Коэффициент донного давления

Рис. 3.7.4. Зависимость коэффициента донного давления от числа Мх И высоты интерцептора к

Но — полное давление, Роо — статическое давление окружающей среды (фиг. 15). Изменение ширины следа почти такое же, как изменение коэффициента донного давления в режиме течения, при котором преобладают периодические явления (фиг. 16). Переход от почти полностью неустановившегося режима течения к установившемуся при М = 0,975 сопровождается уменьшением ширины следа. [c.88]

Для донного давления в дозвуковом потоке характерно следующее скорость в точке отрыва и на начальном участке линии тока набегающего потока равна Ыд = ки и, если донное давление равно давлению в точке отрыва, коэффициент донного давления будет равен = 1 —к . Если к известен, то потенциальное течение вне следа определено и коэффициент сопротивления является [c.11]

Результаты измерений донного давления за круговым цилиндром и сферой представлены в гл. I. Для кругового цилиндра коэффициент донного давления отрицателен при сверхкритических и докритических числах Рейнольдса однако при сверхкритических числах Рейнольдса абсолютная величина коэффициента донного [c.11]

В интервале чисел Маха 0,2 Л/ 1,12. охватывающем трансзвуковую область, и чисел Рейнольдса 0,8-10 Не 2,7 10 Нэш и др. [9] экспериментально исследовали донное течение и донное давление за изолированным профилем с затупленной задней кромкой и за уступом, расположенным по потоку. При затупленной задней кромке в дозвуковом интервале скоростей течение в донной области характеризуется периодическим образованием вихрей и их сходом в след. Коэффициент донного давления изменяется от —0,6 приблизительно до —0,78, а максимальный подсос имеет место на осевой линии донной области (фиг. 7). Нача- [c.15]

Коэффициент донного давления Ср уменьшается с ростом числа Маха, вероятно, вследствие влияния сжимаемости на вихревую дорожку, при этом ширина следа медленно увеличивается. Появление скачка уплотнения на задней кромке профиля и установление сверхзвукового обтекания задней части профиля приводят к сложному взаимодействию между движением вязкого слоя. [c.16]

Отмечено, что во всей дозвуковой области коэффициент донного давления почти постоянен и равен примерно —0,2. При больших дозвуковых скоростях, когда в зоне отрыва и присоединения достигается скорость звука, донное давление резко падает, приближаясь к величине, измеренной на модели профиля с зату- [c.16]

Теория смешения Крокко — Лиза [10] (гл. I) может быть использована для приближенного расчета донного давления в сжимаемом потоке. Эта теория предполагает, что падение давления на донном срезе обусловлено целиком диффузией импульса поперек вязкого слоя, однако концепция простой диффузии импульса, удовлетворительная для сверхзвукового течения, недостаточна для несжимаемого потока, поскольку для несжимаемого потока (кроме диффузии импульса по ширине вязкого слоя) важным фактором является также динамика вихрей [3, 5]. Тем не менее следует отметить, что донное давление при сверхзвуковых скоростях можно рассчитать по донному давлению при дозвуковых скоростях, хотя и существует естественный предел для отрицательного коэффициента донного давления при сверхзвуковых скоростях. Например, максимальный коэффициент донного сопротивления задается в функции числа Маха [6] в виде =-( ) = [c.18]

При заданном числе Маха разность (Рв — Р в), где Р% — величина, полученная из условия наилучшей экстраполяции кривой Р в от 61 линейной зависимостью вплоть до нулевой толщины пограничного слоя, пропорциональна отношению Ь /й. Коэффициент донного давления для ламинарного пограничного слоя равен [c.30]

В области дозвуковых и трансзвуковых скоростей расчетные значения коэффициентов донного давления за уступом сравниваются с экспериментальными данными. Значения параметра N для расчета выбирались по фиг. 47, а предельное значение донного давления рассчитывалось по уравнению (105) (штрих-пунктирная кривая на фиг. 50). [c.81]

Коэффициентом пропорциональности является всегда отрицательная величина коэффициента донного давления за выходными кромками лопаток. На основании имеющихся экспериментальных данных получена простая эмпирическая формула, по которой коэффициент кромочных потерь линейно зависит от относительной толщины выходных кромок лопаток [c.321]

Делались попытки выразить величину коэффициента донного давления в виде зависимости [c.322]

Опытами установлено, что при обтекании различных препятствий с достаточно большими скоростями поток жидкости отрывается от препятствия, образуя в большинстве практически важных случаев турбулентный след. Давление в следе значительно меньше, чем в свободном потоке, причем вдоль поверхности отрыва давление неизменно. Степень разрежения в следе принято характеризовать коэффициентом донного разрежения [c.222]

