Вычисление действующих значений

При вычислении действующего значения ЭДС Е , входящего в уравнения (8) и (9), необходимо учитывать возможное насыщение сердечника магнитопровода. [c.131]

Вычисление действующих значений [c.137]

В реальных случаях сварки в центральной части пластины при нагреве возникают пластические деформации укорочения, вызванные действием сжимающих напряжений Ог и сте, поэтому при последующем охлаждении в пластине появляются остаточные напряжения. На рис. 11.16 показано характерное распределение остаточных напряжений и ао в радиальном направлении. При этом можно выделить три зоны. В зоне / остаточные напряжения (как Ог, так и ое) растягивающие и, как правило, достигают значений предела текучести материала, т. е. Ол = = 0в==0т. В зоне // интенсивность напряжений а,, вычисленная по значениям компонентов Ог и Ств, приблизительно равна пределу текучести, т. е. о, = В зонах I я II происходят пластические деформации. В зоне III на стадиях нагрева и остывания возникают только упругие деформации. В этой зоне компоненты напряжений Стг и Ое уменьшаются по абсолютным значениям примерно обратно пропорционально квадрату радиуса. [c.431]

Следовательно, в уравнениях (72) и (73) для вычисления действующей подвижности можно ограничиться значениями / = 1 2 3. [c.418]

Определяя рациональное значение толщины вертикальной стенки для двутавровой балки, Рэнкин учитывает возможность выпучивания этой стенки в результате действия сжимающего напряжения у нейтральной линии, направленного под углом 45° к горизонту. Для вычисления критического значения этого напряжения он предлагает формулу [c.254]

Вычисленные выше значения перемещений можно получить и другим путем, пользуясь принципом независимости действия сил, т. е. определяя перемещения от действия каждой из сил Pj, Р , Рд в отдельности и суммируя результаты, Рекомендуем учащемуся проделать это самостоятельно. [c.108]

Интервал времени Т разбивается на (п—1) участков, каждый из которых равен т (рис. 4.1). На границах каждого участка прямыми измерениями оценивается значение напряжения и ( ). В результате п прямых измерений напряжений и (/г )=г/ получаются оценки и,- этих напряжений в соответствующие моменты времени. При этом методе результат и измерения действующего значения и определяется путем вычислений по формуле [c.195]

Теория опрокидывания криволинейных полос разработана значительно меньше, чем теория устойчивости плоской формы изгиба прямолинейных полос. Сложность точного вычисления критического значения нагрузок на криволинейные полосы, естественно, приводит к необходимости использования приближенных методов. Так, в работе [95] рассматривается путем применения приближенного метода Б. Г. Галеркина опрокидывание консольной круговой полосы, нагруженной сосредоточенной силой. В этой работе также изучено и опрокидывание круговой полосы под действием равномерно распределенной нагрузки. [c.935]

Отметим, что операторный член в правой части (5.20), (5.20 ) формально не зависит от вида случайного члена в уравнении (5.1) и представляет собой среднее значение действия конкретного оператора на функцию, среднее значение которой ищется. Конкретное вычисление действия этого оператора, конечно же, связано со структурой случайного члена в уравнении (5.1). Это обстоятельство очень полезно для практического нахождения различных средних характеристик. Процедура написания соответствующего уравнения для среднего значения какой-либо величины состоит из четырех шагов [c.97]

К уменьшению при увеличении времени рассмотрения процесса). Закономерности, полученные при вычислении среднего значения, могут быть распространены на действующее значение. [c.137]

Основная трудность разработки теории деполяризации рассеянного света в жидкостях связана с необходимостью, во-первых, учитывать внутреннее действующее на молекулу поле и, во-вторых, отыскивать функцию распределения для вычисления средних значений квадрата второй производной по времени составляющих поляризации, которые определяют интенсивность х-и 2-компонент рассеянного света. [c.255]

Кпд зависит от значения полезно используемой энергии. Например, при холостом ходе и7п,с = О, следовательно, / =0. Если при вычислении по формуле (7.24) кпд получится отрицательным Wв.z > и7д), то механизм не сможет совершать движение под действием движущих сил такое явление называется самоторможением. У реальных механизмов, совершающих движение, выполняется условие, [c.82]

Из кинематики известно, что характер наблюдаемого движения точки или тела зависит от кинематического состояния системы отсчета, ло отношению к которой изучается это движение. Если на материальную точку действуют некоторые силы, то движение точки под их действием представляется различным образом при наблюдении, с неподвижной системы отсчета и с системы отсчета, имеющей некоторое переносное движение относительно неподвижной системы. Все кинематические характеристики точки, в частности и ускорения, различны в этих системах отсчета. В то же время относительные движения имеют большое значение например, в теории космических полетов приходится рассчитывать сложные по виду, большой протяженности, требующие исключительно точных вычислений, траектории космических летательных аппаратов по отношению к подвижным системам координат, связанным с планетами. [c.230]

