Отражение в поглощающей среде

Интерференция встречных волн при нормальном отражении в поглощающей среде [c.151]

Отражение в поглощающей среде 145, Радиус корреляции неровностей 323 [c.411]

Затруднения в разграничении падающей и отраженной волн возникнут и при анализе отражения в поглощающую среду (см. стр. 92 и след.). [c.26]

При формулировке основных положений теории необходимо в первую очередь учесть поглощение электромагнитной волны, чего мы не делали при рассмотрении диэлектриков, предполагая, что сумма потоков энергии для отраженной и преломленной волн всегда равна потоку падающей энергии. Однако любая среда в большей или меньшей степени поглощает электромагнитное излучение, что ведет к затуханию электромагнитной волны, амплитуда которой будет постепенно уменьшаться. Для волны, распространяющейся вдоль оси 2, в слое малой толщины 2 поглощается определенная часть падающего света, пропорциональная толщине слоя (И——кМг. В соответствии с этим интенсивность света убывает по мере проникновения в поглощающую среду по закону [c.26]

Рис. 2. Зависимость энергетических коэффициентов отражения К, и В от угла падения ф для прозрачных диэлектриков а) 1 < П2 (воздух — алмаз) б) я, > пз (алмаз — воздух) в) поглощающей среды (платина, пз = 2,00, Хз = 2,03),

Для непрозрачных тел Ев + Еа = Еп- Здесь для простоты предполагается, что отражение, равно как и рассеяние излучения в поглощающих средах, имеет равномерный, диффузный характер. Плотность эффективного излучения представляет собой суммарное излучение, составленное из собственного и отраженного излучений [c.474]

Инерционность измерений определяется временем, в течение которого образец прогревается на глубину, превышающую глубину формирования отраженной волны. Например, в поглощающей среде отраженная волна формируется в слое толщиной, сравнимой с где OL [см ] — коэффициент поглощения света. Так для кремния на длине волны Л = 0,633 мкм с ск 4 10 см время прогревания и мера инерционности измерения т ft 3 10 с. Локальность измерения определяется диаметром лазерного пучка на поверхности и для обычных условий эксперимента составляет 0,3-j-l мм. Мощность [c.101]

Величина к г в поглощающей среде (при комплексном значении б2) комплексна. Она будет комплексной (чисто мнимой) и в прозрачной среде, если sin ф>e2/eI (условие полного отражения). Эти случаи будут рассмотрены ниже. [c.144]

Измерение эллиптической поляризации света, отраженного от поверхности металла при наклонном падении линейно поляризованного света, лежит в основе предложенного Друде экспериментального метода определения оптических характеристик них металла. Теория связывает м и х с эксцентриситетом и положением осей эллипса колебаний. По данным измерений этих величин можно рассчитать них. Наибольшая чувствительность метода (и одновременное упрощение расчетных формул) достигается при определенном угле падения (главном угле падения, играющем при отражении от поглощающих сред ту же роль, что и угол Брюстера при отражении от прозрачных сред). В большинстве случаев он лежит вблизи 70°. Для этого угла отраженный свет имеет круговую поляризацию, если соответствующим образом подобрать направление поляризации падающего света. [c.163]

Основным свойством правильно отраженной волны является ее когерентность с волною падающей и преломленной при встрече падаюшей и отраженной волны (фиг. 1) происходит интерференция (см.). На этом основан метод получения когерентных лучей в различных интерферометрах (см.). На основании факта когерентности можно заключить с большой степенью точности, что частота световых колебаний при правильном О. с. от неподвижного зеркала не меняется. Наоборот, амплитуда и поляризация (см.) отраженной волны в общем случае совершенно иные, чем падающей. Следует различать три случая О. с. в изотропных средах 1) О. с. от прозрачной, непоглощающей среды, 2) полное внутреннее О. с., 3) отражение от поглощающих сред, в частности от металлов. Во всех трех случаях направление отраженного луча определяется вышеуказанным законом О. с. В геометрич. оптике этот закон м. б. выведен из принципа Ферма [c.224]

