Фермы соотношение между

Мы рассмотрим здесь подробно неизменяемые фермы без лишних стержней. Прежде всего мы выведем общее соотношение между числом п узлов и числом т стержней, справедливое для всякой такой системы. [c.163]

Уайт и Вудс [245] приводят перечень степеней Т, которые приведены в соответствие с значениями идеального теплового сопротивления при низких температурах для переходных металлов, а также для натрия и благородных металлов. Для пяти из 22 металлов, по-видимому, требуется ввести степень зависимости теплового сопротивления от температуры, большую чем 2,6, а для двух металлов — меньшую чем 2,0. Из формул (11.3а) и (11.36), казалось бы, можно сделать вывод, что в области (ниже 0,10), где. зависимость Т , пожалуй, справедлива, при простых допущениях модели Блоха и для сферических ферми-по-верхностей зоны Бриллюэна имеет место следующее соотношение между низкотемпературным идеальным электронным тепловым сопротивлением и предельным высокотемпературным значением [c.220]

Некоторые особенности теплопроводности полупроводников заслуживают специального рассмотрения. В чистых полупроводниках теплопроводность при нормальных и низких температурах определяется главным образом решеткой и поэтому обнаруживает такое же поведение, как и в неметаллах, которое уже описывалось ранее. Введение небольшого количества примесей прежде всего уменьшает фононную теплопроводность, поскольку фононы начинают испытывать рассеяние на ионах примеси, а во многих случаях также и на электронах, появляющихся из-за наличия примесей. Последний тип рассеяния во многом отличается от рассеяния на электронах, образующих вырожденную систему, когда в рассеянии участвуют только электроны с энергиями, близкими к энергии Ферми. При достаточно сильном легировании полупроводника может стать существенной и электронная теплопроводность, но, если система электронов остается невырожденной, соотношение между электропроводностью и электронной теплопроводностью имеет иной вид, чем в обычном металле. Существует еще один дополнительный механизм переноса тепла в полупроводниках. Электрон-дырочные пары, образующиеся на горячем конце сносятся в направлении градиента температуры и рекомбинируют на холодном, конце. При этом происходит перенос по полупроводнику энергии ионизации пары. [c.253]

Если все элементы фермы деформируются упругим образом, то соотношения между внутренними силами и удлинениями в матричной форме имеют вид [c.296]

Суммирование в левой части этого равенства распространяется на все загруженные шарниры, в правой части —на все стержни фермы. Кастильяно вводит относительно этой системы допущение, что ее прогибы являются линейными функциями внешних сил.. Вводя эти функции в левую часть уравнения (f), он получает возможность представить энергию деформации в виде однородной функции второй степени от внешних сил Р . Воспользовавшись теми же самыми соотношениями между прогибами и силами, он представляет силы в виде линейных функций от перемещений и получает таким путем энергию деформации как однородную функцию второй степени от перемещений Кастильяно применяет в своем исследовании оба эти выражения для энергии деформации V и доказывает две важные теоремы. [c.348]

Аналогию с оптическим принципом Ферма, известную для непрерывного движения [25], обнаруживаем, используя соотношение между действием (27) и действием по Лагранжу для обобщённо-консервативных систем [c.141]

Далее, для иллюстрации того, как использовать соотношения между эффективными сечениями прямых и обратных переходов, повторим следуюш,ее рассуждение, проведенное Ферми [1]. Рассмотрим реакцию [c.526]

Поверка неизменяемости сооружений. Необходимое условие статич. определимости и неизменяемости сооружения заключается в том, что кинематич. цепь, получаемая из сооружения при удалении каких-либо связей, должна и.меть степень свободы, равную числу этих удаленных связей (стержни сооружения считаются абсолютно жесткими). Отсюда выводится соотношение между числом стержней С и числом шарниров Ш шарнирно - стержневой плоской статически определимой и неизменяемой фермы 2Ш — 0 = 0 (здесь С—полное число стержней, включая и опорные). Отсюда же можно вывести и соотношение между числом звеньев (неизменяемых систем) п и приведенным числом шарниров р любого плоского статически определимого сооружения Зге — — 3 = 0 [c.81]

В изотропной жидкости все величины на ферми-поверхности зависят только от os ( , 2) — os)(. Разложим их но полиномам Лежандра, например, Л (х) — 2 (со Х)- После этого сразу получаются соотношения между коэффициентами разложения [c.215]

Рис. 104. Функция распределения Ферми-Дирака при различных соотношениях между кТ и е.

