Скачок неподвижный

Но работа сил реакций отсутствует, так как точка опоры каждой ноги о лестницу остается неподвижной. Точка опоры лишь скачком меняется при смене опорных ног. Следовательно, работа силы тяжести компенсируется работой внутренних сил. Вместе с тем, как это следует из теоремы 5.1.2, подъем центра масс человека происходит именно благодаря действию внешней сипы реакции лестницы.О [c.390]

Разрыв непрерывности в движении газа имеет место вдоль некоторых поверхностей при прохождении через такую поверхность указанные величины испытывают скачок. Эти поверхности называют поверхностями разрыва. При нестационарном движении газа поверхности разрыва не остаются, вообще говоря, неподвижными необходимо при этом подчеркнуть, что скорость двил<ения поверхности разрыва не имеет ничего общего со скоростью движения самого газа. Частицы газа при своем движении могут проходить через эту поверхность, пересекая ее. [c.450]

Если перейти от неподвижного скачка уплотнения к скачку, распространяющемуся в неподвижном газе со скоростью w = = — Wg, то с помощью полученных равенств можно определить абсолютную скорость, которую приобретает газ в следе за скачком [c.125]

Пусть на неподвижный ромбовидный профиль натекает равномерный сверхзвуковой поток под углом атаки t = 0 (рис. 10.20). В силу симметрии достаточно рассмотреть лишь обтекание верхней стороны профиля. У передней кромки профиля в точке А возникает косой скачок уплотнения, так как поток набегает на клин с углом 2св при вершине. Пройдя через этот косой скачок, поток поворачивается на угол и и становится параллельным отрезку АВ. Статическое давление рг и приведенную скорость в потоке I2 вдоль отрезка АВ можно определить по формулам для косого скачка уплотнения (см. гл. III). Далее [c.41]

Значения У и У связаны со скоростями движения поршня У и перемещения скачка Ус (в неподвижной системе координат, см. рис. 4.4, а) следующими соотношениями У1 = Ус У2 = Ус — Уп- С учетом этого (4.17) преобразуется к уравнению [c.110]

Формула (4.1.1) определяет силу тяги в условиях воздействия на летательный аппарат неподвижной атмосферы. Однако наличие воздухозаборных и сопловых устройств, возникновение струй продуктов сгорания топлива изменяют картину обтекания летательного аппарата воздушным потоком. Это необходимо учитывать при определении аэродинамических характеристик, в частности следует принимать во внимание влияние скачка уплотнения, образующегося перед воздухозаборником, повышение давления на внешних поверхностях воздухозаборников и сопл, интерференцию между воздухозаборниками и крылом (или корпусом), а также воздействие струй на поток воздуха у поверхности летательного аппарата. При определенных условиях внешние возмущения на обтекающий воздушный поток могут распространяться внутрь сопла двигателя и изменять силу тяги (управляющее усилие). [c.301]

Сказанное справедливо для упрощенной модели течения, не учитывающей наличия выемки между неподвижной частью сопла и поворотным раструбом. В реальных условиях с кромки этой части сопла сходит волна разрежения 4, газ разворачивается от центра сопла и попадает на торцовую часть раструба, образуя скачок уплотнения 5 (рис. 4.4.2,б). Внутри выемки возникает застойная зона с встречными потоками. Это отличает картину обтекания от той,которая наблюдается иа внутренней поверхности раструба, являющегося продолжением неподвижной части сопла. С полной достоверностью предусмотреть все эти особенности течения не представляется возможным.Поэтому используется упрощенная модель течения, основанная на концепции гибкого уплотнения , согласно которой поток у кромок выходного сечения плавно обтекает сочленение неподвижной части сопла и поворотного раструба (без образования волны разрежения и скачка уплотнения). Такая модель течения соответствует предположению о малости возмущений, возникающих при повороте раструба, и позволяет решить задачу о движении газа внутри раструба методом характеристик [18]. В результате этого решения находится распределение давления, по [c.323]

Здесь первое уравнение — инте рал массы первой фазы, второе — интеграл массы второй фазы и третье — интеграл импульса смеси. Все эти интегралы выполняются, как это видно из (1.3.69), и в случае наличия в структуре волны неподвижных в рассматриваемой системе координат (связанной со стационарной волной) скачков. [c.66]

