Динамика входа

ДИНАМИКА ВХОДА В АТМОСФЕРУ ПЛАНЕТЫ [c.125]

ДИНАМИКА ВХОДА Б АТМОСФЕРУ ПЛАНЕТЫ [c.151]

В настоящем докладе дан обзор динамики входа в атмосферы различных планет. В общих чертах описаны результаты многих исследований в этой области, поэтому доклад может служить вводным руководством по анализу траекторий входа будущих космических кораблей. Укажем [c.156]

Рассматриваются баллистический и управляемый вход в атмосферы Земли, Марса, Венеры и Юпитера. Для исследования динамики входа используются приближенные уравнения представлены некоторые из наиболее важных проблем, связанных с входом, с которыми придется столкнуться в будущем. Обсуждается вход беспилотного баллистического зонда в атмосферу Марса. Показано, что мягкая посадка на поверхность Марса будет весьма осложнена малым давлением атмосферы у поверхности планеты. Для случая баллистического входа в атмосферу Венеры или Юпитера, напротив, можно ожидать больших сил сопротивления. [c.237]

Одной из задач динамики машин и механизмов является изучение законов движения ведущего звена под действием заданных внешних сил. В отличие от кинетостатики, в динамике машин силы считаются заданными, а законы движения звеньев машины изучаются. Описываются законы передачи сил и передачи работы в машинах, а также определяется механический коэффициент полезного действия, устанавливающий долю энергии, расходуемую двигателем на преодоление технологических сопротивлений. Кроме того, в задачу динамики входит рассмотрение движения звеньев по заранее заданным условиям. Иными словами, изучается вопрос о регулировании хода машины с целью получения устойчивого ее движения. Уделяется внимание проблеме уравновешивания сил инерции звеньев механизма. [c.168]

Анализ результатов. Так как активные силы и реакции связей в уравнения статики и динамики входят линейно, то отсюда следует, что составляющие реакций, обусловленные различными причинами, могут быть найдены сложением составляющих реакций, обусловленных каждой из причин в отдельности. Таким образом, реакцию оси на тело можно рассматривать как результирующую двух систем реакций 1) статических реакций, которые уравновешиваются приложенными силами, 2) реакций, эквивалентных эффективным силам тх, ту, и т. д. [c.102]

Динамика входа снаряда [c.342]

Таким образом, уравнения (33), (34) можно непосредственно использовать для решения второй задачи динамики, когда в задаче в число данных и искомых величин входят действующие силы, время движения точки и ее начальная и конечная скорости (т. е. величины F, t, Vo, Vi), причем силы должны быть постоянными или зависящими только от времени. [c.203]

Уравнения Лагранжа дают единый и притом достаточно простой метод решения задач динамики. Важное преимущество этих уравнений состоит в том, что их вид и число не зависят ни от количества тел (или точек), входящих в рассматриваемую систему, ни от того, как эти тела движутся определяется число уравнений Лагранжа только числом степеней свободы системы. Кроме того, при идеальных связях в правые части уравнений (127) входят обобщенные активные силы, и, следовательно, эти уравнения позволяют заранее исключить из рассмотрения все наперед неизвестные реакции связей. [c.378]

Отсутствие производных для некоторых переменных в уравнениях обобщенной модели позволяет ослабить функциональные ограничения классической теории дифференциальных уравнений. Например, в уравнения динамики не входят производные обобщен- [c.62]

Это — единственная из четырех общих теорем динамики, в формулировку которой входят не только внешние, но и внутренние силы. Наличие в формулировке теоремы внутренних сил несколько усложняет решение задачи. Если, однако, требуется определить внутреннюю силу, то решение задачи с помощью общих теорем динамики возможно только при применении теоремы об изменении кинетической энергии системы материальных точек. [c.305]

