Скорость и путь при равномерном движении

Скорость и путь при равномерном движении [c.94]

Рис. 150. Графики пути, скорости и ускорения при равномерном Движении толкателя.

Скорость и путь при равномерно-замедленном движении выражаются теми же уравнениями, только знак плюс ( + ) перед вторым членом правой части уравнений (7) и (8) меняется на знак ми-нус (—). [c.43]

Максимально допустимую скорость контроля устанавливают путем оценки чувствительности контроля в динамическом режиме при равномерном движении эталона и поглотителя. Допускается проводить проверку чувствительности в динамическом режиме при неподвижном поглотителе и перемещающемся эталоне чувствительности. [c.357]

Однако скорость, полученная как предел отношения пути А1 к промежутку времени At при At- 0, приобретает новый смысл, а именно это скорость в данный момент времени или в данной точке траектории. Ее называют мгновенной скоростью. Так как момент времени t, от которого мы отсчитываем промежуток времени At, выбирается произвольно, то ясно, что при равномерном движении точки ее мгновенная скорость имеет во все моменты времени одно и то же значение. График мгновенной скорости равномерного движения в системе координат v, t представляет собой прямую, параллельную оси абсцисс (оси времени t). [c.15]

Путь, пройденный точкой при равномерном движении ), равен произведению скорости на время. По формуле (72) можно определить для равномерного движения точки любую из трех величин S, и и i, когда две другие известны. [c.189]

Эти формулы, выражающие угловую скорость и угол поворота тела в зависимости от времени при равномерно переменном вращении, вполне аналогичны формулам для скорости и пройденного пути при равномерно переменном движении точки. Пусть (йо 0 тогда при 8 0 тело будет вращаться равномерно ускоренно если же 8 О, то будем иметь равномерно замедленное вращение тела. [c.281]

Шероховатость может быть равномерной и неравномерной. При равномерной щероховатости высота и форма выступов одинаковы (рис. 59, а) и равномерно распределены по площади стенки. Такая шероховатость может быть получена искусственно для исследовательских целей, например путем наклеивания на стенки трубы одинаковых по размерам песчинок. Равномерная шероховатость стенок трубопроводов в реальных условиях может образовываться при движении жидкости с высокими скоростями при наличии мелких твердых частиц, перемещаемых жидкостью (например, песчинок). В этом случае происходит как бы шлифовка стенок трубы . [c.98]

Обозначим в общем виде перемещение точки при равномерном движении за промежуток времени t через 5. Чем больше пройденный путь 5 и чем меньше время, затраченное на это перемещение, тем быстрее происходит это движение, или, короче, тем больше его скорость. Обозначив ее через V, получим [c.94]

Графики пути и скорости при равномерном движении [c.95]

Критерием для установления скорости потока служит величина критической скорости т. е. той наименьшей скорости, при которой избегается завал в трубопроводе. При пневмотранспорте аэрированными потоками таким критерием является эффективная скорость и ф, при которой достигается надлежащее насыщение груза воздухом. Кроме того, для восходящих трубопроводов исходной величиной при назначении скорости может служить для гидротранспорта — скорость осаждения частиц или кусков в воде (так называемая гидравлическая крупность), а для пневмотранспорта — скорость витания в восходящей по вертикальному трубопроводу струе воздуха. Гидравлическая крупность определяется обычно замером времени, при котором равномерно движущаяся под действием силы тяжести частица в сосуде с водой проходит определенный отрезок пути. Скорость витания частицы в воздушном потоке равна скорости воздуха в вертикальной трубе, при которой частица поддерживается струей и сохраняет свое положение (практически совершает колебательные движения возле определенной точки). [c.436]