Даже определив оператор, в котором происходит программное прерывание или обнаружена какая-нибудь другая ошибка, программист не всегда сразу может установить причину ее возникновения. Часто ошибки, допущенные в начале программы, проявляются значительно позже. Для обнаружения такой ошибки необходимо детально проследить за выполнением программы, за правильностью вычисления значений переменных, правильным изменением индексов, проверить соответствие списка переменных при вызове подпрограмм и т.д. Для выполнения этих действий в составе языков программирования, как правило, имеются специальные операторы отладки, с помощью которых можно провести трассировку программы, заключающуюся в выводе на печать меток выполняемых операторов, что позволяет проверить логику работы программы, контроль за использованием индексов, печать изменяющихся значений переменных и элементов массивов, контроль за обращениями к подпрограммам. [c.64]

Кроме того, все методы поиска характеризует одна и та же последовательность действий. Вначале формируется изображающая точка в пространстве параметров оптимизации, и для нее осуществляется проверка выполнения ограничений. Если хотя бы одно из ограничений оказалось невыполненным, то формируется следующая точка, что соответствует выбору нового варианта проекта, и действия по проверке ограничений повторяются. Если все ограничения выполнены, т. е. найден один из допустимых вариантов проекта, то для него определяется значение функции цели. Для вычисления значений функции цели и проверки ограничений используется математическая модель объекта оптимизации и соответствующие алгоритмы анализа. Проверка условий окончания поиска завершает очередной его шаг, на котором бьш получен и сопоставлен с предыдущим еще один вариант объекта оптимизации. Логическая схема поиска, соответствующая приведенному описанию, показана на рис. 5.17. Из описания и схемы видно, что процесс поиска характеризуется циклическими действиями по определению как допустимых, так и оптимальных проектных решений. При этом поиск проводится на некоторой конечной совокупности точек в пространстве параметров, которая задается заранее или определяется в процессе поиска в зависимости от результатов, полученных на предыдущих шагах. [c.150]

Не следует считать, что главный вектор и главный момент имеют чисто формальное значение, введенное для удобства доказательства, и что их можно найти только с помощью вычислений. Нередко отдельно действующие на тело силы определить трудно или невозможно, а главный вектор или главный момент этих сил найти сравнительно легко. Так, например, число точек контакта и модули сил трения между вращающимся валом и подщипником скольжения, как правило, неизвестны, но главный момент этих сил можно определить простым измерением второй пример в характеристику электродвигателя входит не сила, с которой статор действует на ротор, а вращающий момент. [c.39]

Если конденсированная фаза состоит из чистых веществ, то ясно, что при химическом равновесии парциальное давление каждой из соответствующих паровых фаз будет равняться давлению насыщения, которое при данной температуре имеет постоянное значение. Поэтому давление паровой фазы будет определяться давлением насыщения и при данной температуре будет иметь постоянное значение. Вследствие этого давления паровых фаз конденсированных реагентов войдут в величину константы равновесия в виде постоянного множителя. Это означает, что конденсированные реагенты фактически не влияют на выражение закона действующих масс равным образом при вычислении максимальной полезной работы реакции следует учитывать только газообразные компоненты. [c.497]

Будем рассматривать наряду с сжимающим оператором Т, неподвижную точку которого требуется отыскать, оператор Т, с которым фактически производятся вычисления. Область определения Т и область его значений — некоторое подмножество пространства R, элементы которого представлены в вычислительной машине. Будем считать, что для всех х, принадлежащих области определения Т, выполняется неравенство р (Тх, Т х) < б, где 6 является мерой ошибки, которая возникает при приближенном вычислении результата действия оператора Т. Других предполо- [c.72]

Как видно из формулы, потенциальная энергия деформации является квадратичной функцией обобщенных сил или обобщенных перемещений, так как последние линейно связаны с обобщенными силами. Следовательно, потенциальная энергия деформации всегда положительна. Ее величина не зависит от порядка нагружения и целиком определяется окончательными значениями усилий и перемещений. Отметим также, что потенциальная энергия как квадратичная функция обобщенных нагрузок не подчиняется принципу независимости действия сил. Это значит, что потенциальная энергия, накопленная в результате действия группы сил, не равна сумме потенциальных энергий, вызванных действием каждой нагрузки в отдельности. Закон независимости действия сил при вычислении потенциальной энергии применим лишь в тех случаях, когда перемещение по направлению одной обобщенной силы, вызванное действием другой силы, равно нулю. [c.410]

