Движение на сферической поверхности

ДВИЖЕНИЕ НА СФЕРИЧЕСКОЙ ПОВЕРХНОСТИ [c.273]

Движение на сферической поверхности. Существует ряд задач, относящихся к движению по сферической поверхности, которые можно решать аналогичным образом [c.273]

Зубчатое колесо 1, зубья которого расположены на сферической поверхности, вращается вокруг неподвижной оси А, входя в зацепление с точно таким же зубчатым колесом 2, вращающимся вокруг оси В. Оси А и В пересекаются под углом ф, который может быть различным в зависимости от положения пальца Ь звена 3 в неподвижной круговой направляющей а. Звено 3 скользит во втулке с колеса 2. Контакт зубьев колес и необходимое положение колеса 2 относительно колеса 1 устанавливается рычагом 4, вращающимся вокруг неподвижной оси D, палец е которого скользит в дуговой неподвижной направляющей d. Угол ф можно изменять и во время движения. [c.29]

Показание давления рю динамическом отверстии О можно считать надежным, что же касается работы статического отверстия, то относительно него следует сделать оговорку. При достаточно больших, хотя и меньших единицы, значениях числа Мх на сферической поверхности носика могут возникнуть зоны местных сверхзвуковых скоростей. Последующий переход от сверхзвуковых скоростей к дозвуковым вызовет возникновение на поверхности трубки перед статическим отверстием 8 скачков уплотнения и местные искажения давления. Наименьшее значение числа Мх < 1 набегающего потока, при котором на поверхности обтекаемого тела (в данном случае измерительной трубки) возникают сверхзвуковые зоны, называют критическим числом М и обозначают Мкр )- Если число Мх набегающего потока превосходит число Мкр, то пользование статическим отверстием становится ненадежным и необходимо каким-нибудь независимым путем определять давление р- в движущемся газе, например при движении газа по цилиндрической трубе измерять давление на стенке трубы в сечении, близком к носику скоростной трубки. [c.142]

К тому же выводу можно прийти и из энергетических соображений. Существует принцип, согласно которому движение консервативной механической системы осуществляется так, чтобы в каждый данный момент ее полная потенциальная энергия была возможно меньшей. (Скажем, в примере, которым начиналась глава, шарик скатывается по желобку на сферической поверхности, если такой желобок есть.) [c.369]

Рис. 3.224. Дифференциал банкаброша. Зубчатое колесо 22 с зубьями, расположенными с двух сторон, и посаженное на сферическую поверхность поводка, вращается вместе со втулкой II и покачивается вокруг оси О3 под воздействием торцового кулака МИ, приводимого в движение от конических барабанчиков вариатора скорости. Вследствие изменения углов при вершинах начальных конусов изменяется передаточное число планетарной передачи.

Следует подчеркнуть, что поскольку термокапиллярный эффект никак не связан с направлением силы тяжести, он может служить причиной возникновения ячеистых движений в тонких пленках, покрывающих произвольно ориентированные по отношению к силе тяжести поверхности разность температур в таких пленках может возникнуть, например, в результате испарения жидкости. Термокапиллярная неустойчивость в слое жидкости на сферической поверхности изучалась в работе Р]. [c.291]

П. на сх. г приводится от вала 3 через две кинематические цепи (цепь продольного движения — звенья 2, 7, Н, I и цепь поперечного движения — звенья 6, 10, 1). В цепь продольного движения включена пружина 9. Траектория петлителя — кривая на сферической поверхности. [c.284]

П. на сх. д приводится от двух кулачков плоского 12 и пространственного 11 параллельно через штанги 13 и 15, шарнирно соединенные между собой. Силовое замыкание кулачковых м. осуществляется пружинами 14. Движение происходит по кривой на сферической поверхности. [c.284]

При дальнейшем движении штанги 6 головка винта 5 через звездочку 4 перемещает зажимные пальцы 3, которые зажимают деталь. Если один из пальцев 3 подойдет к детали раньше остальных, то звездочка, перекашиваясь на сферической поверхности головки винта 5, равномерно распределит тяговое усилие между всеми тремя зажимными пальцами. [c.306]

