Анергия

Теперь становится ясной причина выделения Т среди всех независимых переменных. Температура является переменной, скорость изменения которой может контролироваться по желанию путем изменения радиационной анергии Q. [c.152]

Рассмотрим осредненное уравнение сохранения анергии i-й фазы, для чего в уравнении (2.2.34) нужно положить [c.83]

I. Энергетические характеристики основных термических источников анергии для сварки и резки [c.9]

Это уравнение выражает теорему об изменении кинетической анергии в другой (интегральной) форме изменение кинетической энергии системы при некотором ее перемещении равно сумме работ [c.307]

При обычных условиях самопроизвольный процесс окисления топлива очень сильно заторможен, потому что молекулам топлива и окислителя, чтобы подойти друг к другу достаточно близко, нужно преодолеть силы взаимного отталкивания, действующие между ними на малых расстояниях. Если температура недостаточно велика, тепловой анергии молекул может не хватить для преодоления этих сил. Тогда система топливо+окислитель будет в течение долгого времени оставаться неравновесной. [c.110]

Теорема об изменении кинетической анергии [c.357]

Кинетическая анергия Т диска (1.13), потенциальная энергия П (1.9) и уравнения связей не содержат обобщенных координат х, у, поэтому мы имеем дело с системой Чаплыгина. [c.28]

В первом приближении число таких дефектов, вызванных смещениями атомов в кристаллической решетке, пропорционально анергии, переданной веществу нейтронами при их замедлении. Действительно, при малых энергиях атомов отдачи их столкновения с другими атомами являются в основном упругими. Однако с ростом их энергии увеличивается вероятность неупругих столкновений, при которых энергия может передаваться в форме электронного возбуждения или ионизации. Таким образом, часть энергии расходуется не на повреждение кристаллической решетки. Кроме того, отклонение энергетической зависимости радиационной эффективности нейтронов от линейного закона обусловлено колебаниями энергетической зависимости сечений рассеяния, наличием анизотропии рассеяния и неупругого рассеяния нейтронов. Результирующая относительная энергетическая зависимость радиационной эффективности нейтронов 2д( ) в образовании элементарных дефектов для энергий Е> >0,1 Мэе приведена на рис. 9.19, кривая 1 (при нормировке [c.70]

Энергетические интервалы и эффективные анергии у-излучения смеси продуктов деления [I] [c.186]

Среднее число л -мезонов в телесный угол 4 л на каждый акт неупругого взаимодействия протона анергией Е с ядром [13, 14] [c.246]

Формула (69) и выражает теорему об изменении кинетической энергии системы в дифференциальной форме дифференциал от кинетической анергии еиетемы равен сумме элементарных работ всех внешних и внутренних сил, действующих на систему. [c.299]

Давление в большом цили здре равно давлению в малом ци-лиццре, умноженному на соотношение их площадей. В этом случае выигрыш в силе (давлении) во столько раз больше, во сколько раз площадь большего плунжера превышает площадь малого плунжера. Таким образом, усилие на инструмент передается за счет приобретенной энергии давления на гедравлических прессах. Используя анергию давления, можно получить практически любой график изменения усилия по ходу плунжера, иметь ступенчатое движение с любой ны-держкой давления. [c.67]

Найдем приращепие энергии жидкости п насосе, т. е. определим ту анергию, которую приобретает, проходя через насос, каждая единица веса жидкости. Эта энергия сообщается жидкости насосом, поэтому она посит название напора, создаваемого насосам, и обозначается обычно // ас- [c.131]

Пренебрежимо малы кинетическая анергия пулъсационного движения и пулъсационный перенос импульса не только в твердой, но и в жидкой фазах. [c.229]

STOPO запишем закон сохранения анергии в виде [c.56]

О Это утверждение можно аргументировать и не входя в детали преобразования внутренней энергии в работу. Почему при Ш = АО неравновесная система нагреватель+холодильннк не может произвести работу Потому что ее внутренняя энергия в процессе установления равновесия остается неизменной все тепло от нагревателя переходит к холодильнику. Ясно поэтому, что работа будет тем больше, чем меньше будет энергия системы тело+среда в конце процесса установления за счет этого уменьшения энергии и совершается работа. Но конечное состояние этой теплоизолированной системы является равновесным и характеризуется определенным значением объема. Поэтому ее анергия будет тем меньше, чем меньше будет ее энтропия в силу определения (4.1) и ввиду положительности температуры производная (ди/дS)v > о, и это означает, что при неизменном объеме энергия растет с увеличением энтропии и уменьшается при ее уменьшении. Но энтропия теплоизолированной системы не может убывать. В лучШем случае, при обратимости процесса, она будет оставаться неизменной. Это и есть условие получения максимальной работы при этом конечная энергия системы будет минимально возможной. [c.113]

При mg > са Д > О, а так как при этом Л > О, то потенциальная анергия имеет иинимум и положение равновесия устойчиво. При [c.46]

Таким образом, метод 5 иттекера дает возможность использовать обобш,енный интеграл анергии для исключения времени t из системы уравнений Лагранжа и приведения ее к новой системе s — I уравнений Уиттекера (4.43), имеющих вид уравнений Лагранжа, в которцх роль аргумента играет переменная q (вместо времени t) и в которые вместо производных qp по аргументу t входят производные q p по аргументу q[. Для построения уравнений Уиттекера (4,43) следует Ьредварительно построить функцию Уиттекера L. Для этого составляется выражение (4.44), в которое вместо q подставляется его выражение, полученное из обобщенного интеграла энергии (4.35). - [c.106]

Вводимые координаты qi и Q2 представляют собой нормальные координаты, т. е. координаты, для которых выражения для кинетической и потенциальной анергий не содержат членов с произведениями обобн енных координат и обобщенных скоростей. [c.174]

Теорема об изменении кинетической энер- 5 7 Изменение кинетической гии материальной системы. Пусть механи-анергии материальной систе- ческая система СОСТОИТ из п материальных нихТ"внутрен7их"сил" с 1 Т0Ч6К. Разбив на две категории все силы, стемы Т — Т = Л действующие на точки системы, напишем дифференциальные уравнения в форме (130) [c.382]

Фотоэлемент ионный — ионный мектровакуумный прибор темного разряда, в которон освобожденные ва фотокатода под действием лучистой анергии электроны перемещаются в разреженном инертном газе к аноду, вызывая ионизацию атомов газа это несколько увеличивает чувствительность фотоэлемента нз за инерционности процессов возникновения и прекращения газового разряда ионный фотоэлемент применяют только при колебаниях интенсивности лучистого потока с частотой ве более нескольких килогерц световая характеристика нелинейна [4 ]. [c.164]

Теорема об изменении кинетической анергии в относительном дспжении точки вырожаетс51 так же, как и в абсолютном движении, только к элементарной работе приложенной силы добавляют элементарную работу силы инерции переносного движения на относительном перемещении. [c.303]

В аналитической д тнамнке имеется теорема об устойчивости положения равновесия шгсте.мы, носящая название теоремы Лагранжа — Дирихле. Ока формулируется так для устойчивости положения равновесия консервативной механической системы достаточно, чтобы потенциальная анергия системы в этом, положении имела изолированный относительный минимум. [c.386]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...