Локальная сила инерции

Умножая (9-24) на ds и интегрируя его от сечения 1-1 до сечения 2-2, получаем величину h i (с обратным знаком). Отсюда и видно, что /ij может быть названа инерционным напором, точнее - напором, учитывающим только локальную часть силы инерции. Полученное уравнение (945) представляет собой уравнение Бернулли, учитывающее локальные силы инерции. Это уравнение относится к некоторому определенному моменту времени. Поэтому все члены уравнения (9-15) должны вычисляться для одного и того же момента времени. [c.343]

Член уравнения hi, учитывающий локальные силы инерции. В случае цилиндрического трубопровода [c.347]

При наполнении и опорожнении различных водоемов (водохранилищ, шлюзовых камер и т.п.) имеет место неустановившееся движение воды. Вместе с тем при описанных выше расчетах мы пользовались обычным уравнением Бернулли, не учитывающим локальные силы инерции [как известно, формула (10-82) получается из этого уравнения]. Такое допущение часто бывает вполне приемлемым, так как рассматриваемый случай неустановившегося движения обычно характеризуется пренебрежимо малой величиной локальных сил инерции (в связи с тем, что движение жидкости здесь является медленно изменяющимся). Впрочем, в некоторых случаях при расчетах наполнения камер судоходных шлюзов приходится учитывать локальные силы инерции воды. [c.400]

Логарифмическая анаморфоза для модуля расхода 299 Локальная сила инерции 343 Лотки (короткие каналы) 497, 498 [c.656]

Исходные дифференциальные уравнения движения вязкой жидкости в зазоре при учете локальных сил инерции и без учета конвективных сил инерции имеют вид [3] [c.94]

Первый член представляет собой локальную силу инерции, а второй — конвективную. [c.106]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки в случае неустановившегося движения (уравнение Бернулли, учитывающее локальные силы инерции жидкости) [c.292]

Для ускоряющегося во времени движения величина Я/ положительна при этом локальная сила инерций /л направлена против течения (рис. 9-5, й, где через ш обозначено ускорение частицы жидкости Л). [c.300]

Для замедляющегося во времени движения величина /1(- о т -р и ц а т е л ь н а при этом локальная сила инерции направлена ш (рис. 9-5, б). [c.300]

Ч л е н у р а в н е н и я А , у ч и т ы в а ю щ и й локальные силы инерции. В случае цилиндрического трубопровода [c.301]

Логарифмическая анаморфоза для модуля расхода 255 Локальная сила инерции 295 Лотки (короткие каналы) 439 [c.585]

Отношение сил инерции к силам вязкости увеличивается с увеличением расстояния от погруженного тела фактически локальное число Рейнольдса должно определяться расстоянием от центра тела, а не его линейным размером. На больших расстояниях от тела скорость приближенно равна невозмущенному вектору скорости Voo, и, следовательно, для стационарного течения можно записать [c.262]

Итак, приходим к локальному принципу эквивалентности, утверждающему, что поле тяготения в малой области пространственно-временного континуума эквивалентно полю сил инерции, возникающему при движении с ускорением. Эти два ноля нельзя различить никаким физическим опытом, проводимым в указанной малой области. [c.475]

Но присутствие или отсутствие сил инерции в системе отсчета, движущейся с ускоре-нием относительно коперниковой, есть свойство локальное. Выбирая те или иные точки пространства, мы обнаружим, что в одних точках, лежащих в какой-либо одной области пространства, в данной системе отсчета присутствуют силы инерции, а в точках, лежащих в какой-либо другой области пространства, в той же системе отсчета силы инерции практически отсутствуют. Чтобы выяснить, почему это мон<ет происходить, вернемся к рассмотрению движения планет в системе 3, сопоставив результат, полученный для движения Нептуна, с картиной движения Марса. По-прежнему будем рассматривать случай, когда Солнце, Земля и Марс лежат на одной прямой (рис. 154), причем обе планеты находятся по одну сторону от Солнца (так называемое противостояние Марса). Пользуясь теми же методами радиолокации, мы обнаружим, что в системе 3 ускорение Марса примерно вдвое меньше, чем ускорение Нептуна. Сопоставляя расстояния планет от Солнца (Марс от Солнца находится на расстоянии в 1,5 раза большем, чем Земля) и сравнивая ускорения Нептуна и Марса с ускорением Земли а, мы найдем, что ускорение, сообщаемое Марсу Солнцем, составляет а/1,5 0,4а, в то время как ускорение, сообщаемое Солнцем Нептуну, составляет а/900. Вследствие этого, хотя силы инерции, действующие в системе 3, сообщают Нептуну и Марсу одинаковые направленные от Солнца ускорения, равные —а, НО слабая сила притяжения Солнца, действующая на далекий Нептун, уменьшает результирующее ускорение Нептуна лишь на доли процента, а большая сила притяжения Солнца, действующая на близкий Марс, уменьшает результирующее ускорение Марса почти вдвое. [c.337]

