Равнодействующая кинетическая

Приращение кинетической энергии материальной точки на некотором участке траектории равняется работе равнодействующей силы на том же участке траектории. [c.30]

Работа равнодействующей сил, приложенных к телу, равна изменению кинетической энергии тела. Это утверждение называют теоремой о кинетической энергии. [c.45]

Последнее равенство математически выражает теорему об изменении кинетической энергии материальной точки в интегральной форме, приращение кинетической энергии точки на некотором отрезке дуги ее траектории равно работе, произведенной равнодействующей сил, приложенных к точке, на этом же отрезке дуги траектории. [c.364]

Из этого уравнения следует, что в случае стационарной связи теорема об изменении кинетической энергии для несвободной материальной точки формулируется так, как будто эта точка свободна и находится под действием равнодействующей активных сил [c.431]

Здесь также приходим к выводу, что в случае стадиона р-ной связи теорема об изменении кинетической энергии для несвободной материальной точки, движущейся по заданной кривой, формально совпадает с этой же теоремой для свободной точки, имеющей массу т и находящейся под действием равнодействующей Р активных сил. [c.431]

Дифференциал кинетической энергии за промежуток времени равен элементарной работе равнодействующей сил, действующих на точку, за тот же промежуток времени. Действительно, правая часть [c.274]

Автор употребляет не применяемый у нас термин кинетическая равнодействующая . (Прим, перев.) [c.37]

Практические приемы определения сил и в стержневых шарнирных механизмах остаются те же, что и рассмотренные выше для сил Р и Q, — способ непосредственного разложения и способ проф. Жуковского, основанный на применении плана скоростей. Нужно только в число действующих сил ввести силы инерции. Однако чтобы не иметь дело с бесчисленным множеством сил инерции, возникающих в каждом отдельном звене машины и равных 67,- = —(где б/п — элементарная масса звена, а — соответствующее ускорение), эти силы должны быть предварительно объединены в равнодействующие или эквивалентные системы сил и пар, сводящиеся в каждом отдельном звене к немногим силам или парам. Как находятся эти равнодействующие силы инерции, подробно будет выяснено в гл. V. В примере же, разбираемом ниже, силы инерции определены, исходя из условия о том, что их работа численно равна изменению кинетической энергии, а мощность — производной от кинетической энергии по времени. [c.71]

Тягой ТРД называют движущую силу, развиваемую двигателем. Тяга является главным параметром ТРД. По своему физическому смыслу она представляет собой равнодействующую всех сил давления, приложенных к внутренним и наружным поверхностям двигателя. Тяга двигателя возникает в результате воздействия потока газа на поверхности двигателя и увеличения кинетической энергии потока Тяга ТРД определяется (без учета расхода топлива, составляющего 1,2—2% расхода воздуха) по формуле [c.200]

Теорема об изменении кинетической энергии. Изменение кинетической энергии материального тела на данном участке пути равно работе, произведенной равнодействующей [c.84]

Следует отметить, что в (6.13) под силой / поля понимается именно полная сила, т. е. равнодействующая всех приложенных к точке сил. Это видно из того, что (6.13) получено из уравнения второго закона Ньютона, в котором под силой понимают именно равнодействующую. Если об этом забыть и применить формулу (6.13) к произвольно выбранной силе, то можно прийти к недоразумению. В самом деле, если мы подсчитаем работу по той силе, которую мы прикладываем, скажем, к ящику, чтобы переместить его по земле с постоянной (малой) скоростью на расстояние Д/, то окажется, что эта работа не равна нулю, ибо А/ ф О, os а 0. Но ведь прироста кинетической энергии ящик не получает Прирост кинетической энергии тела определяется только полной силой. [c.139]

Докажите теорему об изменении кинетической энергии и поясните, почему эта теорема верна лишь для равнодействующей всех снл, приложенных к телу. Доказательство приведите отдельно для постоянной н переменной сил. [c.149]

Равнодействующая сил давлений, действующих на поверхность рабочих лопаток, создает крутящий момент, вращающий рабочее колесо. Абсолютная скорость выхода из рабочего колеса Сг представляет сумму векторов Шд и и. Скорость С2 значительно меньше скорости С1 вследствие того, что кинетическая энергия, которой обладало рабочее тело на входе в каналы рабочих лопаток, частично превращается в механическую работу турбины. Если в дальнейшем абсолютная скорость выхода не используется, то необходимо стремиться к уменьшению выходной скорости сг, которая достигает минимального значения при угле аг = 90°. [c.360]