В системе координат, связанной с трубой, движение ударной волны вдоль трубы будет нестационарным, так как параметры потока в любой точке трубы будут зависеть от времени. Для приведения задачи к стационарной введем систему координат, связанную с плоскостью ударной волны. Тогда ударную волну можно считать неподвижной, параметры потока перед и за скачком постоянными величинами, скачкообразно изменяющимися в плоскости ударной волны. [c.151]

При переходе частиц от неподвижного состояния к движению наблюдаются их первые подвижки и раскачивания некоторые частицы смещаются и перекатываются по дну, другие отрываются от дна и скачками переносятся вниз по течению. При дальнейшем увеличении скорости потока число перемещающихся частиц увеличивается. [c.92]

При обтекании разреженным газом твердого тела наблюдаются интересные эффекты. Так, скорость потока не обращается в нуль у неподвижной стенки и газ не прилипает к поверхности, как это происходит в непрерывном потоке, а скользит вдоль нее. Температура газа у стенки не становится равной температуре самой стенки, как это обычно бывает в непрерывном потоке, т. е. у поверхности наблюдается скачок температуры между стенкой и слоем газа, непосредственно прилегающим к ней. [c.238]

Скачок уплотнения можно рассматривать как неподвижный относительно стенок трубы фронт ударной волны в газе (называемой также волной сжатия), распространяющейся против течения, в случае, когда скорость фронта оказывается равной скорости течения газа. [c.301]

Работоспособность метода вызывает сомнения, так как частота и амплитуда скачков Баркгаузена зависят от многих факторов, и поэтому не известны реально действующие приборы, основанные на эффекте Баркгаузена, которые позволяют контролировать механические свойства ферромагнитного проката даже в статическом (неподвижном) состоянии. [c.64]

Мы уже видели, что за время удара скорость тел изменяется скачком. Однако сколько-нибудь значительно переместиться при этом соударяющиеся тела не успевают и поэтому при расчете они могут считаться неподвижными. [c.27]

При очень малой скорости толкателя (порядка нескольких миллиметров в минуту) время сжатия пружины при неподвижном ползуне растянуто по сравнению с периодом скольжения и движение ползуна носит характер скачков (рис. 174). Величина таких скачков достигает иногда нескольких десятых долей миллиметра. Если с возрастанием скорости скольжения коэффициент трения падает, что обычно и наблюдается на практике, то скачки становятся еще более резкими. При возрастании скорости толкателя частота скачков повышается, периоды покоя и движения по времени все более сближаются, и в конце концов колебания приобретают характер гармонических (относительно толкателя). Наконец, при достижении толкателем скорости V = Укр (критическая скорость) движение становится практически равномерным, без колебаний. [c.265]

Шагающие машины относятся к классу механических систем с переменными связями. В самом деле, при ходьбе в момент постановки ноги на землю или в момент отрыва ее от земли скачком меняется количество неподвижных опор или их расположение относительно центра тяжести корпуса. Поэтому свойства системы, ее характеристики даже при установившемся движении экипажа [c.132]

Тиксотропия — способность смеси сохранять неподвижность до определенной величины нагрузки, после которой она скачком переходит в жидкотекучее состояние. [c.398]

Решение. Выведем формулу для скорости распространения ударной волны. Чтобы применить соотношения, полученные для неподвижной ударной волны (скачка уплотнения), мысленно сообщают газу поступательное движение со скоростью wb направлении, противоположном скорости движения ударной волны (рис. 12.6, б). Тогда ударная волна оказывается остановленной, а поток перед ней - движущимся со скоростью Vi=w влево. За скачком газ будет иметь скоростью 2 = = W - .-Для нахождения скорости w используем формулу Прандтля [c.189]

Если заставить поверхности медленно скользить друг относительно друга, то обычно в случае наличия упругости механической системы не удаётся осуществить плавного скольжения, а происходит движение скачками ( скачки при трении") [32]. Возникновение скачков поясняется фиг. 6. Изменение силы трения в зависимости от продолжительности неподвижного контакта показывает кривая 1, возрастание приложенной силы Р—прямая 2. [c.122]