В этом случае можно действовать точно так же, как ранее при вычислении значений производной от функции Фп(0 в точке t — = 0. Первый член ряда в выражении (4.3.63) можно записать в следующем виде [c.196]

III,ш методом действит. значение величины находят из данных прямых измерений величин, связаииых с и.чмеряемой известным физ, ур-нием (напр,, П. колбы как меры вместимости взвешиванием ее пустой и наполненной водой и вычислением действит, значения вместимости по массе и плотпости воды), [c.53]

Замыкающую линию веревочного многоугольника кривой прогибов проводят через точки а и Ь, лежащие на пересечении сторон многоугольника с линиями действия опорных реакций, и продолжают на длину консоли. При вычислении ILGy значения считают положительными независимо от действительного знака прогиба. [c.298]

При вычислениях вышеупомянутых значений следует иметь в виду, что величины es, ei и Ац d могут быть как положительными (расположенными вправо от линии номинала), так и отрицательными. Поэтому все действия по этим формулам должны про-водшьея алгебраически с учетом знаков es, ei и До d. [c.215]

Таким образом, в течение первого полупе-риода в приборе происходит вычисление интеграла от квадрата силы сварочного тока, а во время второго полупериода осуществляется операция, эквивалентная извлечению квадратного корня, и вывод результатов на индикацию. С началом следующего периода сбрасываются предыдущие показания и цикл измерения повторяется. По окончании импульса тока на измерителе ИТ-02 будет индицироваться действующее значение тока последнего периода. [c.225]

Если вычисленное значение 11 акс близко к единице (диапазон потерь в коБден-саторе с любой частотной зависимостью узкий), потери можно считать равными верхней границе Рмакс диапазона потерь. Допустимая величина действующего значения несинусоидального напряжения, определенная по Р акс> рзвна /доп = = Д//( 2 Т1мак(.). Допустимый полуразмах Д несинусоидального напряжения равен Д = /доп/ д> где йд — коэффициент амплитуды, значения которого для кривых на рис. 21-2 приведены в табл. 21-3. [c.386]

Исходя из вычисленного наибольшего значения крутящего момента можно далее определить усилия, действующие на цапфы и на вилки муфты, и проверить их на изгиб и удельное давление на труихихся поверхностях. [c.432]

Как известно, дифференциальное уравнение изгибно-крутиль-ной формы равновесия — это уравнение с переменными коэффициентами. Для ряда более простых случаев это дифференциальное уравнение может быть преобразовано к уравнению Бесселя, общий интеграл которого выражается через соответствующие функции с различными индексами. Для ряда значений индексов составлены подробные таблицы бесселевых функций. В тех случаях, когда дифференциальное уравнение равновесия не преобразуется к уравнению Бесселя или отсутствуют достаточно подробные таблицы соответствующих функций Бесселя, частные интегралы представляются непосредственно в виде бесконечных рядов и вычисление критического значения нагрузок существенно осложняется. Рассмотрение совместного действия продольной и поперечной нагрузок оказывается еще более сложным. В работах [6, 8] используется приближенный метод Бубнова — Г алеркина, а в качестве аппроксимирующей функции, как правило, используются два первых члена тригонометрического ряда. [c.269]

Главной особенностью выражений (1.18)—(1.21) является то, что потенциальная и кинетическая энергии, используемые при их выводе, записываются для положений равновесия систем. Статические нагрузки обычно являются несамоуравновешенными и требуют для себя введения соответствующих дополнительных закреплений. С другой стороны, колебания систем без подобных закреплений так же могут быть исследованы методом Релея путем использования фиктивных закреплений в точках, для которых известно или каким-либо путем установлено, что перемещения в них равны нулю. Следует также отметить, что все слагаемые, стоящие в числителях выражений (1.18)—(1.21), будут положительными, когда действие и соответствующее ему перемещение направлены в одну сторону. В этом случае будет гарантировано, что вычисленное приближенное значение частоты будет всегда больше, чем ее точное значение. [c.49]

МОЖНО было бы все вычислить заранее. При интегрировании уравнений движения этого сделать нельзя, так как интегрируемая функция может быть определена только после того, как станет известным значение интеграла, причем от шага к шагу необходимо переходить путем экстраполяции с последовательными приближениями на каждом шаге. На любом этапе вычислений таблица значений вторых сумм экстраполируется на одпн шаг в предположении, что разности некоторого порядка (обычно вблизи шестого) постоянны. Затем вычисляется соответствующее значение у и проверяется, дает ли оно экстраполированное значение / если нет, то это значение исправляется. Чтобы иллюстрировать этот процесс, мы проинтегрируем уравнения движепия некоторой гипотетической планеты с пренебрежимо малой массой, которая движется по орбите только под действием притяжения Солнца от перигелия к афелию. Известно, что эта орбита является эллипсом. Пусть большая палуось эллипса равна 2 а. е., а эксцентриситет равен 0,2. Примем плоскость орбиты за плоскость отсчета ху и направим ось X в перигелий. Уравнения движения имеют вид [c.136]

