Расстояние слоями

Рис. 4. Экспериментальные кривые кинетики изменения влагосодержании (А), температуры (S) и скорости сушки (С) в слоях кварцевого песка фракции О — 0,15 мм при сушке (i =70 ). Расстояние слоев от поверхности

Расстояние слоев от поверхности / — 5 2—15 <3 — 25 4 —35 и 5 — 45 мм X —время ч. [c.29]

Вырежем из балки кусочек достаточно малой длины й1. При изгибе этот кусочек деформируется примерно так, как показано на рис. 254. Оба поперечных сечения покосились при деформации балки на угол ф. Представим мысленно, что балка разделена на горизонтальные достаточно тонкие слои, параллельные средней линии балки. Очевидно, что слой, прилегающий к средней линии 00, не изменит своей длины, поэтому его называют нейтральным слои или волокна ), находящиеся выше нейтрального слоя, удлинятся, например слой ММ (см. рис. 254) слои, расположенные ниже его, будут укорочены, сжаты, как, например, слой PQ. Укорочение и сжатие слоев пропорционально расстоянию слоя до нейтрального, так как поперечное сечение и при деформации остается плоским. [c.317]

Решая последнее уравнение относительно 2 можно найти глубину, на которой произойдут пластические деформации, т.е. расстояние слоя от поверхности, где интенсивность напряжений равна пределу текучести материала [c.209]

Для двумерных пограничных слоев можно показать, анализируя порядок величин, что толщина пограничного слоя б связана с расстоянием от точки торможения х соотношением [c.258]

Для оценки значимости эффектов, обусловленных волновой природой света, необходимо определить характерные для данной системы диапазоны из.менения размеров частиц, длины волны излучения, расстояния между частицами. Для условий высокотемпературного псевдоожиженного слоя были выбраны следующие оценки границ изменения d, X, ур. [c.132]

Если минимальная ширина потока излучения Хо равна d, из формулы (4.2) следует, что при выполнении условий (4.1) дифракционные эффекты не наблюдаются вплоть до расстояния г/р 7. Следовательно, взаимодействие излучения с частицей в концентрированной дисперсной среде можно рассматривать в рамках геометрической, оптики и пренебречь дифракцией на отдельной частице. Это подтверждается опытными данными [139] о независимости степени черноты слоя от размеров частиц. [c.133]

Другим предельным случаем, допускающим существенное упрощение решения уравнения переноса, является слой большой оптической толщины. Рассмотрим оптически плотную среду, в которой излучение может распространяться лишь на небольшие расстояния, прежде чем оно будет поглощено. Пусть длина свободного пробега излучения мала по сравнению с расстоянием, на котором существенны изменения температуры. [c.143]

Зависимость характеристик элементарного слоя от параметров модели представлена на рис. 4,5. Как степень черноты Et, так и коэффициенты отражения rt и пропускания Т( наиболее сильно изменяются при достаточно плотной упаковке частиц (Ур<3). При увеличении расстояния Ур (в области Ур>3) проис- [c.155]

Из рисунков видно, что степень черноты поверхности псевдоожиженного слоя независимо от использованного дисперсного материала слабо зависит от расстояния между частицами. Причем, начиная со значения Ур 2,5, дальнейшее расширение слоя уже практически не сказывается на величине бел- [c.169]

Таким образом, оценка доли времени пребывания пузырей у визира прибора и соответствующего среднего расстояния между частицами пригодна для большого числа аппаратов с псевдоожиженным слоем в условиях интенсивного кипения,. Как видно из рис. 4,11, независимо от степени черноты частиц величина бел при мало отличается от предельного значения [c.172]

Равномерное движение сыпучей среды в режиме плотного слоя, достижимое при одновременном удовлетворении первого и второго условий, иллюстрируется рис. 9-13,6. Согласно рис. 9-13,г на равномерность движения также влияет расстояние однородной сборки каналов от стенки бункера I, которое должно быть соизмеримо с шагом сборки каналов. В противном случае нарушается второе условие и неравномерность движения будет тем большей, чем 1>S (правая часть графика). [c.316]

Дальнейшее развитие способа определения остаточных напряжений применительно к брускам таврового сечения было сделано на основе метода Н. Н. Дави-денкова Л. А. Гликманом и Д. И. Грековы.ч. Этот метод был применен ими для исследования остаточных напряжений в сварных таврах с допущением, что остаточные сварочные напряжения имеют постоянную величину в направлении вдоль шва. Сущность метода состоит в следующем. Примем 4 — площадь снимаемого слоя X — расстояние этого слоя от верхней кромки тавра — расстояние слоя от линии центра тяжести, оставшегося после разрезки сечения Е — площадь оставшегося сечения — момент инерции оставшегося сечения и — момент сопротивления оставшегося сечения. Удалим теперь слой / , в котором действует остаточное напряжение а . Если это напряжение растягивающее, то удаление слоя равносильно добавлению к оставшейся части сечения растягивающей силы [c.214]

