Что такое инерция

ФИЗИКА ОБ ИНЕРЦИИ Что такое инерция [c.9]

Таким образом, для определения силы инерции звена плоского механизма надо знать его массу т и вектор полного ускорения Оа его центра масс S или проекции этого вектора на координатные оси. Из формулы (12.1) следует, что сила инерции F имеет размерность кг-м/с , т. е. измеряется в ньютонах (Н). [c.239]

Из проведенного анализа систем отсчета следует, что принцип инерции справедлив в локально-инерциальных системах отсчета, но локально-инерциальные системы отсчета не могут все принадлежать к инерциальным системам отсчета, так как они движутся относительно инерциальных хотя и поступательно, но с ускорением. [c.600]

Так как рассматриваемые силы РДр и Р=р = Р р Р р — Т Пр являются по отношению к ведущему звену реальными внешними силами, то, полагая, что момент инерции ведущего звена равен моменту инерции / маховика, имеем [c.107]

Сравнивая формулы (4) и (7) можно еще заключить, что радиус инерции тела равен радиусу тонкого кольца с таким же осевым моментом инерции, как и у тела. [c.267]

Случай В (динамическая симметрия). Рассмотрим теперь частный случай, когда тело имеет ось динамической симметрии. Так как ось симметрии всегда является главной осью инерции, ясно, что одна из осей греческой системы должна быть направлена по оси симметрии. Направим по ней ось Z- Учитывая, что А = В, т. е. что эллипсоид инерции является эллипсоидом вращения, из последнего уравнения системы (60) сразу получаем, что [c.200]

Из кинематики известно, что всякое движение является по существу своему относительным и требует обязательного указания системы отсчета, по отношению к которой оно рассматривается. При зтом одна и та же точка может по отношению к одной системе отсчета находиться в покое или двигаться равномерно и прямолинейно, а по отношению к другой системе совершать неравномерное криволинейное движение, и наоборот. Отсюда вытекает, что закон инерции имеет место только по отношению к некоторым определенным системам отсчета, которые называются инерциальными. Вопрос о том, можно ли данную систему отсчета рассматривать как инер-циальную, решается опытом. Как показывает опыт, для нашей солнечной системы инерциальной можно практически считать систему отсчета, начало которой находится в центре Солнца, а оси направлены на так называемые неподвижные звезды. При решении многих технических задач можно с достаточной для практики точностью рассматривать в качестве инерциальной систему отсчета, связанную с Землей, или же систему, имеющую начало в центре Земли, а оси, направленные на неподвижные звезды. [c.171]

Что такое полярный момент инерции и полярный момент сопротивления Как они вычисляются и какова размерность этих величин [c.52]

Так как момент инерции является понятием геометрии масс и не зависит от вращения тела, то, очевидно, можно определять моменты инерции не только вращающихся тел относительно оси вращения, но также и тел, не вращающихся относительно любой неподвижной оси. Мы можем считать, что момент инерции неподвижного тела относительно любой оси явится мерой инерции этого тела в случае, если оно будет вращаться вокруг этой оси. Таким образом, момент инерции тела относительно оси является мерой инерции тела в его вращательном движении (реальном или воображаемом) вокруг этой оси. [c.336]

Заметим, что сила инерции реально действует на связь (в данном случае на мост) и не действует на движущуюся точку (в данном случае иа автомобиль), к которой мы ее прикладываем. Сила инерции реальна для моста, так как давление на мост действительно меньше статического на величину силы инерции. Сила инерции не действует на автомобиль, так как в таком случае ои находился бы под действием уравновешенной системы сил и двигался бы равно.мерно и прямолинейно. [c.408]

Силу инерции прикладываем к автомобилю, направляем ее вверх, против нормального ускорения. (В формулах сил инерции знак — показывает, что сила инерции направлена против ускорения. Дав такое направление силе (в данном случае вверх), мы тем самым учитываем знак — и в дальнейшем считаем силу положительной.) [c.251]