Общий импеданс Zш, представляемый нагрузкой воды на сферу, равен отношению общей силы, воздействующей на сферическую поверхность, к результирующей скорости движения поверхности [c.56]

Звук распространяется в виде расходящейся сферической волны, которая заполняет все больший объем, так как колебания частиц, вызванные источником звука, передаются все большей массе среды. С увеличением расстояния колебания частиц среды ослабевают. Для сферической волны энергия излучения расходуется на приведение в колебательное движение частиц среды, расположенных на сферической поверхности. Чем дальше волна уходит от источника, то есть чем шире становится среда, тем больше частиц среды вступает во взаимодействие и тем меньше энергии приходится на их долю — волна затухает. Амплитуда колебаний частиц среды уменьшается и соответственно уменьшается звуковое давление. Сферическая волновая поверхность увеличивается пропорционально квадрату радиуса, следовательно, интенсивность сферической волны убывает обратно пропорционально квадрату расстояния. Таким образом, основной [c.35]

Рассмотрим сначала световую волну, распространяющуюся от точечного источника. Волновой фронт (поверхность равной фазы) имеет форму сферической поверхности в системе отсчета, относительно которой источник света неподвижен. Но согласно сформулированному нами закону волновой фронт должен быть сферическим также и тогда, когда он наблюдается в системе отсчета, находящейся в равномерном и прямолинейном движении относительно источника иначе на основании формы волнового фронта мы могли бы установить, что источник движется. Для выполнения основного предположения о том, что скорость света не зависит от движения источника, требуется, чтобы по форме волнового фронта нельзя было сказать, находится ли источник в равномерном и прямолинейном движении или нет. [c.343]

Радиус ролика толкателя. Для обеспечения заданного закона движения толкателя необходимо, чтобы центр его сферической поверхности (или ось ролика) перемещался по теоретическому профилю кулачка (ТОК). Действительный профиль кулачка (ПК) должен быть равноудален от теоретического на расстояние г, [c.235]

Особенностью конических колес является то, что в их относительном движении точки, не лежащие на осях вращения 0 0 и 0 0, перемещаются по сферическим поверхностям, которые и.меют общий геометрический центр О, совпадающий с точкой пересечения осей. [c.257]

Кроме подразделения кулачковых механизмов по способу замыкания высшей пары они различаются также по видам движения входных и выходных звеньев и по виду элемента высшей пары на звене, соприкасающемся с кулачком (плоскость, цилиндрическая поверхность ролика, сферическая поверхность и т. п.). Общее число возможных сочетаний по этим признакам достаточно велико, и на рис. 116 показаны только некоторые виды плоских кулачковых механизмов. [c.215]

Естественно, относительное движение соседних звеньев зависит от устройства их связи или от способа их сочленения или соединения. При этом соседние звенья соприкасаются друге другом и, следовательно, опираются друг на друга некоторой частью своей поверхности. От формы этой поверхности соприкосновения зависит вид их возможного относительного движения. Например, если звенья соприкасаются по поверхности вращения, скажем по кольцевой поверхности, их относительным движением может быть только вращение вокруг оси поверхности вращения. Если они соприкасаются по сферической поверхности, они могут поворачиваться друг относительно друга вокруг центра сферы в любом направлении. Совокупность двух связанных звеньев называют кинематической парой. [c.7]

Главнейшим из свойств пары является число геометрических параметров, с помощью которых можно определить относительное положение связанных звеньев. Например, при соприкосновении по поверхности вращения относительное положение звеньев вполне определяется заданием одного лишь параметра — угла относительного поворота звеньев в плоскости, перпендикулярной оси вращения. При соприкосновении по сферической поверхности таких параметров уже три — это углы поворота вокруг трех взаимно перпендикулярных осей, пересекающихся в центре сферы. Из приведенных примеров ясно, что элементы кинематической пары накладывают на относительное движение звеньев некоторые ограничения, связывая между собой определенным образом координаты точек обоих звеньев. Например, если звенья соприкасаются по сферической поверхности, то центр сферы можно рассматривать как воображаемую общую точку обоих звеньев. Поэтому линейные координаты точек обоих звеньев, совпадающих с центром сферы, будут всегда одинаковы. При этом, конечно, центр сферической полости физически не существует, что не мешает ему оставаться вполне реальным центром вращения всех физически существующих точек звена. [c.8]