Из общего уравнения динамики вытекают дифференциальные уравнения движения системы материальных точек, в которые не входят силы реакций идеальных связей. Возможно решение как прямых (определение сил по заданному движению), так и обратных задач (определение движения по заданным силам) динамики. При решении обратных задач приходится интегрировать составленную систему дифференциальных уравнений движения. Заметим, что использование общего уравнения динамики является формальным методом составления дифференциальных уравнений движения системы. Этот метод является менее удобным и менее эффективным по сравнению с применением уравнений Лагранжа второго рода (читатель сможет в этом убедиться, ознакомившись с содержанием следующего параграфа). [c.414]

Изобразим задаваемые силы, приложенные к данной системе Р, — вес груза А, Р, —вес груза В, — вес блока О. При наличии идеальных связей, наложенных на систему, силы реакций связей в общее уравнение динамики не входят. [c.419]

Поступательное движение твердого тела. Наиболее общим приемом составления уравнений динамики поступательного движения твердого тела является применение теоремы о движении центра инерции системы материальных точек. Теорема преимущественно используется в проекциях на оси декартовых координат. В число данных и искомых величин должны входить массы материальных точек, их уравнения движения, внешние силы системы. Решение обратных задач упрощается в случаях, когда главный вектор внешних сил, приложенных к твердому телу, постоянен либо зависит только от 1) времени, 2) положений точек системы, 3) скоростей точек системы. Труднее решать обратные задачи, в которых главный вектор внешних сил одновременно зависит от времени, положения и скоростей точек системы. [c.540]

Удобство применения общих теорем динамики заключается в возможности упростить интегрирование дифференциальных уравнений движения системы. Однако эти общие теоремы могут (как показано выше) применяться только в некоторых случаях. Удобно и то, что в формулировки общих теорем динамики не входят внутренние силы, определение которых обычно связано со значительными трудностями (это замечание о внутренних силах в равной мере относится к дифференциальному уравнению вращения твердого тела вокруг неподвижной оси, дифференциальным уравнениям плоского движения твердого тела и динамическим уравнениям Эйлера). Лишь в формулировку теоремы об изменении кинетической энергии системы материальных точек входят не только внешние, но и внутренние силы (в частном случае неизменяемой материальной системы, например абсолютно твердого тела, и в этой теореме фигурируют только внешние силы). [c.544]

Производные от этих величин по времени входят в общие теоремы динамики для движения в инерциальной системе координат [c.37]

Сила инерции. Если в задаче динамики или статики требуется определить движение или условия равновесия какого-либо материального объекта, то, составляя уравнения движения или равновесия этого материального объекта, мы включаем в них только те силы, которые на него реально действуют. В эти уравнения не должны входить силы, с которыми данное тело действует на окружающие материальные тела. [c.402]

Решая задачу первым способом, мы учитывали только фактически действующие на тело активные и реактивные силы и составили шесть всеобщих уравнений двин<ения (169) и (192), связывающих проекции этих сил с массами и с проекциями ускорений частиц тела. Силы инерции не входят во всеобщие уравнения движения, так как они не действуют на массы, для описания движения которых написаны эти уравнения, т. е. в данном случае они не действуют на точки тела, вращение которого рассматривается в задаче. Решив уравнения движения, мы определили реакции в опорах, а следовательно, и давления на опоры. Таким образом, мы решили задачу как прямую основную задачу динамики по данному движению системы мы определили силы, действующие на точки системы. [c.415]

На такого рода программу тяги следует обратить особое внимание еш,е и потому, что она тесно связана (с помош,ью функциональных зависимостей) с внешними силами одной из таких сил может являться сила сопротивления при движении аппарата через газообразную среду. Правда, величина силы сопротивления будет функцией плотности газа и скорости движения. Тем не менее из-за такого функционального различия не следует отказываться от тщательного изучения возможности использования годографических уравнений для анализа динамики входа в атмосферу. [c.69]

