Плотность полусферического излучения

Поток лучистой энергии, испускаемой с единицы поверхности тела по всем направлениям, называется интегральной плотностью полусферического излучения или излучательной способностью тела Е. [c.313]

Рассмотрим теплообмен между неограниченными плоскопараллельными плоскостями. Физические параметры, относящиеся к первой и второй плоскостям, будем снабжать индексами 1 и 2 и примем, что Обе плоскости излучают в пространство энергию, которая частично поглощается и отражается самими плоскостями, при этом процессы поглощения и отражения многократно повторяются. Воспользовавшись понятиями эффективного потока, запишем для результирующей плотности полусферического излучения рез от первого тела ко второму [c.411]

Пусть тело I имеет более высокую температуру, тогда теплообмен излучением между телами / и 2 приведет к переносу тепловой энергии от тела 1 к телу 2. Результирующая плотность полусферического излучения в рассматриваемом случае может быть найдена изложенным выше методом. Однако в отличие от предыдущей задачи необходимо учесть, что не весь лучистый поток с тела 1 попадает на тело 2 (см. рис. 16.4). [c.412]

Из закона Ламберта следует, что плотность полусферического излучения в пределах телесного угла <а = 2п Е = Е п, откуда = Е/п, где Е — плотность интегрального полусферического излучения, определяемого по закону Стефана — Больцмана по формуле (2.345) Е — плотность излучения по нормали. Соответственно по направлению ф плотность излучения определяется по формуле (2.349), или после подстановки , = (Е/п) os ф. [c.211]

Яркость излучения каждой из площадок выражается через плотность полусферического излучения по (16-59). Тогда зависимости (17-54) и (17-55) принимают вид [c.393]

Рис. 5-18. К расчету плотности полусферического излучения.

Величина J, называемая интенсивностью излучения, определяет поток энергии излучения, пересекающий единичную площадку и распространяющийся в направлении нормали к ее поверхности внутри единичного телесного угла. Понятие интенсивности излучения есть наиболее подробная характеристика поля излучения в данной точке пространства. При известном распределении интенсивности по направлениям можно найти суммарные потоки полусферического и результирующего излучения в этой точке. Так, плотность полусферического излучения Е, Вт/м , проходящего через единичную площадку в положительном направлении оси х (рис. [c.171]

Лучистый поток, исходящий с единицы поверхности излучающего тела по всем направлениям полупространства (полусферы), называется плотностью полусферического излучения [c.227]

Эта величина до последнего времени не имела единого общепринятого названия. Ее называли излучательной способностью, поверхностной плотностью излучения, плотностью полусферического излучения, полной интенсивностью излучения, удельным лучистым потоком, а часто просто собственным излучением. По терминологии, рекомендованной Академией наук СССР, ее следует называть поверхностной плотностью собственного излучения тела [Л. 159]. Мы же для краткости будем ее называть в дальнейшем излучательной способностью тела. [c.6]

Обычно выражение для плотности полусферического излучения Ео,х, испускаемого черным телом в данном спектральном интервале при данной длине волны X, записывается в следующей форме [c.462]

Фиг. 19—5. Спектральное распределение плотности полусферического излучения абсолютно черного тела.

На фиг. 19—5 представлено спектральное распределение плотности полусферического излучения абсолютно черного тела для среднего интервала температур по длинам волн спектра, выраженных в микронах. Плотность излучения падает в области очень малых и больших длин волн и быстро увеличивается с повышением температуры черного тела. В области невысоких температур [c.462]

Формула (19.22) показывает, что максимальная монохроматическая плотность полусферического излучения абсолютно черного тела пропорциональна пятой степени температуры. На фиг. 19—6 представлено распределение относительной плотности монохроматического излучения черного тела в зависимости от кТ. Из (19.23) и [c.464]

Иногда монохроматическая степень черноты определяется как отношение монохроматических плотностей полусферического излучения реального и абсолютно черного тел [c.472]

В соответствии с законом сохранения радиационной энергии различают следующие виды плотностей полусферического излучения. Плотность собственного излучения — излучение, выходящее с единицы поверхности излучающего тела [c.474]

Е — плотность полусферического излучения, вт/м [кк М/(л< -ч)] [c.11]

Для излучения абсолютно черного тела величина яркости одинакова по всем направлениям. Поэтому к поверхности такого тела применим закон Ламберта. Для абсолютно черной поверхности плотность полусферического излучения определяется законом Стефана — [c.27]

Единичный вектор излучения равен вектору излучения, если плотность полусферического излучения поверхностей равна единице. [c.285]

Интегральный лучистый поток, испускаемый с единицы поверхности тела по всем направлениям полусферического пространства, называется интегральной плотностью полусферического излучения или излучатель-ной способностью тела - , Е), [c.344]