В уравнениях (Х.9) —(Х.12) имеются члены, представляющие собой суммы затрат тепла на покрытие потерь через стеики и на нагрев приспособлений (опок, поддонов, тележек и т. п.) в печах периодического. i не прерывного действия Q5p.n = Q5T.P-n + Qsp.n и тепловое сопротивление стенок (п. 2, гл. I) и в гл. III. Степки сушильных печей обычно делают однослойными. Поэтому, зная температуру наружной поверхности этих стенок in+ и найдя величину ( 5т.н (рекомендуемые для сушильных печей значения SOO si.u lOOO Вт/м ), определим только температуру внутренней поверхности i T. Способы ее расчетов приведены в примерах (п. 3 гл. X). В учае необходимости вычисления среднего значения /ст следует пользоваться формулой (Х.21), з которой индексы г2 нужно заменить индексами ст . [c.332]

Полученный результат можно сформулировать в более общих терминах. Очевидно, что, рассматривая, как накладываются интерференционные картины, создаваемые элементарными источниками ASi, мы исследовали пространственную когерентность той квазимонохроматической волны, которую испускает однородный протяженный источник S. Для данных условий опыта модуль степени когерентности (равный видимости интерференционной картины) меняется по закону (sin л /л , где х = 2ndf dh), и в зависимости от соотношения между размерами источника и условиями наблюдения может принимать любые значения в интервале от О до 1. Степень когерентности можно вычислить непосредственно из выражения (5.9а) для функции корреляции. Общность такого метода, конечно, больше, чем довольно искусственного приема суммирования действия элементарных излучателей, который был применен выше. Но проведенные вычисления видимости суммарной картины представляются более наглядными и простыми. [c.202]

Важной задачей отладки является определение областей допустимых значений входных данных. В реальных программах, содержащих последовательности расчетных соотношений, в которых необходимо использовать, например, результаты решения различных уравнений в качестве промежуточных данных, эта задача практически неразрешима заранее. Поэтому в программе необходимо определить все точки, где возможно возникновение аварийных ситуаций (деление на нуль, исчезновение порядка, недопустимые значения аргументов функций и пр.), предусмотреть действия по проверке соответствующих величин. Если по какой-либо причине конкретное сочетание входных данных оказывается недопустимым, расчет должен быть прерван и на печать вьща-но сообщение об этом. Такое действие приносит пользу не только при отладке, когда нащупывается область допустимых значений входных данных, но и в процессе эксплуатации программы, позволяя осуществить оперативный контроль за вычислениями при изменении области ее применения. [c.63]

Как известно, поисковые методы предполагают пошаговое, итеративное решение задачи В процессе этого решения проиэводится некоторый объем вычислений, характеризующий затраты времени на поиск Из общей схемы алгоритмов поиска (рис. 5.17) видно, что основной объем вычислений составляют расчеты значений ограничений и функции цели, проводимые с помощью цифровой модели объекта проектирования. Реализация действий, представленных в других блоках схемы, предполагает выполнение небольшого числа логических и арифметических операций. Поэтому основные затраты на поиск связываются с расчетами на цифровой модели ЭМУ, и в качестве оценки этих затрат можно обоснованно принять количество обращений к цифровой модели объекта в процессе получения решения. [c.169]

До квантовой механики (и даже после ее полного ста новления) в научно-исследовательской практике очень большое хождение имело представление об эффективных радиусах атомов, проявляющихся в их действиях, т. е. в химических соединениях. Эффективные радиусы определяли из экспериментальных данных о межъядерных расстояниях в молекулах и кристаллах. Предполагалось, что атомы представляют собой несжимающиеся шары, которые соприкасаются своими поверхностями. При определении значения эффективного радиуса из межъядерных расстояний в ковалентных молекулах подразумевали ковалентные радиусы, при вычислении их из данных для металлических кристаллов — металлические. Эффективные радиусы, найденные из кристаллов с преимущественно ионной связью, назывались ионными. Металлические и ковалентные радиусы вычислялись как половина межъядерного расстояния между центрами двух смежных атомов в кристаллической решетке металла или кристалла соответствующего простого вещества. [c.20]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...