Решение. Из симметрии прямоугольника ясно, что главные центральные оси инерции для него будут такими же, как в примере 1.14.3. С целью вычисления, например, момента инерции Jl разобьем прямоугольник на п равных полос, параллельных первой оси с направляющим вектором еь Момент инерции каждой полосы будет такой же, какой имеет отрезок, полученный проектированием полосы на вторую главную ось, и имеющий массу, равную массе полосы. Переходя к пределу при п —> оо, заключаем, что момент инерции равен главному центральному моменту инерции отрезка массы М и длины 6, ориентированного вдоль главной оси. Проводя подобные построения для вычисления [c.66]

Из анализа выражений (28.7) и (28.8) следует, что материалоемкость маховика обратно пропорциональна квадрату его диаметра. При одинаковых диаметрах масса дискового маховика примерно в два раза больше, чем маховика со спицами. Из зависимостей (28.3) и (28.6) видно, что момент инерции маховика обратно пропорционален квадрату угловой скорости звена приведения. Поэтому для уменьшения размеров маховика целесообразно устанавливать его на самом быстроходном валу механизма. Однако такое решение не всегда рационально, так как при этом не учитывается реальная жесткость звеньев и возникающих из-за этого колебаний в механизмах. [c.347]

Мы видим, таким образом, что силы инерции зависят от свойств неинерциальной системы отсчета (ао, о), а также от расстояния р и скорости v частицы в этой системе отсчета. [c.50]

Импульс системы. Рассмотрим произвольную систему частиц. В общем случае частицы этой системы могут взаимодействовать как между собой, так и с телами, не входящими в данную систему. В соответствии с этим силы взаимодействия между частицами системы называют внутренними, а силы, обусловленные действием других тел, не входящих в данную систему,— внешни-м и. Ясно, что такое разделение сил на внутренние и внешние условно — оно целиком зависит от выбора интересующей нас системы частиц. Заметим также, что в не-инерциальных системах отсчета к внешним силам относятся и силы инерции. [c.66]

Значит, можно утверждать, что сила инерции I равна векторной сумме полностью реальных сил, но равновесие, выраженное уравнением (с), фиктивно, так как мы условно переносим точки приложения составляющих силы I с окружающих тел на материальную точку. [c.420]

Сравнение этих уравнений показывает, что момент инерции г характеризует инертность тела при вращательном движении таким же образом, как масса характеризует его инертность при поступательном движении. [c.72]

Предположим, что в данный момент времени к точке М дополнительно приложили силу, равную по величине та и направленную противоположно ускорению. Из предыдущего параграфа известно, что такая сила называется силой инерции. Очевидно, что сила Р и сила инерции О взаимно уравновешиваются — их сумма равна нулю [c.163]

Подчеркнем, что моменты инерции 1х, Jy, Jz, так же как и произведения инерции Jxy, Jyz, hz, зависят от выбора в теле осей координат, но совокупность этих величин в целом представляет не зависящую от этого выбора единую физическую величину — тензор инерции J. [c.283]

Что такое сила инерции материальной точки К чему приложена, как направлена и чему равна по модулю сила инерции материальной точки [c.835]

Инерциальными называются такие системы отсчета, в которых справедлив закон инерции ( 17). Хотя, как показано в 17, из законов движения, справедливых в коперниковой системе отсчета, как будто следует, что закон инерции в этой системе отсчета справедлив, т. е. что коперникова система отсчета является инерциальной, все же этот вывод нельзя считать достоверным, потому что он сделан умозрительно и не подтвержден экспериментально. [c.114]

Если принять эту гипотезу о происхождении сил инерции, то на вопрос о том, почему мы не можем указать то конкретное тело, со стороны которого действуют силы инерции (как мы это можем сделать в случае обычных сил ), должен последовать ответ мы не можем указать такое конкретное тело не потому, что его нет, а потому, что таких тел слишком много — это все небесные тела. Таким образом, рассматриваемая гипотеза о происхождении сил инерции дает указание о тех телах, наличием которых обусловлено возникновение сил инерции. Принимая эту гипотезу, мы должны отказаться от представления, что силы инерции возникают неизвестно откуда , а ведь именно это представление служило одним из оснований для того, чтобы высказать подозрение о фиктивности сил инерции. [c.390]