Замечание. Соотношение между донорным уровнем и уровнем Ферми может быть получено следующим путем. Положим [х/кТ = а и перепишем соотношения (5) и (7) из примера [c.293]

Предположим теперь, что на металл падает фотон с энергией Й-со( ш>Лв) и поглош,ается одним из электронов проводимости. Дальнейшая судьба этого электрона в существенной мере зависит от того, в каком энергетическом состоянии он находился до поглощения фотона. Пусть он находился в одном из состояний в пределах полосы между уровнем Ферми и условно выделенным уровнем е (см. рис. 7.4, б, где упомянутая полоса состояний показана двойной штриховкой из рисунка видно, что гр—е = со— или, иначе, = ( р+А )—Асо== о—Такой электрон после поглощения фотона может перейти из металла в вакуум. Его кинетическая энергия после выхода из металла определяется соотношением (рис. 7.4, б) [c.163]

Как выводится соотношение между числом стер гяей и числом узлов статически определенной фермы [c.110]

Теория электронной теплопроводности является частью электронной теории металлов. Одним из первых успехов этой теории было объяснение соотношения между электропроводностью и теплопроводностью, данное Видеманом и Францем [147] и Лоренцем [148] сначала на основании грубой теории Друдэ [149], а потом в более точной теории Лоренца [150] и, наконец, с помощью теории Зоммерфельда [151], в которой рассматривается свободный электронный газ, подчиняющийся статистике Ферми—Дирака. Как будет показано в п. 13, это соотношение может быть найдено из очень общих соображений необходимо лишь предположение о наличии общего времени релаксации для процессов, определяющих электро-и теплопроводность. [c.224]

Природа сверхпроводимости. Явление С. обусловлено возникновением корреляции между электронами, в результате к-рой она образуют куперовские пары, подчиняющиеся боаевской статистике, а электронная жидкость приобретает свойство сверхтекучести. В фононной модели С. спаривание электронов происходит в результате специфического, связанного с наличием кристаллич. решётки фононного притяжения. Даже при абс. нуле темп-р решётка совершает колебания (см. Нулевые колебания, Динамика кристаллической решётки). Эл.-статич. взаимодействие электрона с ионами решётки изменяет характер этих колебаний, что приводит к появлению дополнит, силы притяжения, действующей ва др. электрон. Это притяжение можно рассматривать как обмен виртуальными фононами между электронами. Такое притяжение связывает электроны в узком слое вблизи границы ферми-поверхности. Толщина этого слоя в энергетич. масштабе определяется макс, энергией фонона Йшд Uvja, где сйр — дебаевская частота, и, — скорость звука, а — постоянная решётки (см. Дебая температура), в импульсном пространстве это соответствует слою толщиной Др К(И )1ир, где ир — скорость электронов вблизи поверхности Ферми. Соотношение веопределённостей даёт характерный масштаб области фононного взаимодействия в координатном пространстве [c.436]

От соотношения между Гркки и Тц зависят свойства осн. состояния системы. Если /-уровень лежит близко к уровню Ферми и размыт в /-зону за счёт его гибридизации с электронами проводимости, то вблизи S /, плотность состояний g( ) выше, чем в обычных металлах, на 2—3 порядка, Аномально высокое значение g < ) в случае Т. ф. может быть связано с промежуточной валентностью. [c.195]

Для металла с большой шириной разрешённой зоны W и большой ферми-тер ией фазовый переход в Э. д. возможен даже при слабом межэлектронном взаимодействии если только поверхность Ферми обладает особой формой, т. с. имеется нести нг поверхности Ферми. Это свойство соответствует наличию конгруэнтных участков поверхносги Ферми (вкладывающихся друг в друга при смещении в пространстве квазиимпульсов на нек-рый вектор Q). В этом случае в когерентном состоянии спариваются электроны над конгруэнтным участком поверхности Ферми с дыркой, состояние к-рой отстоит на вектор Q непосредственно под поверхностью Ферми. В противоположном пределе U W сильного взаимодействия (см. Хаббарда. иодсАь) имеет место качественное, а часто даже и количественное совпадение со случаем t/[c.504]

