СТРУКТУРА И АТОМНЫЕ СМЕЩЕНИЯ

СТРУКТУРА И АТОМНЫЕ СМЕЩЕНИЯ [c.55]

Неравновесные границы зерен в наноструктурных материалах вследствие наличия в их структуре внесенных дефектов с предельно высокой плотностью обладают избыточной энергией и дальнодействующими упругими напряжениями. В результате действия этих напряжений вблизи границ зерен возникают значительные искажения и дилатации кристаллической решетки, которые экспериментально обнаруживаются методами просвечивающей электронной микроскопии и рентгеноструктурного анализа. В свою очередь атомные смещения в приграничных областях изменяют динамику колебаний решетки и, как результат, приводят к изменению таких фундаментальных свойств, как упругие модули, температуры Дебая и Кюри и др. [c.99]

Как отмечалось выше, ИПД приводит к формированию ультра-мелкозернистых неравновесных структур в исследуемых материалах. Для этих структур характерно присутствие высоких плотностей решеточных и ЗГД, других дефектов, которые создают поля дальнодействующих упругих напряжений. В результате имеют место значительные атомные смещения из узлов идеальной кристаллической решетки, поэтому полученные методами ИПД наноструктуры обладают высокой запасенной энергией и являются метастабильными. В связи с этим весьма важным является вопрос об устойчивости этих структур к внешним воздействиям — температуре и напряженно-деформированным состояниям. [c.122]

Основываясь на полученных данных об увеличении размера зерен, уменьшении микроискажений кристаллической решетки, а также увеличении атомных смещений, можно предположить, что процесс возврата в наноструктурных материалах, полученных ИПД, сопровождается переходом границ зерен в более равновесное состояние и исчезновением полей упругих дальнодействующих напряжений. В пользу этого свидетельствует и небольшая скорость деформации при холодной прокатке, являющаяся важным фактором, определяющим процесс формирования структуры. [c.152]

При выборе конструкционных материалов для оболочек твэлов, корпуса, технологических каналов атомных реакторов основным критерием в большинстве случаев являются их механические свойства. И это понятно, поскольку при облучении материала нейтронами до интегральной дозы 2-10 см каждый атом решетки испытывает более 100 смещений. При этом существенно изменяются структура и физико-механические свойства материалов. Облучение вызывает повышение пределов текучести и прочности, снижение ресурса пластичности, увеличение критической температуры перехода из хрупкого в вязкое состояние, размерные изменения за счет радиационного роста, ползучести и распухания. Вследствие ядерных реакций в материалах образуется большое количество газообразных примесей (гелий, водород), наличие которых в объеме приводит к возникновению таких явлений, как водородная хрупкость, гелиевое охрупчивание, газовое распухание. Существенное влияние на механические свойства материалов оказывают негазовые продукты ядерных превращений, которые могут выделяться в количествах, больших предела растворимости, и тем самым изменять фазовое состояние материалов [1, 2]. [c.54]

При нагреве происходит изменение фазы 6р так, как показано на р ис. 4.1, Вначале, при температуре Tr, структура из состояния Gp переходит в стабильное состояние Gs. Это явление носит название структурной релаксации. Структурные изменения, происходящие в ходе этого процесса, подробно описаны выше (см. гл. 3). Говоря кратко, нестабильные атомные конфигурации, возникающие в момент аморфизации при закалке, переходят в стабильные конфигурации посредством небольших атомных смещений, в результате чего уменьшается свободный объем, и, следовательно, также уменьшается и общий объем. Существенно то, что структурная (релаксация необратима. Отметим также, что смещения атомов в процессе структурной релаксации меньше межатомных расстояний и происходят они в локальных областях. [c.108]

Недавние прямые наблюдения границ зерен, выполненные методом просвечивающей электронной микроскопии, дали прямые доказательства их специфичной неравновесной структуры в НСМ, вследствие присутствия атомных ступенек и фасеток, а также зернограничных дислокаций [4]. В свою очередь, вследствие неравновесных границ зерен, возникают высокие напряжения и искажения кристаллической решетки, которые ведут к дилатациям решетки, проявляющимся в изменении межатомных расстояний, появлении значительных статических и динамических атомных смещений, экспериментально обнаруженным при рентгеновских и мессбауэровских исследованиях. Далее приведены параметры наноструктурной меди, измеренные методами РСА [4] [c.22]

