Сила гидродинамическая, действующая жидкости

Силы гидродинамические, действующие на тело в идеальной жидкости на глубине 208 [c.566]

Гидродинамическое действие жидкости может возникнуть в двух случаях. Во-первых, если макрогеометрия соприкасающихся поверхностей такова, что существует сужающийся зазор, в который масло может заклиниться при трении, то при подаче масла в достаточном количестве и при подходящих параметрах режима трения возникнет поток и образуется подъемная сила. Однако эта сила недостаточна для полного восприятия нагрузки при полужидкостной смазке. Поток жидкости обтекает участки взаимного контакта поверхностей. [c.88]

S. Совокупность сил гидродинамического давления, действующих на S при неподвижности тела в жидкости, приводится к главному вектору R и главному моменту М [c.253]

Зародившийся в центре парообразования пузырек находится под действием подъемной силы, обусловленной разностью плотностей жидкости и пара, гидродинамической силы, обусловленной движением жидкости и силы поверхностного натяжения. Две первые силы стремятся оторвать пузырек от поверхности нагрева, а последняя сила препятствует этому. [c.406]

Сила гидродинамического сопротивления обязана своим возникновением, как это ясно из 10.4, наличию в вязкой жидкости потока импульса по нормали к твердой стенке а равна величине импульса за единицу времени, непрерывно передаваемого от более удаленных от стенки слоев жидкости к менее удаленным и к самой стенке, приходящегося на единицу площади стенки, т. е. плотности потока импульса. Численно а равняется силе трения, действующей со стороны жидкости на единицу площади твердой стенки. [c.367]

Работа сил гидродинамического давления, действующего на торцовые сечения 1 — 1 и 2 — 2 отсека АВ (со стороны окружающей его жидкости). Эта работа [c.97]

Сила гидродинамического давления, действующего на торцовые сечения жидкого тела АВ (на сечения 1 — 1 и 2—2) со стороны остальной жидкости (см. на чертеже силы Pj и Р )-Проекция импульса этих двух сил [c.122]

Если образование паровых пузырьков возможно, они возникают в жидкости в больших количествах, а так как суммарная поверхность их во много раз превосходит свободную поверхность жидкости, то испарение внутрь паровых пузырьков приобретает преобладающее значение. Паровые пузырьки образуются преимущественно на стенках поверхности нагрева, где имеются выступы или впадины шероховатости (рис. 6-14). Раз образовавшись, паровой пузырек становится центром испарения жидкости. Размеры парового пузырька по мере испарения в него жидкости растут, вследствие чего увеличивается пропорциональная объему пузырька подъемная сила, под действием которой пузырек по достижении определенного размера, характеризуемого так называемым отрывным диаметром, отрывается от стенки и, преодолевая силы гидродинамического сопротивления окружающей жидкости, всплывает наверх, на поверхность жидкости и лопается. Вместо всплывшего пузырька на том же месте сразу или через некоторое время образуется новый паровой пузырек. Путем движения паровых пузырьков из нижних слоев жидкости к поверхности ее осуществляется непрерывный транспорт образующихся внутри жидкости паров в пространство над жидкостью. [c.213]

Осевая составляющая сил гидродинамического давления на внутреннюю часть поверхности не может быть получена непосредственным интегрированием. На основании уравнения количеств движения сила действия жидкости на внутреннюю поверхность колеса равна [c.360]

Для компенсации осевой гидродинамической силы Р применяют профильную форму плунжера (см. рис. 3.84), позволяющую получать силу 2, действующую противоположно силе Р . Поток жидкости поступает под углом 0 в камеру а и, обтекая профильный шток плунжера, меняет угол. Подбирая угол 0, можно добиться примерного равенства сил р1 и Р . Для небольших расходов обычно угол 0 68 - -70°, для боль- [c.360]

Рис. 80. Скорости жидкости в меридиональном сечении рабочей полости гидротрансформатора, используемые при расчете гидродинамических составляющих осевых сил, которые действуют на рабочие колеса

