Сдвиг Стокса

Сдвиг Стокса 168 Сечения захвата 88-90, 96, 99, 103 Случайные (флуктуационные) кулоновские поля на поверхности 65,71-73,76, 87, 200, 203, 204, 207 Силициды 186 [c.282]

Жидкости, у которых касательная составляющая p2i пропорциональна G, т. е. у которых вязкость не зависит от скорости сдвига, обычно называются ньютоновскими, хотя лучше ограничить использование этого термина только несжимаемыми жидкостями с реологическими уравнениями состояния частного типа (5.4). Эта жидкость называется также стоксовой. Стокс первый развил ньютонову гипотезу сдвигового течения в вязкой [c.130]

Стокс [270] установил, что вне возмущенной области со скоростями l и Са распространяются продольные и поперечные волны. Если следить за некоторой отдаленной точкой Q, то в начальный момент времени = О она находится в покое. Когда приходит продольная волна, точка смещается. По истечении промежутка времени (Га — ri)/ i, где /"i и Га — минимальное и максимальное расстояния от точки Q до области начального возмущения, продольная волна уходит. В течение промежутка времени = rj/ i— rj не происходит ни растяжения, ни сдвига, однако среда не является абсолютно возмущенной. Движение в окрестности точки Q будет такого же характера, как и безвихревое движение идеальной несжимаемой жидкости. Затем в течение времени г — /"J/ a действует поперечная волна. После прохождения этой волны волновое движение заканчивается. [c.24]

Указанные явления отчетливо наблюдались в экспериментах [48]. Импульсы накачки с длительностью 30 пс и пиковой мощностью 300 Вт перестраивались по частоте в диапазоне 1,17—1,35 мкм. При длине волны накачки Х ==1,2б мкм на выходе волоконного световода (L==250 м) регистрировались стоксовы импульсы со сдвигом частоты 450 см 1, соответствующим центру линии усиления. По мере отстройки от длины волны, соответствующей нулевой дисперсии групповой скорости, величина стоксова сдвига уменьшалась (рис. 3.15). В экспериментах [49] измерения производились при фиксированной длине волны ь = 1,32 мкм, варьируемым параметром была длина световода, а регистрируемым — стоксов сдвиг частоты, который уменьшался с увеличением длины световода. [c.139]

Авторами [19] экспериментально реализовано сжатие с комбинационным преобразованием частоты импульсов в одномодовом световоде. В качестве источника использовался параметрический генератор света (ti/2=30 пс, %= 1,5—1,65 мкм). При мощности входного импульса Ро=900 Вт на выходе световода длиной 250 м формировались импульсы на стоксовой частоте длительностью 200 фс и мощностью 55 кВт (стоксов сдвиг 55 m i). [c.207]

Необходимый фазовый сдвиг на тг интерферирующих пучков обеспечивается автоматически на основании соотношения Стокса для коэффициентов пропускания и отражения диэлектрического зеркала без потерь в данном случае расщепителя пучков РП. Вследствие этого в плоскости экрана А, расположенного в открытом плече интерферометра, изображения вычитаются независимо от значения коэффициентов отражения Крп и пропускания 7рп- В плоскости экрана А, расположенного в открытом плече интерферометра, распределение интенсивности имеет вид [c.228]

Как указывалось в 19, при обычном выводе уравнений Навье—Стокса (1 ) мы имеем дело с двумя коэффициентами вязкости Яиц. Можно принять, что коэффициент вязкости (1 при сдвиге измеряется для течения Пуазейля тогда остается задача измерить коэффициент К и проверить следствия уравнений (1 ) для этого коэффициента X, который, вероятно, зависит от температуры Т и давления р. [c.70]

А это сделать не легко. Так, в пограничных слоях сжимаемой жидкости значение ц не играет большой роли, так как величина деформации сдвига намного превышает величину сжатия. Отчасти по этой причине в теории течений с большими скоростями второй вязкостью обычно пренебрегают ) и наиболее добросовестные авторы оставляют открытым вопрос о соотношении Пуассона — Стокса ц = 0. [c.71]