В работах А. Г. Горшкова и М. И. Мартиросова [29], М. И. Мартиросова [51-53] проведен численный анализ динамического поведения упругих сферических оболочек, связанных с твердым телом, при несимметричном входе в полупространство, занятое идеальной несжимаемой жидкостью. Гидродинамические нагрузки, действующие на оболочку со стороны жидкости, определяются как суперпозиция нагрузок от вертикального проникания оболочки и горизонтального движения изменяющейся во времени ее погруженной части. Для исследования напряженно-деформированного состояния тонкой упругой оболочки используется один из вариантов геометрически нелинейных уравнений движения, учитывающих инерцию вращения и деформацию поперечного сдвига. К ним добавляются уравнения движения всей конструкции как твердого тела. Задача решается методом конечных разностей с применением явной схемы типа крест . Анализируется влияние на динамическое поведение конструкции начальной скорости и угла входа, начальной угловой скорости вращения, сжимаемости жидкости, подъема ее свободной поверхности (эффект Г. Вагнера), толщины оболочки, массы твердого тела и ряда других факторов. Исследуется также влияние гидроупругого взаимодействия между оболочкой и жидкостью на динамику входа. Показано, что при углах тангажа ч ) 60° задачу о наклонном входе конструкции в жидкость можно заменить задачей о вертикальном входе с начальной скоростью, равной вертикальной составляющей при несимметричном погружении. Кроме того, установлено, что до скоростей Уо 100 м/с сжимаемость жидкости (воды) практически не влияет на напряженно-деформированное состояние сферической оболочки. [c.402]

Поэтому можно к исследованию механизмов с различными функциональными назначениями применять общие методы, базирующиеся на основных принципах современной механики. В механике обычно рассматриваются статика, кинематика и динамика как абсолютно твердых, так и упругих тел. При исследовании машин и механизмов, как правило, мы можем считать жесткие тела, образующие механизм, абсолютно твердыми, так как перемещения, возникающие от упругих деформаций тел, малы по от Ю-[[leHHfO к перемещениям самих тел и их точек. Если мы рассматриваем механизмы как устройства, в состав которых входят только твердые тела, то для исследования кинематики и динамики механизмов можно пользоваться методами, излагаемыми в теоретической механике. Если же требуется изучить кинематику и динамику механизмов с учетом упругости звеньев, то Для этого, кроме методов теоретической механ.чки, мы должны еще применять методы, излагаемые в сопротивлении материалов, теории упругости и теории колебании. Если в состав механизма входят жидкие или газообразные тела, то необходимо привлекать к исследованию кинематики и динамики механизмов гидромеханику и аэромеханику. [c.17]

На динамику парового пузырька в жидкости влияют различные факторы, зависящие от стадии его роста или охлопывания и от условий, в которых они происходят, в число этих факторов входят вязкость, поверхностное натяжение, сжимаемость жидкости, ее инерция и плотность теплового потока от пузырька к жидкости при конденсации или испарении. Исчерпывающий обзор по этому вопросу представлен в работе [218]. [c.134]

Вместо искусственного сочетания некоторых общих теорем и уравнений динамики, выбор которых представляет значительные трудности, указанные методы быстро и естественно приводят к составлению дифференциальных уравнений движения. Удачный выбор обобщенных координат обеспечивает простоту и изящество решения задачи. Удобно и то, что составленные дифференциальные уравнения движения не входят силы реакций идеальных св5Гзей, определение которых обычно связано с большими трудностями (силы реакций связей при движении системы являются функциями от времени, положения, скоростей и ускорений точек системы). [c.544]

В этом параграфе мы коснулись развития только немногих проблем динамики, которые входят в программу по теоретической механике втузов. Поэтому в наш краткий исторический очерк развития динамики не вошли многочисленные работы, выполненные за последнее столетне отечественными и иностранными учеными. Желающим более подробно ознакомиться с историей динамики рекомендуем прочитать следующие труды Героннмус Я. Л. Очерки о работах корифеев русской механики (1952 г.) Г ригорьян А. Т. Очерки истории механики в России (1961 г.) Ишлпнский А. Ю. Очерки по истории техники (1955 г.) Космодемьянский А. А. Очерки по истории теоретической механики в России (1948 г.) Тюли-на И. А., Ракчеев Е. Н. История механики (1962 г.) Боголюбов А. Н. История механики машин (1964). [c.260]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...