На рис. 48 показана схема кулачкового механизма, в котором кулачок 1 приводит в движение выходное звено 2, соприкасаясь с ним по сферической поверхности малого радиуса (практически в точке, лежащей на оси выходного звена). Трение учитываем только в направляющих поступательной пары, причем считаем, что вследствие достаточного зазора в этой паре звено 2 при его перекосе касается направляющих в двух точках В и С. [c.131]

В результате двойного движения образуется волнообразная поверхность, сочетающая в себе двоякую положительную и отрицательную кривизну и обладающая, как и складчатые покрытия, большой пространственной жесткостью. Граничный контур представляет собой синусоидальную пространственную кривую, лежащую на сферической поверхности. На чертеже дана ее условная развертка на плоскость. Период колебательного движения п, когда точка В вернется в исходное положение, может быть различным, в приведенном примере угловая его величина равна Ф = З6О712 = 30° [17]. Сходную форму покрытия с эллиптическим планом имеет вечерний клуб в Пуэрто-Рико (рис. 176,6). [c.135]

Штанги служат для передачи усилия от толкателей к коромыслам при верхнем расположении клапанов. Они должны обладать достаточной продольной жесткостью и иметь минимальную массу. Ц большинстве случаев штангиизготовляют трубчатыми (рис. 31, в). С обоих концов штанги крепятся (напрессовываются или привариваются) наконечники, один из которых—шаровой—опирается на сферическую поверхность толкателя, а другой — в виде сферической чашечки — упирается в шаровую головку регулировочного винта, ввертываемого в коромысло. Шарниры выполняются в форме шара, так как верхний конец штанги при движении описывает дугу с радиусом, равным плечу коромысла. [c.56]

Основные части дробилок КСД и КМД — станина, загрузочное устройство, механизм дробления, узел регулирования разгрузочной щели, амортизирующее устройство, приводной механизм, система смазки с индивидуальной или групповой автоматической маслостанцией. Процесс дробления материала осуществляется в основном раздавливанием между неподвижным конусом (чашей) и дробящим конусом, совершающим гирационное движение (качания относительно неподвижной точки с углом при вершине 2—3°), опираясь на сферическую поверхность подпятника. Вертикальная составляющая дробящего усилия воспринимается подпятником, а горизонтальная составляющая — длинным коническим хвостовиком вала и эксцентриком. [c.264]

Можно представить себе следующую схему движения газа в какой-либо элементарной шаровой ячейке, т. е. в элементарном объеме, ограниченном сферическими поверхностями элементов. Максимальная скорость Vq жидкости в струйке возникает в наиболее узком сечении ячейки (просвете), относительная площадь минимального сечения обозначается п. Распространяясь в пространстве между щарами, струя расширяется, отрывается от сферических стенок и подмешивает к себе частицы относительно неподвижного газа, находящиеся в застойной зоне у поверхности шаров. Расширение основной струи происходит до встречи с последующим рядом шаров, отстоящим от предыдущего на величину высоты ячейки /г, после чего начинается сужение сечения и разгон струи. Присоединенные массы могут при этом частично отслаиваться от ядра струи и совершать возвратное движение к устью струи. Конечно, при своем движении через шаровые твэлы отдельные струи могут сливаться или, наоборот, дробиться на несколько отдельных струек, на можно себе всегда представить такую элементарную шаровую ячейку, где происходит именно такой процесс разгона и торможения элементарной струйки. [c.40]