Скольжение в течении разреженного газа нельзя смешивать с представлениями девятнадцатого столетия об общем скольжении на границе весьма гладких твердых тел (например, Hg по стеклу). Так, Стокс ) считал, что скольжение должно наступать начиная с определенной скорости, тогда как многие другие выдающиеся ученые воздерживались от высказываний по этому вопросу. Ввиду многих особенностей физики поверхностей такое положение не слишком удивительно. Подтверждением взглядов Стокса могла быть и предполагаемая аналогия с трением твердых тел, при котором напряжение сдвига т ограничено произведением постоянной ц < 1 на нормальное давление. Даже в настоящее время, несмотря на то что подавляющее число фактов свидетельствует против аналогии с понятием общего скольжения ), всеобщей и абсолютной уверенности в этом вопросе пока не достигнуто. [c.74]

Дифференциальные уравнения движения вязкой жидкости получили своё окончательное обоснование и признание только после работы Стокса ), в которой движение частицы раскладывается на поступательное, вращательное, равномерное расширение или сжатие и движение, обусловленное деформациями сдвига. Дополнительные к давлению напряжения ставятся в зависимость только от движений, обусловленных деформациями частицы. Затем используются положения о главных осях напряжений и деформаций и в качестве наиболее вероятной принимается гипотеза о пропорциональности дополнительных [c.20]

Такая формулировка гипотезы Ньютона позволяет сделать обобщение этой гипотезы и на общий случай движения жидкости. В общем случае вектор напряжения на произвольной площадке может иметь, помимо касательной составляющей, ещё и нормальную составляющую, а частица будет испытывать, помимо деформации сдвига, ещё и другие деформации. Следовательно, каждую из составляющих напряжения мы можем ставить в прямую зависимость от соответственной составляющей скорости деформации частицы. Такого рода обобщение гипотезы Ньютона и была, сделано Коши, Сен-Венаном и Стоксом. [c.33]

Линейная векторная функция точки (73). 41. Геометрическое значение отдельных величин матрицы, определяющей скоростное поле (74). 42. Скорость сдвига и скорость растяжения (76). 43. Понятие аффинора (77). 44. Разложение аффинора ка симметричную и антисимметричную части (78). 45. Теорема Стокса (80). 46. Теорема Гаусса (33). 47- Введение оператора У (набла) (84). [c.7]

Неупругое разрушение встречается не только у металлических материалов, но и малопластичных неметаллических материалов. Так, например, Е. Р. Паркер [4, с. 207] приводит результаты опытов Р. Стокса, Т. Джонстона, К. Ли, которые наблюдали перед появлением хрупкой трещины в окиси магния явно выраженные линии сдвигов. [c.180]

Величина i представляет собой физическую характеристику жидкости, СИЛЬНО зависящую от температуры и называемую динамическим коэффициентом вязкости или просто вязкостью жидкости. Закон трения, выражаемый равенством (1.2), называют законом трения Ньютона, Равенство (1.2) можно рассматривать как определение коэффициента вязкости. Необходимо, однако, подчеркнуть, что рассмотренное нами движение представляет собой весьма простой частный случай. Течение, изображенное на рис. 1.1, называется также движением чистого сдвига. Обобщением закона трения Ньютона является закон трения Стокса (см. главу III), [c.21]

Важнейшей характеристикой масел является вязкость. Вязкость или внутреннее трение — это свойство сопротивления сдвигу одного слоя смазки относительно другого. Различают динамическую или абсолютную вязкость и кинематическую вязкость. Динамическую вязкость (кГ-сек/м ) учитывают из гидродинамических расчетов смазки. Кинематическая вязкость (см сек) определяется по времени протекания заданного количества масла через капиллярную трубку под действием собственного веса. Единица кинематической вязкости называется стоксом в честь английского ученого Стокса. [c.145]

Теория Пуассона приводит к выводу, что сопротивление тела, сжатого равномерно распределенным всесторонним давлением, равно 2/3 модуля Юнга материала, а сопротивление сдвигу—2/5 модуля Юнга. Пуассон сам пришел к выводу, эквивалентному первому ) из двух приведенных положений, а второе из них фактически содержится в его теории крутильных колебаний стержня ). То обстоятельство, что сопротивление объемному сжатию и сдвигу являются двумя основными видами упругого сопротивления изотропных тел, впервые было отмечено Стоксом ), который в вполне определенной форме ввел оба основных модуля, характеризующие эти два типа сопротивления и называемые ныне модулем объемного сжатия и модулем сдвига . Из закона Гука и из соображений симметрии он заключил, что одинаковое во всех направлениях, проходящих через некоторую точку, [c.25]

