Длина смешения

Изменение длины смешения газовых потоков [c.75]

Длину смешения и, следовательно, gg следует различать вблизи поверхности струи и на ее оси. В первом приближении положим, что а является постоянной в данном сечении величиной и равен его значению у поверхности. [c.189]

В этой методике исследования вводится так называемая длина смешения L, численно равная расстоянию вдоль оси трубки, на которой.средняя концентрация введенного вещества изменяется от 10 до 90% по отношению к ее значению на входе в трубку. [c.444]

Длина участка предварительного смешения L , равная расстоянию от газовыпускной щели до выходного сечения цилиндрической части амбразуры, могла изменяться в пределах от 40 до 350 мм путем перемещения трубы 2 вдоль ее оси. Относительная длина смешения /(.,= = LdD,,, где D —диаметр амбразуры (550 мм), варьировалась в пределах от 0,08 до 0,64. [c.89]

I — характерный линейный размер постоянная длина смешения [c.141]

I — длина пластины, длина смешения горизонтальное расстояние между вихрями [c.75]

В гл. XII и XIV почти вся теория представляет собой немногим больше, чем интерпретацию уравнений сохранения количества движения (которая значительно сложнее, чем это может показаться, судя по теории невязкого течения) в сочетании с соображениями подобия при асимптотическом поведении. Сверх того, даже указанная весьма неполная теория не всегда выдерживает критику это особенно относится к понятию длины смешения , несмотря на популярность, которой оно пользуется. [c.32]

К сожалению, ху не только оказывается функцией координат, но даже неизвестно никаких способов ее теоретического определения. До 40. ч гг. XX в. корреляции турбулентной скорости u v, м 2 и т. Д аккуратно не измерялись, а инженерные оценки турбулентной вязкости были основаны на недостаточно строгих понятиях коэффициентов переноса и длины смешения (см. п. 6). [c.383]

Кроме того, идея Прандтля о том, что существует только один масштаб турбулентности, совершенно неправильна как уже отмечалось в п. 5, крупные турбулентные пульсации являются главной причиной бокового расширения следа, а малые пульсации — причиной переноса количества движения. Более того, формулы Прандтля не учитывают ни скорости рассеивания турбулентной энергии, ни влияния числа Рейнольдса. Наконец, чтобы привести в соответствие экспериментальные данные с данными Прандтля, длина смешения должна составлять значительную часть от диаметра следа, что несовместимо со статистическими выводами. [c.389]

Соответствующая критика теорий, использующих понятие длины смешения применительно к турбулентным струям, будет дана в п. 10. [c.389]

Теории длины смешения [c.395]

Теории длины смешения. Как и в случаях ламинарных струй и турбулентных следов, асимптотическое поведение турбулентных струй может быть изучено, исходя из рассмотрения уравнения количества движения и из соображений подобия. [c.395]

Теории длины смешения 395 Теория существования 199 [c.460]

Предположив, что турбулентная вязкость определяется локальными (по х) характеристиками течения, длину смешения естественно выразить через отношение максимальной разности скоростей АПш и максимального градиента скорости 311 /ду)т в данном сечении [c.288]

В этой методике исследования вводится так называемая длина смешения , численно равная расстоянию вдоль оси трубки, на ко- [c.519]

К Константы длины смешения, см. (7.68) [c.424]

Высокой степенью механизации отличается напыление с помощью передвижной установки, в которой смонтированы режущее устройство для стекловолокна, вентилятор для подачи сжатого воздуха, распылитель и емкости для связующего, отвердителя и ускорителя. Стекловолокно разрезают на отдельные куски длиной 10—90 мм. Распылитель имеет три сопла центральное для подачи стекловолокна и два боковых (одно служит для подачи связующего и отвердителя, другое — связующего и ускорителя отверждения). Смешение компонентов происходит на поверхности формы или перед нею в потоке сжатого воздуха. [c.435]

Например, задано допустимое угловое смещение уу = 15. Линейное смешение Д на длине I = 100 мм, после подстановки получим [c.279]

В первом случае, при воздействии на турбулентную струю низкочастотного звукового сигнала (Sh = 0,2- 0,6), происходит интенсификация турбулентного перемещения в приосевой части начального участка струи резко возрастают пульсационные скорости, приводящие к укрупнению периодических ветвей, расширяется слой смешения и уменьшается длина начального участка. Возрастают угол раскрытия и эжекционная способность струи не только на начальном, но и на основном участках струи. Это явление наблюдалось при продольном и поперечном звуковом об- [c.127]

I — турбулентный моль I — длина пути смешения [c.166]