В заключение остановимся на вопросе, может ли возникнуть электромагнитное излучение, когда заряженная частица движется равномерно в среде с досветовой скоростью, т. е. со скоростью, меньшей фазовой скорости света в рассматриваемой среде. Если среда однородна, то ответ будет отрицательным. Действительно, движущаяся заряженная частица на своем пути, конечно, будет возбуждать атомы и молекулы среды. Последние начнут излучать. Однако эти излучения в результате интерференции погасят друг друга, так как при равномерном движении частицы и однородности среды их амплитуды одинаковы, а фазы возрастают линейно о расстоянием, пройденным частицей. Но если среда неоднородна, то гашения не будет и появится излучение. Такое излучение, на существование которого было указано В. Л. Гинзбургом и И. М. Франком в 1944 г., называется переходным излучением. [c.261]

Равновесие сил наступает также при равномерном движении крана по подкрановым путям, в этом случае силы движущие уравновешиваются силами сопротивления движению и скорость крана не изменяется. [c.20]

Расчет массы состава с использованием кинетической энергии поезда. Рассмотренный метод определения массы поезда относится к случаю движения его по руководящему подъему с равномерной скоростью. Если же характер профиля пути, расположение остановочных пунктов и допускаемые по состоянию пути скорости движения на участке не позволяют надежно определить значение расчетного подъема, расчет массы поезда ведут с учетом его кинетической энергии исходя из того, что поезд движется по подъему с понижающейся скоростью и, теряя при этом кинетическую энергию, совершает дополнительную работу сверх той, на которую затрачивается сила тяги локомотива. [c.41]

Обозначим путь, проходимый выбранной на начальном звене точкой В за один цикл ее движения от положения i до положения k, через S. Будем называть действительной средней скоростью (ис[ )д скорость такого равномерного движения, при котором точка прошла бы путь s в тот же промежуток времени t, который требуется и при неравномерном движении. [c.375]

Таким образом, с р е д н е й скоростью переменного движения называется скорость некоторого равномерного движения, при котором движущаяся точка за один и тот же промежуток времени проходит такой же путь, как и в данном переменном движении. [c.106]

Это — известная формула пути, проходимого при равномерно ускоренном движении с ускорением а и начальной скоростью а,,. [c.43]

Назначение. Равномерное движение звеньев механизмов может быть обеспечено в том случае, если во время работы будет соблюдаться равенство подводимой и расходуемой энергии. В этом случае имеет место равенство моментов движущих сил Л1д и моментов сил сопротивления Мс, приведенных к одному валу (при поступательном движении — соответственно Рд и Рс). Однако такие условия при работе механизмов выполняются редко и всегда имеет место избыток или недостаток энергии и избыточный приведенный момент на валу (положительный или отрицательный) АМ = /Ид — — Мс, вызывающий неравномерное движение. Назначение регулятора скорости состоит в сведении к нулю или компенсации влияния этого излишка энергии. Это может быть достигнуто либо за счет изменения движущих сил Мд при регулировании (изменение подачи пара в турбинах, топлива в двигателях, силы тока в электродвигателях), либо за счет изменения сил сопротивления Мс (путем создания добавочных сопротивлений, расходующих излишек энергии). Регуляторы, основанные на первом принципе, используются в нагруженных механизмах (силовых). Они обеспечивают более полное использование подводимой энергии к механизмам, а следовательно, и высокий коэффициент полезного действия. Регуляторы, основанные на втором принципе, используются в ненагруженных механизмах (несиловых), в частности, в приборах. Здесь вопрос полного использования подводимой к механизму энергии теряет свою остроту, так как в большинстве механизмов для возможности преодоления сил сопротивления при их случайном увеличении движущие силы умышленно создаются значительно большими так в лентопротяжных механизмах магнитофонов для обеспечения высокой стабильности вращающего момента мощность двигателя выбирается в три — пять раз больше номинальной расчетной, а в исполнитель- [c.366]