При локализации двух электронов в одной потенциальной яме, помимо кулоновского отталкивания, имеет место эффект корреляции, связанный, в частности, с деформацией решетки в области локализации захватываемого электрона. Как известно, вызванная захватом электрона поляризация решетки ответственна за сдвиг Стокса в люминесценции на конфигурационной диаграмме (см. рис.8.9 в п.8.2.1) ему соответствует сдвиг обобшенной координаты 0. Другими словами, энергия корреляции (Ясог) это энергия нижнего состояния электронного газа за вычетом кинетической энергии электронов и энергии их обменных взаимодействий. Качественные оценки пока- [c.168]

Согласно закону Стокса, состоящему в том, что вязкие напряжения, возникающие в любой точке сплошной среды, зависят только от относительного движения жидкости вблизи этой точки, связь между тензором вязких напря-. жений и тензором скорости сдвига в простейшем случае имеет вид [c.79]

Различают низко- и высокотемпературные ЛЦО. Так, для квазиатомных Fа- и / д-цептров величина кванта тепловых потерь (стоксов сдвиг) в неск. раз превосходит энергию излучат, перехода, что вызывает увеличение с ростом Т вероятности безызлучательных релаксационных переходов 8 и падение квантового выхода люминесценции и накладывает ограничение на рабочую темп-ру лазера Г<200 К). Напротив, малые по сравнению с энергиями излучат, переходов боличнлы кванта тепловых потерь для квазимолекулярных цент- [c.566]

Важный класс О. н. ч. составляют преобразователи, использующие вынужденное комбинац. рассеяние света (см. Вынумденпое рассеяние света) — взаимодействие световых волн и фононов оптич. частоты на кубич. нелинейности среды, приводящее к преобразованию из.дучения лазера с частотой ш в волны с частотами ЛГ 2, где Й — одна из собств. частот молекулярных колебаний среды (стоксов сдвиг), N -- 1, 2, 3,. .. Эффективность таких О. п, ч. может быть весьма высока (см. Комбинационный лазер). [c.448]

Понимая под величинами гх, Ъу, 6г, уху, Ууг, Угх скорости относительных деформаций, используя в качестве коэффициента пропорциональности не модуль сдвига G, а динамическую вязкость р, и имея в виду, что о=—р, а е — = div , запишем уравнения движения (2.40) (уравнения Навье —Стокса) в окончательном виде [c.45]

Лесли [36] также исследовал медленное обтекание сферы, используя модель Олдройда [42] для описания неньютоновских свойств. Он получил также, что неньютоновский член пропорционален и . Обе модели в пределе очень малых скоростей сдвига обнаруживают ньютоновские свойства, и тогда справедлив закон Стокса. При экспериментальном изучении обтекания сферы неньютоновской жидкостью Слэттери и Берд [57] использовали эмпирические модели при корреляции экспериментальных данных для водного раствора карбоксиметилцеллюлозы. Требуется провести еще много исследований как экспериментальных, так и теоретических, пока будет возможен точный подход к течениям неньютоновских жидкостей в системах с частицами. [c.70]

В псевдоожиженных слоях встречаются более высокие скорости, чем соответствуюш ие закону Стокса, так как часто имеются более крупные частицы. Это приводит к уменьшению отношения UlVy однако в любом случае боковая скорость, индуцируемая сдвигом, представляется очень малой. [c.426]

Эти уравнения отличаются от уравнений Навье — Стокса для нетурбулентного потока только наличием дополнительных членов, включающих пульсации скорости. Поскольку девять произведений ри. и. обычно называют рейнольдсовыми напряжениями, следует подчеркнуть, что объединение членов, выражающих только ускорение, с членами, относящимися к вязким напряжениям, делается лишь для иллюстрации того влияния, которое оказывают на поток пульсации вместо мгновенных вязких напряжений, исчезающих в процессе осреднения. Хотя эти средние напряжения могут быть намного больше по величине, чем среднее значение напряжения вязкого сдвига, они не могут диссипировать (рассеивать) энергию как средняя, так и турбулентная полная энергия потока неизбежно диссипируется только под действием вязкости. Механизм этого явления может быть выражен модификацией предыдущих равенств (см. п. 72). [c.252]