Приведем без доказательства полученные в этом первом приближении формулы ) коэффициента давления Ср и сопротивления передней части тела (т. е. без учета так называемого донного давления на кормовом срезе I — длина тела, А (х) — площадь нормального к оси сечения) [c.334]

Метод свободной балансировки является прямым способом нахождения коэффициента центра давления. Сущность метода заключается в том, что модель, подвешенная на шарнире донной державки, имеет возможность в одной плоскости под действием аэродинамического момента устанавливаться на балансировочном угле атаки. [c.168]

Принципиально система уравнений, соответствующая допущениям I — V, достаточна для решения задачи донного давления. Однако для соотношений (18) и (19) точного решения не получено. Если набегающий пограничный слой тонок, т. е. т)р О, оба эти соотношения полностью исключаются и не требуется никаких экспериментальных данных о смешивающихся компонентах в замкнутом следе, тогда как для открытого следа требуется знать только один эмпирический коэффициент. Отметим, что, если ф (tip > 0 47) < Ф (Лр = Л ) ограниченная теория донного давления (т)р = 0) устанавливает нижний предел для значений донного давления, получаемых при конечной толщине набегающего пограничного слоя. [c.53]

Для дальнобойных артиллерийских снарядов донное давление на плоском днище длинного цилиндрического тела (рис. 112, а) является особенно важным. В этом случае коэффициент донного разрежения зависит главным образом от числа Маха, а также в некоторой степени от числа Рейнольдса, температуры поверхности и отношения длины тела к диаметру. [c.385]

Рассматривается обтекание плоской поверхности, на расстоянии i от передней кромки которой расположена область воздействия не стационарных возмущений, вызываемых падением ударной волны на ламинарный пограничный слой, изменением конфигурации контура обтекаемого тела, пульсациями донного давления или другими причинами (рис. 6.3). Для декартовых координат, отсчитываемых вдоль поверхности тела и по нормали к ней, времени, компонентов вектора скорости, плотности, давления, полной энтальпии, динамического коэффициента вязкости приняты следующие обозначения [c.274]

Интерпретация и применение полученных данных в значительной мере облегчается введением диагностических функционалов от решения. Самые простые и широко применяемые функционалы — интегральные коэффициенты типа коэффициентов подъемной силы, момента и сопротивления, которые можно разбить на вклады за счет трения, давления на передней части тела, донного давления и т. д. Можно находить распределения коэффициента трения (касательных напряжений), числа Нуссельта (теплопередачи) п коэффициента давления вдоль границ. Повторим рекомендацию выбирать квадратурные формулы для вычисления функционалов в соответствии с точностью численной схемы, принятой для решения уравнений газодинамики например, схеме второго порядка точности должна соответствовать формула Симпсона. [c.506]

Пониженное давление на кормовую часть плохообтекаемого тела называется донным давлением. Разность сил давления на лобовую и кормовую поверхности и представляет силу лобового сопротивления давления, которая доминирует в этой области чисел Re. Здесь положение точки отрыва ламинарного пограничного слоя не изменяется и коэффициент лобового сопротивления сохраняет пос- [c.350]

Поскольку (ро)р л т достаточно близки, то дальнейших приближений не делаем и полагаем, что давление Рдрн = 0,287 кгс/см (2,82 - 10 Па) найдено достаточно точно. Коэффициент донного давления [c.299]

Коэффициент волнового сопротивления Схв определяется на основе метода Годунова или Годунова-Колгана [29]. Параметры Схтр и Схвв находятся по результатам расчета пограничного слоя на заданном теле, причем коэффициент Схвв определяется на основании двух расчетов параметров обтекания тела сначала исходной формы, а затем — увеличенной на толщину вытеснения 5. Коэффициент донного давления Схд рассчитывается в соответствии с работой [32]. Многочисленные испытания затупленных конусов позволили предложить единую универсальную кривую для расчета турбулентного донного давления, которая аппроксимируется следующей зависимостью [c.136]

Вводится коэффициент донного давления Р в = рв —рд (1/2р11л 1), где рд—донное давление, р , р1 и — соответственно статическое давление, плотность и скорость на границе пограничного слоя непосредственно перед донным срезом. Коэффициент Р в зависит только от типа течения в пограничном слое, числа Маха и отношения толщины пограничного слоя непосредственно перед донным срезом к диаметру донного среза Ь d. [c.30]

Происходящие процессы весьма сложны, поэтому и теоретическое их описание также будет не простым. В настоящее время для такого описания наиболее полезны корреляции между коэффициентами донного давления и отношением суммарной толщины пограничного слоя к толщине выходной кромки. Данных по этому вопросу недостаточно. В работе [8.35] приводится решение уравнений для вихревой дорожки, из которого можно определить относительную скорость при отрыве в зависимостп от отношения толщины вытеснения при отрыве к высоте донной области. Этот метод был распространен на турбинные лопатки путем учета эффектов, связанных с углами выхода потока, и объединен с расчетом потенциального течения. Расчеты этим методом показывают, что донное сопротивление максимально в случае очень тонких пограничных слоев и быстро уменьшается по мере увеличения толщины вытеснения до толщины выходной кромки и выше. [c.230]