Объем, умноженный на удельный вес рабочей жидкости и просуммированный по всем участкам, представляет собой силу, действующую на данную внешнюю поверхность рабочего колеса. Осевая составляющая сил гидродинамического давления, действующих на внутреннюю поверхность рабочего колеса Лд, вычисляется согласно одному из допущений, по которому меридиональный поток принят равноскоростным. Расход в таком случае [c.50]

Главный вектор и главный момент гидростатических и гидродинамических сил. Если потенциал Ф известен, то по формуле (6.3.5) можно найти давление в любой точке объема жидкости, а затем перейти к интегральным величинам -главному вектору сил Р, действующих со стороны жидкости на бак, и главному моменту этих сил М относительно какого-либо центра. Проекцию главного вектора Ру на ось Оу и момента Мс относительно оси, проходящей через точку С и параллельной Oz, вычислим с точностью до величин первого порядка малости. В соответствии со структурой формулы (6.3.5), выражений (6.3.10), (6.3.11), выполнив интегрирование по всей смоченной поверхности и проведя преобразование, получим [c.345]

Так как далее будут рассматриваться только несжимаемые жидкости, то нет необходимости принимать во внимание в явном виде силы тяжести, действующие на жидкость. Таким образом,, более правильно интерпретировать р как гидродинамическое, а не как полное давление. Первое не включает в себя гидростатическое давление. В соответствии с принятым определением давления р силу F, представленную уравнением (2.3.1), удобно определить как гидродинамическую силу, действующую на тело со стороны жидкости. Она равна нулю для жидкости, находящейся в покое. Так как на самом деле гравитация всегда действует на жидкость, то для того, чтобы получить полную силу, действующую со стороны жидкости на тело, необходимо добавить к уравнению (2.3.1) выталкивающую силу, действующую на тело. Согласно закону Архимеда, эта дополнительная сила равна весу жидкости, вытесненной телом. Если g — вектор ускорения свободного падения, направленный вертикально вниз (предполагается, что он постоянен), и т/ — масса вытесненной жидкости, то выталкивающая сила равна [c.46]

При движении тела в вязкой жидкости под действием внешней силы на него действует, вообще говоря, гидродинамический момент. В общем случае невозможно выбрать точку приложения силы так, чтобы момент относительно нее был равен нулю, и тем самым предотвратить тело от вращения при его поступательном движении ). Однако для тел, для которых Сд = О, такой точкой будет центр реакции. Действительно, как видно из (5.4.176), на такое тело, движущееся поступательно, при любой его ориентации не будет действовать гидродинамический момент относительно R. Следовательно, если линия действия массовых сил (например, силы тяжести), действующих на частицу, проходит через R, то внешний момент относительно этой точки будет равен нулю и при этом частица не будет стремиться повернуться относительно R. Возможные типы поведения таких частиц существенно проще типов движения любого другого класса частиц. [c.223]

При заданных скоростях поступательного и вращательного движения частиц первостепенный физический интерес будут представлять такие макроскопические параметры, как гидродинамические силы и моменты, действующие на частицы со стороны жидкости. Как только для определенной совокупности частиц эти параметры становятся известными, можно непосредственно решить обратную задачу определения картины движения частиц по известным значениям гравитационных массовых сил и действующих на них моментов. [c.271]

Причинами, приводящими к нарушению при изменении расхода стабильности давления (и к появлению гистерезиса), являются в основном жесткость пружины и трение подвижных деталей клапана, а также изменения при подъемах затвора клапана (в переходных режимах) действующих на него сил давления жидкости, в том числе сил инерции и сил гидродинамического происхождения (см. стр. 379). [c.373]

Причинами, приводящими к нарушению при иаменениях рас- f хода стабильности давления, являются также изменения йрй подъемах клапана действующих на него сил давления жидкости, в том числе и сил гидродинамического происхождения. [c.374]