Что такое главные и главные центральные оси инерции [c.250]

Следует помнить, что сила инерции приложена к рассматриваемой материальной точке условно, но для связи, вызывающей ускорение, она в определенном смысле является реальной. Обладая свойством инерции, всякое тело стремится сохранять свою скорость по модулю и направлению неизменной, в результате чего оно будет действовать на связь, вызывающую ускорение, с силой, равной силе инерции. В качестве примера действия сил инерции можно привести случаи разрущения маховиков при достижении ими критической угловой скорости. Во всяком вращающемся теле действуют силы инерции, так как каждая частица этого тела имеет ускорение, а соседние частицы являются для нее связями. [c.134]

Из изложенного ясно, что момент инерции играет во вращательном движении такую же роль, какую масса играет в поступательном движении, следовательно, момент инерции есть мера инертности вращающегося тела. [c.159]

Нетрудно понять, что момент инерции однородного сплошного прямого кругового цилиндра радиусом R и массой т любой высоты будет вычисляться по такой же формуле. Чтобы убедиться в этом, достаточно мысленно разбить весь цилиндр плоскостями, параллельными основанию, на тонкие диски и просуммировать моменты инерции всех дисков. [c.159]

В литературе встречается указание, что для проверки правильности определения главных моментов инерции надо убедиться в равенстве сумм моментов инерции относительно исходных осей и главных. Формулы для главных моментов инерции показывают, что такая проверка ничего не дает — она всегда будет выполняться независимо от того, верно или ошибочно вычислены исходные моменты инерции. Надежной проверкой является разбивка сечения (даже составленного из профилей проката) на простейшие части вторым способом и новое вычисление геометрических характеристик. [c.206]

Условие Re 1 означает, что силы инерции несущественны в сравнении с силами вязкости, т.е. нелинейные относительно скорости члены уравнения Навье—Стокса могут быть опущены. При малых характерных скоростях движения жидкость (газ) всегда может рассматриваться как несжимаемая, а время наступления стационарного состояния, как правило, мало в сравнении с другими характерными временами процесса (например, в сравнении со временем гравитационного всплытия или осаждения дисперсной частицы в слое жидкости). Поэтому при Re 1 практический интерес представляет прежде всего стационарное течение. Таким образом, уравнение /-проекции импульса (1.4г) для рассматриваемого класса течений записывается как [c.191]

Рассмотрим, например, две балки из одинакового материала, причем поперечное сечение одной из них представляет собой прямоугольник площади 5, а поперечное сечение второй имеет вид, изображенный на рис. 120 (такая балка называется двутавровой), и имеет ту же площадь 5. Очевидно, что момент инерции /, а следовательно, и жесткость Е1 двутавровой балки будет больше. Поэтому балки, работающие на изгиб (например, железнодорожные рельсы), обычно имеют двутавровые поперечные сечения. [c.355]

Если движение тела происходит так, что силы инерции, появляющиеся за счет упругой деформации, малы, то ими можно пренебречь и считать, что упругая деформация является результатом действия только внешних активных и реактивных сил и тех сил инерции, которые соответствуют движению тела, рассматриваемого как абсолютно твердое. Область механики, занимающаяся решением таких задач, называется кинетостатикой. [c.219]

Кроме того, заметим, что с учетом упругости валов рассматриваемый механизм имеет четыре степени свободы, так как положения его звеньев определяются четырьмя обобщенными координатами, в качестве которых можно принять угол поворота вала двигателя и углы закручивания упругих валов 1, 2 и 3. Приближенная замена механизма двухмассовой динамической моделью с приведенным коэффициентом жесткости одного упругого звена, т. е. системой с двумя степенями свободы, возможна лишь при условии, что моменты инерции зубчатых колес малы по сравнению с приведенными моментами инерции /д и Для исследования резонансных режимов эта динамическая модель непригодна, так как не учитывает всех возможных резонансных частот. [c.236]

