Жидкость ньютонова

Ньютонова жидкость. Реологическое уравнение ньютоновой жидкости имеет вид ) [c.514]

П. у. фигурирует в обширном круге физ. задач. Ему удовлетворяют потенциалы ньютоновых (кулоновых) Сйл, порождённых массами (зарядами), распределёнными в области С с плотностью р(х) — /( )/4я потенциал скоростей идеальной несжимаемой жидкости характеристики стационарных процессов теплопроводности и диффузии, П. у. возникает также в стационарных задачах теории упругости. [c.177]

Коэффициент я называется динамической молекулярной (или просто динамической) вязкостью, потому что выражение (1-1) представляет динамическую зависимость между силой и движением жидкости. Ее размерность содержит в себе динамическую величину — единицу силы (или массы в единицах М, L, Т). Для ньютоновских жидкостей величина ц зависит только от состояния жидкости и поэтому является одним из параметров самой жидкости. Как уже говорилось выше, многие реальные жидкости близки по свойствам к ньютонову предположению, но есть и важные исключения [c.19]

Жидкости, у которых касательная составляющая p2i пропорциональна G, т. е. у которых вязкость не зависит от скорости сдвига, обычно называются ньютоновскими, хотя лучше ограничить использование этого термина только несжимаемыми жидкостями с реологическими уравнениями состояния частного типа (5.4). Эта жидкость называется также стоксовой. Стокс первый развил ньютонову гипотезу сдвигового течения в вязкой [c.130]

Навье, определяет удельное касательное напряжение при параллельном сдвиге смежных, слоев жидкости, т. е. совпадает с ньютоновым коэффициентом динамической вязкости. [c.67]

В ньютоновой континуальной механике можно производить любые изменения типа (1) в масштабах длины, массы и времени, чего нельзя сказать о релятивистской и квантовой механиках. И, по-видимому, можно быть уверенным, что законы ньютоновой механики достаточно точно описывают поведение реальных жидкостей в обычных условиях. Хотя подобные изменения масштаба могут существенно повлиять на такие свойства вещества, как плотность и вязкость, диапазон плотности и вязкости реальных жидкостей настолько велик, что это влияние обычно остается незаметным. [c.135]

Переходим к течению жидкости в трех измерениях. Вообразив внутри жидкости прямоугольные оси координат Охуг, расположим на оси Ох притягивающие центры с массами ш, /щ,. .. на расстояниях от начала Е, 1,. .. и составим компонент по оси Ох силы их ньютонова притяжения на точку единицы массы. На-зовем этот компонент через — 1 [c.423]

Вязкая жидкость. Простейшим примером тел, для которых влияние времени на напряженно-деформированное состояние существенно, является вязкая жидкость, расчетная модель которой установлена Ньютоном, почему ее часто называют ньютоновой вязкой жидкостью. Для такой жидкости сопротивление течению зависит от относительных скоростей движения ее частиц. Вследствие этого касательные напряжения в точках вязкой жидкости следует сопоставлять не с величиной относительных сдвигов, а со скоростью изменения этих сдвигов у, где точкой обозначается производная по времени 1. Ньютон предложил принимать зависимость между т и у линейной, так что [c.397]

Линейно-деформируемое упруго-вязкое тело, обладающее последействием. Сама по себе ньютонова вязкая жидкость не представляет большого интереса с точки зрения прочности, но с учетом ее свойств строятся многие расчетные модели тел, обладающих одновременно упругостью и вязкостью. Так, одна из наиболее простых и основных таких моделей получается при условии, что напряжение можно представить в виде суммы двух частей, одна из которых связана по закону Гука с деформацией, а другая определяется соотношением вида (13.2). В результате [c.398]

В случае ньютоновой вязкой жидкости для скоростей деформации роль модуля сдвига играет коэффициент вязкости т], а объемная деформация зависит только от гидростатического давления, и уравнения (13.29) принимают вид [c.411]

Жидкость вязкая ньютонова 397 Журавского формула 181 [c.453]

В случае линейной ньютоновой жидкости общий вид коэффициентов замыкающих уравнениях такой [c.178]

В дальнейшем будем рассматривать только ньютоновы жидкости. [c.178]

Тогда полная система уравнений для ньютоновой жидкости и газа имеет вид [c.181]

Определяющие уравнения для изотропной однородной ньютоновой жидкости можно получить из (7.7) и (7.3), следуя точно такой же процедуре, которая была проделана с обобщенным законом Гука для упругих сред в гл. 6. Окончательная их форма такова [c.229]

Основные уравнения ньютоновой жидкости. [c.230]