R — гидродинамическая сила (реакция) потока жидкости, действующая на плунжер 3 (см. стр. 349). [c.411]

В частности при наличии люфтов может произойти потеря устойчивости вследствие осевой неуравновешенности золотника, вызываемой гидродинамическим действием потока жидкости (см, стр. 349), Если на входном контуре системы имеется люфт, то Плунжер золотника под действием колеблющейся гидродинамической силы будет смещаться в пределах этого люфта, что может при высокой чувствительности (при малых перекрытиях) золотника сопровождаться реверсами потока жидкости и колебаниями гидросистемы. [c.493]

Проведем из точки О как из центра сферу радиусом , охватывающую все внутренние тела, и будем рассматривать содержимое в этой сфере как свободную систему, присоединив к ее поверхности соответствующие силы гидродинамического давления. Для такой системы можем написать, что сумма моментов всех действующих сил относительно оси О х равна производной по времени от суммы моментов относительно той же оси количеств движения всех материальных точек системы. Сумма моментов сил, действующих на взятую нами систему, сложится из суммы моментов внешних сил, действующих на погруженные тела, и суммы моментов сил, имеющих силовую функцию V и действующих на частицы жидкости, потому что силы гидродинамического давления, приложенные к поверхности сферы, пересекают ось О х и не имеют относительно ев моментов. [c.440]

Гидродинамическое давление. При установившемся движении жидкости теорема Бернулли позволяет еще больше выяснить характер давления. В покоящейся жидкости в каждой точке имеется гидростатическое давление рн, и закон Архимеда утверждает, что на тело, погруженное в жидкость, действует выталкивающая сила, равная весу вытесненной им жидкости. Частицы жидкости также подчиняются этому закону, и поэтому они находятся в равновесии под действием гидростатического давления рн и силы тяжести. Отсюда следует, что величина рн/е + Й Л является константой во всей жидкости. Если жидкость движется, то подъемная сила еще действует, так что если мы напишем [c.22]

Величину Ро можно назвать гидродинамическим давлением, или давлением, обусловленным движением. В дальнейшем будет установлено, что знание гидродинамического давления позволит вычислить результирующее действие жидкости на погруженное тело вначале мы должны определить только воздействие, обусловленное давлением Ро, и добавить результат действия давления рн, известного из законов гидростатики. Это очень важный результат, используя который мы можем пренебречь внешней силой тяжести при исследовании многих задач. [c.23]

Условимся, что на отсек действуют только силы тяжести и силы гидродинамического давления (силы внутреннего трения отсутствуют, поскольку жидкость невязкая). [c.82]

Определим работу сил гидродинамического давления. В сечении 1—1 силы, действующие со стороны окружающей жидкости, способствуют, а в сечении 2—2 препятствуют перемещению струйки жидкости, поэтому работа равнодействующей этих сил [c.31]

Обтекание осесимметричных тел. Формулы для определения лобового сопротивления, подъемной силы, гидродинамического момента и угла атаки. Пусть тело обладает осью симметрии. Тогда в случае движения, в процессе которого ось симметрии не покидает заданной плоскости, согласно теоремам статики абсолютно твердого тела, система гидродинамических сил воздействия жидкости на тело может быть приведена к равнодействующей [5]. Как принято [3], точка пересечения оси симметрии с линией действия этой равнодействующей называется центром давления. Центр давления, вообще говоря, не совпадает с центром масс тела. [c.28]

Разработан метод исследования динамики твердых тел (частиц), расположенных у границы сжимаемой вязкой жидкости, при прохождении акустической волны. Действие жидкости на тело (частицу) определяется средними по времени силами, представляющими постоянные во времени слагаемые гидродинамических сил. В связи с этим используется разработанный ранее метод вычисления давления в сжимаемой вязкой жидкости с сохранением слагаемых, квадратичных по параметрам волнового поля. Метод основан на использовании упрощенной (применительно к волновым движениям жидкости) системы исходных нелинейных уравнений гидромеханики. Оказалось возможным при вычислении напряжений в жидкости сохранить величины второго порядка, не решая систему нелинейных уравнений. Напряжения удается выразить через величины, определяемые с помощью линеаризованных уравнений сжимаемой вязкой жидкости. Для этого используются представления решений линеаризованных уравнений через скалярный и векторный потенциалы. На основе этого метода сформулирована задача для цилиндра у плоской стенки при падении волны перпендикулярно стенке, и рассмотрен конкретный пример. [c.342]

