытам оказывается почти равным статическому давлению на выходе из y3Koii части канала р . При внезапном расширении канала наблюдается значительное гидравлическое сопротивление, т. е. происходит уменьшение полного давления в потоке. Если поместить сечение 2 в таком месте, где поток уже полностью выравнялся, т. е. статическое давление р и скорость потока [c.37]

I — выпускной клапан 2 впускной клапап 3 — завихряющнй экран (ширма), установленный в положемиУ . соответствующем 270 " 4 — расход топлива 5 — скорость воздуха 6 — давление заторможенной струн топлива па расстоянии 94 мл от форсунки 7 — импульс силы топливной струп на расстоянии 94 мм от форсунки. [c.370]

Обработка металла резанием с самого начала сопровождается подачей на резец и обрабатываемую деталь непрерывной струи жидкости. При попадании жидкости на горячий резец или изделие происходит односторонний отпуск материала, из которого они изготовлены. В результате такого охлаждения в материале возникают добавочные напряжения, образуются трещины. Чтобы избежать этого, струя жидкости п ее направление должны быть отрегулированы в каждом отдельном случае, например, для нарезки мелкой резьбы с большой скоростью следует применять обильную и медленно падающую струю. Во избежание разбрызгивания жидкости струя должна падать свободно (без добавочного давления). Для парозки крупной резьбы с большой скоростью требуется обильная и быстро падающая струя, подаваемая под давлением. При горизонтальном резании необходимы две струп одна, подаваемая под давлением внутрь изделия, другая — свободно падающая на инструмент. [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...