Жидкость Ньютона

Исследуя плоскопараллельное движение вязкой жидкости, Ньютон нашел опытным путем, что величина силы Т, необходимой для перемещения одного слоя жидкости параллельно другим, равна [c.230]

Указанными свойствами обладают вода, воздух, спирты и многие другие жидкости и газы. Жидкости, удовлетворяющие обоб-щенному закону Ньютона, называются жидкостями Ньютона. [c.70]

Говоря о снижении напора по длине линий тока (или элементарных струек) ламинарного потока грунтовой воды, следует учитывать, что поясненная в 4-13 функция диссипации механической энергии , найденная для так называемой жидкости Ньютона , не относится к рассматриваемому здесь случаю движения грунтовой воды (когда мы пользуемся другой моделью — так называемой жидкостью Дарси ). [c.592]

В реологии, в частности, изучаются такие представители классических идеальных тел, как твердое тело Гука, жидкость Ньютона и твердое тело Сен-Венана. Первое—идеальное линейно упругое тело—является объектом классической теории упругости, второе — простая , вязкая жидкость — объектом классической гидродинамики, третье—твердое тело, имеющее предел текучести, ниже которого тело является абсолютно твердым, а при достижении которого течет, —изучается в теории идеальной пластичности. [c.512]

Рис. 7.4. Классические тела реологии а) модель тела Гука б) модель тела (жидкости) Ньютона в) модель тела Сен-Венана г) диаграммы тела Прандтля д) диаграммы А1 и о —е тела Гука е) диаграммы Р — Д/ и а —е тела Ньютона ж) диаграммы Р — А1 к а—8 тела Сен-Венана / — сила трения покоя, 2 — сила трения движения и а — верхний и нижний пределы текучести.

Реологическое уравнение, в котором вместо реологического модуля использовано ф, обладает значительной гибкостью, В частности, из него одного можно получить как реологическое уравнение тела Н, так и тела Л —жидкости Ньютона. При Р = 1 и й = 0 величина г ) является модулем упругости, при Р = 1 и k= — коэффициентом вязкости, а в промежуточных случаях — имеет более сложную природу t в (7.56) — время. [c.518]

Если применить к течению слоев жидкой пленки во время сдувания закон внутреннего трения жидкостей Ньютона, то нетрудно видеть, что полученный результат является очевидным следствием постоянства вязкости во всей толще жидкого слоя.) Действительно, по уравнению Ньютона (7) [c.198]

При изучении движения тел в воздухе и в жидкости Ньютоном было введено понятие вязкого сопротивления, пропорционального скорости. С именами Амонтона и Кулона обычно связывают закон сухого трения, согласно которому величина силы трения Т не зависит от скорости [c.195]

В ХУП—ХУП вв. были установлены важнейшие законы гидромеханики. Открытие законов механики Ньютоном (1643— 1727 гг.) создало необходимую базу для изучения законов движения жидкостей. Ньютон разработал основы теории внутреннего трения жидкостей, развитой в дальнейшем его последователями, в том числе русским ученым Н. П. Петровым (1836—1920 гг.). Разработанная им теория получила название гидродинамической теории смазки, [c.3]

В механике ньютоновской несжимаемой жидкости закон Ньютона, определяющий вязкость ц, записывается в общем случае [c.48]

Здесь в соответствии с законом Ньютона для несжимаемой жидкости [c.37]

Метод решения задач ламинарного движения заключается в составлении дифференциального уравнения движения элемента жидкости, преобразовании этого уравнения с помощью подстановки выражения закона жидкостного трения Ньютона и интегрировании его при заданных граничных условиях задачи. [c.187]

Воспользуемся теперь законом жидкостного трения Ньютона, согласно которому касательное напряжение, возникающее в слое жидкости, пропорционально угловой [c.188]

Первая теорема подобия для подобного течения двух жидкостей была высказана И. Ньютоном в 1686 г. Однако строгое доказательство теоремы было дано Ж- Бертраном в 1848 г. [c.414]

