Тела с внутренними источниками теплоты

Теплопроводность тел с внутренними источниками теплоты [c.284]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ В ТЕЛЕ С ВНУТРЕННИМИ ИСТОЧНИКАМИ ТЕПЛОТЫ [c.51]

Тела с внутренними источниками теплоты [c.210]

В телах без внутренних источников теплоты спаи термоэлектрических преобразователей и их провода размещают в пазах или сверлениях. Спаи термопреобразователей приваривают, припаивают или зачеканивают, а пазы заполняют материалом с теплопроводностью, близкой к теплопроводности тела (рис. 6.3, а). При измерении температуры трубок или лент, обогреваемых пропускаемым через них электрическим током (т.е. тел с внутренними источниками теплоты), способ крепления спаев термоэлектрических преобразователей различен при переменном и постоянном токе. [c.380]

ТЕПЛОВОЙ ПОТОК И ТЕМПЕРАТУРНОЕ ПОЛЕ В ТЕЛАХ С ВНУТРЕННИМИ ИСТОЧНИКАМИ ТЕПЛОТЫ [c.384]

Физические условия определяют числовые значения всех физических параметров тела, входящих в дифференциальные уравнения теплопроводности и граничные условия. При решении задач с внутренними источниками теплоты физические условия характеризуют также знак и распределение величины [c.179]

Понятие регулярного режима применимо также к телам с внутренними источниками или стоками теплоты постоянной интенсивности. Все приведенные выше соотношения и зависимости справедливы и в этих случаях. Различие лишь в том, что при простом охлаждении закон формулируется для избыточной температуры == 11—> 2 при наличии источников теплоты — для разности температур = 11— при стационарном и нестационарном t) режимах системы в одной и той же точке. [c.245]

Для математической формулировки задачи в виде дифференциальных уравнений теплопроводности и соответствующих краевых условий [например, в виде выражений (2.36)-(2.41)] определение температурного состояния тела связано с непосредственным решением этих уравнений. Возможности точных аналитических методов в этом случае ограничены, как правило, решением линейных задач теплопроводности, когда теплофизические характеристики материала тела или его отдельных частей не зависят от температуры, а граничные условия выражаются линейной комбинацией температуры и ее градиента на поверхности. Если в теле действуют внутренние источники теплоты, мощность которых является функцией температуры, то эта функция также должна быть линейной. [c.43]

Чтобы исключить эксергетические потери за счет неравновесного теплообмена с горячим источником теплоты, целесообразно использовать в качестве рабочего тела газы, получающиеся при сгорании топлива. Это удается осуществить в двигателе внутреннего сгорания (ДВС), сжигая топливо непосредственно в его цилиндрах. [c.57]

Дифференциальное уравнение энергии определяет распределение температуры в теле. Оно выводится на основании закона сохранения энергии и закона Фурье. Получим уравнение для движуш,ейся среды с равномерно распределенными внутренними источниками теплоты. Предполагается, что теплоноситель представляет собой изотропное однородное тело с теплопроводностью X, теплоемкостью [c.256]

Уравнение (14.1) характеризует распределение температуры в сплошном анизотропном теле с переменными теплофизическими свойствами с произвольным (заданным) распределением внутренних источников теплоты. [c.200]

Нестационарная теплопроводность с учетом внутренних источников теплоты. Термография. Дифференциальное уравнение теплопроводности для одномерного температурного поля с учетом равномерно распределенных в теле внутренних источников теплоты постоянной мощности (Вт/м ) может быть записано в общем виде, как и в предыдущих задачах [c.156]

Величина а, так же как X, Ср и р, является физической константой вещества и характеризует скорость изменения температуры. Например, как видно из уравнения (2.20), при отсутствии внутренних источников теплоты с/ = О, скорость изменения температуры зависит только от коэффициента температуропроводности. Выравнивание температур в теле будет достигаться тем быстрее, чем выше значение а. [c.167]

Рассмотрим процесс распространения теплоты теплопроводностью сквозь однородное изотропное твердое тело. Примем, что отсутствуют внутренние источники теплоты и значения физических величин теплопроводности (1), удельной теплоемкости (с) и плотности (р) — постоянны. [c.275]