В Началах содержится ошибочное решение задачи о вращении жидкости в цилиндре с учетом вязкости. Г. Стокс указывает, что суть ошибочных рассуждений Ньютона состоит в том, что вместо моментов сил трения, действующих на наружную и внутреннюю поверхности каждого мысленно выделенного цилиндрического слоя вязкой жидкости, Ньютон ввел в рассмотрение сами эти силы. Результат, полученный Ньютоном, сводится к Dponoj)-циональности времени одного оборота частицы расстоянию слоя от оси вращения, тогда как на самом деле это время пропорционально квадрату расстояния. [c.184]

Такой точки зрения о примесной природе люминесценции, возникающей в кристаллах каменной соли под действием термической обработки, придерживался Рексер [36], воспользовавшийся этим явлением для определения скорости диффузии частиц вглубь кристалла. Им было установлено, что интенсивность свечения внутри кристалла падает с увеличением расстояния слоя от поверхности кристалла. [c.109]

Развитие обратимой отпускной хрупкости обусловлено рядом сложных физико-химических процессов. В настоящее время достоверно установлено, что межзеренное разрушение стали в состоянии отпускной хрупкости связано с формированием очень больших концентрационных неоднородностей в тончайших (несколько межатомных расстояний) слоях у границ зерен. При этом, хотя непосредственной причиной охрупчивания является обогащение приграничных зон зерен примесными атомами, в процессе формирования зернограничной сегрегации вредных примесей участвуют и другие компоненты стали — углерод и легирующие элементы. К сожалению, в современном металловедении до сих пор не существует последовательной теории зернограничной сегрегации в многокомпонентных системах. Не разработана также и теория интер-кристалл ИТ ного хрупкого разрушения при воздействии многокомпонентной зернограничной сегрегации. Поэтому причины и механизмы совместного взаимосвязанного влияния примесей, легирующих элементов и углерода на развитие обратимой отпускной хрупкости все еще не выяснены до конца, и их подробное обсуждение рстается весьма актуальным. [c.4]

Пусть X — расстояние слоя частиц, составляющих некоторое сечение, от положения равновесия одного конца, когда стержень не растянут ни постоянным натяжением, пи в результате колебаний, и пусть —смещение, так что действителвиое положение сечения будет х- . Так как положение равновесия и действительное положение соседнего слоя будут соответственно и [c.266]

Сварные соединения для фиксации входящих в них деталей отпоситсльно друг друга и выдерживания необходимых зазоров перед сваркой собирают в сборочных приспособлениях или нри помощи прихваток. Длина прихваток зависит от толщины и изменяется в пределах 20—120 мм при расстоянии между ними 500— 800 мм. Сечепие прихваток равно примерно /3 сечения шва, но не более 25—30 мм Прихватки выполняют обычно покрытыми электродами или полуавтоматами в углекислом газе. Их рекомендуется накладывать со стороны, обратной наложению основного однопроходного шва или первого слоя в многопроходных швах. При сварке прихватки следует переплавлять полностью, так как в них могут образовываться трсп(ипы ввиду высокой скорости теплоотвода. Поэтому перед сва])коп прихватки тщательно зачищают и осматривают. При наличии в прихватке трещины ее вырубают пли удаляют другим способом. [c.221]

Сравнение результатов расчета с экспериментальными данными показывает, что расстояние до заданной изотерлпл при сварке последующих слоев можно определить с достаточной для практики степенью точности по формуле (.54), считая, что теплота вводится на поверхности предыдущего слоя. [c.246]

Контактное термическое сопротивление. Идеально плотный контакт между отдельными слоями многослойной стенки получается, если один из слоев наносят на другой в жидком состоянии или в виде текучего раствора (цементного, гипсового и др.). Твердые тела касаются друг друга только вершинами профилей шероховатостей. Площадь контакта вершин пренебрежимо мала, и весь тепловой поток идет через воздушный зазор. Это создает дополнительное (контактное) термическое сопротивление Его можно приближенно оценить, если принять, что толщина зазора между соприкасающимися телами 6 в среднем вдвое меньше максимального расстояния 6 акс между впадинами шероховатостей. Так, при контакте двух пластин с шероховатостью поверхности 5 класса (после чистовой обточки, строгания, фрезерования) биакс 0,03 мм и в воздухе комнатной температуры [c.74]