Отражение от поглощающих сред. В электромагнитной теории света поглощающая среда характеризуется тем, что в уравнениях Максвелла наряду с током смещения учитывается ток проводимости и волновое ур-ие (напр, для компонента электрич. вектора X) принимает вид д Х [c.227]

Случай излучателя н приемника, расположенных в сильно поглощающей среде. Мы уже упоминали, что существенную роль боковая волна играет в сейсмической разведке, так как соответствующий ей импульс вступает первым. Другим случаем, когда боковая волна имеет определяющее значение, является случай радиосвязи между двумя точками, расположенными в сильно поглощающей среде, например в земле или в морской воде. Прямая и отраженная волны в этом случае будут распространяться в поглощающей среде (для краткости будем говорить — в земле) и, следовательно, очень быстро затухать. В результате остается боковая волна, которая проникает из земли в воздух, распространяется там и затем опять попадает в землю. [c.182]

Еще сложнее процесс в поглощающих средах. Так, в хорошо проводящем металле падающая волна поглощается практически полностью в тонком (порядка 100 А) слое энергия ее превращается в основном в энергию движения электронной плазмы. Движущиеся электроны излучают, в результате чего формируется отраженная волна, уносящая до 99% и более первоначально поглощенной энергии лишь малая доля уходит на разогрев решетки металла. [c.20]

С другой стороны, при рассмотрении отражения от поглощающих сред пренебрегать взаимодействием поглощающих центров (независимо от механизма поглощения) уже нельзя. Это взаимодействие может существенно изменить длину когерентности в данной среде, сделав ее весьма малой, менее даже глубины проникновения, и этот фактор снова станет определяющим в других случаях она может и повыситься (см. ниже). [c.133]

Коэффициенты отражения-прохождения в поглощающих средах. Пусть двумерная линейно-неупругая среда представлена двумя полупространствами 1 и 2, разделенными горизонтальной границей. Если из среды 1 на границу падает продольная волна со смещением единичной амплитуды [c.116]

Наблюдения второй гармоники в отраженном свете представляют особый интерес в случае сильно поглощающих сред, например, металлов, так как позволяют исследовать их взаимодействие с мощным электромагнитным полем и в этих условиях, когда трудно работать с проходящей волной. [c.849]

При проведении абсорбционного анализа с использованием закона Бугера — Ламберта — Бера необходимо измерить зависимость интенсивностей входящего и выходящего из раствора световых потоков от длины волны монохроматического излучения. Основная трудность при таких измерениях состоит в том, что ослабление интенсивности света при прохождении через кювету связано не только с поглощением его растворенным веществом, но и с изменением его первоначального направления при отражениях от поверхностей стенок кюветы, а также в результате рассеяния поглощающей средой. [c.189]

Эллипсометрия отражения. Если на плоскую поверхность однородной изотропной (в общем случае поглощающей) среды падает линейно поляризованная плоская волна, имеющая электрич. вектор Е составляющая Е. лежит в плоскости падения, а перпендикулярная ей — ,), то при зеркальном отражении возникает плоская волна Я, с компонентами [c.609]

Таким образом, при неполном отражении от границы среды па стоячую волну, образованную интерференцией отраженной волны с падающей, накладывается бегущая волна, интенсивность которой при отсутствии диссипативных потерь в среде, очевидно, равна интенсивности волны, проходящей через границу раздела в соседнюю среду, как бы поглощающей эту волну. В этом смысле говорят о потерях на отражение , величина которых определяется по энергии коэффициентом отражения р/, а по амплитуде — амплитудными коэффициентами отражения Рр или р . [c.149]

Для прозрачного диэлектрика степень поляризации отраженного света рассчитывается по известной формуле Френеля. Для поглощающих сред расчет сложнее, и состояние поляризации отраженного света не всегда можно вычислить. Кроме того, оно существенно зависит от состояния поверхности, в частности, от наличия на ней поверхностных слоев со свойствами, отличными от свойств основного вещества. Поэтому степень поляризации отраженного света приходится определять экспериментально. Пока поляризация при отражении — единственный путь для [c.180]

