Величины — Измерения синусоидальные

Деформацию сдвига в образце определяли но ускорению части установки, связанной с вибратором, а касательное напряжение—по величине усилия, измеренного динамометром. Синусоидальные сигналы от этих двух датчиков регистрировали осцил- [c.167]

Свойства полимерных материалов, подвергнутых синусоидально меняющемуся сдвигу небольшой амплитуды, много изучались в широком диапазоне частот и температур Так как деформации малы, реакцию можно считать линейной и величинами, подлежащими измерению, будут составляющие сдвигового напряжения в фазе и сдвинутые по фазе по отношению к деформации сдвига. Они представлены членами D и А во вто- [c.314]

При считывании с растрового электронного микроскопа (РЭМ) в ЭВМ строки изображения перпендикулярно гребенчатой структуре излома фиксируется профиль сигнала, имеющего соответствующую периодичность. Предположим, шаг усталостных бороздок однороден в пределах рассматриваемой фасетки излома, его величина меняется пренебрежимо мало и сигнал от рассматриваемой периодической структуры близок к синусоидальному. В этом случае преобразование Фурье от строки изображения с таким сигналом будет умещаться в строку изображения. Если, например, в пределах рассматриваемой фасетки излома получены 20 полных периодов структуры излома, то в спектре Фурье будет присутствовать только двадцатая компонента (гармоника). Таким образом, по преобладающим гармоникам в спектре Фурье можно сделать вывод о преобладающем размере периодических структур на исследуемом участке. Если на изучаемой фасетке излома имеют место две периодические структуры в виде усталостных бороздок с двумя разными величинами, то в спектре Фурье с такой фасетки будут выявлены два пика. Причем важно подчеркнуть, что совершенно не важно, как расположены бороздки одного и того же шага в пределах фасетки излома и как они чередуются сначала могут идти структуры одного размера, потом другого. Шаг бороздок или период регулярной структуры может распределяться в произвольных комбинациях. Таким образом, Фурье-анализ позволяет проводить интегральное метрологическое исследование периодических структур без измерения каждого отдельного шага усталостных бороздок. В такой ситуации в первую очередь исключается субъективное влияние измерителя на получение конечного размера параметра рельефа поверхности, которым в коли- [c.207]

В зависимости от величины и вида вибрационных нагрузок устанавливают степень жесткости изделия и проводят испытания на вибропрочность, вибро-устойчивость и обнаружение резонансов конструкции. При испытаниях на воздействие вибраций используют синусоидальную, случайную широкополосную или предварительно измеренную на прототипе вибрацию. [c.12]

Не останавливаясь более на вопросах выбора величин X, Zp и а (так как они зависят от конкретных конструктивных особенностей машин и условий их эксплуатации), перейдем к сравнению экспериментальных I6] и расчетных данных. Шаг лопаток рабочего колеса вентилятора с 2р = 22 и частотой вращения 30 гц был промодулирован по синусоидальному закону Aa = = м sin oi = 0,175 sin (2я/22) г. Величина X равна единице. Данные измерений шума с равномерным а и неравномерным Ь шагом приведены в [6]. Введение неравномерности шага с а = 0,175 рад снижает составляющую на гармонике m = 22 на — 9 дб. Вычисление величины по соотношению (19) дает 8 дб. [c.106]

При измерении величин, изменяющихся приблизительно по синусоидальному закону (например, при контроле биений, овальностей и т. п.), входная величина изменяется как [c.95]

Феррозонды [9.36]. Для измерения небольших постоянных и переменных полей применяют феррозонды — стержни, выполненные из магнитномягкого материала и имеющие две обмотки. Одна из них Wi создает переменный магнитный поток (поля возбуждения), другая W2 является измерительной (рис. 9.50). Если по обмотке Wi пропускать переменный (синусоидальный) ток, то магнитное поле сердечника будет изменяться по динамической симметричной петле и в обмотке появится э. д. с., которая будет содержать, кроме основной частоты, высшие (нечетные) гармоники. При помещений зонда в постоянное магнитное поле форма динамической петли изменится и она перейдет в несимметричный цикл. При неизменных величине и форме переменного [c.99]

