Об измерениях при проведении экспериментов

Завершая небольшой обзор известных литературных источников по теплообмену с поверхностью псевдоожиженного слоя крупных частиц в аппарате под давлением, сопоставим между собой экспериментальные данные по, теплообмену с поверхностью псевдоожиженного слоя крупных частиц в аппарате под давлением и предложенные корреляционные соотношения. При этом наиболее удобно пользоваться максимальными коэффициентами теплообмена. Однако данные работы [82 не учитываются не только потому, что в них не достигались max, но и из-за специфики проведения экспериментов, связанной в первую очередь с измерением коэффициентов теплообмена между псевдоожиженным слоем и поверхностью колонны. Очевидно, именно этим объясняется то, что при [c.86]

Воздух высокого давления подавался в установку qt центральной системы сжатого воздуха. Максимальные расходы, которые можно было получить при поддержании в аппарате давления 8,1 МПа, составляли 850— 900 м ч. С целью крепления датчиков для измерения коэффициентов теплообмена предусматривалась специальная державка, позволяющая их установку как в вертикальном, так и в горизонтальном положениях. Для проведения экспериментов по измерению коэффициентов теплообмена между псевдоожиженным слоем и пучками горизонтальных и вертикальных труб были изготовлены специальные кассеты-вставки, с помощью которых можно менять шаг расположения труб в горизонтальном и вертикальном пучках. Температура слоя измерялась термопарами. [c.105]

Ультразвуковой метод определения сварочных остаточных напряжений основан на зависимости скорости распространения ультразвуковой волны в металлах от напряженного состояния в них. Измеряют скорости распространения ультразвука на отдельном участке металла до сварки и после сварки, и по изменению скорости судят о значении остаточного напряжения. При измерении остаточных напряжений в шве и околошовной зоне неоднородность свойств может приводить к погрешностям результатов. Положительным свойством данного метода, так же как магнитоупругого, следует считать мобильность проведения экспериментов, не требующих больших подготовительных работ. [c.424]

Рентгеновские методы исследования остаточных напряжений основаны на определении расстояния между кристаллографическими плоскостями, т. е. деформации кристаллографической решетки, с помощью измерения угла отражения луча. Остаточные напряжения этим методом можно определить с невысокой точностью и только в тонком поверхностном слое. Для рентгеновских методов исследования остаточных напряжений характерны большая трудоемкость и высокая стоимость проведения эксперимента. [c.424]

При проведении физического, аналогового или математического эксперимента даже использование самых современных средств измерений, тщательно проверенных методик проведения эксперимента и обработки его результатов, отлаженных и апробированных вы- [c.94]

Отсюда следует, что по изменению сопротивления АД можно определить деформацию е . По сравнению с емкостными датчиками, используемыми в мерном стержне Девиса, датчики сопротивления имеют преимущество, а именно с их помощью возможно непосредственное измерение деформации и отпадает необходимость в дифференцировании кривой и ( . Однако датчики сопротивления обладают следующими недостатками конечная длина датчика ограничивает его разрешающую способность при быстро изменяющихся деформациях датчик сопротивления измеряет деформацию на поверхности стержня. В последнее время при исследовании процесса распространения волн напряжений широко используются датчики, основанные на пьезоэлектрическом эффекте. В зависимости от конструкции пьезодатчиков можно получить высокие частоты собственных колебаний (до 60 кГц), что находится в соответствии с указанными требованиями. Датчик содержит чувствительный элемент (цилиндрический или кольцевой) из поляризованной пьезокерамики, инерционный груз и контактное устройство, соединяющее пьезоэлемент с регистрирующей аппаратурой. Пьезоэлемент датчика, как правило, изготовляется из титаната бария. Недостатком таких датчиков является непостоянство чувствительности, что требует тарировки каждого датчика отдельно. Как и датчик сопротивления, пьезодатчик измеряет среднее напряжение на площадке контакта, поэтому при проведении эксперимента, в котором спектр волн напряжений содержит компоненты высокой частоты, должна быть обеспечена высокая точность его выполнения. В отличие от датчиков сопротивления, которые позволяют производить измерения в одном направлении, датчики с титанатом бария одинаково чувствительны к напряжениям в направлении длины и радиальном направлении. [c.26]