Наиболее эффективный путь получения одноконтурного движения — использование многофазных индукторов бегущего поля. Типичный характер распределения скоростей в таких индукторах иллюстрируется рис. 23, б. Как видно из рис. 23, б, на протяжении большей части высоты расплава идет равномерное наращивание скорости его движения. При минимальном числе катушек (две) распределение Гц имеет специфику скорости максимальны в средней по высоте части расплава. В пристеночном слое движение всегда направлено в обратную сторону (замыкаясь вблизи дна и зеркала ванны). Во многих случаях в зависимости от относительной длины индуктора и сочетания его параметров (полюсного деления и углов сдвига фаз) радиальные силы могут стать соизмеримыми с тангенциальными. При этом траектории движения усложняются и возможно появление дополнительных вихрей [18]. [c.47]

Таким образом постоянное отношение, которое при равномерно ускоренных движениях должно существовать между скоростями и временами или между путями и квадратами времен, может быть принято в качестве меры ускоряющей силы, действующей непрерывно на тело действительно, эта сила может быть измерена только по тому действию, которое она вызывает в теле и которое проявляется в сообщенных скоростях или в путях, пройденных за данные промежутки времени. [c.294]

Однако на практике единица скорости определяется как производная единиц длины и времени, принимаемых в качестве основных. При этом коэффициент ЗС полагается равным единице, так что единица скорости определяется как скорость такого равномерного движения, при котором за единицу времени проходится путь, равный единице длины. [c.27]

Однако более внимательное рассмотрение движения показывает, что, во-первых, остановка никогда не происходит мгновенно, а во-вторых, что сила, необходимая для поддержания равномерного движения, зависит не только от самого тела, его рода, формы и скорости, но и от тех тел или той среды, с которыми оно соприкасается при движении. Чтобы поддерживать движение по более гладкой поверхности, необходима меньшая сила тяги, и в ее отсутствие скорость тела, предоставленного самому себе, убывает медленнее тело до остановки пройдет больший путь. [c.9]

Построение графиков движения ведомого звена. График перемещений толкателя. Для решения вопроса о скорости и ускорении толкателя, не прибегая к построению плана скоростей и ускорений, необходимо по размеченному ходу толкателя построить график его перемещения в зависимости от углов поворота самого кулачка при равномерном его вращении или в зависимости от угла поворота ведущего эксцентрика при качающихся кулачках. Берем координатные оси А и ф (рис. 342, а). По оси ф в некотором масщтабе откладываем углы поворота Ф1, фз, Фз — части рабочего угла ц>рад. Углы берем со схемы механизма, на которой была произведена разметка путей. Делим отрезок ф на то же число частей, на которое был разделен угол ф1 при разметке путей. Примем для примера это число частей равным восьми. В точках деления в качестве ординат 1, Лз, Лд,. . ., hg откладываем в масщтабе (обычно в увеличенном) те перемещения центра ролика А3,. . ., к , которые получались при разметке [c.309]

Если обозначить путь, проходимый выбранной точкой ведущего вала за один период её движения от положения 1 до положения п, буквой S, то действительной средней скоростью Vf.p будет называться величина скорости такого равномерного движения, при котором эта точка прошла бы путь s в тот же промежуток времени t, который требуется и для неравномерного движения. [c.69]

Отсюда следует, что для Ик < fкр имеем ускоренное движение капли до достижения ею критической скорости если Ик > > Vkp, имеем замедленное движение до достижения каплей Ukp с последующим ее равномерным движением с этой скоростью. Действительная скорость капли при этом оказывается чуть меньше Укр при ускоренном движении и несколько больше Укр при замедленном. Как следует из расчета, на некотором начальном участке полета капель разных размеров значения их скоростей близки между собой (время полета 0,1—0,3 с). Далее наблюдается отклонение скоростей капель от начальной в зависимости от их крупности. Через 1 с полета капли радиусом 0,5 мм имеют скорость 4,4 м/с, капли радиусом 2 мм — более 7 м/с. При этом критические скорости этих капель соответственно равны 4,48 и 8,97 м/с. Результаты расчета сопоставлены с экспериментальными данными по определению скорости полета капель (см. рис. 3.3). Значения Икр, полученные расчетным путем, показывают вполне удовлетворительную их сходимость с экспериментальными (в пределах 10%). В уравнении [c.124]