Полученная в результате линейной фильтрации интерферограмма может содержать мультипликативную помеху за счет частичного перекрытия спектров соседних гармоник и перекрестной модуляции математической интерферограммы низкочастотными функция-мшА (х, у), х, у) (см. (9.3)). На одномерных интерферограммах мультипликативные помехи являются существенно более низкочастотными, чем математическая интерферограмма, а для их подавления можно использовать тот факт, что искомая математическая интерферограмма представляет собой синусоидальное колебание с постоянной амплитудой. Значения наблюдаемой интерферограммы в ее экстремумах можно рассматривать как оценки отсчетов мультипликативной помехи. Саму помеху можно восстановить, а значит, и скомпенсировать, интерполируя ее значения между найденными отсчетами. Точность такой компенсации, помимо точности интерполяции, определяется величиной смещения экстремумов математической интерферограммы за счет мультипликативной помехи. При этом относительная ошибка измерения значения мультипликативной помехи имеет величину порядка квадрата отношения ее производной к ней самой [74]. Отсюда следует, что если мультипликативная помеха является медленно меняющейся функцией, эта ошибка будет невелика. [c.186]

Принцип действия фазометров сводится к следующему два напряжения, разность фаз которых нужно определить, подаются на ограничивающий усилитель и генератор прямоугольных колебаний. На выходе исходные синусоидальные колебания разной амплитуды превращаются в прямоугольные колебания одинаковой амплитуды, чем достигается независимость результата измерения от величины амплитуды сравниваемых колебаний. Эти два прямоугольных колебания подаются на сетки ламп усилительных каскадов с общей анодной нагрузкой. Выходное напряжение, снимаемое с анодной нагрузки, будет равно алгебраической сумме двух прямоугольных колебаний одинаковой амплитуды и частоты. Если колебания находятся в одной фазе, то они усиливают друг друга, и выходное напряжение будет иметь удвоенную амплитуду. Если разность фаз составляет 180°, то амплитуда напряжения на выходе будет равна нулю. Промежуточные значения разности фаз отсчитываются по шкале прибора. [c.59]

В рассмотренных случаях, когда индуктивные датчики включаются в балансные схемы, о величине упругих перемещений судят по амплитуде выходного напряжения. Возможны измерения, когда изменение упругих перемещений приводит к частотным изменениям синусоидально меняющегося сигнала. В этом случае катушка индуктивности с изменяющимся коэффициентом самоиндукции или конденсатор, емкость которого изменяется с изменением перемещений, являются элементами колебательного контура некоторого, чаще всего, высокочастотного генератора. [c.449]

Индукция и напряженность намагничивающего поля в образце могут измеряться с помощью вольтметра средних значений 10 (вольтметр с механическим выпрямителем) для определения максимальных значений индукции и напряженности намагничивающего поля при частоте 50 гц, вольтметра средних значений 11 (вольтметр с ламповым выпрямителем) для определения тех же величин при частотах до 2 500 гц, вольтметра действующих значений 12 (вольтметр термоэлектрической системы) и катодного вольтметра 13 типа ЛВ9-2 для измерений напряжений синусоидальной формы. В цепь подмагничивающей обмотки Шз включены источник питания 14, регулировочные реостаты 15, амперметр постоянного тока 16 и дроссель 17, необходимый при испытании одиночных образцов. В установке предусмотрена возможность при испытании магнитных усилителей определять величину тока второй гармоники, для чего в цепи постоянного тока включено образцовое сопротивление 18, падение напряжения на котором измеряется катодным вольтметром 20 типа ЛВ9-2. Вольтметр 20 включен через фильтр 19 с острой настройкой на вторую гармонику. [c.287]