При постановке задач о движении ньютоновой жидкости (или газа) основными уравнениями в эйлеровой форме будут следующие [c.230]

Написать определяющие уравнения для ньютоновой жидкости с нулевой объемной вязкостью и = 0. [c.236]

Найти выражение для мощности напряжений сг,/А/ в ньютоновой жидкости с определяющими уравнениями (7.9). [c.237]

Написать условия, при которых среднее нормальное давление Р(т) = — оц/3 равно термодинамическому давлению р в ньютоновой жидкости. [c.237]

Проверить правильность написания уравнений движения Навье — Стокса — Дюгема ньютоновой жидкости (7.22) и найти, какой вид принимает уравнение энергии (7.17) для этой жидкости, если теплопроводность подчиняется закону Фурье (7.20). [c.237]

Найти суммарную поверхностную силу Т(, действующую на замкнутую поверхность 5, содержащую объем V ньютоновой жидкости (рис. 7.1) с нулевым коэффициентом объемной вязкости. [c.238]

В некоторой точке ньютоновой жидкости с нулевым коэффициентом объемной вязкости задан тензор напряжений [c.244]

Несжимаемая ньютонова жидкость движется внутри закрытого покоящегося сосуда с твердыми стенками. Доказать, что если массовые силы отсутствуют, то скорость изменения со временем кинетической энергии жидкости будет равна — г [c.245]

Доказать следующее утверждение если имеет место равенство dp/dt = О, то в ньютоновой жидкости —а .,./3 = р. [c.246]

Доказать, что определяющие уравнения ньютоновой жидкости с нулевым коэффициентом объемной вязкости можно представить двумя группами уравнений ij = и —Си = Зр. [c.246]

Недавно появились новые указания на то, что при течении в тонких кварцевых капиллярах воды (и других жидкостей с межмолекулярными водородными связями) действительно имеют место небольшие начальные градиенты (Н. Ф. Бондаренко, 1967) утверждается, что этот эффект не наблюдался вовсе при течении истых жидкостей без водородных связей, проявлявших себя вплоть до минимальных замеряемых градиентов вполне ньютоновыми. [c.591]

В предыдущих главах мы ознакомились с материалами, обнаруживающими простые свойства упругости, вязкости и более сложное свойство пластичности, которое может быть понято только вместе со свойством упругости и, наконец, также с более сложными свойствами уируго-вязкости жидких и твердых тел. Эти материалы были идеализированы моделями гукова, ньютонова, сен-венанова, максвеллова и кельвинова тел. Из них только три первых являются элементарными. При помощи структурных формул было показано, какое отношение качественно имеют две последние модели к двум первым. Были постулированы количественные реологические соотношения между т, т, у и у > в которых фигурируют три параметра [х, и сГт, представляющие собой реологические коэффициенты . Эти результаты приводят к довольно хорошему приближению для описания поведения реальных материалов Рассмотрим для примера такой материал, как дорожный асфальт. Прежде всего, асфальт обладает упругостью, что делает его пригодным в качестве строительного материала. Соответственно в первом приближении можно рассматривать асфальт как упругое гуково тело. И в действительности инженеры-дорожники основывают свои расчеты почти исключительно на упругости. Только когда ползучесть совершенно необходимо учитывать, они прибегают ко второму приближению и рассматривают асфальт как максвелловскую жидкость. Однако нужно заметить, что асфальт также проявляет запаздывание упругости. Чтобы принять в расчет и это свойство, нужно перейти к третьему приближению, более сложному, чем максвелловская жидкость. [c.170]

А. Клеро в трактате Теория фигур Земли обобщая принцип Ньюто-да, вывел необходимое и достаточное условие равновесия жидкости, показав, что принцип центральных столбов Ньютона, даже взятый совместно с принципом Гюйгенса, еще не является достаточным условием равновесия. Вместо двух ньютоновых столбов Клеро рассматривал канал любой формы, выделенный внутри жидкости и заканчивающийся в двух точках свободной поверхности (или замкнутый). Он утверждал, что равновесие в таком канале невозможно, если усилия всех частей жидкости в нем не уравновешиваются. Под термином усилия (efforts) Клеро понимал то, что Эйлер назвал давлениями. Принцип Клеро содержит утверждение, что разность давлений, взятая по всему ходу замкнутого канала, при равновесии равна нулю. [c.176]

Как известно, у идеально вязкой (ньютоновой или линейновязкой) жидкости это сопротивление прямо пропорционально скорости и определяется только ее величиной и постоянным коэффициентом вязкости. У нелинейно-вязких тел этот коэффициент переменен. Обозначив скорость сдвигов через можно выразить поведение вязких тел через девиаторы напряжений Оа и скоростей сдвигов О 5 [c.138]