Высокая пластичность металлов объясняется периодичностью их атомной структуры и отсутствием направленности металлической связи. В процессе пластической деформации (ковка, прокатка и т.д.) металла, т.е. при смещении отдельных его объ-емО В относительно других, связь между ионами (атомами) не нарушается. Кристаллы с ковалентной или ионной, т. е. с направленной связью хрупки, так как при деформации эта связь нарушается. [c.12]

Дефекты в граничных зонах и другие несовершенства кристаллической структуры играют важную роль в формировании прочностных свойств металлов. Дефекты могут быть очень разнообразными (рис. 6). Это и незанятые узлы кристаллической решетки, так называемые вакансии, и различные атомы как свои, так и чужеродные, внедрившиеся между ее узлами, и чужеродные атомы, которые могли заменить атомы основного вещества в решетке, и относительные смещения нескольких атомных слоев, называемые дислокациями, или дефектами упаковки. [c.19]

Чтобы избавиться от этого недостатка, необходимо обратиться к теории деформируемых ионов, в которой атомная поляризуемость и поляризуемость смещения рассчитываются совместно при одновременном учете движения электронной оболочки относительно ионной сердцевины (как это делалось выше при расчете атомной поляризуемости) и смещения самих ионных остатков ). В результате сохраняется общая структура выражения (27.57) для проницаемости е (со), яо конкретное значение постоянных бо, 6 и озг может существенно измениться. [c.173]

Метод Френкеля. В 1926 г. Я. И. Френкель оценил максимальную величину касательного напряжения, возникающего при относительном сдвиге двух полупространств. Если тело имеет периодическую атомную структуру, то силы сцепления должны представлять собой периодическую функцию взаимного смещения полупространств с периодом Ьо (характерным для границы). Френкель аппроксимировал эту функцию синусоидой и использовал закон Гука для малых смещений, считая, что границы полупространств отстоят одна от другой на расстояние ао. Тогда для напряжения сдвига т получается выражение [c.40]

Атомный объем у объемноцентрированной кубической структуры больше, чем у гранецентрированной, и потому ближайшая к точке к = О граница зоны для объемноцентрированной кубической структуры смещается в сторону больших значений к (фиг. 41, б). Б результате этого смещения плотность состояний у объемноцентрированной кубической структуры может увеличиваться, тогда как у гранецентрированной она уже начала уменьшаться (фиг. 42). Ввиду этого при энергиях, больших Ei (на фиг. 42), гранецентрированная кубическая структура будет неустойчивой, [c.117]

Подобный незавершенный сдвиг и называется дислокацией. В отличие от точечных дефектов, нарушающих лишь ближний порядок в кристалле, дислокации являются линейными дефектами кристаллической решетки, нарушающими правильное чередование атомных плоскостей, что приводит к искажению всей структуры кристалла и смещению всех его атомов. [c.82]

Жидкие растворы (сплавы). Как уже указывалось, по современным представлениям атомная структура жидких растворов (сплавов), особенно вблизи температуры их затвердевания, ближе к строению твердого кристалла, чем к газу с его беспорядочно движущимися атомами. Атомная структура жидкого раствора (сплава), хотя и обладает значительными отклонениями от кристал.чической и содержит большое количество смещений и свободных мест, но ближний порядок R ней сохраняется. По внешнем же виду структура жидкого [c.42]

При высоких температурах атомное рас-щ-и положение уже не может быть описано в тер-0 мах идеальной флюорит-ной структуры с гармоничными тепловыми колебаниями атомов. Лучшее согласие между наблюдаемыми и расчетными интенсивностями от-ячейка ражений от решетки UO2 получается, если предположить, что атомы кислорода из положения 1/4 1/4 1/4 в идеальной решетке флюорита смещаются к координатам 1/4- -о, 1/4 + а, l/4-fa вдоль направления [111]. Эффект смещения при 1000° С соответствует а=0,016 и может быть интерпретирован либо в термах разупорядочения, либо в термах негармоничного теплового колебания атомов. [c.8]

Весьма важная информация об эволюции структуры в процессе интенсивной деформации может быть получена методом РСА. Этот метод позволяет получать статистически надежную информацию о параметре решетки, фазовом составе, размере зерен-кристаллитов (областей когерентного рассеяния — ОКР), микроискажениях решетки, статических и динамических атомных смещениях, кристаллографической текатуре и т. д. [79-82]. [c.32]

