Энергия полная механическая материальной

При движении консервативной системы материальных точек полная механическая энергия системы не меняется. [c.76]

Приращение полной механической энергии материальной системы на произвольном перемещении равно результирующей работе непотенциальных сил на данном перемещении. 2. Полная механическая энергия при движении системы в потенциальном силовом поле внешних и внутренних сил является постоянной величиной. [c.65]

При движении материальной точки в потенциальном силовом поле её полная механическая энергия остаётся постоянной величиной. [c.65]

Но полная механическая энергия материальной точки определяется с точностью до аддитивной постоянной (т. I, 203, 206). На этом основании, исходя из соотношения (IV. 140), отождествляют механическую энергию Е и произведение тс , рассматривая в равенстве (IV.140) слагаемое то как аддитивную постоянную, которая может входить в состав механической энергии ). Тогда [c.522]

Уравнение (4) выражает закон сохранения механической энергии для материальной точки если сила, действующая на материальную точку, консервативна, то полная механическая энергия этой точки остается во все время движения в потенциальном силовом поле постоянной. [c.666]

Этот первый интеграл уравнений движения системы материальных точек называется интегралом живых сил. Величина h = =Т — U=T+V представляет собой полную механическую энергию системы. [c.354]

Мы получили закон сохранения механической энергии для системы материальных точек. Полная энергия (сумма кинетической и потенциальной энергии) изолированной системы, в которой действуют только консервативные силы, есть величина постоянная, какие бы механические изменения не происходили внутри системы. Это означает, что если система переходит из состояния 1 в состояние 2, то ее энергия сохраняется [c.156]

Интеграл энергии (3.62) справедлив при условии, что все силы, действующие на материальную точку, потенциальны. Если хотя бы одна из сил не потенциальна, то равенство (3.62) будет нарушено. Рассмотрим, какое влияние оказывают силы сопротивления (они, как правило, имеются всегда) на полную механическую энергию. Итак, будем считать, что на материальную точку действуют потенциальные силы (их потенциальная энергия равна П) и силы сопротивления Рс. Относительно последних мы не будем делать никаких ограничений они могут быть постоянны по модулю (сухое трение), пропорциональны любой степени скорости (вязкое трение) или любым иным образом зависеть от ско-рости точки, ее положения и времени I. [c.97]

Закон сохранения полной механической энергии материальной системы [c.245]

Из теоремы об изменении кинетической энергии материальной системы вытекает закон сохранения полной механической энергии. [c.245]

Систему двух абсолютно твердых шаров можно рассматривать как консервативную систему материальных точек и записать условие сохранения полной механической энергии (3.5.52) консервативной системы [c.157]

Закон сохранения полной механической энергии материальной точки. Из теоремы об изменении кинетической энергии, выраженной формулой (12.1) при дополнительных условиях, которые сейчас будут рассмотрены, вытекает закон сохранения полной механической энергии ею называют сумму кинетической и потенциальной энергий материальной точки. Полная энергия обозначается через Е и выражается формулой [c.122]

Если материальная точка, на которую наложены идеальные связи, движется в стационарном потенциальном поле, то ее полная механическая энергия остается величиной постоянной. Формула [c.123]

Теорема об изменении кинетической энергии системы. Закон сохранения полной механической энергии. Теорему об изменении кинетической энергии для одной материальной точки мы получили в 12. Напишем теперь уравнение (12.1) этой теоремы для каждой точки системы подробней, выделив в правой части уравнения сумму работ заданных сил и сил реакции [c.138]

Но это и есть, как было показано ранее (в 22), условие сохранения обобщенной энергии Н для системы. Для потенциальных и обобщенно-потенциальных сил (а такие силы только и могут иметь место для свободной системы материальных точек в пустоте) обобщенная энергия совпадает с полной механической энергией. Таким образом, закон сохранения полной механической энергии замкнутой свободной [c.199]