Принципиальная схема включения устройства, работающего на сверхзвуковом скачке давления, показана на рис. 5.4. При пуске обе среды подаются от посторонних нагнетателей. После выхода на режим нагнетают только активную рабочую среду. В данном случае активной рабочей средой является пар, а вода при пуске движется по разомкнутой схеме 3-2-6-4, а после выхода на режим подключается к сети потребителя по замкнутому контуру циркуляции 6-5-2-6. Активной рабочей средой может быть любой из компонентов или даже они оба в зависимости от назначения устройства 6. Так, например, устройство 6 может быть использовано для получения гомогенной смеси газа и жидкости (раствора газа в жидкости). Известны способы получения газожидкостных смесей в струйных смесителях, в смесителях с вращающимися перемешивающими устройствами с неподвижными и вращающимися резервуарами [c.105]

Свяжем систему координат с ударной волной, тогда можно рассматривать ее как неподвижный скачок уплотнений. В данной задаче для решения достаточно одного уравнения (8.26), так как температура жидкости также практически не меняется. В относительном движении скорости потока до и после скачка соответственно равны (скорость жидкости много меньше скорости ударной волны) = а, = а — и. Тогда из уравнения (8.26) получим [c.207]

В сверхзвуковых течениях газа, сопровождающихся уменьшением скорости, легко возникают так называемые сильные разрывы — ударные волны или скачки уплотнения. При пересечении потоком поверхности разрыва давление, температура и плотность возрастают, а скорость падает, причем эти изменения происходят резко, скачком. Поверхность разрыва, перемещающуюся в пространстве, называют ударной волной, а неподвижную ударную волну — скачком уплотнения. [c.122]

Будем считать ее нестационарным изотермическим сильным разрывом, моделирующим проницаемую поверхность, пройдя через которую жидкость скачком меняет плотность и вязкость от значений к р, ц. Предположим, что по одну сторону разрыва жидкость неподвижна, вязкие напряжения нулевые и давление постоянное, р,. Тогда условия динамической совместности (1.14) имеют вид [c.53]

Уравнения газовой динамики допускают разрывные решения первого рода, когда газодинамические параметры при переходе через искомое сечение меняются скачком. Поверхность, при прохождении через которую параметры газа испытывают скачок, называются поверхностями разрыва. В газовой динамике обычно подвижную поверхность разрыва называют ударной волной, а неподвижную - скачком уплотнения. [c.86]

Анализ системы (100), (127)—(130) показал, что полосовая диссипативная структура образуется при достаточно высокой плотности закрепленных дислокаций Л/д [146]. Процесс превращения неподвижных дислокаций в подвижные рассматривается в [146] как фазовый переход II рода в системе дислокаций, сопровождающийся скачком модуля сдвига. [c.118]

Явление разрывного (скачкообразного) изменения параметров газового потока при переходе через некоторую поверхность называется ударной волной. Если поверхность разрыва представляет собой неподвижную плоскость, нормальную к скорости равномерного потока газа, то такое явление называется прямым скачком уплотнения. Скачки уплотнения могут возникать только в сверхзвуковом потоке газа, они сопровождаются уменьшением скорости и возрастанием давления, плотности и темпера- [c.63]

В действительности, однако, все эти заключения имеют лишь весьма ограниченную применимость. Дело в том, что приведенное выше доказательство сохранения равенства rotv = 0 вдоль линии тока, строго говоря, неприменимо для линии, проходящей вдоль поверхности обтекаемого жидкостью твердого тела, уже просто потому, что ввиду наличия стенки нельзя провести в жидкости замкнутый контур, который охватывал бы собой такую линию тока. С этим обстоятельством связан тот факт, что уравнения движения идеальной жидкости допускают решения, в которых на поверхности обтекаемого жидкостью твердого тела происходит, как говорят, отрыв струй линии тока, следовавшие вдоль поверхности, в некотором месте отрываются от нее, уходя в глубь жидкости. В результате возникает картина течения, характеризующаяся наличием отходящей от тела поверхности тангенциального разрыва , на которой скорость жидкости (будучи направлена в каждой точке по касательной к поверхности) терпит разрыв непрерывности. Другими словами, вдоль этой поверхности один слой жидкости как бы скользит по другому (на рис. 1 изображено обтекание с поверхностью разрыва, отделяющей движущуюся жидкость от образующейся позади тела застойной области неподвижной жидкости). С математической точки зрения скачок тангенциальной составляющей скорости представляет собой, как известно, поверхностный ротор скорости. [c.33]