Аналогичные результаты получены в случае ИПД Си [81]. Так же как и в наноструктурном Ni, в рассматриваемом случае наноструктурной Си повышенные значения параметра Дебая-Уоллера В и среднеквадратичных атомных смещений (г) обусловлены изменениями в дефектной структуре благодаря ИПД. [c.77]

Структурная нестабильность металлов и сплавов может быть связана с фазовыми превращениями и не связана с ними. Не связанные с фазовыми переходами структурные изменения являются результатом изменения концентрации точечных дефектов с температурой и давлением, образования дислокаций и дефектов упаковки, взаимодействия и перераспределения дислокаций, формирования и рассыпания дислокационных границ, образования пор и их залечивания, гомогенизации и гетерогенизации (расслоения) растворов и промежуточных фаз, процессов деформации, реализуемых скольжением, двойникованием и межзерен-ными смещениями, образования трещин и др. Меняется структура и под влиянием фазовых превращений. Одни из них обусловлены изменением агрегатного состояния — конденсацией и возгонкой, кристаллизацией и плавлением. Другие — происходят в затвердевших металлах (твердофазные переходы) — полиморфные и изоморфные превращения, процессы растворения и выделения избыточных фаз, атомное и магнитное упорядочения и более сложные превращения — эвтектоидные, перитектоидные, монотектоидные, сфероидизация и коалесценция фаз к т. д. Структурные изменения, таким образом, многооСг зны, о чем свидетельствует приведенный выше перечень. [c.26]

Т. э. используется в яд. физике и физике ТВ. тела. На базе Т. э. разработан метод измерения времени т протекания яд. реакций в диапазоне 10-16 10с. Информация о величине т извлекается из формы теней в угловых распределениях заряж. ч-ц — продуктов яд. реакций (форма тени определяется смещением составного ядра за время его жизни из узла решётки). Т. э. используется для исследования структуры кристаллов, распределения примесных атомов и дефектов. Т. э. относится к группе ориентационных явлений, наблюдаемых при облучении кристаллов потоками ч-ц (см. также Каналирование частиц). фТулинов А. Ф-, Влияние кристаллической решетки на некоторые атомные и ядерные процессы, УФН , 1965, т. 87, в. 4 К ара мяк С. А., Меликов Ю. В., Тулино в А. Ф., Об использовании эффекта теней для измерения времени протекания ядерных реакций, Физика элементарных частиц и атомного ядра , 1973, [c.744]

Свойства М. г. и приграничных областей определяются их атомно-кристаллнч. строением, отличным от строения зёрен. Методы электронной и автоионной микроскопии (см. Ионный проектор), оже-спектрос-копии и др., а также теоретич. исследования (включающие моделирование на ЭВМ) позволили выяснить, что вблизи М. г. атомы смещаются из узлов кристаллич. решётки и образуют собств. периодич. (или почти пе-риодич.) структуру, характерную для данной М. г. Смещения атомов могут приводить к возникновению виутр. напряжений в объёме зёрен, к-рые играют значит. роль при образовании гетерофазных структур. Однако, если размеры зёрен достаточно велики, возникновение упругих напряжений энергетически невыгодно и М. г. имеют равновесную структуру, не приводящую к появлению дальнодействующих упругих полей. Именно такие М. г. обычно встречаются в поликристаллах. [c.87]

Благодаря малой ширине наблюдаемых спектральных линий и высокой точности измерения частот радиометодами М. с. используют для получения наиб, точных значений ряда атомных и молекулярных констант (напр., моментов инерции молекул, величие сверхтонкого расщепления уровней энергии в атомах, дипольных моментов молекул и др.) и наблюдения малых смещений и расщеплений уровней энергии, обусловленных тонкими взаимодействиями частиц (напр., эффектов нежёсткости молекул, лэмбовского сдвига уровней в атомах, квадрупольной и магн. структуры уровней в молекулах). [c.133]