Третий путь — это изменение спектрального состава излучения накачки таким образом, чтобы накачка производилась в длинноволновые полосы спектра, имеющие наименьший стоксов сдвиг и вносящие минимальный вклад в тепловыделение. Если такое изменение производить путем фильтрации части широкого спектра излучения ламп иакачки, то неизбежны потери в КПД. Попытки создания светофильтров, перекрывающих коротковолновые полосы поглощения N(1 + и переизлучающих в области длинноволновых полос, не увенчались особым успехом, в частности, вследствие довольно низкой фотохимической стойкости красителей, входящих в состав этих светофильтров. Более радикальным и перспективным является использование полупроводниковых источников накачки, излучающих в длинноволновой области поглощения ионов N(1 . [c.127]

Члены гл 2,о ( 2), 2,о 2) и /12,0 ( 2) определяются из сращивания с решением в невозмущенном пограничном слое перед областью взаимодействия. Если перед об ластью взаимодействия тело имеет форму пластины, то это просто решение Блазиуса на расстоянии 1 от носка пластины. Напомним, что второй член в разложении для п обусловлен сдвигом области 2 за счет изменения толщины вытеснения струек тока в области 3. Подставив (1.16) в уравнения состояния и Навье-Стокса и совершив предельный переход е О и Л О, получаем систему уравнений [c.25]

Вязкость жпдких и размягчающихся электроизоляционных материалов определяется различными методаьш. Различают динамическую, кинематическую и условную вязкость вещества. Динамическую вязкость г) измеряют в паскаль-секундах. Паскаль-секунда (Па с) — динамическая вязкость среды, при ламинар-по.м течении которой в слоях, находящихся на расстоянии 1 м, в направлении, перпендикулярном течению, под действием давления сдвига 1 Па возникает разность скоростей течения 1 м/с. Кинематическая вязкость v определяется в м /с. Квадратный метр на секунду есть кинематическая вязкость среды плотностью 1 кг/м, динамическая вязкость которой равна 1 Па-с. Условная вязкость (ВУ) величина, связанная с кинематической вязкостью v определенными соотношениями, вытекающими из методики ее определения. В практике испытаний находят применение и другие единицы измерений вязкости. Так, динамическую вязкость измеряют в пуазах 1 пуаз = 1 П = 0,1 Па-с. Кинематическую вязкость измеряют в стоксах 1 стокс = 1 Ст = 10 м /с. Кинематическая вязкость воды при 20 °С приблизительно равна 1 сСт = 10 м-/с. Определение вязкости производят с полющью вискозиметров, основными типами являются капиллярные, универсальные, ротационные и ультразвуковые вискозиметры. [c.569]

Спектр излучения люминесценции в целом и его максимум всегда сдвинуты по сравнению со спектром поглощения и его максимумом в сторону длинных волн (закон Стокса—Ломмеля) [Л. 24]. Сдвиг спектров люминесценции относительно спектров поглощения позволяет отфильтровывать часть возбуждающего света, примешивающегося к люминесценции. Это обстоятельство используется в практике люминесцентного анализа. Весьма важен в практическом отношении закон независимости спектра люминесценции от длины волны возбуждающего света. [c.55]

Вязкость рабочей жидкости характеризует способность ее оказывать сопротивление деформации сдвига. От вязкости прежде всего зависит возможность работы гидропривода при низких и высоких температурах. Вязкость измеряется в санти-стоксах (сСт) при заданной температуре, обычно 50° С, нли в условных единицах — градусах Энглера, которые измеряются при помощи вискозиметра и показывают отношение времени истечеш я жидкости заданного объема (200 см ) через калиброванное отверстие ко времени истечения такого же объема воды. [c.64]

Это результат теории Навье — Стокса коэффициент поглощения о и коэффициеи г фазового сдвига Ь равны между собой и пропорциональны V так что чем выше частота колебаний, тем слабее волны на больших расстояниях от приводящей жидкость в движение пластинки. [c.256]

Результаты этого упражнения показывают, что звиду наличия ненулевого значения а появляется критическая частота сосги, которой нет в теории Навье — Стокса. По сравнению с навье-стоксовой жидкостью той же сдвиговой вязкости ц, жидкость второго порядка испытывает меньший сдвиг при том же возбуждении, но зато сдвиговое движение, которое возникает, распространяется в удаленные части жидкости с меньшим затуханием. [c.257]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...