Как уже отмечалось, части1(ы жидкости, непосредственно соприкасающиеся с поверхностью, адсорбируются ( прилипают ) к ней. Соприкасаясь с неподвижным слоем, тормозятся и более удаленные от поверхности слои жидкости. Зона потока, и которой наблюдается уменыпение скорости (ш <№), ), вызванное вязким взаимодействием жидкости с поверхностью, называется гидродинамическим пограничным с л о-ем. 3.4 пределами пограничного слоя течет невозмущенный поток. Четкой границы между ними нет, так как скорость W по мере удаления от поверхности постепенно (асимптотически) возрастает до Шж. Практически за толщину гидродинамического пограничного слоя условно принимают расстояние от поверхности до точки, в которой скорость W отличается от скорости невозмущенного потока ау незначительно (обычно на 1 %). [c.79]

Аналогичным обр ом осуществляется и тепловое взаимодействие потока с пластиной. Частицы жидкости, прилипшие к поверхности, имеют температуру, равную температуре поверхности 1с. Соприкасающиеся с этими частип.ами движу циеся слои жидкости охлаждаются, отдавая им свою теплоту. От соприкосновения с этими слоями охлаждаются следующие более удаленные от поверхности слои потока—так формируется тепловой пограничный слой, в пределах которого температура меняется от t на поверхности до в невозмущенном потоке. По аналогии с гидродинамическим пограничным слоем толщина теплового по1 раничного слоя бт принимается равной расстоянию от поверхности до точки, в которой избыточная температура жидкости отличается от избыточной температуры невозмущенного потока Ож = ж — (г на малую величину (обычно на 1 %). [c.79]

При малых числах Re преобладают силы вязкости и режим течения жидкости ламинарной (отдельные струи потока не перемешиваются, двигаясь параллельно друг другу, и всякие случайные завихрения быстро затухают под действием сил вязкости). При турбулентном течении в потоке преобладают силы инерции, поэтому завихрения интенсивно развиваются. При продольном обтекании пластины (см. рис. 9,2) ламинарное течение в пограничном слое нарушается на расстоянии Хкр от лобовой точки, на котором Re p = ЮжХкр/v 5 10 . [c.82]

В 1975 г. автором настоящей работы и Л. М. Минкиным были проведены эксперименты по определению коэффициента сопротивления цепочки графитовых шаровых элементов (от 10 до 36 штук) диаметром 70 мм в прямой трубе из нержавеющей стали 1Х18Н9Т с внутренним диаметром 72 мм (Л =1,03). Опыты проводились на разомкнутой воздушной петле с давлением осушенного воздуха от 0,1 до 0,3 МПа и массовым расходом 0,02—0,07 кг/с. Шары закреплялись в трубе со стороны выхода воздуха стальным штырем диаметром 10 мм, измерение статического давления проводилось на расстоянии 10 диаметров шара до и после шарового слоя. Диапазон изменения чисел Re= (2,5ч-6) 10 . Полученные значения приведены в табл. 3.4. [c.61]

Несмотря на значительные расхождения между экспериментальными и расчетными данными (рис. 3.11), выражение для конвективной составляющей коэффициента теплообмена в ряде случаев [75, 76, 78, 88] довольно успешно описывает экспериментальные данные. Это позволило провести ряд специальных опытов, направленных на изучение механизма конвективного теплообмена в слоях крупных частиц. Исследования проводились на установке, подробно описанной в параграфе 3.4. Измерение коэффициентов теплообмена между поверхностью датчика-нагревателя и слоем дисперсного материала осуществлялось по методике, изложенной в 3.4.3. В данной серии опытов использовался датчик диаметром 13 мм, устанавливаемый вертикально вдоль оси колонны или горизонтально на расстоянии 62 мм от газораспределительной решетки. Слой образовывали модельные материалы — стеклянные шарики узкофракционного состава со средними диаметрами 0,45 мм (0,4—0,5), 1,25 мм (1,2— 1,3) и 3,1 мм (3,0—3,2). Их физические характеристики приведены в табл. 3.3. Коэффициенты теплообмена измерялись в псевдоожиженных слоях, затем в плотных, зажатых сверху жесткой металлической сеткой (опыты проводились в колонне из оргстекла, при этом движения частиц не наблюдалось). Эксперименты с плотн лми зажатыми слоями повторялись заметного разброса точек (вне пределов точности измерений) не наблюдалось. [c.88]