Если в заданной конфигурации жидкости и твердых стенок ностеиенно увеличивать число Рэлея, то наступит момент, когда состояние покоя жидкости становится неустойчивым по отношению к сколь угодно малым возмущениям ). В результате возникает конвекция, причем переход от режима чистой теплопроводности в неподвижной жидкости к конвективному режиму совершается непрерывным образом. Поэтому зависимость числа Нуссельта от при этом переходе не испытывает скачка, а лишь излом. [c.311]

Неподвижную ударную волну часто называют скачкой уплотнения. Если неподвижная ударная волна перпендикулярна к направлению потока, то ювор.чт о прямом скачке уплотнения если ке она наклонна к направлению движения, то говорят о косом скачке уплот11ення. [c.456]

ЛИ некоторую неподвижную поверхность, пересекая которую все элементарные струйки газа одновременно претерпевают скачкообразные изменения скорости движения, плотности, давления и температуры. По этой причине ударную волну называют также скачком уплотнения. Скачки уплотнения удобно на- блюдать в сверхзвуковых аэродинамических трубах при обтекании воздухом неподвижных твердых тел. [c.119]

В заключение исследуем движение газов за фронтом волны. Выше были получены основные соотношения, характеризующие газовый поток, проходяпщй через область скачка детонации пли пламени с неподвижным фронтом, т. е. в обращенной схеме. Рассмотрим теперь, какой вид приобретут все соотношения, если перейти к нормальной схеме, когда газ неподвижен, а в нем распространяется волна детонации или горения со скоростью w. В этом случае за фронтом ударной волны следуют еще не воспламенившиеся частицы газа со скоростью [c.229]

Из ЭТОГО И следует, что так как > с ,р, то < С/ср и подавно Ша <С 2. т. е. скорость газа за скачком уплотнения меньше скорости звука. Скачок уплотнения, образовавшийся в данном сечении сопла, не мёняет своего положения относительно сопла, а следовательно, и относительно неподвижного наблюдателя. Это означает, что скорость с, с какой распространяется разрыв непрерывности (т. е. скачок уплотнения или ударная волна сгущения), равна по абсолютной величине скорости газа в сечении, где образовался разрыв. Таким образом, скорость распространения разрыва или ударной волны [c.317]

Скачок уплотие1П1я , образовавшийся в данном сечении сопла, не меняет своего положения относительно сопла, а следовательно, н относительно неподвижного наблюдателя. Это означает, что скорость Суд, с какой распространяется разрыв непрерывности (т. е. скачок уплотнения или ударная волна сгущения), равна по абсолютной величине скорости газа в сечении, где образовался разрыв. Таким образом, скорость распространения разрыва или ударной волны [c.349]

Величина скачков (амплитуда релаксационных колебаний) определяется интенсивностью роста силы трения покоя при увеличении времени неподвижного контакта, при совместном движении соприкасающихся тел, а также интенсивностью уменьщения силы трения скольжения с увеличением скорости относительного движения. В ряде случаев эти колебания оказывают отрицательное влияние на процесс торможения, нарушая нормальную работу всей машины. Примером таких отрицательных влияний может служить эффект дергания в автомобиле, выражающийся в виде резких рывков или вибраций, появляющихся в момент включения фрикционного сцепления при трогании автомобиля с места. Эти же колебания приводят к появлению так называемого писка тормозов в процессе торможения. Релаксационные колебания изучались многими отечественными [c.559]

Если такие микроколебания, особенно продольные с амплитудой на 20—50% менее предварительного смещения, воздействовали в течение определенного времени на неподвижный ползун, то при последующем его сдвигании (после прекращения колебаний) наблюдается заметное возрастание (для металлических поверхностей иногда в 1,7—2 раза) коэффициента трения покоя, предварительного смещения и величины первого скачка. Это явление получило название виброподготовки поверхностей трения. Причина его [c.269]