В 12 мы выяснили, что благодаря закону сохранения полной механической энергии движение материальной точки может быть ограничено некоторой областью пространства. Это утверждение справедливо и для системы материальных точек. Метод обобщенных координат, изложенный в предыдущей главе, позволяет сократить число независимых параметров, определяющих движение несвободной системы материальных точек. Число независимых параметров — обобщенных координат — равно числу степеней свободы системы движение системы рассматривается как движение изображающей ее точки в пространстве конфигураций. Многие системы описываются только одной координатой, так как обладают всего одной степенью свободы. Для таких систем характерно колебательное движение. [c.212]

Если действующая на материальную точку ста потенциальная стационарная, то полная механическая энергия точки сохраняется. [c.118]

Интеграл энергии в форме (10.36) имеет место для систем, движе-> ние которых определяется только консервативными силами. Если, помимо консервативных сил, система подвержена действию сил сопротивления, то происходит убывание полной механической энергии если же материальная система соединена с источником энергии (напрнмер, двигателем), то полная механическая энергия возрастает. [c.453]

Таким образом, полная механическая энергия материальной точки Е-Т+ V=h постоянна вдоль траектории — закон сохранения энергии. [c.49]

Кинетическая энергия тела Wu является характеристикой его механического движения и измеряется работой, которую совершит тело до его полной остановки. Для материальной точки [c.201]

Движение материи лежит в основе всех явлений природы. Это относится также и к физическим явлениям (механическое движение, тепловое движение, электромагнитные, атомные и ядер-ные процессы и движение микрочастиц), сущность которых заключается в изменениях и взаимных превращениях друг в друга различных форм физического движения. Общая мера материального движения при его превращении из одного вида в другой называется энергией. Какие бы процессы в мире ни происходили, какие бы превращения форм движения ни совершались, всегда общее количество энергии остается неизменным. Энгельс впервые дал этому закону полное название закона сохранения и превращения энергии. Закон сохранения и превращения энергии играет важнейшую роль во всем естествознании. Закон сохранения и превращения энергии имеет две стороны количественную и качественную. Количественная сторона закона состоит в утверждении, что энергия системы является однозначной функцией ее состояния и при любых процессах в изолированной системе сохраняется качественная сторона закона состоит в возможности превращения различных форм движения друг в друга, отражает их взаимную связь. [c.19]

Классификацию свободных механических систем разумнее всего осуществить по следующим двум признакам 1) возможно ли для данного класса систем введение полной потенциальной энергии 2) Зависит или не зависит явно от времени потенциальная энергия рассматриваемых систем Поэтому предварительно необходимо ввести понятия о потенциальной энергии материальной точки во внешнем силовом поле и полной потенциальной энергии системы взаимодействующих частиц. [c.52]

Звук по своей физической сути является механической волной с продольным распространением. Для распространения ультразвука необходим материальный субстрат (вещество), при этом колебания передаются от одной субстратной единицы (частицы вещества) к другой, т. е. осуществляется перенос энергии. Имея волновую природу, звук в полной мере подчиняется всем тем законам, которые применимы к другим волновым процессам, например свету. Основными характеристиками ультразвуковой волны являются длина, амплитуда, частота, период, скорость. [c.45]

Решение. В одиородном поле силы тяжести материальная точка движется в вертикальной плоскости, содержащей вектор начальной скорости va. Выберем за начало коордннат точку А, ось х направим горизонтально в сторону движения точки, а ось (/ — вертикально вверх. Полная механическая энергия материальной точки при ее движении в однородном поле силы тяжести остается постоянной. Для определения траектории точки воспользуемся принципом стационарного действия Мопертюи—Лагранжа. [c.411]

Следствие 9.2.3. Система канонических уравнений Гамильтона имеет первый интеграл вида Н = к, где к — постоянная инте-грирования, тогда и только тогда, когда функция Гамильтона Н не зависит явно от времени дH/дt = 0. Для систем материальных точек этот интеграл эквивалентен обобщенному интегралу энергии Якоби, для склерономных систем с потенциальными силами — интегралу полной механической энергии. [c.634]