В закрытых помещениях на уменьшение силы звука оказывают влияние кроме расстояния, также стены, потолок, пол и наличие в этих помещениях оборудования. Чем больше потерь испытывает звук на границах помещения, тем больше заметно уменьшение силы звука. Сила и частотная характеристика отраженного звука зависят как от поглощающих свойств поверхностей, так и от размеров помещения. Поэтому одной из мер эффективного снижения шума в помещениях является покрытие стен и потолка звукопоглощающими материалами. Возможность экранирования звука внутри помещения зависит от отношения длины волны к линейным размерам экрана. Благоприятные результаты могут быть получены при больших экранах и коротких звуковых волнах. Размеры поверхности экрана должны быть по меньшей мере вдвое больше длины волны кроме того, источник звука с одной стороны экрана и место обслуживания с другой его стороны должны находиться на расстоянии не менее длины одной волны от экрана. Если звуковая волна падает на границу, разделяющую две среды, то часть звука передается в другую среду (поглощается), другая же часть отражается. Отношение силы поглощенного звука к силе падающего звука называется коэффициентом поглощения отношение силы отраженного звука к падающему — коэффициентом отражения. Коэффициент поглощения твердыми телами на средних частотах может достигать максимально 3%. [c.11]

Терминология, используемая в случае поглощающих сред, нередко приводит к недоразумениям. Поглощение называют слабым, если глубина проникновения много больше длины волны — амплитуда постепенно уменьшается на протяжении многих длин волн. Но слабо поглощающие вещества, такие, как растворы красителей (разбавленные чернила), могут при достаточной толщине слоя поглотить практически всю энергию падающего на них излучения. Поглощение называют сильным, если глубина проникновения меньше длины волны. Сильно поглощающие вещества, например металлы, способны поглотить лишь малую долю энергии падающего света подавляющая часть энергии отражается. Это общее правило если материал обладает сильным поглощением на какой-то частоте, то отражение света данной частоты на его границе очень велико и лишь малая доля энергии попадает внутрь и поглощается. [c.165]

Фо — падающий на границу сред световой поток Ф — поток, диффузно отраженный от поверхности Фд — поток, диффузно пропущенный через среду Ф3 — поток, направленно (зеркально) отраженный от поверхности Ф4 — поток, направленно прошедший через вещество Ф,. — поглощенный световой поток. Так как Фо = Ф + -(- Фг + Фз + Ф4 + Ф , то Рз + а + рд + Тд + т = 1. Редки случаи, когда все пять составляющих играют существенную роль. Для сильно поглощающих сред, например, Ф4 = О и Фа = О, для прозрачных сред Ф = О и Ф3 = О и т. д. Поглощение и рассеяние света происходит в большинстве случаев селективно. Поэтому количественные характеристики поглощения определяются при монохроматическом облучении или при строго фиксированном спектральном составе излучения. [c.87]

Для отражательной способности поглощающей среды, т. е. для отношения интенсивности отраженного света к интенсивности падающего в случае отвесного падения, ур-ия Френеля приводят к следующему выражению [c.228]

При этом расчет коэффициента отражения от гладкой поверхности ведется по формулам Френеля, связывающей его значение с углами падения, показателями преломления сред и состоянием поляризации падающего света расчет коэффициента отражения от гладкой поверхности поглощающих сред (металлы, полупроводники) ведется с использованием комплексного показателя преломления с учетом поглощения в веществе. [c.57]

Основным параметром, -используемым для нахождения а, г] или б, является комплексный акустический импеданс на границе между водной средой и поглощающей средой со стороны воды. Различные модификации импедансной трубы использовались главным образом в воздушной акустике [3, 4]. Наилучшим методом оценки подводных поглотителей звука является эхо-им-пульсная методика [2, 5]. В ней измеряется комплексный коэффициент отражения А при отражении короткого звукового импульса от границы 2 . Модуль А равняется отношению отраженного звукового давления к падающему. Фаза А выражается сдвигом фазы отраженного звука. Тогда [c.341]