Полное время цикла Т равно сумме прямого и обратного ходов. При численном решении задачи все интервалы времени могут быть определены, но это решение трудоемко, а применение ЭВМ оправдано только при большом количестве расчетов. Для приближенных же расчетов пневмоустройств, для которых характерно приблизительно равномерное движение поршня, может быть предложена следующая методика. Интервалы времени ti и tm определяют обычными способами [4]. Время движения поршня без торможения ill находят из формул равномерного движения по установившейся скорости Жу. Затем определяют условный тормозной путь х1 и соответствующий интервал времени По новому установившемуся значению находят интервал времени торможения tj-. [c.224]

Автомобиль вначале двигался ускоренно, затем равномерно и затем замедленно. При этом он прошел путь 120 км за 1 ч 44 мин. Скорость равномерного движения 72 км/ч. Время ускоренного и время замедленного движений одинаковы. Модули ускорений также одинаковы. Определите эти ускорения, (0,8 м/с ,) [c.307]

Заметим, что для вычисления пути, пройденного точкой, формулой (76) можно пользоваться только при условии движения точки в данном направлении. Если при равномерно замедленном движении скорость точки переходит через нуль, то, как мы говорили выше, меняется знак касательного ускорения. В этом случае путь, пройденный точкой, 5 = 51 + 52, где 5 —путь, пройденный точкой за время ее равномерно замедленного движения, т. е. за промежуток времени от = 0 до 1 = — Ио/а<, а 8 —путь, пройденный точкой за время ее равномерно ускоренного движения после перехода скорости точки через нуль, т.е. после момента времени t = — vJa . [c.193]

При вычислении средней скорости переменное движение как бы заменяется таким равномерным движением, при котором проходится тот же путь и за тот же промежуток времени, что и при данном переменном. Характеризуя быстроту движения за некоторый промежуток времени в целом, средняя скорость не дает представления о быстроте движения в отдельные моменты этого промежутка. Несмотря на это, в технике во многих случаях пользуются понятием средней скорости. [c.128]

Равномерным движением называется такое, при котором скорости в сходственных точках дв х смежных сечений равны между собой, а траектории частиц прямолинейны и параллельны оси о5. Следовательно, поле скоростей не изменяется вдоль по течению (рис. 2.2). Ускорение частиц жидкости при этом равно нулю. В этом случае для всех параметров потока частная производная по пути равна нулю, например [c.46]

Если в = onst, то вращение тела называется равномерно-переменным (равномерно-ускоренным или равномерно-замедленным, в зависимости от того, будет ли Е > О или г < 0). При равномерно-переменном вращении тела имеем следующие формулы для угловой скорости и угла поворота, аналогичные формулам для скорости и пройденного пути при равномерно-переменном прямолинейном движении точки [c.372]

Чем больше силы трения в реальной жидкости, тем больше, при равных прочих условиях, потери напора hj-. Между силами трения и потерями напора hf (т. е. работой сил трения) существует, естественно, определенная зависимость. Зная распределение в потоке напряжений х, а также скоростей и (дающих нам величину перемещений частиц жидкости), мы могли бы подсчитать работу сил трения и тем самым определить потери напора. Однако такая задача является весьма трудной, в частности, в связи с тем, что поле скоростей и нам часто бывает неизвестным. Здесь приходится идти особыми приближенными путями, освещаемыми ниже. При этом, рассматривая вначале простейший случай движения жидкости — установившееся равномерное движение (местные потери отсутствуют) — мы пользуемся особым уравнением, которое дает связь только между силами трения и потерями напора. Это достаточно точное уравнение принято называть основным уравнением установившегося равномерного движения жидкости (см. 4-2). На основании этого уравнения, а также на основании законов Ньютона о силах внутреннего трения (см. 4-3), мы далее и устанавливаем необходимую нам зависимость, связывающую потери напора и скорости движения жидкости. Этот вопрос достаточно хорошо решается теоретически для простейших случаев ламинарного движения (см. 4-4 и 4-5). В случае турбулентного режима приходится прибегать к использованию некоторых экспериментальных коэффищ1ентов, вводимых в теоретический анализ. [c.130]