Поверхность полупроводника. Под поверхностью П. понимают неск. атомных слоёв вблизи границы П. Она обладает свойствами, отличающимися от обьёмных. Наличие поверхности нарушает траисляц. симметрию кристалла и приводит к поверхностным состояниям для электронов, а также к особым эл.-магн. волнам (поверхяостные поляритоны), колебат. и спиновым волнам. Благодаря своей хим. активности поверхность, как правило, покрыта макроскопич. слоем посторонних ЯТО.МОВ пли молекул, адсорбируемых из окружающей среды. Эти атомы и определяют физ. свойства поверхности, маскируя состояния, присущие чистой поверхности. Развитие техники сверхвысокого вакуума позволило получать и сохранять в течение неск. часов атомарно чистую поверхность. Исследования чистой поверхности методом дифракции медленных электронов показали, что кристаллографии, плоскости могут смещаться как целое в направлении, перпендикулярном к поверхности. В зависимости от ориентации поверхности по отношению к к ристал л о-графич. осям это смещение может быть направлено внутрь П. или наружу. Кроме того, атомы приповерхностного слоя изменяют положение равновесия в плоскости, перпендикулярной поверхности, по сравнению с пу положениями в такой же плоскости, находящейся далеко от поверхности реконструкция поверхности). При этом возникают упорядоченные двумерные структуры с симметрией ниже объёмной или не полностью упорядоченные структуры. Первые являются термодинамически равновесными, и их симметрия зависит от ориентации поверхности. При изменении темп-ры могут происходить фазовые переходы, при к-рых симметрия структур изменяется (см. Поверхность). [c.43]

Последнее положение концепции разрушения можно проиллюстрировать следующим образом. Известно, что поверхностную энергию у, принято оценивать как работу, совершаемую над системой, чтобы разделить ее надвое и удалить обе половинки на расстояние, на котором взаимодействия между ними не ощущается [4, 5]. Таким образом, Yi это работа, выраженная через параметры состояния системы изменение давления и объема. Действительно, когда металл разделяют надвое, атомные связи разрываются по указанному на рис. 1.9сечению, а поверхностные атомы смещаются со своих положений на расстояние х. В обнюм случае смещение поверхностных атомов может происходить как с уменьшением, так и с увеличением объема системы. Однако увеличение или уменьшение объема системы при разрушении категорическим образом изменяет энергетику процесса. Рассмотрим это подробно. Обратим при этом внимание читателя, что аксиоматика теоретического описания процесса (в данном случае - разрушения) вновь выходит на первый план, как при трактовке понятий напряжения, структуры энтропии. [c.77]

Пример зависимости формирования DX-центров от некоторых из упомянутых условий — структуры кристалла, зарядового состояния примеси и внешнего гидростатического давления демонстрируют расчеты [63] примесей О, Si в вюртцитоподобной (в) и сфалеритоподобной (с) полиморфных модификациях A1N, GaN. Вычисления проведены в рамках теории функционала электронной плотности самосогласованным методом неэмпирического псевдопотенциала в моделях 32- и 72-атомных сверхячеек. На конфигурационной диаграмме (рис. 2.8) четко прослеживается образование глубокого DX-цент-ра при сдвиге атома кислорода в анионном состоянии (О ) вдоль направления [0001] в e-AlN. Корреляционная энергия DX-конфи-гураций, в соответствии с (2.1), рассчитывалась как U = Е + Е -- 2Е , где Е > — энергия образования дефекта в зарядовом состоянии q. Видно (см. табл. 2.4), что для О 1/ < 0 при значительном релаксационном смещении примеси, тогда как для нейтрального (и катионного) состояний дефектов дополнительные (метаста-бильные) минимумы Е > отсутствуют, и их наиболее устойчивой позицией является узел замещаемого элемента (азота). Любопытно, что для -A1N DX-состояний для примесного кислорода не возникает. Этот факт объясняют [63] различиями во взаимодействиях 0 с атомами матрицы, составляющими третью координационную сферу дефекта. В e-AlN третью сферу О" в направлении [0001] образуют атомы А1, рис. 2.9. Значительный релаксационный сдвиг 0 ( 0,9 А) уменьшает дистанцию О—А1 от 3,1 A (в нерелаксированной решетке) до -2,06 A, что лишь на -0,2 A больше равновесного состояния А1—О (1,89 А) в оксидах алюминия. Это указывает на причину формирования стабильного DX-центра в e-AlN как следствие образования сильной ковалентной связи А1—О. Наоборот, в -AlN ближайший атом А1 в [c.48]