Для регистрации сигнала, снимаемого с датчика, используется измерительная аппаратура, описание которой дано многими авторами, в частности, для пьезодатчиков это сделано Г. С. Батуевым и др. [1] ими же подробно рассмотрены вопросы тарировки датчиков, калибровки аппаратуры и оценки точности измерений кинематических параметров процесса распространения волн напряжений, что имеет большое значение при подготовке и проведении эксперимента, а также при обработке экспериментальных данных, [c.26]

Проведение эксперимента. До начала эксперимента необходимо запланировать измерения ориентировочно при 10 различных режимах в заданном интервале температур. На-до-учесть, что максимальная допустимая температура нити (примерно 300 °С) на данной установке соответствует значению и = В. Измерения проводят при стационарном режиме. Время установления после изменения электрической нагрузки не превышает 1 мин. [c.137]

Для оценки изменения рельефа поверхности использовали интерференционный метод. Так как изменение малых пластических деформаций сопряжено с большими трудностями, было произведено определение точности измерений. При проведении экспериментов участки образца с реперными точками фотографировали на пленку с увеличением 300 — 400. Измерение расстояний между реперными точками производили по негативам на инструментальном микроскопе БМИ-1 с увеличением 10. Каждое расстояние между отдельными реперными точками измеряли от 3 до 10 раз. Результаты измерений с учетом оценки относительной ошибки вычисления деформацией при доверительной вероятности 0,9 представлены в табл. 5. [c.21]

Полученные дилатометрические данные позволяют провести оценки некоторых параметров границ зерен. Прежде всего данные дилатометрических измерений могут быть использованы для оценки свободного объема. В нашем случае это относится к свободному объему неравновесных границ зерен. Например, в проведенном эксперименте при 90° С максимальное дилатометрическое изменение длины образца составило 2 х 10 . Полагая, что эти изменения связаны с неравновесностью границ зерен, можно оценить изменение свободного объема неравновесных границ в процессе отжига [143, 144]. Используя соотношение, связывающее объемную долю границ Vt3 и объем образца V с толщиной границы й и средним размером зерен d [147], [c.82]

После проведения эксперимента определяются размахи деформации, измеренной при помощи тензорезистора как алгебраическая разность величин максимальной и минимальной деформации в каждом цикле, а также уход нуля как разность показаний электромеханического деформометра и тензорезистора в начале или в конце цикла при нулевой нагрузке. [c.151]

К настоящему времени опубликовано значительное количество работ, посвященных изучению термической стойкости органических теплоносителей в статических условиях [Л. 2, 5, 9, 24, 25, 30]. Проведенные исследования включали измерение начальных скоростей образования продуктов разложения, определение энергии активации и порядка реакций термического распада. В большинстве работ показателями относительной термической стойкости служили начальные скорости образования газа и ВК продуктов. Однако нельзя не отметить, что значения начальных скоростей и энергии активации, полученные, казалось бы, при одинаковых или близких условиях, часто значительно расходятся между собой. Подтверждением этого являются литературные данные по энергии активации полифенилов, представленные в табл. 2-15. Расхождения экспериментальных данных разных авторов могут быть объяснены различиями методов исследования, конструкций установок, методов измерения количества образовавшихся продуктов разложения, условий проведения экспериментов, примесей в исходном веществе и др. [c.59]

Получение информации о воздействии радиации на исследо-ванные материалы является основной задачей радиационного материаловедения. При проведении экспериментов в ядерном реакторе решение этой задачи усложняется комплексным воздействием различных факторов плотности потока, флюенса нейтронов, спектра нейтронов и потока -у-квантов. Хотя для объяснения экспериментальных результатов необходимо знать-все эти факторы, некоторые из них вообще не контролируются, а измерение других производится исследователями различным образом. [c.95]

Для проведения этих измерений перед экспериментом на образцах были нанесены риски и с помощью инструментального [c.50]

При проведении эксперимента факторы должны быть управляемыми. Чтобы точно определить фактор, нужно указать, последовательность действий (операций), с помощью которых устанавливаются его конкретные значения (уровни). Такое определение фактора называется операционным. Точность измерения фактора должна быть возможно более высокой. Степень точности определяется диапазоном изменения факторов. Факторы должны быть однозначными. [c.229]