Основная часть опытов по изучению особенностей теплообмена между погруженной поверхностью и псевдоожиженным слоем под давлением была выполнена в аппарате (рис. 3.16), представляющем собой цилиндрическую колонну 5 из нержавеющей стали марки Х18Н10Т с внутренним диаметром 105 мм и высотой рабочей зоны 0,450 м. Внутри его на расстоянии 80 мм от нижнего фланца крепилась газораспределительная решетка 8. выполненная из листовой нержавеющей стали с отверстиями 0 1 мм, живое сечение порядка 4,5%, и ситовой сетки из нержавеющей стали с ячейками 40X Х40 мкм, которая приваривалась точечной сваркой по [c.103]

Для псевдоожиженного слоя характерны высокая концентрация частиц и соответственно малые расстояния между ни.мн. Например, при кубической укладке увеличенпе расстояния между центрами соседних частиц Ур от 1 до 2 соответствует изменению порозности 0,48— [c.132]

Рассмотрим радиационный перенос. Профили температуры, представленные на рис. 4.8, позволяют определить влияние параметров системы на распределение 7 при Л = onst. Существенно различается зависимость T i) для концентрированной и разреженной дисперсных систем. При большом расстоянии между частицами, когда велико пропускание системы, вблизи ограничивающих поверхностей формируется незначительный температурный скачок. Аналогичное распределение температуры приведено в [125] для плоского слоя серого газа, находящегося в состоянии радиационного равновесия. [c.165]

Частицы в псевдоожиженном слое разделены диа-термичной средой, и теплообмен излучением возможен между удаленными поверхностями. Поэтому может происходить обмен энергией между теплообменной поверхностью и частицами, находящимися далеко от нее, даже в ядре слоя. В то же время за счет конвективно-кондуктивного переноса стенка передает энергию лишь ближайшим к ней частицам. На большом расстоянии от стенки температура частиц будет определяться двумя процессами радиационным обменом с погруженной поверхностью и другими частицами и межфазовым теплообменом (контактная теплопроводность в псевдоожиженном слое несущественна). В результате радиационного обмена, если он происходит интенсивнее, чем межфазовый, может изменяться температура доста [c.183]

Для теплообменных аппаратов типа движущийся продуваемый слой более распространены схемы не прямоточного, а противоточного типа. В этих, далее рассматриваемых случаях до сравнительно недавнего времени аналогично неподвижному слою поле скоростей считали равномерным. Ошибочность этих представлений была обнаружена в основном при изучении укрупненных и промышленных установок. Л. С. Пиоро [Л. 236, 237] изучал распределение газа не только в выходном, но и во внутренних сечениях противоточного слоя. Установленная им неравномерность поля скоростей воздуха не изменялась при 1деформация поля скоростей и максимальное отнощение локальной и средней скоростей выражено тем резче, чем больше оцениваемая симплексом Д/йт стесненность в канале. По [Л. 313] у стенок скорость потока на 80% выше, чем в центральной части камеры. Наличие максимума скорости газа в пристенной части слоя с резким снижением вблизи стенки отмечено также в Л. 342]. В исследовании Гу-бергрица подчеркивается, что в шахтных генераторах имеет место значительная неравномерность распределения газа, приводящая к неудовлетворительному прогреву сланца во внутренней части слоя [Л. 104а]. Можно полагать, что одна из главных причин рассматриваемого явления заключается в следующем. Как показано далее, движение плотного слоя приводит к созданию разрыхленного пристенного слоя, толщина которого может составить от трех до десяти калибров частиц. Этот 18 275 [c.275]

Это выражение дает заметно более высокие значения коэффициентов теплообмена, чем формулы (10-19) и (10-20). Определенным объяснением такого результата может служить, по-видимому, большая равномерность газораспределения (в камере противотока слой формировался как продолжение камеры типа поперечно продуваемый наклонный слой ). Результаты, полученные в Л. 328] по теплообменнику с однотипными противоточными камерами типа нагрев — охлаждение насадки, рассматриваются в гл. 11. Теплообмен в движущемся слое при его продувке по смешанной схеме (последовательное чередование противоточного и прямоточного движения газа) имеет место в аппаратах со встроенными многорядными коробами раздачи и отвода газа (шахтные зерносушилки, многозонные теплообменники и т. п.). Согласно [Л. 200] при охлаждении слоя сухого зерна пшеницы (Уф = 0,1- 0,4 м1сек, расстояние между коробами 120 мм, а = 860 м 1м и Кесл = 18-н 100) [c.323]

Твердость полумартенситного слоя зависит от содержания углерода (рис. 240). Кривые, приведенные на рис. 239, относятся к стали с 0,7%С (полумартенситная твердость равна HR 50). Следовательно, полумартен-сптный слой находится для стали 1 на расстоянии 3 мм, а для стали 2 — на расстоянии 18 мм, или твердость HR 50 получается у стали 1 при охлаждении 105 град/с, а у стали 2— 10 град/с. [c.297]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...