Хорошо известно, что кровь, вообще говоря, является неньютоновской жидкостью, причем ее динамическая вязкость x=0 V существенно непостоянна при небольших величинах сдвигового напряжения в потоке [40, 41]. Однако при скоростях сдвига порядка 50 с и выше, обычно наблюдаемых в крупных артериях диаметром больше 1 мм, вязкость крови практически постоянна и при 37 С лежит в диапазоне [а = 3...5 сП, варьируясь в зависимости от различных факторов, например от величины гематокрита (объемного содержания эритроцитов). Предположение о ньютоновости оправдьшается также экспериментами in vitro на прямых трубках. Вблизи оси сосуда, а также в застойных зонах это приближение, вообще говоря, нарушено, однако и здесь эффекты вязкости оказывают слабое влияние на общую картину течения, т. е. на значение таких гидродинамических характеристик, как размеры отрывных зон, распределение силовых воздействий в потоке и профили компонент скорости [42]. [c.492]

Для ньютоновой жидкости часто вводят диссипативный потенциал Фд, определяемый формулой Oo=(x/2)D,iDyy+ x Di,D /. Доказать, что dOoldDi, = т,-у. [c.244]

Рейнольдса Тг = —рщи], являющихся лишними неизвестными в уравнениях Рейнольдса (1.3). Вид этих неизвестных (т. е. их зависимость от пространственных координат и времени), по-видимому, должен в значительной мере определяться крупномасштабными особенностями течения, т. е. в первую очередь полем средней скорости и. При определении общего характера зависимости от и можно опереться на внешнюю аналогию между беспорядочными турбулентными пульсациями и молекулярным хаосом и попытаться использовать методы кинетической теории газов. Поскольку в кинетической теории газов очень большую роль играет понятие средней длины свободного пробега молекул 1т, в теории турбулентности при таком подходе прежде всего вводится понятие пути перемешивания I (независимо друг от друга предложенное двумя создателями полу-эмпирического подхода к исследованию турбулентности Дж. Тейлором и Л. Прандтлем), определяемого как среднее расстояние, проходимое отдельным турбулентным образованием ( молем жидкости), прежде чем оно окончательно перемешается с окружающей средой и потеряет свою индивидуальность. Другим важным понятием кинетической теории газов является понятие средней скорости движения молекул в полуэмпирической теории турбулентности ему соответствует понятие интенсивности турбулентности — средней кинетической энергии турбулентного движения единицы массы жидкости. Наконец, ньютоновой гипотезе о линейности зависимости между вязким тензором напряжений (Тц и тензором скоростей деформации ди дх] + дщ1дх1 (причем коэффициентом пропорциональности в этой зависимости является коэффициент вязкости р1тЬт) в полуэмпирической теории турбулентности Прандтля отвечает гипотеза о линейности зависимости между напряжениями Рейнольдса и скоростями деформации осредненного течения. [c.469]

Однако, использование этих диаграмм ограничено тем, что при больших значениях вязкости точность ординаты падает из-за явлений тиксотропии, встречающихся особенно у масел с высоким содержанием парафинов и переэинов. Так, при рассмотрении масла как ньютоновой жидкости, по мере падения температуры, его вязкость должна была бы возрастать, так что при некоторой температуре его подвижность оказалась бы ниже практически допустимого предела. Таким предельным значением считается точка застывания продукта, определяемая наиболее низкой температурой, при которой масло, введенное в стандартизованный сосуд, при переворачивании последнего остается некоторое время неподвижным. По более точным данным [4], значение вязкости при этой температуре порядка 150 ООО сС. [c.316]

Реальные, или вязкие, жидкости также обладают достаточной подвижностью, но отличаются наличием сопротивляемости растягивающим и срезывающим усилиям. В отношении восприятия касательных и растягивающих напряжений жидкости делятся на две группы реальные жидкости, подчиняющиеся закону Ньютона (ньютоновы жидкости), и реальные жидкости, закон сопротивления в которых не подчиняется зако-ну Ньютона (неньютоновы жидкости). Примером неньютоновой жидкости является смесь грунта и воды, называемая гидросмесью. [c.10]

Следовательно, неньютоновы, или аномальные, жидкости отличаются от обычных (ньютоновых) наличием сил трения и в состоянии покоя, что препятствует переходу жидкости в движение до определенного напряженного состояния (это справедливо только для проявления движения жидкости, но не ее текучести, на которую не распространяется указанный закон сил трения). [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...