Периодические погрешности - погрешности, значение которых является периодической функцией времени или функцией перемещения указателя измерительного прибора. Например, погрешность Л<р показаний измерительного прибора с круговой шкалой и стрелкой, если ось последней смещена на некоторую величину е (эксцентриситет) относительно центра шкалы (рис. 8.2, а). Эта погрешность изменяется по синусоидальному закону Д > = е si п (рис. 8.2, 5), где р - угол поворота стрелки в процессе измерения, отсчитываемый от прямой, проходящей через центр шкалы О и ось поворота стрелки О . [c.57]

Гофры могут иметь различную форму трапецеидальную, пильчатую, синусоидальную и специальную. От формы и глубины гофров меняется упругая характеристика мембраны. Она может быть-ли нейной, затухающей или возрастающей (рис. 92, в) в отличие от сильфонов, трубчатых пружин, упругие характеристики которых практически линейны. Эта особенность гофрированных мембран используется в приборах для измерения величин, нелинейно связанных с давлением (например, в расходомерах жидкости или газа). [c.133]

Другой разновидностью датчика с переменным магнитным сопротивлением является индукционный тахогенератор, который используется для измерения угловой скорости вращения вала. Он состоит из зубчатого ферромагнитного колеса, которое вращается вместе с валом, и приемного устройства, состоящего из постоянного магнита, вокруг которого намотана катушка. В катушке возникает импульсное напряжение всякий раз, когда мимо нее проходит зубец колеса (Рис. 8.11). Устройство представляет собой магнитную цепь с воздушным зазором. Размер зазора зависит от того, будет вблизи магнита проходить зубец колеса или углубление между зубцами. Магнитное сопротивление цепи изменяется каждый раз, когда мимо магнита проходит зубец. Следовательно, магнитный поток, проходящий через катушку, будет колебаться вокруг некоторой средней величины. Эти колебания близки по форме к синусоидальным. Такие изменения магнитного потока наводят в цепи переменную э.д.с. И частота, и амплитуда этой э.д.с. будут пропорциональны угловой скорости вращения колеса. Если колесо содержит п зубьев и вращается с угловой скоростью со, то выражение для магнитного потока в катушке можно записать в виде [c.73]

На Рис. 9.27 показано, как базовую схему измерительного прибора постоянного тока можно использовать для измерений на переменном токе. Выпрямителями обычно являются германиевые или кремниевые диоды. Для показанного на рисунке мостового включения диодов через измерительный прибор проходит пульсирующий однонаправленный ток. Инерция катушки измерителя позволяет ему показывать среднюю величину этих пульсаций. Однако измерители обычно градуируются в величинах среднеквадратических значений в предположении, что сигнал на входе моста синусоидальный. Среднеквадратическая величина в 1.1 раза больше средней величины. [c.120]

В простейшем случае щуповой прибор можно рассматривать, как прибор, рассчитанный на измерение синусоидальных неровностей с максимальными шагами , соответствующими по величине базовым длинам, и минимальным шагом = 0,002—0,003 jkjii. Если ам- [c.140]

Точность измерения скорости света определяется в этом случае, во-первых, тем, насколько стабилен данный источник, и, во-вторых, тем, с какой точностью удается измерить частоту и длину волны излучения. Источниками электромагнитного излучения, наиболее удовлетворяющими этим требованиям, являются лазеры. Измерение длины В0Л1ГЫ , основанное на явлении интерференции света, производится с ошибкой, не превышающей величину порядка 10 , Измерение частоты излучения основано на технике нелинейного преобразования частоты. Используемый прибор (например, полупроводниковый диод), приняв синусоидальное колебание некоторой частоты, дает на выходе колебания более высокой частоты — удвоенной, утроенной и т. д. Этот метод с помощью нелинейного элемента излучс1П1Я кратной частоты позволяет измерять частоту излучения лазера и сравнивать его с частотами, измеренным прежде. Согласно результатам изме-рени , в1> пол 1ен ЫМ этим методом в 1972 г., скорость света в вакууме равна (299792456,2 1,1) м/с. Новые методы разработки нелинейных фотодиодов, испо.и.зусмых для смещения частот светового диапазона спектра, позволят в будущем увеличить точность лазерных измерений скорости света. [c.418]