Система а-А120з описьталась [97] 120-атомной сверхячей-кой, в расчетах проведена энергетическая оптимизация структуры примесной системы. Обнаружено, что замещение -э А1 приводит к смещению атомов кислорода в направлении от дефекта, атомов А1 следующей сферы — в противоположном направлении на величины 8 и 5 % от равновесных расстояний А1—О и А1—А1 в беспримесном кристалле корунда, соответственно. Энергия внедрения примеси достаточно велика ( 4,8 эВ), отражая малую растворимость иттрия в оксиде. [c.137]

Выходом из этого положения является построение и анализ различных моделей структуры аморфных металлов. Суть подхода состоит в том, что сначала составляется случайная плотная упаковка твердых сфер (СПУТС), затем определяется средняя плотность и парная функция распределения g r) такой СПУ-структуры, после чего с использованием подходящего парного потенциала или надлежащих геометрических усл овий, или и того, и другого вычисляются локальные смещения в атомных конфигурациях, в результате чего происходит стабилизация модели СПУ-структуры. [c.81]

В настоящее время установлено, что в сплавах, испытывающих бездиффузионное фазовое превращение, вблизи точки фазового перехода, устойчивость кристаллической структуры, как правило, снижается [104, 105]. Наблюдается особое предмартенситное состояние, когда отмечаются аномалии изменения упругих констант и изменения фо-нонного спектра кристаллической решетки, возникают динамические (квазнстатические) смещения атомов в ней. Признаки неустойчивости ГЦК-решетки и влияние атомного упорядочения на устойчивость ГЦК-решетки в сплавах системы Fe—Мп изучали в работе [106]. [c.64]

Легирование. Известно, что во многих случаях легирование [ИСТОГО элемента другим компонентом приводит к снижению его емпературы плавления независимо от того, ниже или выше темпе- атура плавления легирующего элемента. Поскольку легирование общем случае приводит к возмущению как атомного объема, так [ электронной структуры, целесообразно обратиться к простым эв-ектикам, в которых компоненты отличаются только атомными >бъемами. В [216] рассчитана диаграмма состояния системы d—Zn. )тношение атомных объемов d и Zn составляет 17% при одина- овой валентности компонентов. Обусловленные значительной разностью атомных объемов статические смещения в решетке плава связаны с сильным возрастанием внутренней энергии систе-[ы и, как следствие, снижением ее температуры плавленияПодобая картина характерна и для других, эвтектических систем. [c.16]

Важную роль как предшественники голографии сыграли работы Брэгга [4—6] в рентгеновской микроскопии и еш,е раньше работы Вольфке [36]. Исследования Брэгга были связаны также с получением полной записи рассеянного волнового поля от объекта, а именно от кристалла, облученного рентгеновскими лучами. Как и голография, метод Брэгга представлял собой двухступенчатый дифракционный процесс. Зафиксированное на фотопленке рентгеновское излучение, рассеянное кристаллом, использовалось затем для восстановления аналогичной волновой картины в видимом свете. Брэгг, как и Вольфке, рассматривал кристалл в виде трехмерной периодической структуры следовательно, если кристалл освещается плоской волной, то в соответствии с правилами брэгговской дифракции в каждый момент времени создается только одна составляющая (пространственная частота) дифрагированной волны. С точки зрения теории это различие непринципиально. В любом случае необходимо записать фазу и амплитуду, однако детекторы позволяют регистрировать лишь амплитуду. В методе Брэгга кристалл выбирался такой симметрии, что дифракционная картина (фурье-образ) в дальнем иоле, создаваемая точками объекта, становилась вещественной, т. е. лишенной какой-либо фазовой модуляции. Кроме того, исследуемые кристаллы имели в центре ячейки тяжелый атом, что обеспечивало смещенный фон, в результате чего фурье-образ представлял собой не только вещественную, но и положительную величину. Таким образом, достаточно было измерить только амплитуды плоских волн, соответствующих фурье-компонентам. Брэггу оставалось лишь, после того как он записал амплитуду волны, сконструировать маску с отверстиями, расположение и размер которых соответствовали бы значениям фурье-компонент. При освещении маски когерентным светом формировалась бы дифракционная картина дальнего поля, представляющая собой изображение атомной структуры кристалла. Эти исследования были продолжены Бюргером [7] и Бёршем [3], выполнившими аналогичные эксперименты в ФРГ. [c.13]