Вычисление средней силы. Полученные из линейных уравнений потенциалы поля скоростей дают возможность вычислить давление (3) и напряжения (2) в жидкости с точностью до величин второго порядка. Следовательно, с такой же точностью можно вычислить гидродинамическую силу, которая действует на цилиндр. В силу симметрии волнового поля она будет направлена вдоль оси 0x1. Используя выражения (7), (3) и (2), получаем из (1) формулу для вычисления проекции гидродинамической силы на ось Ож1 [c.346]

Обозначив через ю удельный объем (обратную величину удельной массы (о = 1/р) и через F внешнюю силу, которая действует на единицу массы жидкости, мы можем написать гидродинамические уравнения для сжимаемой жидкости [c.21]

В случае щели, образованной гладкой и волнистой поверхностями с одинаковыми волнами, обусловливающими плавное изменение толщины слоя жидкости, усилие Рр определяется (при условии непрерывности слоя жидкости в щели) одной гидростатической силой от действия перепада давлений на входе в щель и выходе из нее. При условии же нарушения сплошности слоя жидкости в щели (вследствие кавитации в расширяющихся участках зазора) величина гидродинамической силы может быть рассчитана по формуле [c.143]

Радиус а парового пузырька может быть оценен из баланса действующих на паровой пузырек сил. С одной стороны, это сила поверхностного натяжения, приложенная к линии сечения парового пузырька плоскостью, проведенной через центр пузырька перпендикулярно оси трубы, и равная 2яасг с другой — сила гидродинамического давления жидкости, определяемая перепадом давления между передней и задней поверхностями пузырька [c.480]

При изучении динамики нас будет интересовать не физическая природа действующих сил, а только их величина, направление действия и место приложения. С этой точки зрения все силы можно подразделить на массовые, или объемные, и поверхностные. Первые действуют на каждый элемент объема звена. Таковы силы тяжести, упругости, а также даламберовы силы инерции. Вторые приложены к элементам некоторой части (реже всей) поверхности звена. К ним относятся силы гидродинамического давления жидкости или [c.36]

Таким образом, сила гидродинамическою действия перманентною потока на движущийся в жидкости прямо.тнейно и равномерно неизменный шарик направлена по скорости производного потока, сопряженною с направлением движения шарика, и равна произведению половины массы вытесненной шариком жидкости на скорость шарика и скорость производною потока. [c.677]

Паровые пузырьки образуются прежде всего на стенках поверхности нагрева, где имеются выступы или впадины шероховатости (рис. 8.3, 8.4). Раз образовавшись, паровой пузырек становится центром испарения жидкости. Размеры парового пузырька по мере испарения в него жидкости растут, вследствие чего увеличивается пропорциональная объему пузырька подъемная сила, под действием которой пузырек после того, как достигнет определенного размера, характеризуемого так называемым отрывным диаметром, отрывается от стенки и, преодолевая силы гидродинамического сопротивления окружающей жидкости, всплывает наверх, на поверхность жидкости, и лопается. Вместо всплывшего пузырька на том же месте сразу или через некоторое время образуется новый паровой пузырек. Путем движения паро- [c.223]