Осциллографировались скорость движения ползуна, его виброскорость, сближение. поверхностей скольжения в трех точках (по трем углам), гидравлическое давление во всех четырех гидро-опорах, а в случае динамической нагрузки — вертикальное и боковое усилия. При исследовании точности перестановки и останова ползуна осциллографировались величина его первого скачка и выбег с момента отключения задающего сигнала в системе управления электроприводом. В первом случае до начала движения ползун оставался неподвижным в течение 15 минут. [c.41]

В качестве дополнительной оценки энергозатрат при перемв щении ползуна на низких скоростях, а также при его трогании после 12—15 мин. неподвижного стояния измерялся крутящий момент на маховике ручного привода. Измерение осуществлялось с помощью динамометрического ключа. При этом фиксировались момент силы при скачке ползуна и при его равномерном движении в релчиме 8°. [c.87]

Образующиеся в потоке ударные волны в различных случаях могут быгь подвижными и неподвижными. Неподвижная волна называется скачком уплотнения. [c.182]

При Р = Pi все последовательные размахи муфты являются уменьшенными копиями первого размаха. При этом характер движения муфты следующий. Если а < 2,62 (перерегулирование npR первом размахе), то за первым размахом непосредственно следует второй размах в обратную сторону. Все дальнейшие размахи отделены промежутками, в течение которых муфта остается неподвижной. При каждом размахе происходит перерегулирование муфта совершает колебания, размахи которых уменьшаются в геометрической прогрессии. Если же > 2,62 (недорегулированне при первом размахе), то обратного движения муфты совсем не происходит. Оставшись некоторое время по окончании первого размаха неподвижной, муфта совершает затем второй размах в ту же сторону, что и первый. Все дальнейшие размахи происходят в ту же сторону, уменьшаясь в геометрической прогрессии они отделены промежутками времени, в течение которых муфта остается неподвижной. При каждом размахе происходит недорегулированне муфта не совершает колебаний, она движется скачками, постепенно приближаясь к тому положению, в котором ей надлежит остановиться. [c.137]

Совершенно иначе проявляет себя сухое трение в переходных процессах при подаче на вход золотника управляющего сигнала в виде скачка. В этом случае сухое трение обусловливает некоторый порог срабатывания, который характеризуется временем запаздывания. Запаздывание — это время, в течение которого давление достигает значения, равного давлению тро-гания гидродвигателя или нагрузки. Аналитическое определение запаздывания [10, 16, 112] представляет сложную техническую задачу. В нашем исследовании считаем, что при неподвижном поршне течение жидкости в дросселирующих щелях имеет ламинарный характер (Re < Яекр), а уравнения расхода выражаются в таком виде [c.385]

Здесь T g(f) заранее неизвестна и характеризует жидкость в отрелаксиро-вавшем состоянии Т —>7ц( -),/ О. Движение жидкости происходит между лучами <р-<р и дугами окружностей радиусов г = г, / = 0,1, совершающими вращательное движение в одном направлении вокруг центра на неподвижной плоскости с постоянными угловыми скоростями и /г 7 0. Внутренняя и внешняя границы области проницаемы и =-3 /г. Температуры границ постоянны. Условия скольжения и температурного скачка (1.12), (1.13) на граничных дугах запишем в форме [c.30]

Можно предположить существование другой физической природы падающей характеристики силы трения по скорости. В условиях граничной смазки при отсутствии гидродинамического эффекта такую характеристику гфедложеио объяснять нормальными к поверхности скольжения колебаниями, вызванными взаимодействием неровностей контактирующих тел, усиливающимися с ростом скорости скольжения. Применительно к малым скоростям скольжения, характерным для механизмов подач металлорежущих станков, рассматриваемая модель усложняется необходимостью учета нелинейности силы трения при изменении знака скорости и остановке перема-щаемо о тела. Сила трения покоя, возрастающая со временем неподвижного контакта, больше снлы трения движения. Сложный переходный процесс, происходящий в нелинейной системе двух контактирующих тел при приложении внешней тангенциальной силы, моделируется скачком силы трения при переходе от покоя к скольжению. Ксшебания системы при этом сопровождаются остановками, становятся релаксационными. Их иногда называют скачками при трении скольжения. Основная трудность при практическом пользовании описанной моделью заключается в отсутствии достоверных данных о величине скачка силы трения и о закономерностях ее изменении в различных условиях. [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...