Книга Н. В. Гулиа — гимн основному свойству мате -рии — инерции, проявляющемуся и в явлениях природы, и в творениях человека. Книга дает правильное представление о том, что такое инерция тел, если рассматривать их движение в рамках 1 ласс11чсс1гой механики. Автор рассказывает об истории изучения инерции, выясняет происхождение ряда терминов в механике, критикует неверные трактовки механических явлений, и особенно попытки создать устройства (иперприды), ускорение центра масс которых происходило бы под действием внутренних сил за счет вращательного или иного движения составляющих частей этих устройств при изоляции их от внешних воздействий. [c.3]

Для случая очень низких относительных скоростей Стокс в 1850 г. предположил, что влияние инерции настолько мало, что соответствующими членами в уравнении Навье — Стокса можно пренебречь. Полученное и.м таким образом асилгатотиче-ское приближение дает симлгетрпчное поле обтекания сферы. Результирующая сила сопротивления равна [c.30]

Таким образом, начальные условия задают направление вектора Ко и плоскость, которая пересекает вектор Ко и касается эллипсоида инерции. При движении тела эллипсоид инерции также движется вместе с телом, однако он всегда касается указанной плоскости, положение которой в пространстве не меняется. В силу того, что точка Р расположена на направлении вектора ш, т. е. на направлении мгновенной оси, скорость этой точки тела в любое мгновение равна нулю. Отсюда следует, что движение по инерции тела с неподвижной точкой всегда происходит так, что эллипсоид инерции, построенный для неподвижной точки, вертится и катится без скольжения по неподвил<ной плоскости, положение которой в пространстве полностью определяется начальными данными. [c.199]

Отметим еще следующее. Если на точку действует некоторая сила F, то эта сила есть результат взаимодействия точки с каким-то другим телом. При этом по третьему закону Ньютона на данное тело будет со стороны точки действовать сила Q = — F (сила противодействия). С другой стороны, если мы будем применять к точке, движущейся под действием силы F, принцип Даламбера, то, вводя силу инерции J, получим, согласно уравнению (88), F- -J = 0 или J= — F. Отсюда следует, что J=Q, т. е. что сила инерции равна как вектор силе противодействия. Однако эти две силы не следует отождествлять. Сила Q есть сила, реально действующая на тело, с которым взаимодействует движущаяся точка, и равенство Q = —F выражает соотношение, вытекающее из закона действия и противодействия (уравновешивать силу F сила Q не может, так как эти силы приложены к разным телам). Сила же У = — mw, на движущееся тело (или точку) не действует, а равенство F- -J—0 вырамсает в статической форме уравнение движения точки, находящейся под действием только силы F. Эти рассуждения относятся и к случаю, когда на точку действует несколько сил, если под F понимать их равнодействующую, а под Q — геометрическую сумму сил противодействия. [c.437]

При втором способе решения задачи мы применяли метод Д Алам-бера, для чего ко всем фактически действующим на тело активным силам и реакциям мы мысленно добавили силы инерции его точек. Обратим внимание на то, что сила инерции какой-либо точки, например Ki или является силой противодействия, оказываемого этой точкой стержням, с которыми она жестко связана и вращение которых сообщает ей центростоемительное ускорение. Противодействие передается на опоры и они воспринимают давления неуравновешенного вращающегося тела. Таким образом, сила противодействия оказывается фактически приложенной к опорам А м В. При решении задачи по методу Д Аламбера мы условно перенесли это давление к самой движущейся массе, отчего система всех сил, приложенных к вращающемуся телу (фактически или только мысленно), оказалась в равновесии. Написав для этой системы сил шесть уравнений статики, мы решили их и определили реакции в опорах, а следовательно, и давления на опоры. [c.415]

Подчеркнем еще раз закон сохранения импульса выполняется только в инерциальных системах. Это, однако, не исключает случаев, когда импульс системы сохранялся бы и в неинерциальных системах отсчета. Для этого достаточно, чтобы в уравнении (3.4), справедливом и в неинерциальных системах отсчета, внешняя сила Рвнеш (она включает в себя и силы инерции) была равна нулю. Ясно, что такое положение может осуществляться лищь при специальных условиях. Соответствующие случаи до вольно редки д имеют частный характер, [c.70]