Рис. 8.10. Фрактограмма (а) излома крестообразного образца из сплава Д16Т, испытанного при синусоидальной амплитудной модуляции размаха первого главного напряжения при Хо = 0,4 (см. рис. 8.86) и сопоставление (в) средней величины прироста трещины за один период модулированного нагружения по измерениям прироста в изломе Айв испытаниях по боковой поверхности образца da

Эксперименты различаются по типу возбуждаемого импульса напряжений. При этом могут быть использованы монотонные импульсы сжатия в форме полуволны синусоиды о пологим участком нарастания напряжения, образуюш иеся в результате соударения с частицей, или импульсы с резким нарастанием напряжения, вызываемые воздействием взрывчатого вещества и ударных плит. Разложение Фурье для этих импульсов содержит значительную по величине составляющую с нулевой частотой. Ультразвуковые или синусоидальные импульсы характеризуются узким спектром, концентрирующимся в окрестности некоторой определенной частоты или длины волны. Волны этого типа идеальны для непосредственного определения соотношения дисперсии путем измерения групповых скоростей импульсов, в то время как при монотонном илшульсе дисперсия определяется косвенным образом по изменению формы импульса при его прохождении через материал. [c.303]

В отличие от напряжения постоянного тока напряжение переменного тока можно измерять при помощи электрода сравнения типа земляной пики (заостренного стального стержня, втыкаемого в грунт) переходное сопротивление у таких металлических стержней ниже, чем у электродов сравнения, перечисленных в табл. 3.1, но для измерений приборами электромагнитной системы или приборами электродинамической системы оно может все же оказаться слишкой высоким. Поэтому рекомендуется при измерениях напряжения переменного тока применять также вольтметры с усилителями или самопищущие приборы с усилителями, которые имеют высокие внутренние сопротивления, высокую точность измерений и линейную шкалу. В технике измерений переменного тока важно учитывать частоту и форму кривой тока. Обычно измерительные приборы тарируют на эффективные значения при частоте 50 Гц и синусоидальной форме кривой тока. Поэтому при иной частоте и иной форме кривой тока (при управлении с фазовой отсечкой) они могут давать искаженные показания. Погрешности измерения, обусловленные формой кривой тока, могут быть выявлены по получению различных показаний для одной и той же измеряемой величины в различных диапазонах измерения. [c.100]

По амплитуде (вертикальное отклонение) и времени (горизонтальная развертка) осциллограммы калибровались подачей синусоидального сигнала заданной амплитуды и частоты на вход катодного повторителя с параллельным измерением амплитуды этого сигнала. Калибровочный сигнал подавался непосредственно перед опытом. Экспериментальная тарировочная кривая в координатах (1Упр, р) приведена на рис. 81 для различной величины поляризующего напряжения. Расчет давления в волне производился по скорости соударения в соответствии с вы- [c.182]

Для измерения коэффициентов корреляции R при нулевой временной задержке и косинуса угла сдвига фаз между вибрационными процессами используются рассмотренные уже двухканальные синхронные и синфазные анализирующие устройства (фильтры измерителя колебательной мощности, двухканальный гетеродинный анализатор на базе анализаторов типа С53, устройства типа 2020 фирмы Брюль и Кьер ) совместно с умножающим устройством, фазочувствительным вольтметром типа ВФ-1 или коррелятором фирмы Диза типа 55Д70. При отсутствии фазосдвигающей цепи в измерительных трактах осуществляется измерение вещественной части коэффициента корреляции и косинуса угла сдвига фаз. Поворот фазы на 90° позволяет получить значения мнимой части коэффициента корреляции 1ш и синуса угла сдвига фаз между процессами. При синусоидальных процессах показания умножителя, фазочувствительного вольтметра или коррелятора пропорциональны косинусу угла сдвига фаз, а при стационарном случайном характере в полосе частот — коэффициенту корреляции между исследуемыми процессами. Для получения непосредственного отсчета R или os а, например на шкале коррелятора, необходимо (при автоматических измерениях) использовать блоки автоматической регулировки усиления (АРУ) с целью поддержания постоянной величины поступающих на коррелятор сигналов. [c.437]