Исследования показывают, что достаточно удовлетворительные результаты при определении донной силы получаются, если давление за дном измерить в нескольких точках и последующий расчет такой силы вести по средней величине этого давления рдон и соответствующему среднему коэффициенту донного давления рдоы. В этом случае [c.255]

Пример 6.6.2. Определить отношение аэродинамических коэффициентов (6.6.26) для отрывного течения перед щитком (см. пример 6.6.1) в случае полной ликвидации зоны отрыва, когда отсос производится в отдельную емкость и не влияет на изменение донного давления. Исходные данные дГщ = 2,54 I = 0,964 Хд , = 1,06 р и 0,765 Рпл = 0,287 Рдон -=—0,246 (рис. 6.6.15). [c.433]

Исследованиями влияния тепломассоподвода в разных участках поверхности летательного аппарата на его сопротивление установлено [1-3], что вдув высокоэнергетических струй в донную область тела вращения приводит (по сравнению с вдувом инертных газов) к увеличению донного давления и, как следствие, к снижению общего коэффициента сопротивления за счет уменьшения составляющей донного сопротивления. На основе результатов проведенных экспериментальных исследований при числах Маха М = 1.15 3.1 определен диапазон изменения расходных, энергетических и других параметров пиротехнических составов (ПС), обеспечивающих наибольшее снижение донного сопротивления [2, 3]. [c.507]

Здесь Ард = (рд — Ро)/р1, где Рд и ро — донное давление при вду-ве и без него соответственно, р — статическое давление потока О и (7 — коэффициенты донного сопротивления соответственно без тепломассоподвод а и с ним О — расход продуктов сгорания ПС О — расход воздуха через сечение миделя. [c.511]

Подъемная сила. Значения коэффициентов подъемной силы, измеренные Олбумом [51], были поправлены с учетом влияния донного давления в предположении, что статическое давление на поверхности дна модели равно статическому давлению в набегающем потоке. [c.264]

При малых числах Рейнольдса и полностью ламинарном течении местное значение донного давления изменяется вдоль радиуса донного среза по параболическому закону, причем в центре оно в четыре раза больше, чем на периферии цилиндра. Поэтому вместо местного значения донного давления на фиг. 14 представлен осредненный по площади коэффициент рв/р >- Интервал чисел Маха в испытаниях Каванау составлял от 2 до 4. При таких скоростях потока малые числа Рейнольдса соответствуют области разреженного газа на большой высоте. Если воспользоваться характеристикой областей течения, предложенной Цзяном [17], [c.22]

Кроме суммарной длины фиксируются параметры сверхзвукового потока на входе в камеру и высота ее входа, коэффициент избытка воздуха и донное давление, действуюгцее на торец, который может появляться как участок краевого экстремума из-за ограничения на длину. Камера сгорания, описываемая в одномерном приближении, выбирается из семейства камер с ограниченной температурой. Длина камеры и максимальная температура в ней находятся в процессе решения из условия достижения максимума тяги всего устройства. Получаюгцаяся оптимальная камера с цилиндрическим (постоянной высоты) начальным и расширяюгцимся концевым участками при высокой полноте сгорания имеет в сечении выхода малые концентрации [c.87]

В таблице даны коэффициенты волнового сопротивления Схь, Схм и Схп тел с торцом, профилирование которых осуществлялось в рамках линейной и ньютоновской моделей, соответственно, и упоминавшегося выше симметричного относительно ж = 0.5 нсевдоонтимального тела. Для Сх дано два значения найденное численным интегрированием уравнений Эйлера, которое назовем точным , и (в скобках) -определенное по формулам ньютоновской модели для Схм и линейной - для Схь и СхО- При р /роо = О ньютоновские 00 не строились. Представлены также относительные отличия в процентах СхО от СхЬ, которые, как и сами Сх, рассчитывались по их точным и приближенным, т.е. найденным по линейной теории значениям (вторые -в скобках). В двух последних строках приведены yfo оптимальные для линейной и ньютоновской моделей. Нри рассмотренных они слабо зависят от величины донного давления, увеличиваясь с его ростом. Влияние р /роо уменьшается с ростом числа Маха Последнее естественно, так как роо/ рооУ ) = 1/( )) и при Моо сю стремится к нулю, а вклад в Сх торца при р /роо порядка единицы много меньше вклада наветренного участка. [c.507]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...