Из сопоставления этих уравнений видно, что момент инерции в уравнении (39) вращательного движения твердого тела играет ту же роль, что масса в уравнении (40) прямолинейного движения материальной точки. Таким образом, момент инерции характеризует инертность тела при враи ательном движении. Выводы и предложения, относящиеся к прямолинейному двцжени о точки (и поступательному прямолинейному движению тела) могут быть перенесены на случай твердого тела, врг.шаюшегося вокруг оси, если заменить [c.172]

Отметим в заключение, что примене н1ый способ ускорения тележки определенным образом отражается на свойствах тележки как вторичного тела отсчета. Как видно из выражения (12. 15), выбранный способ ускорения тележки не позволяет сообщить тележке ускорение, превышающее g. Вследствие этого и напряженность поля сил инерции в связанной с тележкой системе отсчета не может превзойти величины g, а значит, перегрузка в этой вторичной системе отсчета наступить не может. Таким образом, хотя рассматриваемая система отсчета является вторичной, так как па нее кроме сил тяготения действует и другая сила (натяжения нити), но все же она сохраняет свойство (отсутствие перегрузок), более характерное для первичных систем отсчета. Так, например, в первичных системах отсчета, которыми мы пользовались в 77, мы не обнаружили перегрузок, т. е. вызванных силами инерции ускорений, превышающих g. Но, конечно, нельзя утверждать, что такие перегрузки в первичных ср стемах отсчета принципиально невозможны. Ведь массивные небесные тела могут сообщать приближающемуся к нему другому небесному телу ускорение, значительно превышающее g. И если это последнее небесное тело служит телом отсчета, то в связанной с ним системе отсчета (но вдали от тела отсчета, чтобы не происходила компенсация сил тяготения и сил инерции) могут наблюдаться перегрузки. [c.364]

С точки зрения вращающегося наблюдателя можно сказать, что ко-риолисова сила инерции прижимает тело к штанге и вызывает изгиб штанги. При этом, однако, нужно иметь в виду, что так же, как и сила, с которой тело тянет пружину, вовсе [c.373]

Любая упругая система независимо от числа и характера наложенных на нее связей представляет собой систему с бесконечным числом степеней свободы, но при переходе к расчетной схеме она может быть заменена системой с конечным числом степеней свободы (или даже с одной степенью свободы). Проиллюстрируем сказанное на примере консольной балки с грузом на свободном конце (рис. 13-17, а). Если допустить, что. масса груза значительно больше массы балки и груз имеет такую форму и размеры, что момент инерции его относительно осей, проходящих через центр тялсести, мал, а жесткость балки значительна (прогибы малы) и рассматриваются только колебания в вертикальной плоскости, то координата а перемещения конца балки полностью определяет положение системы в любой момент времени. Следовательно, система может рассматриваться как обладающая одной степенью свободы (рис. 13-17, б). Несоблюдение хотя бы одного из сделанных выше предполсжений о характере величин, определяющих колебания системы, привело бы улсе к другой расчетной схеме. Если существенными в задаче являются не только колебания в вертикальной плоскости, но и любые другие, так что конец балки описывает в общ,ем случае какую-то плоскую кривую, то, раскладывая движение груза на вертикальную и горизонтальную составляющие, получаем расчетную схему (рис. 13-17, в), соответствующую системе с двумя степенями свободы. [c.341]

Силу Р = Р созф, величина которой пропорциональна, часто называют си л ой инерции первого п о р я д к а. а силу = P" os 2ф, пропорциональную соз2ф, — силой инерции второго порядка. Очевидно, что силы инерции второго порядка значительно меньше силы инерции первого порядка, поскольку Р больше Р", так как К всегда значительно меньше единицы. Поэтому обычно ограничиваются уравновешиванием сил инерции первого порядка. Если на продолжении кривошипа на расстоянии Si от точки А (рис. 253,а) установить противовес с мас- [c.354]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...