Крокко — Лиза теория смешения

Крокко — Лиза теория смешения 39, 47, 57, 61, 275 (1), 18, 36—47, 66 (3) Кромка задняя 13 (1) [c.325]

ТЕОРИЯ СМЕШЕНИЯ КРОККО—ЛИЗА [c.61]

Теория смешения Крокко — Лиза [10] (гл. I) может быть использована для приближенного расчета донного давления в сжимаемом потоке. Эта теория предполагает, что падение давления на донном срезе обусловлено целиком диффузией импульса поперек вязкого слоя, однако концепция простой диффузии импульса, удовлетворительная для сверхзвукового течения, недостаточна для несжимаемого потока, поскольку для несжимаемого потока (кроме диффузии импульса по ширине вязкого слоя) важным фактором является также динамика вихрей [3, 5]. Тем не менее следует отметить, что донное давление при сверхзвуковых скоростях можно рассчитать по донному давлению при дозвуковых скоростях, хотя и существует естественный предел для отрицательного коэффициента донного давления при сверхзвуковых скоростях. Например, максимальный коэффициент донного сопротивления задается в функции числа Маха [6] в виде =-( ) = [c.18]

ТЕОРИЯ СМЕШЕНИЯ КРОККО-ЛИЗА ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ДОННОГО [c.36]

Крокко Л.,Лиз Л., Теория смешения для определения взаимодействия диссипативных и почти изэнтропического потоков, Вопросы ракетной техники, № 2 (1953). [c.271]

Течение в области отрыва характеризуется взаимодействием между вязким, или диссипативным, течением около поверхности твердого тела и внешним , почти изоэнтропическим течением. Перенос количества движения от внешнего течения к диссипативному можно рассматривать как фундаментальный физический процесс, определяющий давление. Теория смешения Крокко — Лиза [8] основана на этой концепции (будет рассмотрена более подробно ниже в этой главе и в гл. IX), которая была модифицирована Гликом [36]. На основе теории Крокко — Лиза были рассчитаны характеристики отрывного течения, вызванного уступом, обращенным навстречу потоку [37]. [c.47]

Теория смешения в упрощенной форме, как уже упоаминалось, была развита Крокко и Лизом [81 и применена не только к отрывным и присоединяющимся течениям, но также и к течениям в следе. С помощью этого метода было достигнуто качественное совпадение между результатами теоретических расчетов зависимости донного давления от числа Рейнольдса и экспериментальными данными [52, 53] для тел вращения и данными [54] для профилей с тупыми задними кромками. Таким образом, теория Крокко — Лиза чаще применялась к задачам о донном давлении, хотя она представляет собой общее решение задачи об отрывном течении. Было установлено, что отрывное и присоединяющееся течения в состоянии поддержать значительный рост давления при больших скоростях. До появления теории Крокко — Лиза расчеты вязкого течения в следе и струе выполнялись на основе предположения о постоянном статическом давлении. В действительности такое простое предположение не выполняется. Крокко и Лиз установили, что в отрывном течении градиент давления вдоль поверхности может достигать лгаксимального значения вблизи точки отрыва и затем постепенно уменьшаться, а при присоединении течения в следе градиент давления пренебрежршо мал на некотором расстоянии вверху по потоку от точки присоединения и быстро возрастает при приближении к этой точке. [c.61]

В этой теории (в отличие от метода Польгаузена) градиент давления не считается связанным однозначно с профилем скорости. Поэтому необходимо дополнительное соотношение, которое задается в виде некоторой универсальной функции смешения , определяемой на основании экспериментальных данных [Сгоссо L., Lees L., 952 Gii k H.S., 1962 Rom J., 1962]. Хотя теория Крокко-Лиза и часто позволяла получать качественно верное описание явлений, но оказалась достаточно грубой, а, главное, требовала использования экспериментальных данных. [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...