Часто пользуются понятием эфф. (действующего) значения 3, д., т. к. именно эту величину обычно измеряют в опыте. Эфф. 3. д. равно квадратному корню из ср. значения квадрата мгновенного 3. д. в заданной неподвижной точке пространства за соответствующий интервал времени (под мгновенным 3. д. понимается полное давление в какой-то момент времени в данной точке за вычетом статич. давления в той же точке). Если 3. д. меняется периодически, то временной интервал усреднения должен быть равен целому числу иериодов или. значительно превышать период. В синусоидальной звуковой волне эфф. 3. д. связано с амплитудой pf, 3. д. выражением Р РоЦ 2. Уровень 3. д.— это выраженное по шкало децибел отношение данного 3. д. к условно-пороговому значению 3. д. ро=2-10 Па. Единицей измерения 3. д. в системе СИ служит Ша=1 Н/м в системе СГС единица 3, д. 1 бар = 1 дин/см =10-1 Па иногда 3. д. измеряют в атмосферах (1 атм-10 бар). [c.74]

При измерениях таким методом возникают две трудности создание чисто синусоидального изменения температуры на одном из концов образца и постепенный рост средней температуры. Последнюю проблему решили Грин и Коулее [88], у которых нагрев и охлаждение осуществлялись током, пропускаемым через контакт между р- и п-типами теллурида висмута, причем направление тока периодически менялось на противоположное. Вследствие эффекта Пельтье тепло выделялось в контакте при одном направлении тока и поглощалось при другом. Выделяемое джоулево тепло компенсировалось за счет пропускания большого тока в направлении, вызывающем охлаждение образца. Этот метод нагрева также помогает создавать синусоидальное изменение температуры. Конец образца вместе с нагревателем имеет температуру, периодически меняющуюся со временем, которую можно разложить в ряд Фурье с небольшим числом гармоник. Главные члены тогда имеют частоты со, Зсо и т, д., но, так как поглощение волны больше при высоких частотах, волна становится почти строго гармонической уже на небольшом расстоянии от нагревателя. Затем можно найти поглощение и скорость волны и с помощью этих величин вычислить коэффициент [c.21]

Синусоидальным дефектом зеркал будем называть отклонен ние поверхности зеркала от плоскости, при котором его величина является синусоидальной функцией полярного угла ф и линейной функцией радиуса г. Этот дефект иллюстрируется на рис. 12. Чтобы продемонстрировать вид синусоидального дефекта в реальной экспериментальной ситуации, на рис. 13 изображен рельеф зеркал ИФП, измеренный нами методом, предложенным в работе [44]. Приведенные при трех радиусах pi = = 0,4 см Р2 = 0,8 см рз = 1,2 см величины отклонения поверхности зеркал от плоскости показывают, что зеркала действительно имеют синусоидальный дефект. На рис. 13 он сосуществует с клином между зеркалами. Число периодов синусоидц [c.28]

Таким образом, идеальная методика измерений сводится к определению контраста olrfI изображения синусоидальной миры и дефазировки (смещения фазы) ф, которая возникает вследствие поперечного сдвига изображения (см. фиг. 37). Эта дефазировка появляется только при наличии несимметричных аберраций (кома), так как если пятно изображения точки симметрично (сферическая аберрация, астигматизм), то величина с/(1/р) будет действительна. Рассмотрим теперь различные возможности для экспериментальных установок. [c.240]

В соответствии с определением, данным в главе 3, в этом параграфе за чувствительность мы будем принимать среднюю плотность экспозиции (плотность энергии) записывающего света, при которой записываемая синусоидальная решетка имеет дифракционную эффективность 1%. Единицей измерения чувствительности в этом случае будет Дж/см . Для экспериментального определения S на ПВМС записывается синусоидальная решетка с заданной пространственной частотой V. От величины v зависит амплитуда модуляции считывающего света. Поэтому для достижения однозначности вместе с чувствительностью должна указываться пространственная частота, при которой производились измерения. Как правило, в литературе приводятся чувствительности ПВМС для пространственных частот, соответствующих максимуму передаточной характеристики, где величина является минимальной. [c.154]