Коэффициенты С и Сг для определения длины Ь нарезанной части червяка в зависимости от коэффициента смешения х следующие (ГОСТ 19650—74) [c.232]

На границе двух жидкостей эти капиллярные силы обычно меньше, чем на границе жидкость — газ. Они особенно малы вблизи критической температуры смешения. Действительно, в этом случае свет не только отражается от границы по законам Френеля, но интенсивно рассеивается во все стороны (Л. И. Мандельштам, 1913 г). В благоприятных случаях молекулярная шероховатость так велика, что правильное отражение не наблюдается даже при больших углах падения, причем исчезновение правильного отражения легче наблюдать для волн меньшей длины, как и должно быть для матовых поверхностей (ср. упражнение 55). [c.584]

В работе Д. У. фон Розенберга[50] изучен процесс вытеснения однофазной жидкости из пористой среды. В результате своих исследований автор установил, что длина зоны смешения, которая охватывает фронт вытеснения, зависит от дебита, коэффициента диффузии для двухжидкостной системы и геометрии пор. [c.14]

Турбулентная струя. Турбулентные струи были исследованы Толмином [8161, расширившим теорию пути перемешивания Прандтля [6861, и Хоуартом [3541, использовавшим вихревую теорию турбулентного смешения. Льюис и др. [4821 провели экспериментальное исследование струи воздуха, содержащей твердые частицы диаметром от 0,295 до 0,15 мм. Они рассматривали задачу в рамках турбулентной диффузии и применили метод Толмина, показав, что наилучшее согласие получается при С = = (длина смешения/г) яй 0,0086 и = г1гС 1 . Сравнение отношения массовых расходов (ррП7р)г/(ррЦ р)г=о с экспериментальными результатами показано на фиг. 8.16. Авторы работы [4821 показали, что [c.379]

Первое слагаемое правой части уравнения определяет затухание (рассеяние) турбулентной энергии, второе —воссоздание турбулентности (работу осредиенного движения против турбулентных напряжений) и третье — градиентную диффузию турбулентной энергии. Для постоянных с, k, й рекомендуются значения с=0,18, ft=0,56 и ki= =0,38. Величина 1т — масштаб турбулентности, пропорциональный длине смешения. Кинематический коэффициент турбулентного переноса количества движения (кинематический коэффициент турб глентной вязкости) определяется в этой модели как [c.185]

Вторая серия опытов была проведена при выдвинутом (в сторону топки) положении газовьшускной ш,ели, которое показано на рис. 5-15 пунктиром. Таким образом, длина смешения была сведена к минимуму (L = 40 мм), вследствие чего светимость пламени увеличилась. Таким образом в этой серии опытов исследовался вариант горелки, ра- [c.90]

Таким образом было показано, что в топочной камере больших размеров (объемное теплонапряжение всего 150 Мкал1м ч) можно получить примерно одинаковые показатели эффективности горения газа при использовании горелок предварительного смешения с укороченным смесителем и горелок, работающих без предварительного смешения газа с воздухом. Кроме того, А. А. Авдеевой было доказано, что хорошее молярное смешение можно обеспечить при сравнительно небольших значениях относительной длины смешения (/с = 0,64), несмотря на то, что истечение газа происходило из кольцевых щелей, а не из круглых отверстий или косых щелей, обычно применяемых на практике. [c.90]

Однако важно отметить, что до построения строгой статистической теории для вычисления турбулентного трения были найдены полезные полуэмпирические решения. Разумеется, эти полуэмпирические теории также основаны на статистических понятиях. Прандтль [34] пытался перенести понятие средней длины свободного пробега, используемого в кинетической теории газов, в теорию турбулептпости. В кинетической теории газов среднюю длину свободного пробега можно рассчитать, потому что частицы являются молекулами, тогда как частицы жидкости, перемешивающиеся в турбулентном потоке, имеют отчасти двойственную природу. Однако Прандтль успешно ввел определенный путь конвекции или длину смешения в упрощенную картину турбулентного смешения в принципе он оставил величину длины смешения для экснеримептальпого определения. [c.98]

Я рассмотрел задачу с несколько более общей точки зрения и ввел предположение, что структура потоков турбулентного течения в окрестностях любых двух точек в течении подобна и различается только по их длине и масштабам времени [35]. Тогда ноявп.лась возможность установить зависимость длины смешения с распределением скоростей, решив дифференциальное уравнение в частных производных. Распределепие скоростей, вычисленное этим способом, вполне соответствует измерениям и обычно называется логарифмическим распределением скоростей, потому что скорость выражена логарифмической функцией расстояния от поверхности. Ту же формулу получил независимо Прандтль [36], когда предположил, что длина смешения иронорциональна расстоянию от поверхности. [c.98]