Дроссельным регулятором расхода устанавливают определенный расход жидкости, которую прокачивают через испытуемый материал. Перепад давлений замеряют манометрами. Обычно производят 6—10 измерений расхода q и соответствующего ему перепада давлений Ар. По полученным значениям этих величин определяется коэффициент а. При проведении эксперимента расход жидкости изменяют от 0,01—0,1 до 12—15 л/мин на каждый квадратный сантиметр поверхности фильтруемого материала, а перепад давлений может изменяться от 0,01 до 0,5 kV / u в зависимости от вида фильтрующего материала. [c.270]

Аналогичные результаты были получены и в других работах. Например для изучения устойчивости остаточных напряжений при циклической нагрузке был использован косвенный метод наблюдения за деформацией гладкого цилиндрического образца с остаточными напряжениями при нагружении его знакопеременным изгибом или кручением. Если цилиндрический образец имеет в поверхностном слое сжимающие, а в сердцевине растягивающие остаточные напряжения, то релаксация первых должна вызвать укорочение, а релаксация вторых — удлинение образца. В приведенной работе наблюдение за изменениями размеров образцов при тренировке производилось путем измерения расстояния между отпечатками алмазной пира,миды, нанесенными на обеих головках образца. Проведенные эксперименты позволили автору сделать следующие выводы. [c.224]

Из проведенных экспериментов видно, что величины момента трения существенно зависят от условий и времени хранения шарикоподшипников. Полученная зависимость показана на фиг. 7. Полученные данные характеризуют также, насколько стабильны значения моментов трения шарикоподшипников со временем. На фиг. 8 показана диаграмма по момен гам трения при трогании, а на фиг. 9 — при измерении по методу выбега. [c.87]

Более подробную информацию о зависимости коэффициента теплопроводности от температуры можно получить, фиксируя температуру тонкого металлического калориметра под слоем теплозащитного материала. Хотя прямые теплофизические измерения позволяют более детально определить зависимость Х(7), рассмотренный метод имеет преимущества в широте охватываемого температурного диапазона и простоте проведения эксперимента. [c.343]

При проведении эксперимента обнаружилась интенсивная пульсация температур на спинке профиля в косом срезе (точки 11—13) и на вогнутой поверхности (точки 2—4). Можно предположить, что пульсации температур в этих областях обусловлены неустой-. чивостью пленок в диффузорном участке косого среза на спинке и в точках минимальных скоростей на вогнутой поверхности. Очевидно, что кривые распределения температур на участках пульсаций не отражают действительного изменения осредненных температур, так как измерения производились инерционными термопарами. [c.95]

Метод проведения эксперимента и формула (8-1), по которой рассчитывается значение теплоемкости по измеренным в опыте величинам, предполагают отсутствие тепловых потерь в калориметре и отсутствие изменения температуры воздуха при дросселировании его в калориметре (см. 7-3). Последнее предположение выполняется достаточно строго, так как воздух при атмосферном давлении весьма близок по своим свойствам к идеальному газу, для которого дроссельный эффект равен нулю. При проведении же точных исследований с другими газами (особенно при повышенных давлениях) поправка на дросселирование должна быть определена в предварительном опыте с выключенным калориметрическим нагревателем (см. 7-3). [c.226]

Для определения теплоты парообразования во время опыта к кипящей жидкости подводится некоторое измеряемое количество тепла и определяется количество образовавшегося водяного пара. Так как при кипении жидкости подводимое тепло затрачивается только на парообразование, то по результатам измерений можно рассчитать величину теплоты парообразования. Влияние тепловых потерь в окружающую среду исключается способом проведения эксперимента. [c.262]

Объем и характер средств измерений при проведении эксперимента позволяли выяснить достаточно полно особенности процессов теплопередачи. [c.264]

Пусть мы располагаем результатами измерений набора интегральных характеристик Y = yj полей излучения. Ковариационную матрицу Vk экспериментальных погрешностей k-ro автора будем считать известной, она определяется условиями проведения эксперимента. [c.312]

Масштабы а и р для различных случаев моделирования выбираются с учетом факторов, обеспечивающих наличие необходимых условий при проведении эксперимента. Размеры модели выбираются из условий возможности выполнения модели с соблюдением требуемого соотношения размеров и обеспечения точности измерения. В зависимости от решаемой задачи модель либо полностью воспроизводит натуру, либо только ее исследуемую часть. [c.17]