В координатнорасточном станке модели 1А430П завода имени Свердлова индуктивное измерительное устройство точных перемещений состоит из точного отсчетного винта-якоря I (фиг. 91) и индуктивного дифференциального датчика 2. Винт 1 во время измерения неподвижен длина этого винта должна быть достаточной для измерения максимально возможной длины перемещения салазок 3. Дифференциальный датчик 2 состоит из двух частей 2а и 26, смещенных относительно витков винта 1 на двойную их ширину (половину шага резьбы) и включенных в потенциометрическую фазочувствительную схему. Когда элементы дифференциального датчика занимают положение, при котором воздушный зазор между их сердечниками и витками винта минимален и одинаков, напряжение на выходе датчика равно нулю. Смещение из этого положения вызывает появление на выходе датчика синусоидального напряжения, характеризующего величину и направление смещения. [c.143]

Погрешность обката вызывает синусоидально изменяющуюся кинематическую погрешность колеса со сдвигом фаз по левым и правым профилям на угол 180° (рис. 11.139, а). Обработка колеса в этом случае одновременно происходит по точкам Л и S, а измерение длины общей нормали производится по точкам А и В, причем каждая из них обрабатывалась раньше или позже точек Л и 5 на время, соответствующее повороту кс>леса на угол а. Таким образом, при измерении длины общей нормали в положении колеса, когда Ф = л, в измеряемый размер войдут приращения линий действия, равные Б сумме sin а. При измерении колеса на участке, где ср = О или 2я, измеряемый размер длины общей нормали будет меньше средней длины на ту же величину e sina. Так как рассмотренные отклонения являются наибольшими из получаемых иа разных участках колеса, то можно записать, что колебание длины общей нормали в колесе определится из выражения [c.463]

Скорости распространения всех этих упругих волн зависят наряду с другими факторами от упругих постоянных и плотности тела, так что динамические значения упругих постоянных можно определить по скорости распространения. Если тело не вполне упруго, часть энергии волны напряжения рассеивается в процессе распространения в среде и, как показано в главе V, величину этого затухания можно поставить в соответствие с внутренним трением, определенным иным путем. Несколько измерений скорости распространения и затухания синусоидальных волн было проведено при низких частотах на образцах в форме полос и нитей, причем определяющей упругой постоянной здесь является модуль Юнга. При высоких частотах импульсы расширения и искажения возбуждались в массивных блоках материала. Преимущества, которыми обладают методы распространения волн по сравнению с другими методами, описанными ранее, состоят, во-первых, в том, что необходимая область частот может быть перекрыта на одном образце, во-вторых, в том, что при измерении внутреннего трения этим методом легче уменьшить внешние потери на опорах, и, наконец, в том, что в нерассеивающей среде метод позволяет достигнуть чрезвычайно высокой степени точности. Бредфилд [14] установил, что упругие постоянные металлов можно измерить с помощью ультразвуковых импульсов с точностью до 1/400000. [c.132]

Основным конструктивным узлом спектрометров ЭПР является резонансная система (колебательный контур или резонатор), в пучность магнитного поля которой помещается исследуемый образец. Резонансная система является нагрузкой генератора работающего в ВЧ или СВЧ-диапазоне. Большинство стандартных ЭПР-спектрометров работает на длине волны 3 см, напряженность магнитного поля при этом достигает величин 3000 Э. В широкодиапазонных спектрометрах (диапазон от 8 мм до 100 см) напряженность поля изменяется в пределах от 12 ООО до 100 Э. Чувствительность спектрометров может быть увеличена за счет метода двойной магнитной модуляции (например, в модели ЭПР-2, выпускаемой СКБ АП АН СССР), когда на медленно меняющееся магнитное поле (магнитная развертка) накладывается высокочастотное синусоидальное магнитное поле с амплитудой, меньшей полуширины линии. В измерительном блоке определяется амплитуда высокочастотного поля. На результаты измерений влияют изменения свойств системы в зависимости от времени и температуры. В современных спектрометрах предусмотрены меры, позволяющие вести непрерывную работу на приборе в течение многих часов, причем температуру растворов можно варьировать от субгелиевых до 500 °С. [c.293]