Вводим цилиндр в соприкосновение с горячим источником теплоты. Расширяясь изотермически при температуре Т от объема Va до объема vь, газ забирает от горячего источника теплоту q =T sa— 1). В точке Ь подвод теплоты прекращаем и ставим цилиндр на тепло-изолятор. Дальнейшее расширение рабочего тела происходит адиабат-но. Работа расширения совершается при этом только за счет внутренней энергии, в результате чего температура газа падает до Та. [c.24]

Физическими условиями задаются физические параметры тела Я, с, р и др. и может быть задан закон распределения внутренних источников теплоты. [c.22]

В этой главе рассматривается перенос теплоты за счет теплопроводности при отсутствии внутренних источников теплоты, когда температура системы изменяется не только от точки к точке, но и с течением времени. Такие процессы теплопроводности, когда поле температуры в теле изменяется не только в пространстве, но и во времени, называют нестационарными. Они имеют место при нагревании (охлаждении) различных заготовок и изделий, производстве стекла, обжиге кирпича, вулканизации резины, пуске и остановке различных теплообменных устройств, энергетических агрегатов и т. д. [c.74]

В теплообменниках с внутренними источниками энергии применяются не два, как обычно, а оДин теплоноситель, который отводит теплоту, выделенную в самом аппарате. Примером таких аппаратов могут служить ядерные реакторы, электронагреватели и другие устройства. Независимо от принципа действия теплообменные аппараты, применяющиеся в различных областях техники, как правило, имеют свои специальные названия. Эти названия определяются технологическим назначением и конструктивными особенностями теплообменных устройств. Однако с теплотехнической точки зрения все аппараты имеют одно назначение — передачу теплоты от одного теплоносителя к другому или поверхности твердого тела к движущимся теплоносителям. Последнее и определяет те общие положения, которые лежат в основе теплового расчета любого теплообменного аппарата. [c.442]

Тепловые расчеты электрических машин и трансформаторов основаны на методах расчета температурных полей [2, 4]. Активные части машин — обмотки, сердечники, контактные узлы — являются источниками потерь и рассматриваются как тела с внутренними распределенными источниками теплоты, которые контактируют между собой и с конструктивными деталями. Все нагретые элементы машин, соприкасаясь с внешней охлаждающей средой или с промежуточным теплоносителем, отдают теплоту с поверхности при граничных условиях третьего рода. Граничные условия первого и второго рода встречаются редко. [c.624]

Температурное поле внутри тела связано с внешней тепловой задачей через критерий В1, зависящий от коэффициента теплоотдачи а, а с электромагнитным полем — через критерий К1, характеризующий внутренние источники теплоты. [c.107]

Однако в ряде случаев внутри тел могут протекать процессы, в результате которых будет выделяться или поглощаться теплота. В технике такие процессы встречаются при прохождении электрического тока по проводникам, при намагничивании железа, при протекании химических реакций и др. При наличии в теле равномерно распределенных внутренних источников теплоты тепловой поток при прохождении через это тело будет увеличиваться. В связи с этим характер изменения температуры в теле становится другим, и расчетные формулы меняются. [c.221]

При выводе законов сохранения вещество рассматривается как сплошная непрерывная среда, а характеристики процессов переноса являются непрерывными функциями координат и времени. Выделим в теле произвольный объем V, ограниченный контрольной (проницаемой и неподвижной) поверхностью Айв общем случае содержащий внутренние источники теплоты, с объемной плотностью ру. При выделении теплоты Оу>0, при поглощении ру<0. Через еди- [c.286]

Анализ такого цикла с точки зрения теории тепловых процессов невозможен, а поэтому термодинамика исследует не реальные процессы двигателей внутреннего сгорания, а идеальные, обратимые циклы. В качестве рабочего тела принимают идеальный газ с постоянной теплоемкостью. Цилиндр заполнен постоянным количеством рабочего тела. Разность температур между источником теплоты и рабочим телом бесконечно малая. Подвод теплоты к рабочему телу осуществляется от внешних источников теплоты, а не за счет сжигания топлива. То же необходимо сказать и об отводе теплоты. [c.262]