Пирометрические милливольтметры часто не обеспечивают необходимой точности измерения, поэтому применение их при проведении экспериментов нежелательно. [c.79]

Если целью измерений является определение только средних значений объемных паросодержаний фср, целесообразно применить просвечивание широким плоскопараллельным или расходящимся пучком, охватывающим все сечение. Такой способ сильно сокращает время проведения эксперимента кроме того, при одной и той же активности радиоактивного источника увеличивается точность измерений за счет большей скорости счета и исключаются ошибки, связанные с измерением фд [Л. 48]. [c.53]

Рдянипя длины—метр— первоначально (1790 г.) была определена как Ю" часть 4 меридиональной окружности Земли. После триангуляционных измерений расстояния между Дюнкерком и Барселоной (около 1100 км) в 1799 г. в Париже был изготовлен прототип метра. Однако измерения, проведенные в 1837 г., показали, что эталон оказался короче метра на 0,2 мм. Такая низкая точность в измерении одной из основных единиц вряд ли могла удовлетворить ученых, и международное сообщество давно изыскивало способы установления более точного и воспроизводимого эталона метра. Развитие физики, совершенствование техники эксперимента позволили реализовать эту идею. С 1960 г. за 1 метр принимается величина, равная 1650763,7300 длин волн в вакууме излучения, соответствующего переходу между уровнями pjo и pj [c.28]

На рис. 7.4.2 показана завпспмость 1п[сз(г)/соо — 1] от z для различных режимов. Все эксиерпмеитальные точки с незначительным разбросом группируются вокруг прямых линий, соответствующих уравнению (7.4.4). При этом ])асход солевого раствора 7п, = (0,02—0,04) тз практически не влияет на положение экспериментальных точек. Отсюда следует, что Н]Н1 проведения эксперимента удается обеспс чпть условия, принятые при выводе уравпепия (7.4.2) и достаточно аккуратно выполнит , сами измерения. [c.208]

Опыты проводятся после предварительного изучения методики проведения эксперимента и устройства экспериментальной установки. Включение установки начинается с подачи охлаждающей воды в калориметр. Затем включается ИСТ0Ч1НИК питания и ток подается в цепь исследуемого излучателя (проволоки). Измерения проводятся после достижения установившегося теплового состояния. Это состояние характеризуется постоянством всех измеряемых величин во времени и устанавливается по истечении 8—10 мин после включения опытной установки. Необходимо сделать несколько записей показаний приборов в протокол с интервалом 4—5 мин. Затем изменяют мощность, подводимую к исследуемому телу, для перехода на новый температурный режим. Для выполнения работы рекомендуется провести опыты при трех — четырех различных температурах проволоки в исследуемом интервале. Затем опытные данные обрабатывают. Искомое значение коэффициента теплового излучения вольфрамовой проволоки вычисляют по (4.54). Входящий в эту зависимость результирующий поток находят из соотношения [c.190]

Проведенные эксперименты показали, что в случае нанесения полупроводящей эмали на изоляционный грунт ток проводимости от поверхности эмали к подложке не может идти через грунт из-за его высокого сопротивления, а, по-видимому, растекается по пленке эмали к кромке покрытия. Действительно, если эмаль наносить на загрунтованный образец так, чтобы она не касалась кромки металла, сопротивление покрытия с увеличением толщины не уменьшается, а остается па уровне сопротивления грунта. В этом случае величина измеренного сопротивления должна, казалось бы, зависеть от расположения измерите.чьного электрода по отношению к кромке образца. Однако сопротивление покрытия, измеренное в разных точках аппарата объемом 1 м находится в пределах 7 10 —1.5-10 Ом и практически не зависит от месторасположения электрода. Это позволяет предполагать, что при больших площадях эмалирования в утонченных местах грунта возможно образование в нем проводящих зон. [c.122]