Необходимо обратить внимание на принципиальное различие работы электрических полосовых фильтров и ваттметровых схем. На вход электрического фильтра поступает напряжение полигармоническое, а на выходе снимается напряжение, частота которого соответствует настройке фильтра. Это напряжение в дальнейшем преобразуется для измерения. Для ваттметровой схемы необходимо иметь базовый сигнал синусоидальной формы. Только в этом случае из входного полигармонического напряжения можно выделить составляющую с частотой базового сигнала. Выходной величиной ваттметровой схемы является либо отклонение подвижной части измерительного механизма, либо постоянный ток. [c.84]

Метод вариации реактивной проводимости осуществляется в основном путем изменения емкости колебательного контура. Напряжение на параллельном колебательном контуре (рис. 4-5, а) при изменении реактивной проводимости (обычно емкости) контура переходит через максимум, а затем уменьшается. Если по оси абсцисс откладывать емкость проградуированного образцового конденсатора С и снимать зависимость и (Со), т. е. резонансную кривую, один раз контура без образца и второй раз с образцом, то во втором случае (рис. 4-5, б) максимум получается более тупой и сдвинутый влево, так как для получения разонанса при той же частоте колебаний приходится уменьшить емкость образцового конденсатора на величину емкости образца. Для измерения напряжения на контуре удобно применить ламповый вольтметр, градуированный в действующих значениях напряжения (при синусоидальной форме кривой). Для определения е й 10 б образца достаточно настроить контур без образца в резонанс, определив соответствующую емкость Сх (рис. 4-5, б) образцового конденсатора и наибольшее напряжение на контуре 17 изменением емкости в ту и другую сторону от точки резонанса следует найти величину ДСх, соответствующую уменьшению напряжения до 6 83 [c.83]

К описанному выше способу определения Фмаь-с можно отнести и способы, основанные на измерении первой гармоники э. д. с. (потенциометры переменного тока, избирательные вольтметры). Для синусоидального магнитного потока при этом определяются те же величины магнитного потока, что и с помощью вольтметров действующих значений. Погрешность в определении Фмакс по первой гармонике э. д. с. тем больше, чем значительнее несинусоидальность формы кривой э. д. с. При измерениях э. д. с. по первой гармонике величину Фмакс рассчитывают по формуле (2-15) (й=1,11). [c.62]

Для приведения потерь к синусоидальной форме кривой необходимо знать потери при одной величине индукции для двух значений коэффициента формы кривой ki и кг. Тогда, нанеся на графике Pr.B=f k ) (рис. 5-17) значения измеренных потерь и проведя прямую АБ, соединяющую полученные точки, получим на пересечеини прямой ЛБ с прямой, паралельной оси ординат и проходящей через точку на оси абсцисс 1,11 , значение потерь при синусоидальной форме кривой э. д. с. lj [c.211]

При определении е измеряют емкость образца Сх в эквивалентной параллельной схеме по Сх расчетом определяют значение е. Одновременно обычно измеряют tg б или активную проводимость образца х в эквивалентной схеме. Тогда приходится по величине х находить расчетом tg б. В некоторых случаях измерения дают емкость С ос в эквивалентной последовательной схеме в этом случае вначале находят расчетом С , а затем по Сх вычисляют е. При испытаниях используют измерительные ячейки контактной системы, содержащие три электрода измерительный, высоковольтный и охранный (кольцевой). Измерительные установки должны удовлетворять следующим требованиям. Напряжение на образце должно иметь синусоидальную фэрму кривой частоты 50 Гц с коэффициентом амплитуды 1,34—1,48. Напряжение должно составлять 1 ООО В, если стандартом на материале не предусматривается другое измерительное напряжение. Огрезок времени до окончания измерений должён быть не более 3 мин после включения образца под напряжение. Допустимые погрешности измерения не должны превышать значений для емкости АС в пределах (0,01С, -Ь 1) пФ для тангенса угла потерь Д tg б в пределах (0,05 tg б + 2-10 ) Определение 8 и tg б производится при частоте 50 Гц согласно ГОСТ 6433.4-71. [c.506]

