Обтекание осесимметричных тел

ПОТОКОВ. Из-за сложности трехмерных потоков рассмотрим лишь продольное обтекание осесимметричных тел. [c.174]

Аналогичная ситуация имеет место и при обтекании осесимметричного тела вращения под нулевым углом атаки потоком несжимаемой жидкости с учетом сильного вдува. [c.430]

Рис. 5.2. Схема застойной зоны, возникающей на выходе из вихревого свистка при Re < 300 (с - застойная точка, эквивалентная критической точке при обтекании осесимметричного тела)

Уравнение (5-4) является интегральным уравнением импульсов пограничного слоя. Оно справедливо для осесимметричных течений в каналах и при внешнем обтекании осесимметричных тел потоком жидкости переменной плотности, когда толщина пограничного слоя значительно меньше местного радиуса кривизны тела. При обтекании двумерных тел радиус R выпадает из уравнения. [c.64]

Каких-либо закономерностей в изменении величины разрежения за кромкой /7 р обнаружить не удалось. Отметим, что по известным данным, относящимся к обтеканию осесимметричных тел, следует ожидать зависимости разрежения за кромками от величины потерь трения на профиле и от числа М, особенно при М > 1- [c.390]

В настоящей работе излагается метод расчета гиперзвукового обтекания осесимметричных тел и плоских контуров потоком совершенного газа с постоянными удельными теплоемкостями. Этот метод основан на разложении искомого решения в ряд по степеням параметра = (7 — l)/(7-hl), где 7 — отношение удельных теплоемкостей, и [c.26]

Изложен новый метод расчета обтекания осесимметричных тел и плоских контуров потоком идеального газа при больших сверхзвуковых скоростях. Метод основан на представлении решения уравнений газовой динамики в виде рядов по степеням малого параметра = (7 — 1)/(7 + 1), где 7 - отношение теплоемкостей. В качестве примера приложения метода приведено подробное решение задачи об обтекании тела вращения в виде усеченного конуса с протоком. Область применения метода и его точность оценены путем сравнения приближенных решений с известными точными решениями задач об обтекании сверхзвуковым потоком клина и конуса. [c.37]

С такого типа течениями мы сталкиваемся, например, при продольном обтекании осесимметричных тел, когда векторы скорости лежат в меридиональных плоскостях. Заметим попутно, что редакция текста при описании свойств трехмерных пограничных слоев в переводе несколько изменена, чтобы сделать изложение более ясным. (Прим. ред.) [c.206]

Таким образом, вывод о независимости критериального уравнения от закона изменения скорости в продольном направлении остается справедливым и для более общего случая произвольного распределения тепловой нагрузки. Все эти соотношения распространяются и на обтекание осесимметричных тел (см. примеры). [c.39]

Величины uq, bo в (4.27) можно опустить, так как они не оказывают влияния на решение. Они необходимы только для пространственно-временного соответствия задачи нестационарного движения тела и задачи стационарного обтекания искривленных тел. Для нестационарного обтекания осесимметричного тела ri = ri xi) формула искривленного тела имеет вид [c.53]

Как доказывается в теории потенциала, при весьма широких предположениях о виде поверхности о, уравнение Лапласа (15) при только что указанных граничных условиях имеет единственное решение функция , представляющая это решение, называется гармонической функцией. Не останавливаясь на общей теории решения уравнения Лапласа, приведении его к интегральному уравнению и других относящихся сюда общих вопросах математической физики, перейдем к рассмотрению некоторых частных гидродинамических задач, а затем изложим метод расчета пространственного обтекания осесимметричных тел — наиболее важной для практики пространственной задачи. Что касается вопроса об обтекании тел произвольной формы, то, в отличие от плоского движения, соответствующая задача в пространстве представляет непреодолимые трудности. [c.393]

Исследования обтекания осесимметричного тела с иглой при нулевом угле атаки [c.239]

Обтекание осесимметричных тел. Формулы для определения лобового сопротивления, подъемной силы, гидродинамического момента и угла атаки. Пусть тело обладает осью симметрии. Тогда в случае движения, в процессе которого ось симметрии не покидает заданной плоскости, согласно теоремам статики абсолютно твердого тела, система гидродинамических сил воздействия жидкости на тело может быть приведена к равнодействующей [5]. Как принято [3], точка пересечения оси симметрии с линией действия этой равнодействующей называется центром давления. Центр давления, вообще говоря, не совпадает с центром масс тела. [c.28]

Осесимметрическое обтекание круглого конуса. Конические течения. Обтекание осесимметричных тел. Пусть поток, обладающий постоянной сверхзвуковой скоростью г > а , набегает на круговой конус с вершиной в точке Р и с осью вдоль оси Ог. Перед конусом образуется коническая поверхность разрыва (рис. 81) с вершиной в Я на этой поверхности линии тока претерпят, как всегда, излом, а затем начнётся обтекание конуса. В противоположность тому, что мы имели в плоской задаче при обтекании угла ( 13 и Рис. 81. [c.229]

Ниже изложен аналитический метод расчета обтекания осесимметричных тел и плоских контуров потоком идеального газа при больших сверхзвуковых скоростях. Метод основан на разложении решения уравнений газовой динамики в ряды по степеням параметра = (7 — 1)/(7+1), где 7 - отношение теплоемкостей, и по идее аналогичен методу разложения по степеням где Ке - число Рейнольдса, решения уравнений движения [c.280]

Во многих задачах при обтекании осесимметричных тел сверхзвуковым потоком градиент энтропии вдоль головной ударной волны незначителен и ради упрощения расчетов им можно пре- [c.393]

Продольное обтекание осесимметричных тел, для которого, как показал в 1842 г. Стокс, также существует функция тока, допускает приближенное исследование простым методом наложения однородного поступательного потока на систему источников, стоков или диполей метод этот, иногда называемый методом особенностей, был предложен впервые Рэнкином в 1868 г. и получил в дальнейшем широкое распространение. [c.25]

Рис. 7.3. Типичная кривая Р ( ) для сверхзвукового обтекания осесимметричного тела.