Это и есть закон Ньютона для касательных напряжений в жидкости. Для некоторых жидкостей линейной зависимости между тензорами напряжений и скоростей деформаций недостаточно. Такие жидкости называют неньютоновскими жидкостями. [c.573]

По закону Ньютона напряжение сдвига т в слое жидкости пропорционально градиенту скорости dv/dh v — скорость h — толщина слоя жидкости) т= [c.143]

Не подчиняются закону Ньютона только немногие так называемые неньютоновские жидкости, в частности загущенные масла. [c.143]

Согласно закону Ньютона, конвективный поток тепла ( 2 от частицы к жидкости определяется следующим образом [c.78]

Равенство (154.23) —экспериментальный закон Ньютона при дви-жении жидкости вдоль оси X касательное напряжение P,jx, приложенное к площадке, перпендикулярной оси Y, пропорционально изменению скорости вдоль У. [c.244]

В каждой точке пространства, занятого движущейся жидкостью, имеем тензор напряжений П и тензор скоростей деформаций 5. Первоначально были сформулированы и экспериментально проверены простейшие частные случаи зависимости компонентов этих двух тензоров, как, например, закон Ньютона для касательных напряжений. Эти зависимости оказались линейными. Это привело к предположению, что линейная зависимость соблюдается и в общем случае. Для жидкостей эта линейная зависимость тензора напряжений от тензора скоростей деформаций носит название обобщенного закона Ньютона или закона Навье—Стокса. [c.553]

Шесть скалярных уравнений (35) выражают обобщенный закон Ньютона или Навье—Стокса для жидкостей. [c.555]

По механическим свойствам стекло в случае быстрых нагружеяив подобно твердому телу Х яа, а при малых скоростях деформации - жидкости Ньютона. В последнем случае стекло нохво растянуть без образования "шейки" на образце. [c.14]

В Началах содержится ошибочное решение задачи о вращении жидкости в цилиндре с учетом вязкости. Г. Стокс указывает, что суть ошибочных рассуждений Ньютона состоит в том, что вместо моментов сил трения, действующих на наружную и внутреннюю поверхности каждого мысленно выделенного цилиндрического слоя вязкой жидкости, Ньютон ввел в рассмотрение сами эти силы. Результат, полученный Ньютоном, сводится к Dponoj)-циональности времени одного оборота частицы расстоянию слоя от оси вращения, тогда как на самом деле это время пропорционально квадрату расстояния. [c.184]

В XV—XVI вв, знаменитый Леонардо да Винчи (1452—1519) написал работу О движении и измерении воды , которая была опубликована лишь через 400 с лишним лет после ее сочинения. Стевин (1548—1620) написал книгу Начала гидростатики , Галилей (1564— 1642) рассмотрел основные законы плавания, Торичелли (1608— 1647) открыл законы истечения жидкости нз отверстий, Паскаль (1623—1662) открыл закон о передаче давления в жидкости, Ньютон (1642—1727) в 1686 г. сформулировал гипотезу о внутреннем трении в жидкости. [c.15]

Исходя нз представления об изменении количества движения окру- жающей тело жидкости, Ньютон получает квадратичный закон зависимости первой составляющей сопротивления от скорости. Что касается второй составляюш,еп сопротивления, зависящей от трения, то для ее определения Ньютон дал.ставшую классической формулу пропорциональности касательного напряжения трения в вязкой жидкости производной скорости по нормали к направлению потока. Формула эта обобщена на случай любого движения как несжимаемой жидкости, так и сжимаемого газа и служит основой современной механики вязкой жидкости. Сопротивление трения, но Ньютону, оказывается пропорциональным первой степени скорости, остальные составляющие сопротивления (упругость газа, силы сцепления в нем) Ньютон оценивает некоторой постоянной величшюй, вследствие чего для полного сопротивления получает трехчленную формулу, состоящую нз квадратичного члена, линейного члена и постоянного слагаемого. В настоящее время эта формула yлie не представляет интереса, но свою историческую роль она сыграла. Следует отметить, что Ньютои определял коэффициенты этой трехчленной формулы на основании ряда тщательно проведенных опытов. [c.19]