Отрыв потока сопровождается большими потерями полного давления кинетическая энергия образовавшихся вихрей не преобразуется в давление вниз по течению, а необратимо переходит в тепло. За точкой отрыва давление ниже, чем в тех же местах нри безотрывном обтекании. Поэтому прн обтекании с отрывом равнодействующая сил давления всегда имеет составляющую, направленную по направлению потока. Эта составляющая называется сопротивлением давления. [c.39]

Рассмотрев методы вычисления работы сил, приложенных к материальной системе, и ее кинетической энергии, перейдем к установлению зависимостей, связывающих эти величины. Для этого освободимся мысленно от связей, заменив их соответствующими реакциями. Обозначим через Р и Р равнодействующие всех внешних и внутренних сил, приложенных к материальной точке М/1 системы. Рассмотрим два момента времени начальный и текущий (или конечный) t. Пусть модуль скорости точки М в момент времени д равняется а в момент времени / — у. Тогда для каждой точки материальной системы будет справедлива [c.238]

Т. е. 1) дифференциал кинетической энергии материальной точки на бесконечно малом ее перемещении равен элементарной работе на этом перемещении равнодействующей всех сил, приложенных к этой точке 2) приращение кинетической энергии материальной точки на конечном ее перемещении равно полной работе на этом перемещении равнодействующей всех сил, приложенных к этой точке. При этом элементарная или полная работа силы может быть найдена по формуле (8.4) или (8.5) на основании теоремы о работе сил работу равнодействующей можно заменить алгебраической суммой работ составляющих сил на том же перемещении. [c.205]

Таким образом, если равнодействующая приложенных к материальной точке сил центральна, то вектор кинетического момента точки остается постоянным по величине и направлению [c.209]

Из (95) следует, что производная по времени от кинетической энергии материальной точки равна мощности равнодействующей всех приложенных к точке сил. [c.217]

Благодаря симметричному расположению силы взаимодействия молекул воды с молекулой кислорода будут взаимно уничтожаться. Как только молекула кислорода подойдет к поверхности воды вследствие несимметричного расположения сил взаимодействия молекул воды и молекулы кислорода, равнодействующая их перестанет быть равной нулю, она будет направлена внутрь воды и последняя будет снова втягивать молекулу кислорода вглубь (фиг. 56). Если молекула кислорода обладает такой скоростью движения, что ее кинетическая энергия больше работы, которую нужно совершить против сил притяжения молекул воды, то молекула кислорода преодолеет эти силы и улетит из воды. [c.118]

Этот результат говорит нам, что бесконечно малое приращение кинетической энергии за бесконечно малый промежуток времени dt равно элементарной работе равнодействующей Р на соответствующем бесконечно малом перемещении точки М, [c.53]

Реактивным двигателем называют двигатель, который создает силу для перемещения аппарата в пространстве путем преобразования энергии собственного или внешнего источника в кинетическую энергию отбрасываемой струи вещества. Для работы реактивного двигателя можно использовать как вещество, размещенное на борту аппарата, так и окружающую среду, т.е. среду, в которой движется аппарат. Струю вещества, истекающую из реактивного двигателя, называют реактивной струей, а силу, которая возникает вследствие ее истечения и передается на аппарат, - реактивной силой. Реактивная сила представляет собой равнодействующую газо- и гидродинамических сил, действующих на внутренние поверхности реактивного двигателя при истечении из него вещества. [c.5]

А3.2. Кинетическая энергия. Кинетическая энергия материальной точки массой т, движущейся со скоростью V, равна работе, которую должна совершить равнодействующая сал, действующих на покоящуюся точку, чтобы сообщить ей эту скорость. Величина определяется как [c.32]

Теорема о кинетической энергии изменение кинетической энергии материальной точки равно работе равнодействующей всех действующих на нее сил [c.32]

При угле поворота кривошипного вала эта равнодействующая становится равной силе тяжести падающих частей и направлена вверх. При дальнейшем вращении кривошипного вала падающие части начинают перемещаться вверх давление воздуха в нижних полостях цилиндров продолжает возрастать, а в верхних - уменьшаться. При а2 = п (точка В на циклограмме) поршень компрессорного цилиндра находится в КНП и при дальнейшем вращении кривошипного вала начинает двигаться вверх. Верхние полости цилиндров при а2 = п соединяются с атмосферой и давление воздуха в них резко повышается до атмосферного (см. рис. 20.2, г). Поршень рабочего цилиндра под действием давления воздуха и накопленной кинетической энергии продолжает [c.441]

Для хода вниз (разгона падающих частей) необходимо верхнюю полость рабочего цилиндра соединить с аккумулятором. Жидкость высокого давления устремится в верхнюю полость рабочего цилиндра. Равнодействующая сил, действующих на поршень, будет направлена вниз. Падающие части ускоренно движутся вниз и в момент соударения расходуют накопленную кинетическую энергию для деформирования заготовки. [c.457]