От соотношения между значениями внешних нагрузок зависит, какая из сил оказывается расчетной для элемента фермы. Определяющей нагрузкой здесь является осевая сжимающая сила N. Сечение сжатых стержневых элементов фермы определяют расчетом на устойчивость. Значение силы, соответствующей потере устойчивости стержня постоянного сечения, вычисляют по формуле Эйлера. Соответствующие критические напряжения, например, в стержне трубчатого сечения с моментом инерции J — nR h и площадью S — 2nRh равны [c.331]

В своей работе по прогибам ферм Максвелл открыл существование весьма важного соотношения между прогибами, вызывае- [c.250]

Хотя все сказанное относительно энергии деформации и дополнительной энергии было связано с растягиваемым стержнем, оно может быть распространено на другие случаи нагружения стержня, такие, как кручение и изгиб. Поэтому можно считать, что кривая зависимости нагрузки от перемещения, представленная на рис. 11.28, с, характеризует соотношение между нагрузкой и соответствующим ей перемещением для любого другого типа конструкции, подобного балке, плоской раме или ферме. Во всех таких случаях для определения величин обычной и дополнительной работ можно использовать соответственно выражения (11.31) и (11.36). Величи- ны этих работ будут равны соответственно энергии деформации и дополнительной энергии конструкции. Кроме того, если в качестве нагрузки фигурирует момент М с соответствующим угловым перемещением 0, то в указанных выражениях надо просто заменить величины Р и б соответственно на М и 0. [c.485]

Графический метод решения задачи позволяет при построении графика вносить некоторые измененрш в первоначально принятую схему фермы, если обнаруживается нежелательное соотношение между усилиями отдельных стержней. [c.254]

Соотношение между o , tuQ и наблюдаемыми фундаментальными частотами V см. в томе II [23], стр. 230. В уравнениях (1,23) и (1,26) не учитывается суш,ествование резонансов Ферми, а также не принимается во внимаии(з более тонкое взаимодействие вырожденных колебаний, приводящее к слабым расщеплениям уровней, если эти уровни соответствуют возбуждению двух или более вырожденных колебаний (см. [23], стр. 231 и след.). [c.28]

Можно показать, что в условиях квазиравновесия заполнение рекомбинационных центров электронами не определяется положением квазиуровней Ферми Р или Рр (в отличие от центров захвата — см. п.3.5.3). В качестве примера рассмотрим полупроводник л-типа (я >> р). Предположим, что энергетический уровень объемного центра рекомбинации совпадает с /, т.е. п = р = л а коэффициенты захвата электронов и дырок равны (а = ар). Поскольку энергетический уровень центра расположен значительно ниже равновесного уровня Ферми (я >> п ), то в равновесии центры полностью заполнены электронами ( = 1). Это следует и из соотношения (3.45), которое при сделанных допушениях упрошается /, = п 1[п + р"). При возрастании уровня инжекции величина р растет и в пределе большого отклонения от равновесия (я 5 р ) имеем 1/2. Но при столь высоких уровнях инжекции квазиуровень Ферми для электронов находится значительно выше, а квазиуровень Ферми для дырок — ниже / = Е,. Если бы заполнение рекомбинационных центров определялось положением Р то они должны были бы быть полностью занятыми, а если Рр — пустыми. Таким образом, для описания заполнения электронами центров рекомбинации в условиях квазиравновесия нужно вводить еще один квазиуровень Ферми, расположенный между Рп и Рр. Положение этого квазиуровня зависит не только от уровня инжекции, но и от параметров рекомбинационных центров. [c.99]

Такое положение вещей можно выразить еще другим способом электрон в квантовом состоянии Л (и с заданным спином) имеет энергию Е=1ь кЧ2п1, импульс и скорость Ш1т. В основном состоянии вся сфера Ферми заполнена и для каждого заполненного состояния к имеется заполненное состояние —к. Полный импульс и скорость центра тяжести всей системы, таким образом, равны нулю. Если удалить из сферы Ферми один электрон в состояние к > кр, то эго ппиведет к двойному результату. Электрон приобретает импульс %к (не скомпенсированный никаким другим электроном). В сфере Ферми, кроме того, появляется нескомпенсиро-ванный электрон в состоянии —к . Переносимый им импульс равен — Общее изменение импульса, таким образом, равно % к ко) Ьл. Это соответствует изменению энергии (х) = —11 к к 12т. Мы будем называть основное состояние вакуумом системы. Рассмотренные состояния возбуждения теперь могут быть описаны как результат образования электрона вне сферы Ферми и дырки внутри нее. Энергия пары электрон—дырка (т. е. минимальная энергия возбуждения пары) есть Е (х), а соответственный импульс —Дх. Из рис. 3 видно, что для этих состояний возбуждения нет однозначного соотношения между энергией и импульсом. Для каждого возможного значения импульса имеется конечная область возможных значений энергии. [c.32]