Многие инженерные задачи нестационарной теплопроводности в реальных телах сложной формы можно свести к нестационарной теплопроводности в телах простейшей геометрической формы. Плоская стенка толщиной 26 неограниченных размеров в направлении осей ОУ и 02, бесконечно длинный цилиндр радиусом Го и шар радиусом го без внутренних источников тепла (рис. 16.1) охлаждаются в среде с постоянной температурой условия отвода теплоты по всей поверхности этих тел одинаковые (а = 1(1ет). Изотермические поверхности в пластине параллельны осевой плоскости, цилиндрические в цилиндре имеют одну и ту же ось с ним, а сферические в шаре имеют общий с ним центр. Это приводит к тому, что производные д%1ду, д% дг, й0/(Эф и (30/(3ф равны нулю. Тогда температура точек тел про-.стейшей геометрической формы зависит только от координаты X или г и времени т. В начальный момент т = 0 температура распределяется равномерно и равна 0о. [c.244]

Релаксация градиента общего давления происходит по системе открытых макрокапилляров, но благодаря интенсивному парообразованию внутри тела и наличию сопротивления в виде скелета влажного тела устанавливается некоторый градиент Ур/ тличный от нуля. Это явление впервые было экспериментально подтверждено Г. А. Максимовым при сушке влажных тел с внутренними источниками теплоты. [c.371]

Стационарный процесс теплопроводности в теле с внутренними источниками теплоты (ду Ф 0) и постоянным коэффициентом теплопроводности (X onst) описывается уравнением Пуассона [c.198]

В теле отсутствуют внутренние источники теплоты (ijy = =0), участок Sповерхности идеально теплоизолирован, т.е. = S О и а = О, а на остальной части S поверхности тела имеются два не граничащих между собой изотермических участка S- и S2 (рис. 2.6) с заданными значениями температур и Т2 соответственно. В этом случае вместо (2.74) получим [c.56]

Если внутреннего испарения нет (е = 0), то влага перемещается в виде жидкости и внутренние источники теплоты, связанные с ис-пареюк м и конденсацией, отсутствуют. Если критерий внутреннего испарения равен единице (е == 1), то изменение влагосодержания в теле пронсходит только из-за испарения жидкости и конденсации пара перенос кидкости отсутствует. Следовательно, критерий внутреннего испарения может изменяться от О до 1. Он является функцией влажности и температуры, ио в определенном интервале температуры и влажности его можно считать постоянным. [c.507]

Запишем для тела, имеющего объем V, поверхность соприкосновения с окружающей средой F и равномерное температурное поле, тепловой баланс за время dx. Избыточная температура, определяемая формулой (4.3), будет одинаковой для всех точек тела, причем при dx > О и tf = onst всегда dQ < 0. При отсутствии внутренних источников теплоты изменение энтальпии равно рассеянной поверхностью теплоте [c.301]

Под количеством теплоты ii 2 в уравнении (9.17) подразумевается как теплота, полученная текущей жидкостью от внешней среды путем теплооб- мена с ней, так и теплота, выделяемая в потоке внутренними источниками теплоты, например, вследствие сгорания части жидкости, т. е. — общее или суммарное количество теплоты, полученной текущей жидкостью на пути 1—2. Теплота трения Цтр в величину д, 2 не входит. Действительно, в основном уравнении (2.8) q представляет собой количество теплоты, полученной телом от других тел (источников теплоты), а / — полезную внещнюю работу, отданную внешнему объекту ни теплота трения q,np, ни работа против сил трения 1 ,р в значение q или I не входят. [c.293]

К телам простейщей геометрической формы относятся плоские, цилиндрические и сферические стенки. При установивщемся режиме передачи теплоты температура точек тел с течением времени не меняется, т. е. остается постоянной, и дв/дт = 0 внутренние источники теплоты отсутствуют 7и = 0 материал тел ха- [c.216]

Под количеством теплоты j в уравнении (4.36) подразумевается как теплота, полученная текущей жидкостью от внешней среды путем теплообмена с ней, так и теплота, выделяемая в потоке внутренними источниками теплоты (например, вследствие сгорания части жидкости п т. п.), т. е. 1 2 есть общее или суммарное количество теплоты, полученной текущей жидкостью на пути 1—2. Теплота трения в величину не входит. Действительно, в основном уравнении (4.36) q представляет собой количество теплоты, полученной телом от других тел (источников теплоты), I — полезную внешнюю работу, отданную внешнему объекту ни теплота трения qjp, ни работа ripjOTHB сил трения в. значение q или / не входят. В самом деле, при наличии трения на преодоление сил трения должна затрачиваться работа Так как работа против сил трения полностью переходит в теплоту, пнутри данного количества текущей жидкости выделится количество теплоты qjj,, эквивалентное Учитывая влияние трения на течение жидкост[1, в правую часть уравнения (4.36) можно, подобно тому, как это было сделано для /техп и q, подставить значения /.г,, и q p. Вследствие эквивалентности работы трения /т,, и теплоты трения обе эти величины взаимно сокращаются и, таким образом, выпадают из уравнения (4.36). Из этого следует, что уравнение (4.36) справедливо для стационарных как обратимых течений, не сопровождающихся действием сил трения, так и для необратимых течений с трением и имеет один и тот же вид в обоих этих случаях. [c.315]