В технических расчетах при исследовании механизмов обычно принимаютзакон движения ведущего звена линейным, т. е. скорость движения ведущего звена — постоянной, равной проектируемой средней скорости, что в большинстве случаев отвечает требуемым условиям работы механизма. После того как выбрана ведущая точка, устанавливается исходное положение механизма. Это положение может быть выбрано произвольно. Затем для ведущей точки производится разметка траектории, описываемой этой точкой за определенный период движения ведущего звена. Разметку траектории ведущей точки можно сделать произвольно. В случае круговой траектории точки для простоты и удобства можно разделить окружность на несколько равных частей (обычно берут 12, 16, 24 деления). При равномерном вращении кривошипа палец его проходит по окружности за одинаковые промежутки времени одинаковые пути. В этом случае одинаковым участкам пути пальца кривошипа соответствуют одинаковые промежутки времени. При неравномерном вращении кривошипа одинаковым участкам пути пальца кривошипа не соответствуют одинаковые промежутки времени и для определения последних необходимо знать уравнение движения кривошипа. Обыч1ю в механизме исследуется какая-либо точка, траектория которой может и не быть окружностью или [c.56]

Рассмотрим две частицы с характерными размерами а и Ь, движущиеся с мгновенными скоростями и в неограниченной среде, которая на бесконечности покоится. Частицы изотропны по отношению как к поступательному, так и к вращательному движениям. Напомним, что под сферически изотропным телом понимается тело, сопротивление которого при поступательном движении имеет одно и то же значение независимо от ориентации тела по отношению к равномерному потоку жидкости и которое не вращается, будучи свободнЪ взвешенным при любой ориентации в равномерном потоке жидкости. Частицы сферической формы удовлетворяют этим требованиям. Как следует из обсуждения в разд. 5.5, все правильные многогранники, а также тела, которые получаются из них путем симметричного среза или скругления вершин, ребер или граней, являются сферически изотропными. Частица, сопротивление которой одинаково в равномерных потоках, параллельных направлениям трех главных осей тела, также будет изотропна. [c.276]

Блестящим образцом кинематического исследования является описание движения Солнца в окрестности апогея и перигея в Каноне Мас уда ал-Бируни. Рассматривая это движение точки по окружности, ал-Бируни делает его объектом детального математического анализа. Мы не имеем данных о том, пользовался ли ал-Бируни в своем исследовании трактатом Ибн Корры. Возможно, что он получил свои результаты самостоятельным путем. Как мы видели, Ибн Корра исходил из геометрических представлений, ал-Бируни же сводит свое исследование к изучению поведения уравнения Солнца , т. е. разности между дугами истинного и среднего движений и разностей их значений, соответствующих концам малых дуг эксцентрической орбиты. Ал-Бируни показывает, что две указанные симметричные точки, в которых скорость видимого движения совпадает со .скоростью равномерного движения по эксцентрической орбите, являются точками максимума уравнения . Далее он показывает, что скорость видимого движения Солнца достигает в апогее и перигее максимума и минимума и что при перемещении от одного к другому наблюдаются непрерывное возрастание и убывание ее. Ал-Бируни связывает это с непрерывным возрастанием и убыванием разностей уравнений , обращающихся в нуль в точках максимума уравнения . [c.43]

Представители этого направления подразделяли движение на униформное (равномерное) и дифформное (неравномерное). Униформное движение понималось как такое, при котором в равные времена проходятся равные пути все остальные движения относятся к дифформным. Понятие интенсивности качества применялось к скорости, которая рассматривалась как интенсивность движения . [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...