Понятие длины смешения. Прандтль исследовал турбулентность в почти параллельном течении, используя грубое, но полезное понятие длины смешения , аналогичное понятию среднего пути с пробега молекулы в кинетической теории газов. Прандтль предположил, что жидкие массы переносятся турбулентным течением перпендикулярно к направлению основного течения на случатые расстояния со средней длиной I и со средней скоростью VI. [c.388]

По аналогии с классической формулой кинетической теории газов V ксу, в теории длины смешения имеем е = кИ 1 где к — универсальная безразмерная постоянная (например, к = = 7з). Исходя из этого, в двумерном течении, параллельном оси х, Прандтль получил I = Р ди1ду) и в = 1 ди/ду, так что формула для турбулентного касательного напряжения х приняла вид [c.388]

Ротор массы М, представляющий собой однородный цилиндр радиуса R и длины /, насажен на вал с перекосом и смешением, так что его ось симметрии отклонена от оси вала на малый случайный угол у а его центр, расположенный посередине между подшипниками, смещен относительно оси вала на случайную величину h. Расстояние между подшипниками равно 2L. Предполагается, что у и к представляют собой независимые случайные величины, угол у имеет нулевое математическое ожидание, расстояние к — математическое ожидание шк и средние квадратические отклонения соответственно равны Оу и ол. Угловая скорость а> вращения ротора вокруг вертикальной оси считается случайной величиной с математическим ожиданием /Нщ и средним квадратическим ртклонением Оа. Определить средние квадратические отклонения и реакций подшипников и / 2- [c.446]

Во втором случае, при воздействии на турбулентную струю высокочастотного звукового сигнала (Sh = 2- 5), происходит ослабление интенсивности турбулентного перемешивания в приосе-вой части начального участка струи уменьшаются пульсашюн-ные скорости, происходит 1 ельчение периодических вихрей, слой смешения становится тоньше и увеличивается длина начального участка, уменьшается угол раскрытия и эжекционная способность струи как на начальном, так и на основном участках струи. Указанное явление было обнаружено при числах Рейнольдса Re = 1(Р 5 1(И и малых значениях числа Маха. [c.128]

Хинце [197], рассматривая проблемы переноса в турбулентных потоках, ввел понятие жидкого моля, под которым понимает достаточно протяженную часть жидкого континуума, состоящую из когерентного конгло (ерата жидких частиц . Размер жидкого моля сравним с интефальным масштабом турбулентного движения, причем обмен его с окружающей средой будет определяться влиянием мелкомасштабных турбулентных движений. В процессе перемещения в радиальном направлении, совпадающем с направлением фадиента давления и при противоположном движении, турбулентные моли совершают микрохолодильные циклы. В рамках формализма Прандтля предполагается, что каждый жидкий или, как его еще называют, турбулентный моль в процессе турбулентного движения представляет собой некоторую индивидуальность, сохраняющую свою субстанцию в течение некоторого характеристического промежутка времени. Необходимо помнить, что имеющие место пульсации давления при перемещении моля на длине пути смешения / будут сопровождаться переносом импульса. Тогда, если импульс не сохраняется, нарушается требование, предъявляемое Прандтлем к транспортабельной субстанции,— турбулентному молю. Тем не менее понятие турбулентного моля удобно использовать при анализе задач переноса. Ссылаясь на работу Шмидта [256], Хинце отмечает, что расслоение будет устойчивым, если распределение температуры отличается от адиабатного [c.164]

Назначение холодильников - распределять масло по длине подшипника и HOBL.iHiaTb теплоотвод через масло, а также предотвращать вредное влияние на работу подшипников местных деформаций вкладышей у стыка. К холодильникам подводят смазочный материал. На разьемных и нераз 1>емиых ответственных крупных подшипниках холодильники выполняют в виде расточек со смешенным центром (рис. 18.8, г), которые существенно уменьшают потери на трение и нагрев подшипников. [c.383]

Вблизи среза сопла или в общем случае течения с отрывом необходимо принимать во внимание сглаживание разрыва скорости. Даже при малых характеристических числах Рейнольдса, вычисленных, скажем, по длине сопла, профиль скорости ламинарного потока сразу же за соплом имеет точку перегиба и является в высшей степени неустойчивым [686]. Следовательно, уместно рассматривать течение с отрывом в общем случае как задачу, включающую турбулентное смешение. Предлагаемый здесь анализ течения с отрывом потока с малой концентрацией частиц основан на методе Гёртлера [686], который получил следующее соотношение для двух смешивающихся потоков жидкости, имеющих скорости ПуП Оз при а = О и /1 > Па [c.382]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...