Принцип действия электронных средств наведения (управления) электронного пучка основан на развертывании его магнитным полем. В режиме наведения осуществляется точное измерение координат центра круговой локальной развертки относительно стыка с последующим введением сигнала коррекции в систему управления. Точность наведения контролируется оператором по взаимному расположению на экране осциллографа двух импульсов от стыка, В режиме Сварка осуществляется круговая развертка электронного пучка методом одновременной пэдачи на отклоняющую систему сварочной пушки двух синусоидальных напряжений, сдвинутых относительно друг друга на л/2. При этом создается вращающееся магнитное поле, которое перемещает пучок в сварочной пушке по контуру окружности стыка. Скорость перемещения электронного пучка и амплитуда его развертки пропорциональны соответственно частоте и величине синусоидальных напряжений. Конструктив-НО систсма угтраБлекия злектрокныгу пучком сварочной пушки выполнена 32. Техническая характеристика средств наведения электронного пучка [c.192]

Расчеты подобного типа были проведены с использованием двухгрупповой формы оператора Lp. Результаты сравнивались с экспериментальными данными для критической сборки на обогащенном уране с тяжелой водой в качестве замедлителя NORA [291. Измерения потока проводились в фиксированной точке при введении в некоторой другой точке синусоидального возмущения. Регистрируемые величины фазового угла и расчетные кривые для различных расстояний от осциллирующего стержня показаны на рис. 9.4. Очевидно наличие в этом случае сильной пространственной зависимости передаточной функции [c.389]

Следует учитывать, что детекторная характеристика (в частности для D ) имеет параболич. (квадратический) вид лишь в нижнем участке, т. е. для слабых колебаний, далее обычно идет прямолинейная часть. В последней кпд при детектировании достигает максимума, и оно происходит без искажения сигнала. Поэтому мощность колебаний гетеродина и его связь с детектором Di подбираются так, чтобы детектирование происходило на прямолинейном участке детекторной характеристики D . Что касается наивыгоднейшего соотношения между амплитудой принимаемых сигналов и таковой же местного гетеродина, то на основании данных теории [ ] и измерений м. б. даны следующие выводы. 1) При анодном детектировании и большинстве случаев сеточного величина результирующего колебания (промежуточной частоты) прямо пропорциональна амплитуде принимаемых колебаний, если местные колебания имеют оптимальную величину. 2) В свою очередь амплитуда местных колебаний для наилучшего гетеродинирования д. б. равна абсциссе той точки характеристики (средний анодный ток i а как функция приложенной к сетке синусоидальной эдс е), к-рая имеет наибольшую крутизну. Если обозначить значение силы тока промежуточной частоты, получающейся в том случае, когда амплитуда местного колебания равна таковой же принимаемого колебания, через Ад, а амплитуду тока промежуточной частоты при оптимальном гетероди-нировании через то из общей ф-лы сле- [c.228]

В экспериментах Пламмера и Гордона [349] было обнаружено сильное МВ для осцилляций дГвА, связанных с сигарами в Ве. Исследования именно этих осцилляций представляют особый интерес, поскольку для них наблюдаются биения с очень большим периодом. Поэтому при низких температурах с изменением поля эффективное значение а изменяется от величины много меньше единицы, когда амплитуда биений минимальна, до величины, отвечающей МВ в максимуме биений. Это было прекрасно продемонстрировано в более поздних экспериментах [64] с использованием модуляционной техники и при измерении вращающего момента [97]. Как следует из рис. 6.14, картина биений имеет обычную более или менее синусоидальную форму при 4 К, когда а остается малым даже в максимуме биений. Однако при 0,35 К амплитуда в области максимума почти не зависит от а из-за сильного МВ. [c.341]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...