Г. Условия проте1Сання жидкости в пределах поворота трубы. На повороте трубы получаем искривление линий тока (рис. 4-36,6). На частицы жидкости, движущиеся по искривленным линиям тока, действует центробежная сила инерции. За счет этой силы гидродинамическое давление (а следовательно, и потенциальная энергия) в месте поворота у внешней стенки трубы повышается, а у внутренней - понижается. Это же обстоятельство обусловливает уменьшение скоростного напора (удельной кинетической энергии) у внешней стенки и увеличивает его у внутренней стенки. Таким образом, на повороте происходит перераспределение скоростей по живым сечениям и деформация эпюр скоростей вдоль потока (как показано на рис. 4-36, б). [c.204]

Формулы Чаплыгина. С. А. Чапльь гин дал формулы для главного векторя и главного момента сил гидродинамических давлений, действующих на цилиндр произвольного сечения при обтекании его установившимся потенциальным потоком несжимаемой жидкости. [c.510]

Рассмотрим случай совместного движения системы ротор— корпус на примере следующей модели консольный вал с неотба-лансированным диском на конце, вращающийся внутри ynpyioio подвешенного кольца зазор между кольцом и диском заполнен жидкостью (рис. 1). Как на ротор, так и на корпус, кроме упругих и инерционных сил, будут действовать гидродинамические силы со стороны жидкости. Уравнения движения системы имеют вид [c.36]

Особыми типами тормозов являются тормоза грузоупорные (замыкаемые весом перемещаемого груза), а также центробеок-ные, замыкаемые силой инерции вращающихся специальных тормозных грузов гидродинамические, действие которых основано нэ использовании силы сопротивления жидкости вращению ротора, снабженного лопатками вихревые тормоза (тормозные генераторы), использующие вихревые токи> наводимые магнитным потоком в роторе тормоза для создания тормозного момента электромагнитные порошковые тормоза, использующие для торможения сопротивление сдвигу намагниченных частиц порошка. [c.275]

По существу гидрокрылья и направляющие лопатки — одно и то же устройство. Единственное существенное различие связано с областью их применения. Кроме того, нет разницы между гидродинамическим и аэродинамическим крыльями, за исключением того, что в первом случае рабочей средой является жидкость, а в последнем — газ. Гидродинамические и аэродинамические крылья предназначены главным образом для создания силы, нормальной к направлению относительного потока. Эта сила используется для поддержания таких аппаратов, как самолеты, корабли, подводные устройства и т. д. Они применяются также для лопастей пропеллеров, боковая сила которых создает тягу, обеспечивающую движение аппарата, часто поддерживаемого другими крыльями. Так как крылья применяются на движущихся устройствах, в которых мощность расходуется на поддержание движения, конструктор должен хорошо представлять себе роль сил сопротивления, действующих на крыло в направлении движения, поскольку они характеризуют потери, которые должны быть компенсированы, т. е. мощность, необходимую для движения аппарата. Поэтому было проведено огромное количество теоретических и экспериментальных исследований по разработке гидрокрыльев с требуемыми боковой или подъемной силами при минимальном лобовом сопротивлении. [c.339]

На золотник гидрорасиределителя в процессе его работы действуют гидродинамические силы от перетекания жидкости в каналах, гидростатические силы от давления а) X рабочей жидкости и силы, воз- [c.162]

Работа гидродинамической муф1 ы происходит следующим образом. Как только начнет вращаться колесо 2 насоса, соединенное с двигателем трактора, находящаяся между его лопатками жидкость станет перемещаться под действием центробежных сил от центра к периферии. Этот поток жидкости поступает на лопатки колеса 4 турбины, соединенного с трансмиссией трактора, и движется по ним от периферии к центру, возвращаясь обратно на колесо 2 насоса. Таким образом, в круге циркуляции создается непрерывное движение рабочей жидкости. Пока внещнее сопротивление на колесе 4 турбины больще, чем гидродинамический напор жидкости, создаваемый колесом 2 насоса, трактор стоит на месте, а лопатки насоса и турбины скользят относительно друг друга. При увеличении числа оборотов двигателя энергия потока возрастает и начинает вращаться колесо 4 турбины. При этом в лопатках турбины возникают центробежные силы, направленные против движения потока жидкости. [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...