Подынтегральное выражение 6Q/T в необратимых процессах теряет смысл бесконечно малого приращения энтропии. Чтобы это выражение представляло собой дифференциал энтропии источников теплоты, изменение состояния которых совершается предположительно обратимо, необходимо знак 8Q изменить на обратный, так как он должен определяться в этом случае с позиции источников теплоты. Поэтому ф (6Q/r) принимает значение, равное приращению энтропии источников теплоты (теплоотдатчиков и теплоириемников) и противоположное по знаку, если только рабочее тело изменяет свое состояние внутренне равновесно. [c.119]

Математически постановка задачи является общей для этих процессов. Конкретности ради рассмотрим задачу по определению температурного поля при горении твердого вещества. При этом в целях простоты отдельные зоны рассматривать не будем. Приводимая ниже формулировка задачи о теплопроводности в теле с подвижными границами отличается, например, от формулировки задачи Стефана [Л. 50] в силу некоторых специфических условий, связанных с решением предлагаемой системы уравнений на электрических моделях. При этом мощности внутренних источников теплоты q-v и поверхностних источнйкдв jj считаются заданными Щ [c.86]

В результате электрического расчета при заданном напряжении и частоте источника питания определяются следующие электрические параметры коэффициент полезного действия, активные и реактивные мощности в системе, коэффициент мощности, токи в цепях индукторов, двухмерное распределение внутренних источников теплоты в загрузке. Электрический расчет в данных моделях реализует вариант метода интегральных уравнений с осреднением ядра интегрального уравнения (см. главу 2). Это позволяет эффективно производить электрический расчет индукционных нагревателей независимо от выраженности поверхностного эффекта в загрузке с многослойными, секционированными, многофазными индукто-)ами, с обычным и автотрансформаторным включением обмоток. Лредусмотрен также учет влияния на электромагнитные параметры индукционной системы таких элементов, как медные водоохлаждаемые кольца, электромагнитные экраны и другие проводящие немагнитные тела, в которых можно выделить осесимметричные линии тока. Тепловой расчет заключается в определении двухмерного температурного поля в загрузке в процессе нагрева при определенных граничных условиях на поверхности загрузки, которые задаются или исходя из свободного теплообмена с окружающей средой (конвекцией, излучением) или с учетом футеровки. Одновременно находятся как общие тепловые потери, так и потери с отдельных поверхностей загрузки. [c.217]

Статическая составляющая погрешности А ст зависит от многих факторов измерения температуры твердых тел, жидкостей, газов, движущихся сред или высокоскоростных потоков, монтажа ТП на поверхности или внутри тела (материала, изделия, массива), с высокой или низкой теплопроводностью, при установке ТП в назу, цилиндрическом канале или с использованием защитных экранов, применения неногружаемых ТП контактным или бесконтактным способом. Существенно влияют на статическую составляющую погрешности А ст направление теплового воздействия на исследуемый объект (нагрев или охлаждение), теплообмен между отдельными элементами ТП, теплоотдача излучением ТП и его окружением в газообразных, частично прозрачных и других объектах, влияние внутренних источников теплоты, характер изменения температуры внутри ТП и в зоне его расположения. [c.112]

Осуществим цикл Карно в обратном направлении. Рабочее тело с начальными параметрами точки а (рис. 3.6) расширяется адиабатно, совершая работу расширения за счет внутренней энергии, и охлаждается от температуры Т до температуры Ti. Дальнейшее расширение происходит по изотерме, и рабочее тело отбирает от нижнего источника с температурой Tq теплоту Далее газ подвергается сжатию сначала по адиабате, и его температура от Гг повышается до Ti, а затем — по изотерме (7 = onst). При этом рабочее тело отдает верхнему источнику с температурой Гi количество теплоты Qi. [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...