На описанной установке проведены измерения плотности соединений класса полифенилов и дифенильной смеси. Сглаженные экспериментальные значения плотности приведены в табл. 3-3. Следует отметить, что в работе [Л. 97] использовались достаточно чистые вещества и оценивались эффекты влияния примесей па плотность исследованных изомеров терфенила. Эффекты влияния примесей, обусловленные наличием м-терфенила и о-терфенила как компонентов в исследованных полифенилах, оценивались путем сопоставления измеренных значении плотности с вычисленными по правилу аддп-тидности. Расчеты показывают, что величины поправок, характеризующие примеси, незначительны. Последнее объясняется близостью значений плотности отдельных изомеров терфенила и относительно высокой чистотой исследованных веществ. Тщательность проведения эксперимента, относительно высокая чистота изомеров, согласован- [c.92]

Общим методом анализа качества изделий, как уже было сказано, является количественный контроль важнейших параметров в процессе изготовления деталей (например, контроль размеров, шероховатости обработанной поверхности и т. д.) с последующим построением диаграмм, отражающих точность и стабильность технологических процессов, и выявлением факторов, обеспечивающих заданные качество и его стабильность. Так, при анализе точности обработки и ее изменении во времени должны фиксироваться все моменты вмешательства человека для поддержания параметров технологического процесса в заданных пределах (измерения заготовок и деталей в процессе обработки, размерная подиаладка механизмов, смена и регулировка инструмента, очистка рабочей зоны от стружки и загрязнений, отбраковка и возврат деталей и полуфабрикатов и т. д.). Анализ этих функций с учетом их замещения при автоматизации позволяет предвидеть, как отразится намечаемая автоматизация на качестве изделий. Во многих случаях желательно проведение эксперимента с имитацией в поточной линии ситуации, ожидаемой после автоматизации загрузочных операций. [c.171]

Сущность процесса формирования поверхности может быть раскрыта в результате всестороннего микроскопического и профил ографического исследования в сочетании с методами измерения шероховатости поверхности, микротвердости, остаточных напряжений и металлографического анализа. Ограничение исследований измерения высоты неровностей, образующихся при различных условиях обработки, с построением соответствующих графиков и составлением эмпирических соотношений между размерами неровностей и отдельными технологическими факторами дает частные зависимости только в пределах проведенных экспериментов. Такие исследования не определяют общих закономерностей процесса формирования поверхности. В связи с этим совершенствование методов формообразования поверхностных слоев и отработку оптимальных режимов изготовления деталей следует проводить с учетом эксплуатационных свойств поверхности. [c.373]

При проведении эксперимента скорость вращения ротора в око-локритической зоне изменялась ступенчато с постоянным шагом Д(о/(о ж 1 %. В качестве датчиков для измерения колебаний ротора служили тензодатчики, наклеенные на поверхность вала в трех сечениях. Два сечения расположены около дисков и одно в середине вала. Тензодатчики наклеивались параллельно оси вала (места наклейки определялись пересечением двух диаметров). Такая схема размещения тензодатчиков на валу дает возможность определить как форму колебаний ротора, так и фазовый угол. [c.55]

На основании полученных таблиц были построены кривые распределения, из рассмотрения которых сделано заключение, что поле рассеивания значений сопротивления образцов, взятых с одной катушки, соответствует величине погрешности в линейности сопротивления проволоки от +0,1 до +0,5/0. Измерения сопротивления нихромовой проволоки (диаметром 0,05—0,10 мм) показали, что колебания 1 пог м доходят до +2,5%. Проведенные эксперименты подтверждают выводы, сделанные другями авторами. [c.295]

Новым этапом явилась разработка и изготовление первых испытательных установок для проведения экспериментов в области циклического упругопластического деформирования с регистрацией при этом как временных, так и параметрических диаграмм действующих напряжений и деформаций [17]. Последующая модернизапия этих установок [18] была осуществлена в направлении оснащения их системами высокотемпературного программного нагрева следящими приводами, устройствами программирования режимов испытаний, вакуумными камерами и средствами проведения металлографических исследований, телевизионными системами наблюдения, устройствами для измерения поперечных и продольных деформаций и др. Ряд этих разработок приняты за основу при промьшшенном выпуске серийных испытательных машин типа УМЭ-ЮТ, УМЭ-ЮТП, ИМАШ-10-68, ИМАШ-20-75 (АЛА-ТОО) и др. [c.130]