Неньютоновские жидкости образуют чрезвычайно широкий класс разнообразных материалов, единственными общими свойствами которых являются их текучесть и отклонение от закона трения Ньютона. Поэтому невозможно заниматься механикой неньютоновских жидкостей, не отдав нредночтения одному из двух возможных подходов либо анализу специального классажидкостей, обладающих общим типом механического поведения, либо рассмотрению лишь основ неньютоновской гидромеханики, которые в известной степени можно применять ко всем жидкостям. В этой книге мы предпочли второй путь и лишь в последних двух главах попытались дать представление о тех подходах, которые можно было бы выбрать для решения актуальных задач, касающихся некоторых специальных материалов. [c.7]

Безразмерные комплексы обычно не являются точным отношением каких-то сил, а лишь качественно характеризуют их соотношение. В данном случае сила вязкого трения между соседними с.лоями движущейся в пограничном слое жидкости, действуюихая на единичную площадку, параллельную плоскости у —О, равна по закону Ньютона F = i (dw/dy). Заменяя производную отношением конечных разностей (dw/dy) получим цЯ р,Шж/бг, где 6г —толщина гидродинамического пограничного слоя. Принимая во внимание, что йг- /, получаем выражение [c.82]

Указание. Начальное относительное ускорение во тела массой /л, п(1ме1Ленного в жидкость, определяется в случае движущегося сосуда H-J уравнения Ньютона [c.95]

Получим выражение закона Ньютона для этого случая движения. Выделим во вращающейся жидкости два слоя на радиусах гиг -fdr (рис. VIII—7) и определим скорость сдвига одного слоя относительно другого. За некоторый промежуток времени t точка А внутреннего слоя переместится в Ач, а точка В, которую шршйем для П ростоты рассуждений лежащей на продолжении радиуса точим А., переместится в [c.191]

Дифференциальное уравнение неустановпвшегося движения получим, применяя закон Ньютона (сила равн1 массе, умноженной па ускорение) к элементу массы жидкости с размерами с1Р У. 8 (рнс. XII—I). [c.335]

Попытки определения силы сопротив.ления, действующей на сферу в стационарном потоке вязкой жидкости, впервые были предприняты Ньютоно.л в 1710 г. Для случая большой относительной скорости V была получена зависимость [c.29]

Последующие эксперпменты привели к так называемой стандартной кривой сопротивления ]686] для одиночной твердой сферы, движущейся с постоянной скоростью в неподвижной изотермической несжимаелюй жидкости бесконечной протяженности. График на фиг. 2.1 показывает, что режим Стокса соответствует стандартной кривой сопротивления при Пе 1, а режим Ньютона в области 700 < Пе < 2-10 ]294]. По достижении Пе 10 (верхнее критическое число Рейнольдса) происходит резкое уменьшение коэффициента сопротивления, обусловленное переходо.м ла.минарного пограничного слоя на поверхности тела в турбулентный ). [c.30]

Пример 3.9.1. Ареометр — это цилиндрический сосуд с делениями, по глубине погружения которого в жидкость можно судить о ее плотности. Пусть го — уровень равновесного положения, Р — вес, 5 — площадь поперечного сечения ареометра, р — плотность жидкости. В положении равновесия вес ареометра уравновешен силой Архимеда Р = хоЗрд. Если ареометр имеет меньший уровень погружения г — 2а — X, то архимедова сила станет меньше веса. Без учета сил трения прибора о жидкость проекция уравнения второго закона Ньютона на вертикальное направление примет вид [c.211]

Для весьма распространенного класса однородных и изотропных жидкостей, к которым относятся, например, вода, воздух, глицерин, жидкие металлрл и т. д., справедлив обобщенный закон Ньютона [c.243]

Жидкости, подчиняющиеся реологическому закону (154.21), на- зывают ньютонианскими в отличие от неньютонианских жидкостей, для которых этот закон не выполняется (например, расплавы пластических материалов, масляные краски и т. п.). Помимо обобщенного закона Ньютона (154.21), примем дополнительный постулат второй коэффициент вязкости равен нулю (Я = 0). [c.243]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...