Рис. 2.7. Соотношение между величинами Л (= /сН/ЪкеН) и А (=, о/ Н/2теН) при изменении Н для постоянного числа электронов ЬN в таком же слое, как на рис. 2.4. При изменении от одного целого значения к следующему значение энергии Ферми прилипает к наивысшему занятому уровню и остается там, пока этот уровень заполняется, соответствующая величина X равна постоянному полуцелому значению. Когда Х достигает целого значения, перескакивает на следующий более высокий уровень и остается там, пока этот уровень заполняется, а X скачком переходит к следующему полуцелому значению.
В следующем параграфе мы сначала выведем выражение для спектральной плотности удельной энергии фотонов излучения абсолютно черного тела, которое затем используем для получения соотношений Эйнштейна [1]. Эти соотношения показывают, что вероятности поглощения и вынужденного излучения равны друг другу и связаны с вероятностью спонтанного излучения. Соотношения Эйнштейна приводят к необходимому условию вынужденного излучения, полученному Бернаром и Дюрафуром [2] это условие требует, чтобы расстояние между квазиуровпямн Ферми превышало энергию излучаемого фoтoнaJ Из соотношений Эйнштейна мы получим выражения для коэффициента поглощения, скорости спонтанного излучения и суммарной скорости вынужденного излучения. Кроме того, мы выведем соотношения между коэффициентом поглощения и ско- [c.132]

В этой главе изложены основы теории вынужденного излуче ния в полупроводниках и даны выражения для численного расчета плотности порогового тока. Много внимания уделено соотношениям между поглош ением, вынужденным излучением и спонтанным излучением. Показано, что необходимым условием вынужденного излучения является превышение энергетическим интервалом между квазиуровнями Ферми для электронов и дырок энергии испускаемых фотоновС Шя достижения порога генерации нужно, чтобы усиление превышало потери на внешнее излучение плюс потери внутри резонатору такие, как поглощение на свободных носителях и рассеяние ) [c.214]

Для статически определимых ферм должно соблюдаты я следующее соотношение между числом стержней к и числом узлов п [c.143]

Термин энергетическая ферма используется в очень пшроком смысле, обозначая производство энергии в качестве основного или дополнительного продукта сельскохозяйственного производства, лесоводства, аква-культуры, а кроме того, те виды промыпшенной и бытовой деятельности, в результате которых образуются органические отходы. Основной целью переработки сырья могло бы быгь исключительно производство энергии, но более выгодно найти наилучшее соотношение между получением из различных видов биомассы энергии и биотоплива. [c.150]

Если предположить, что обусловливающие сверхпроводимость взаимодействия имеют место между состояниями внутри интервала Д - /сТкр. на поверхности Ферми то оценка длины когерентности может быть в общем виде получена из соотношения неопределенности [14, 33]. Интересующие пас состояния находятся в тонком слое в /с-пространстве, толщина [c.690]

Внутренняя связь между теорией Гамильтона и волновыми процессами давно известна. Эта связь была ясна уже самому Гамильтону, она даже лежала в основе его теоретической механики, которую он строил, исходя из аптики неоднородных сред ). Вариационный принцип Гамильтона может рассматриваться как принцип Ферма для распространения волн в конфигурационном пространстне ( -пространстве) при этом у. Г. выражает здесь принцип Гюйгенса для данных волн. В болынннстве современных изложений эти глубокие идеи Гамильтона теряют, к сожалению, свой яркий наглядный вид и сводятся к значительно более бесцветным аналитическим соотношениям ). [c.679]

Смотреть страницы где упоминается термин Фермы соотношение между : [c.266] [c.963] [c.440] [c.24] [c.128] [c.502] [c.191] [c.233] [c.373] [c.366] [c.419] [c.177] [c.224] [c.260] [c.49] [c.374] [c.163] [c.808] [c.140] [c.565]

Курс теоретической механики Том 1 Часть 2 (1952) -- [ c.0 ]

ПОИСК

5 — Соотношения между

Ферма

Ферми

Фермий

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...