При проведении экспериментов измерялись температуры и разности температур, необходимые для подсчета величин удельного теплового потока и коэффициента теплоотдачи, а также ряд температур, контролирующих работу установки в целом. Для измерения температур использовались хромель-алюмелевые термопары, изготовленные из термоэлектродов 0 0.5 мм. Термопары тарировались перед проведением опытов и по окончанию их. В ходе опытов все измеряемые температуры непрерывно записывались на диаграмме электронного потенциометра ЭПП-09М2. Основные измерения абсолютных и дифференциальных э. д. с. проводились с помощью полуавтоматического потенциометра Р2/1. [c.249]

При исследовании нестационарного тепломассопереноса необходимо вьшвить влияние различных факторов на коэффициенты переноса, проанализировать структуру потока как для нестационарных, так и стационарных условий, использовать новейщие средства измерения и управления экспериментом, устройства сбора и обработки опытных данных с выходом на ЭВМ. Применение таких автоматизированных систем проведения эксперимента позволяет увеличить надежность полученных результатов. [c.51]

Методы экспериментального исследования перемешивания теплоносителя в поперечном сечении пучка витых труб на стационарном режиме были рассмотрены в работе [39]. Это — классические методы исследования переносных свойств потока методы диффузии тепла (вещества) от точечного источника, непрерьшно испускающего нагретые частицы воздуха (или газа другого рода) в основной поток, и метод диффузии тепла от линейного источника, трансформированные с учетом особенностей течения в пучке витых труб, а также его конструкции. При этом для проведения экспериментов и обработки опытных данных использовалась гомогенизированная модель течения. Измерения полей температуры и скорости потока проводились вне пристенного слоя, а теоретически рассчитанные поля температуры теплоносителя и скорости потока бьши непрерьшны в пределах диаметра кожуха пучка. При этом считалось, что в пучке течет двухфазная гомогенизированная среда с неподвижной твердой фазой. При исследовании эффективного коэффициента турбулентной диффузии в прямом пучке витых труб первым методом диаметр источника диффузии бьш равен диаметру витой трубы с , а сам источник перемещался относительно выходного сечения пучка, гделроизво-дились измерения полей скорости. Однако эти отклонения от известного метода диффузии не стали препятствием для использования понятия точечного источника в пучке витых труб при достаточно больших расстояниях от него, где измеренные поля температур практически не отличались от гауссовского распределения [39]. Этот метод, основанный на статистическом лагранжевом описании турбулентного поля при изучении истории движения индивидуальных частиц, непрерьшно испускаемых источником, используется в данной работе и для определения эффективных коэффициентов турбулентной диффузии в закрз енном пучке витых труб, но при неподвижных источниках диффузии. [c.52]

В [Л. 49] отмечено, что размер образующихся пузырей тесно связан с размером струек (факелов). Минимальный отрывной диаметр пузырей может быть очень малым. В этом убеждает наличие в псевдоожиженном слое мелких поднимающихся пузырей, наблюдаемое визуально. Возможно образование мелких свободных пузырей как отрыв микрофакелов под влиянием их перегораживания эжектируемыми к корню факела частицами или частицами, передвигаемыми флуктуациями слоя из-за прохождения крупных пузырей в верхней части его. Эксперименты (Л. 492] со сверхтонкими псевдоожижен-ными слоями, имевшими высоту, не превышавшую 10 диаметров частиц, показали, что и в отсутствие условий для развития крупных пузырей прирешеточный слой испытывает колебания с частотой 7—25 1/се/с. Это, видимо, подтверждает пульсационный механизм преобразования струек в мелкие пузыри в непосредственной близости от решетки. Кстати, дальнейшие измерения, проведенные уже в более высоких псевдоожижен-ных слоях, выявили и там колебания плотнобти нижних рядов частиц. [c.216]

Пределы допускаемой погрешности измерения влияющих величин определяются по установленному выше критерию г) для отклонений от нормального значения. Методы экстраполяции данных по Ду во времени при непрерывном, стационарном, нормальном и дифференцируемом процессе изменения погрешности Ау подобны принятым для ускоренных испытаний. В частности, эффективно применение теории выбросов случайных функций. С этой целью для ускоренных оценок устанавливаются совмещенные границы бин = 0, что соответствует возможности экстраполяции во времени на порядок по сравнению с продолжительностью проведения эксперимента. При недифференцируемом случайном процессе возможно применение теории марковских процессов, метода Монте-Карло и др. [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...