Для черного и диффузного излучений яркость не зависит от направления излучения и может быть принята постоянной величиной. Следовательно, плотность полусферического излучения в пределах телесного угла о=2л [c.353]

Если на поверхности тела поместить наблюдателя, то он зарегистрирует следующие виды плотности полусферического излучения (рис. 10.2) [c.327]

Все эти виды плотности полусферического излучения могут быть определены как для всего спектра излучения (О А, оо), так и для элементарного интервала изменения длины волн dX, В первом случае величины Е являются интегральными плотностями, а во втором — спектральными (монохроматическими). Плотность результирующего излучения рез может быть положительной, отрицательной или равной нулю. [c.327]

Подставляя в (21.23) выражение элементарного телесного угла d(o и интегрируя [18], получим зависимость для плотности потока полусферического излучения [c.317]

Из закона Ламберта следует, что плотность интегрального полусферического излучения в пределах телесного угла 2п равна [c.60]

Очевидно, 5+Д.. и 8- — это полусферические плотности потоков излучения, проходящего соответственно в положительном и отрицательном направлениях оси Хг. Вялее, [c.164]

Закон Стефана — Больцмана устанавливает зависимость плотности интегрального полусферического излучения от температуры абсолютно черного тела и может быть получен из формулы Планка. Интегрируя выражение (16.3) во всем интервале длин волн, получим [c.407]

Согласно уравнению (16.8), плотность интегрального полусферического излучения абсолютно черного тела зависит только от температуры и изменяется пропорционально четвертой степени абсолютной температуры. При высоких температурах величина достигает больших значений, поэтому для удобства практических расчетов формулу (16.8) записывают в виде [c.407]

Из изложенного следует, что поверхностные плотности всех видов полусферического излучения, кроме собственного излучения, являются линейными функциями падающего излучения. Собственное излучение объединяется и увязывается с другими видами излучения через,эффективное излучение. [c.367]

Из уравнения (5-21) видно, что с ростом спектральной оптической толщины слоя а 1 суммарная спектральная интенсивность излучения с поверхности(О растет и при i>3 практически достигает спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела /ov при температуре, равной температуре газа в объеме. Вне полос спектра поглощения газа величина ,==0 из соотношения (5-21) следует, что в этих участках спектра излучение газового объема отсутствует. Выражение (5-21) определяет интенсивность излучения по направлению нормали к поверхности плоского слоя. Плотность полусферического излучения с поверхности Е , можно найти, если рассмотреть также иные направления, по которым излучение пересекает граничную поверхность. Выражение для интенсивности излучения в произвольном направлении п (рис. 5-21) определяется тем же уравнением (5-21), если в нем толщину слоя газа I заменить на длину пути луча в этом направлении / =// osO. Если подставить это соотношение в (в), то после вычислений получим [c.174]

Первый член справа в уравнении (20.109) представляет собой долю лучистой энергии, посылаемой граничной поверхностью системы за счет собственного и отраженного излучений в элементарный объем с точкой М. При этом ослабление излучения промежуточной средой учитывается коэффициентом лучепрозрачности е я. Второй, интегральный, член учитывает собственное и рассеянное излучение среды, приходящее в объем с точкой М. (см. фиг. 20—11). Взаимное экранирование учитывается коэффициентом лучепрозрачности е Вывод интегральных уравнений излучения, описывающих переносы излучения в поглощающих и рассеивающих средах произвольных конфигураций, сводится к совместному рассмотрению классификации видов излучения и рещения уравнения переноса энергии излучения (20.109). Для получения интегральных уравнений относительно плотностей полусферических излучений воспользуемся выражениями (19.47) и [c.519]

Помножив обе части (20.161) на dpMp а затем проинтегрировав по области Fi, находим значение плотности полусферического излучения, падающего на г-ю зону [c.537]

В теории Л, т, рассматриваются след, характеристики излучения. Интегральная плотность полусферического излучения [ккал м час ] — поток лучистой энергии во всем диапазоне длин волн (от О до со), проходящий через единицу поверхности внутри полусферич, телесного угла. Спектральная плотность полусферич. излучения — элементарная плотность полусферич, изл чония <1Е в интервале [c.24]

Плоишсть потока излучения — количество энергии излучения, проходящее в единицу времени через единицу площади поверхности в пределах полусферического телесного угла. Спектральная плотность потока излучения — отношение плотности потока излучения, испускаемого в бесконечно малом интервале длин золи, к величине этого интервала. [c.126]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.153 ]

Теплотехнический справочник Том 2 (1976) -- [ c.185 , c.188 ]

Теплотехнический справочник том 2 издание 2 (1976) -- [ c.185 , c.188 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.2 , c.15 , c.153 ]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.2 (1956) -- [ c.2 , c.15 , c.153 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...