Рис. 9.3. Семейство нелинейных характеристик с ударными волнами при сверхзвуковом обтекании осесимметричного тела.

Если г 1, то др /ду 1 и Ар 8/1, где I — продольный размер тела. Под действием центробежных сил перепад давлений в пограничном слое на теле с криволинейной образующей хотя и остается малым, но значительно больше, чем на пластине. В случае осесимметричного двухмерного течения, например при внешнем обтекании осесимметричного тела и при течении в сопле (см. рис. 5.2, 5.3) уравнения движения и энергии остаются без изменения, а, уравнение неразрывности при 1 имеет вид [c.113]

Например, при обтекании осесимметричного тела (рис. 14.5) целесообразно линии х направить вдоль образуюш,их, линии г — по окружностям, линии у — по нормалям к поверхности. Тогда элемент длины в пограничном слое определится выражением [c.355]

В предыдущих параграфах настоящей главы были рассмотрены скачки уплотнения в плоском течении. При обтекании осесимметричных тел поверхности разрыва имеют осесимметричную форму. Рассмотрим особенности осесимметричного скачка на примере обтекания кругового конуса (рис. 4-28). Перед конусом образуется конический скачок, вершина которого совпадает с вершиной конуса, если угол раствора конуса меньше максимального значения для данной скорости набегающего потока. [c.181]

Результаты экспериментального исследования теплообмена на поверхности острого конуса с кольцевой выемкой, обтекаемого гиперзвуковым потоком при М,, = 6 получены в [9]. На основании теневых и интерференционных картин, а также измерений давления пьезодатчиками исследовано распространение плоской ударной волны с числами Маха М = 1.2-5.0 над мелкой прямоугольной выемкой, расположенной в поперечном к распространению волны направлении [10]. Влияние размеров каверны и числа Рейнольдса при гиперзвуковом обтекании осесимметричного тела (М = 7.3) на осредненные значения давления, тепловых потоков и температур экспериментально изучено в [11]. Следует отметить, что в рассмотренных исследованиях обтекания каверн представлены отрывочные данные для некоторых их геометрических параметров, кроме того, основное внимание было уделено диапазону малых значений у, соответствующих схеме течения с открытой отрывной зоной. [c.123]

Сформулированная выше начально-краевая задача решается численно на основе интегро-интерполяционного метода [6] (метода конечного объема). Этот метод в [6] описан применительно к моделированию обтекания осесимметричных тел под углом атаки сверхзвуковым потоком совершенного газа на основе уравнений Навье - Стокса. В настоящей статье подход [6] используется для численного интегрирования уравнений Навье - Стокса и Рейнольдса. [c.126]

Для линеаризованного осесимметричного обтекания тонкого тела вращения справедлива формула для коэффициента волнового сопротивления (с.м. 11.3 [19]) [c.504]

Так же как и в плоском случае, при Мо = 0 получаем обычное сопло, а при Мо О — сопло с центральным телом. Если в формулах (2.97) положить интенсивность дублетов М, Mq,. ... .., Mn равной нулю, то получим решение задачи об обтекании плоского или осесимметричного тела. При не равной нулю интенсивности имеем решение задачи об обтекании решетки плоских или осесимметричных тел. [c.73]

Для определения коэффициента теплоотдачи вблизи передней критической точки при обтекании осесимметричного тела диссоциирующим воздухом Фэй и Ридделл решили дифференциальные уравнения ламинарного пограничного слоя численным методом для условий движения со скоростью 1,77—7 км сек на высоте 7,6 — 37 км при температуре стенки = 300 — 3000° К. В расчетах принималось Рг = 0,71 Le =1 — 2. Расчеты выполнены для равновесного состава диссоциирующей смеси с учетом изменения физических па- [c.385]

У й ы л ч и е в А., С а л а м а т о в Д. К струйному обтеканию осесимметричных тел вращения. Материалы первой конференции молодых ученых Академии паук Кирг. ССР. Фрунзе, Илим , 1973. [c.240]

Постройте график зависимости g/g от В для ламинарного пограинчксго слоя с постоянными физическими свойствами в окрестности критической точки при обтекании осесимметричного тела и при плоском течении для S = 0,7. Сравните полученную зависимость с результатом аналогичного расчета для плоской пластины (т = 0). [c.388]

Ф. И. Франкль (1935) и И. А. Кибель (1935) независимо дали выражение для вихря скорости в установившемся течении через производные-по от полного теплосодержания и энтропии газа. Ф. И. Франкль (1934) обобщил также метод характеристик Прандтля — Буземана для случая безвихревого обтекания осесимметричных тел, используя для1 описания движения уравнение для потенциала скорости. [c.156]

При расчете обтекания затупленного тела решение уравнений (3) ищется а области, ограниченной поверхностями ударной волны и тела, осью симметрии для осесимметричного течения, и поверхностью, целвкоы лежащей в сверхзвуковой части течения. В качестве граничных условий душ газа используются соотношениями Рэнкина-Гюгонио на ударной волне, условие непротекания на поверхности гела. Параметры частиц на ударной волне считаются известными и такими же как в набегапцем потоке [c.63]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...