Главное отличие изменения упругих модулей с увеличением атомного номера от соответствующих изменений термодинамических характеристик заключается в смещении максимумов с молйбдена и вольфрама на рутений и осмий. Причиной этого может быть переход от ОЦК структуры молибдена и вольфрама к более плотной гексагональной структуре технеция, рутения, рения и осмия. Упругие модули возрастают от щелочных металлов к высоковалентным металлам VIII группы по мере увеличения электронной концентрации, а затем с уменьшением числа коллективизированных электронов до 1 эл/атом при переходе к металлам I группы величина упругого модуля падает. [c.46]

Из всего набора возможных стационарных решений полевых уравнений (3.57), (3.58) мы ограничились исследованием равновесных структур, возникающих в упруго-вязкой среде. Как известно, кроме них стационарными являются также решения, отвечающие постоянным скоростям пластического течения, при котором атомы безактивационно дрейфуют во внешнем поле сдвига—кручения. При этом 4-потенциал А> играет роль упругой составляющей скорости смещений среды, а напряженности Хеу е сводятся К упругим компонентам скорости сдвига-кручения. Тогда уравнение (3.58) означает, что перестройка атомной системы, характеризуемая конечным значением параметра порядка гр, приводит к локализации течения среды, помещенной во внешнее поле сдвига-кручения, вне области размером А ос I/, фиксируемым кинематической вязкостью и = Г]/р. В идеальной упругой среде, где т/ = оо, имеем А = ос и поле пластического течения полностью выталкивается из образца. С уменьшением сдвиговой вязкости Т1 < 00 глубина проникновения этого поля спадает, и любая неоднородность атомной структуры размывается пластическим течением среды. С физической точки зрения такая ситуация [c.239]

В отличие от этого подхода, базирующегося на дислокационной теории пластической деформации, в работах [20, 21] и ряде других на основании большого количества экспериментальных данных по исследованию структуры материала, деформированного в условиях одновременного действия высокого давления и сдвиговой деформации, сделан вывод о неприменимости традиционных дислокационных представлений о механизме пластического течения в указанных условиях, так как исходя из них нельзя объяснить квазижидкое течение материала и образование в нем аморфных состояний. В работе [22] жидкоподобное течение материала внутренних границ раздела в условиях локализации деформации расс.матривается как течение материала, находящегося в высоковозбужденном структурно неустойчивом состоянии, характеризующемся аномально высокой интенсивностью перестроек атомной структуры. В настоящее время теория сильновозбужденных состояний в кристаллах начинает интенсивно развиваться [23]. Так, в работе [24] дана феноменологическая теория перестройки конденсированной среды под действием интенсивных возмущений. Доказано, что сильное внешнее возмущение должно приводить к коллективной перестройке конденсированного состояния атомов. Если общим свойством невозбужденных конденсированных систем является периодическое расположение атомов в узлах решетки, положения которых отвечают точкам минимумов потенц 1альн( го рельефа, и в уел виях слабого возбуждения, когда допустимо адиабатическое приближение, картина колебаний атомов определяется заданием потенциальной энергии атомов в зависимости от величины смещений, то с увеличением возбуждения возможна перестройка потенциального рельефа атомов, причем минимумы потенциала невозбужденной системы могут смещаться и даже исчезать. При этом могут возникать особенности пластического течения в условиях интенсивной пластической деформации, кото- [c.151]

Исследованиями установлено, что фактически пластические сдвиги в кристаллах происходят главным образом на основе смещения дислокаций — дислокационных несовершенств кристаллической структуры. Эти несовершенства схематически представляют собой нарушения правильного чередования атомных плоскостей кристаллической решетки, возникающие на основе появления в ней дополнительных атомных плоскостей или поверхностей. Дислокации энергетически не уравновешены. Они очень подвижны, и сдвиг их происходит относительно легко. Они смещаются микроскачка-ми. Их смещение сопровождается появлением новых дислокаций. Пластическая деформация зерна складывается из множества микроскачков отдельных дислокаций, происходящих по разным плоскостям скольжения. [c.153]

Учитывая особенности атомного строения аирохлоров, опаса ишс в предыдущем параграфе, можно предположить, что у пирохлоров типа 2 2 7 катионы В плотно окружены анионами (иначе структура вряд ли могла бы быть устойчивой), и поэтому в случае сегнетоэлвктрическог( фазового перехода катионы типа Б могут смещаться только после смещения анионов и катионов типа А. [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...