Уравнения остаются справедливыми и для поглощающей среды. В этом случае величины ег и ез являются комплексными углы вт и 05, вообще говоря, тоже являются комплексными величинами. Угол отражения, определяемый формулой (3.3), остается действительной величиной. Темп затухания основной волны и волны гармоники в среде определяется характеристическими дли-23 [c.355]

Выясним теперь влияние поглощения ультразвука на структуру интерференционного поля, образующегося при сложении падающей и отраженной волн. Поместим идеально отражающую плоскую границу на расстоянии х = +х оот начала координат, где будем считать заданными параметры падающей волны, например амплитуду давления ртахо- При X > О амплитуда падающей волны в поглощающей среде убывает по экспоненциальному закону [c.151]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

Анализ формул Френеля показывает, что фазовые характеристики отражённой световой волны чувствительнее к изменениям оптич. параметров, чем амплитудные, к тому же измерения фазовых характеристик могут быть проведены с большей точностью, чем амплитудных. Это обусловливает широкое применение Э. отражения. Для анизотропных сред необходимы измерения в неск. плоскостях падения. Для поглощающих кристаллов любых симметрий наиб, общий метод заключается в измерении на одном аншлифе параметров эллипсов при одном угле падения для трёх плоскостей падения и при другом для одной плоскости (5 ]. Более простые методы пригодны лищь для высоких симметрий без поглощения. [c.609]

Первый член справа в уравнении (20.109) представляет собой долю лучистой энергии, посылаемой граничной поверхностью системы за счет собственного и отраженного излучений в элементарный объем с точкой М. При этом ослабление излучения промежуточной средой учитывается коэффициентом лучепрозрачности е я. Второй, интегральный, член учитывает собственное и рассеянное излучение среды, приходящее в объем с точкой М. (см. фиг. 20—11). Взаимное экранирование учитывается коэффициентом лучепрозрачности е Вывод интегральных уравнений излучения, описывающих переносы излучения в поглощающих и рассеивающих средах произвольных конфигураций, сводится к совместному рассмотрению классификации видов излучения и рещения уравнения переноса энергии излучения (20.109). Для получения интегральных уравнений относительно плотностей полусферических излучений воспользуемся выражениями (19.47) и [c.519]

Рассмотрим далее радиационные силы, действующие н.я плоскопараллельную частично поглощающую пластпнку (рис. 41). К — коэффициент отражения от пластины по энергии ), а t — коэффициент про.зрачности пластгшы по энергии. ведем коэффициент поглощения пластины в виде а = Ql Ei, где Q — энергия, поглощаемая единицей площади пластины в единицу времени, с — скорость звука в окружающей среде. Тогда из закона сохранения потока энергии имеем [c.198]

И ДЛЯ комплексных значений ел, бт и 8s. В сильно поглощающей среде нелинейные эффекты легче наблюдать в поле отраженных лучей. При этом следует иметь в виду, что в этом случае нелинейная восприимчивость возрастает, что обусловлено резонансными эффектами (см. гл. 1 и 2). Эффективный поверхностный слой, дающий существенный вклад в отраженный луч второй гармоники, имеет толщину порядка меньшей из длин затухания для волн с частотами со и 2со, Это отражено в формуле (4.8), где в знаменателе присутствуют величины е и Ет. Интенсивность отраженной волны второй гармоники пропорциональна квадрату нелинейной восприимчивости ] NL 2 g рд 5 более подробно обсудим методику измерения нелинейной восприимчивости среды по интепсив-ности отраженной гармоники, там же обсуждаются и факторы, определяющие ее поляризацию. Амплитуда отраженной волны, поляризованной в плоскости отражения, может быть найдена аналогичным образом она определяется компонентой нелинейного источника в этой плоскости см. формулу (4.12) приложения И]. [c.134]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...