Развитие сферических гармонических возмущ,ений на первоначально сферической поверхности пузырька при отсутствии его поступательного обтекания рассмотрел Плессет [59] (этот анализ изложен также в книге [54]). При этом не учитывались возмущения движения внутри пузырька. Показано, что при росте пузырька возмущения остаются ограниченными, а возмущения, отнесенные к текущему среднему радиусу a t), уменьшаются, т. е. рост сферического пузырька является устойчивым процессом. При схлопывапии пузырька возмущения поверхности пузырька можно считать малыми, пока его радиус a t) не уменьшился более чем на порядок по отношению к исходному или [c.259]

В узле распределительного золотника д, приводимого в движение кулачком, усилия привода от кулачка воспринимают точные притертые поверхности золотника. В эксплуатации эти поверхности изнашиваются. В целесообразной конструкции е усплпя привода воспринимает отдельный толкатель. Золотник разгружен от поперечных сил. Дополнительное усовершенствование - установка нажимной пружины на сферическом шарнире - уменьшает усилие поворота золотника и способствует равномерно.му распределению нажшмноц силы на ушютыяющую поверхность. [c.598]

В конструкции д с плавающим сухарем и упорными сферическими поверхностями больщого радиуса скорость относительного движения на площадках контакта уменьшается примерно в 2 раза. Опоры, предназначенные для восприятия больших осевых сил при повышенных частотах вращения, выполняют в виде пакета самоцентрирующнхся плавающих менисковых шайб (вид е). [c.422]

Мы будем рассматривать движение газа на той стадии процесса, когда радиус R сферической поверхности разрыва уже мал по сравнению с ее начальным радиусом — радиусом поршня / о- На этой стадии характер движения в значительной степени (ниже будет видно—какой) fte зависит от конкретных начальных условий. Ударную волну будем считать уже настолько сильной, что давлением р газа перед ней можно (как и в предыдущем параграфе) пренебречь по сравнению с давле-инем р2 позади нее. Что касается полной энергии газа, заключенной в рассматриваемой (переменной ) области г R R , то она отнюдь пе постоянна (как будет видно ниже — убывает со временем). [c.563]

В сферической полости производится взрыв, в результате которого на ее поверхности возникают давление и высокая температура Тпол частицы среды, расположенные на поверхности, получают скорость Удод, полость расширяется. По среде распространяются возмущения в виде волн напряжений, образуются области возмущений, в которых среда находится в напряженно-деформированном состоянии, частицы ее оказываются в движении. [c.86]

Разность давления Ар при движении сферической капли не влияет на характер ее движения. Капля движется, как твердый щар. Однако форма капли остается сферической при очень малых ее размерах ( 1 мм). Капля больших размеров, отрываясь от насадка (рис. 5.25, а), начинает деформироваться, принимая форму шара (рис. 5.25,6), потом симметричного (рис. 5.25, в) и затем деформированного (рис. 5.25, г) сфероида. Деформация капли происходит вследствие неравномерного распределения давления по ее внешней поверхности. Капли сравнительно небольшого размера, осаждающиеся (всплывающие) с малой скоростью (Ке 1), испытывают давление со стороны окружающей жидкости, равномерно распределенное по поверхности капли. При этом приращение давления Ар не влияет на форму капли. Увеличение размеров капли, а следовательно, и скорости ее осаждения (всплывания), приводит к нарушению равномерности в распределении внешнего давления на ее поверхности. В этом случае — в области разреи<ения [c.265]

Силовой анализ с учетом трения. При силовом анализе направления относительных скоростей во всех кинематических парах считаются заданными. Поэтому в уравнения кинетостатики сила трения войдет с известным знаком в ОТЛИЧИе ОТ ИСКОМЫХ реЗКЦИЙ. ПОЯСНИМ эту особенность силового анализа с учетом сил трения на примере кулачкового механизма. Кулачок 1 (рис. 34) приводит в движение выходное звено 2, соприкасаясь с ним по сферической поверхности малого радиуса (практически в точке, лежащей на оси выходного [c.67]

Уравнения движения тяжелой точки по поверхности сферы. — Сферический, или свободный маятник, или также маятник на одной нити (п" 153) представляет собой точку, движущуюся без трения по поверхности сферы. Мы рассмотрим здесь это доижение как пример движения точки по поверхности. [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...