Сумма кинетической и потенциальной энергий материальной точки называется полной механической энереивй материальной точки. Полная механическая энергия определяется формулой [c.378]

Полной механической энергией материальной точки называется величина, равная сумме кинетической и потенциальной энергий материальной точки. Аналогично определяется и полная механическая энергия системы материальных точек — это величина, равная сумме кинетической и потен циальной энергий всех точек механической системы. [c.377]

Рассматривается материальная система с голономными стационарными связями активные силы предполагаются потенциальными, так что в процессе движе11ия полная механическая энергия сохраняет постоянное значение [c.709]

Инфинитное и финитное движения. Знание полной механической энергии материальной точки позволяет высказать важные соображения о движении точки в заданном потенциальном силовом [c.123]

Поскольку движение по своей природе — явление на правленнов, кажется удивительным, что для определени движения достаточно двух скалярных величин. Теоремг о сохранении энергии, устанавливающая, что сумма кинетической и потенциальной энергий остается неизменной в процессе движения, дает лишь одно уравнение, в то время как для определения движения одной частицы требуется три уравнения в случае механической системы, состоящей из двух или более частиц, эта разница становится еще боль шей. И тем не менее эти два фундаментальных скаляра дей ствительно содержат в себе полную динамику наиболее сложных материальных систем, при том, однако, условии что эти скаляры кладутся в основу некоторого принципа а не просто уравнения. [c.16]

Теперь обратим внимание на следующее d виде основной предпосылки наших механических взглядов все причины, влияющие на дви-/ление какой угодно м атериальной системы, схематически рассматриваются нами как некоторые силы, и, следовательно, всякая форма энергии, которая участвует в движении, рассматривается схематически в виде сообщаемой системе работы, совершаемой силами. Поэтому если, в частности, речь идет об элементе времени dt, то полная элементарная работа dL, так же как и в случае одной материальной точки (т. I, гл. VIII, п. 9), представится как полное приращение энергии, сообщаемое системе обстоятельствами, определяющими ее движение. Уравнение (22) представляет, следовательно, в типичной механической форме основной физический принцип сохранения энергии. Оно выражает, что вся энергия, сообщаемая в любой элемент времени системе теми весьма разнообразными обстоятельствами, которые каким бы то ни было образом влияют на ее движение, обнаруживается полностью в TOii же системе в форме приращения dT ее кинетической энергии. [c.279]

Для исследований и описаний процессов изменения состояния тел окружающей нас природы, сопровождающихся как количественным перераспределением различных форм материального Движения, так и качественными взаимопревращениями одной формы в другую, может служить основной принцип сохранения и превращения энергии. Частный случай последнего, ограниченный рассмотрением лищь тепловых явлений, устанавливает эквивалентность тепловой и механической энергии и известен под названием первого закона термодинамики. Однако для полного описания тепловых явлений первый закон недостаточен. [c.60]

Гл. 3 посвящена первому закону термодинамики, который поставлен в учебнике Радцига достаточно полно и обоснованно, значительно полнее, чем в учебниках Орлова и Брандта (изд. 1-е и 2-е). Вывод основных соотношений закона сохранения энергии дается для общего случая с рассмотрением двух возможных путей их обоснования. Автор по этому поводу пишет При изложении закона сохранения энергии могут быть избраны два пути можно или стать на почву механического мировоззрения и рассматривать все явления как движения материальных точек, между которыми действуют силы, имеющие потенциал, или обойтись без всякого представления о сущности явлений. В первом случае закон сохранения энергии будет нечто иное, как закон живых сил, распространенный на все явления природы... Нужно избрать гораздо более скромный путь и разобрать закон сохранения энергии как чисто опытный факт... . Правильность взглядов Радцига на этот вопрос подтвердилась дальнейшим развитием учебников по термодинамике. Второй путь изложения закона сохранения энергии, о котором говорил проф. Радциг, стал в учебниках по тех1Ш-ческой термодинамике общепринятым. [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...