Определенный интерес представляет случай, при котором равнодействующая активных и диссипативных сил равна нулю. В таком случае U2 — U = А, 2, т. е. при постоянной скорости кинетическая энергия постоянна, а потенциальная убывает U2 < U. Благодаря постоянству скорости не изменяется и импульс тела, т. е. действие сил не приводит к ускорениям, а имеет статическое проявление. В таком случае об активных силах можно судить (соответственно измерять силы) по изменению потенциальной энергии материальной точки, по совершенной ими работе. Кроме того, сказанное означает, что такое равномерное движение материальной точки к движению изолированной свободной точки приравнивать не следует, так как в последнем случае превращения энергии не происходит. [c.123]

Предположим, пренебрегая влиянием сил трения, что кольца подвеса Кардана могут свободно вращаться. Пренебрегаем также массой колец подвеса Кардана. Тогда все внешние силы, приложенные к маховику G, приведутся к силе веса и равнодействующей реакций осей подвеса Кардана. Можно предполагать, что эти силы приложены в центре инерции гироскопа. Следовательно, главный момент внешних сил относительно центра инерции гироскопа равен нулю. Тогда на основании теоремы об изменении кинетического момента в движении системы относительно ее центра инерции можно утверждать, что кинетический момент гироскопа G относительно его центра инерции сохраняет постоянную величину и направление Lo = onst. [c.446]

Далее, так как точка прпложения равнодействующей внешних сил — веса Р системы неподвижна в кёнпговой системе координат (совпадает с ее на-чало [), то работа внешних снл па 0тн0снтел11ных перемещениях системы равна пулю. Поэтому, согласно (25), кинетическая энергия Тг в относительном движении изменяется только вследствие действия внутренних сил. В частности, если рассматриваемая механическая система является твердым телом, то кинетическая энергия остается постоянной. [c.146]

При увеличении числа Re, вычисленного по скорости набегающего потока, равнодействующая сил давления в лобовой и кормовой частях цилиндра увеличивается, что связано со смещением точки отрыва пограничного слоя ближе к кормовой области. Смещение точки отрыва объясняется переходом ламинарного пограничного сдоя в турбулентный при возрастании числа Рейнольдса. В результате частицы жидкости, находящиеся вблизи твердой границы, приобретают дополнительную кинетическую энергию от невозмущенного потока, которая помогает им дольще противостоять положительному градиенту давления (рис. 5.18). [c.253]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

Соотношения (8.39) и (8.40) отвечают некоторым двум эквивалентным системам, каждая из которых. имеет одну степень свободы. Приведение масс осуществлено к тем точкам и направлениям, к которым приложены равнодействующие аэродинамических сил. Это всегда можно сделать на основе равенства кинетических энергий исходной и эквивалентной систем для соответствующих форм колебаний. Естественно, что для колебаний с различным числом волн эквивалентные массы различны. Они могут быть о п-ределены, если известны собственные формы. Такой подход позволяет учесть влияние на процесс автоколебаний всех эффективных масс, вовлекаемых в колебания, относящихся, например, и к дмсковой части рабочего колеса. [c.163]

В теле, вращающемся вокруг неподвижной оси, точки Р и Q совпадают, следовательно, совпадают Л и В, т. е. в центре качанм приложены как равнодействующая Л, так и количество движения К (рис. 2). Рассмотрим качение без скольжения колеса по плоскости (рис. 3). Вектор количества движения колеса приложен в точке Л. Так как кинетический момент колеса относительно любой точки О на линии действия этого вектора [c.45]

Рассмотрение первых интегралов, полученных нами из теорем об изменении количества движения и кинетического момента точки, позволяет сформулировать следующее правило если равнодействующая приложенных к материальной точке сил равна нулю, то точка движется с постоянной линейной ско-ростью если момент равнодействующей приложенных сил равен нулю, то точка движется с постоянной секториальиой скоростью. [c.211]

Для нашей модели поезда, имеющей одну степень свободы, достаточно одного дифференциального уравнения движения. Для его составления используем теорему об изменении кинетической энергии механической системы изменение кинетической системы при некотором ее перемещении равно сумме работ внеилних и внутренних сил на этом перемещении. Для нашей модели будем учитывать работу только внешних сил Р , Вт, так как у неизменяемых систем работа внутренних сил равна нулю. В режиме тяги равнодействующая сил Ру представляет разность Ру = — W , потому что сила Р совпадает с направлением движения, а сила противоположна ему. Элементарная работа переменных сил составит Ру йз = Р — [c.229]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...