Вспомним, что каждый из критериев динамического подобия был образован делением соответствующей силы на величину, пропорциональную силе инерции поэтому число Фруда определяет по существу отношение веса (объемной силы) к силе инерции, число Рейнольдса — отношение силы вязкости к силе инерции, число Струхаля — отношение дополнительной (локальной) силы, вызванной неустановившимся характером движения, к силе инерции, число Эйлера — отношение силы гидродинамического давления к силе инерции. [c.79]

Выясним физический смысл чисел Fr, Ей, Re, Sh и соответствующих критериев (5.89). Выражения для них получены делением коэффициентов при отдельных членах уравнений движения на коэффициент при конвективной силе инерции. Эти члены представляют собой отнесенные к единице массы силы различной физической природы V tgL = Fr характеризует отношение (но не равно ему) силы инерции к силе тяжести VLN = Re — отношение силы инерции к силе вязкости Pl(pVY = Ей — отношение силы давления к силе инерции L/ VT) = Sh — отношение локальной инерционной силы к конвективной. Таким образом, все критерии характеризуют отношения сил различной физической природы и потому являются критериями динамического подобия. [c.123]

Физико-механические свойства материала сферы и преграды, условия и скорость соударения определяют локальные особенности удара. Возможны следующие случаи а) удар с местным смятием без внедрения б) удар с внедрением в преграду. Как при ударе без внедрения, так и при ударе с внедрением сфера испытывает действие силы тяжести, силы инерции и давления, которое приложено на части поверхности, находящейся в контакте с преградой, и распределено по закону [c.288]

Если уравнения движения в безразмерном виде (Х.1) разделить не на размерный коэффициент при конвективной составляющей сил инерции, как это сделано выше, а на соответствующий коэффициент при локальной составляющей сил инерции, то получим числа подобия в виде [c.228]

Эти числа подобия характеризуют отношение конвективной составляющей сил инерции, сил тяжести, нормального давления и сил вязкости к локальной составляющей сил инерции. Каждое из них должно соблюдаться при нестационарных движениях, происходящих под действием соответствующих сил. [c.228]

Чтобы выяснить, каково влияние сил поверхностного натяжения на движение жидкости, необходимо разделить каждое выражение на последнее слагаемое справа. Полученная совокупность чисел подобия характеризует отношение соответствующих сил (локальные и конвективные силы инерции, силы тяжести, нормальные силы давления и силы вязкости) к силам поверхностного натяжения. Эти числа подобия будут равны [c.228]

Следовательно, образовавшиеся при этом безразмерные коэффициенты характеризуют собой отношение сил различной физической природы к силам инерции. Так, коэффициент при первом слагаемом левой части уравнения (10.31) определяет отношение массовых сил к силам инерции, критерий Фруда является мерой отношения силы инерции к массовой силе. В поле силы тяжести массовой силой является сама сила тяжести. В этом случае критерий Фруда характеризует отношение силы инерции к силе тяжести. Коэффициент при втором слагаемом — критерий Эйлера определяет отношение силы гидродинамического давления к силе инерции. Отношение силы инерции к силе трения (вязкости) характеризуется критерием Рейнольдса. Коэффициент при первом слагаемом правой части уравнения (10.31) раскрывает отношение между локальными и конвективными силами инерции — критерий Струхаля. [c.387]

Герцем в рамках теории упругости решена фундаментальная контактная задача статики. Приняв допущение, что зависимость между местным упругим перемещением и контактным усилием при ударе имеет такой же вид, как в статике, пренебрегая силами инерции и считая тела абсолютно твердыми, он впервые раскрыл закономерности упругого удара. В противоположность классической теории теория Герца основана на предположении доминирующего значения локальных эффектов, возникающих в зоне касания соударяющихся тел. Однако она применима лишь, когда продолжительность удара значительно превышает время прохождения упругих волн в прямом и обратном направлениях через соударяющиеся тела. [c.7]

В зависимости от конкретных условий материал соударяющихся тел может работать в различных стадиях — упругой, упруго-пластической, пластической. Указанные стадии работы материала могут захватывать целиком соударяющиеся тела или части этих тел. Часто граница между областями упругой и не-упругой работы лежит вблизи контакта тел. Может быть и такая ситуация, при которой происходит разрушение (локальное или общее) одного или обоих соударяющихся тел. В ряде случаев на характер удара существенное влияние оказывает вязкость материала, которая учитывается наряду с упругими и (или) пластическими свойствами материала. Итак, исследуя удар и принимая для этого расчетные модели, приходится учитывать силы инерции и реологические свойства материалов соударяющихся тел. [c.252]

В случае неустановившегося движения уравнением Бернулли, содержащим дополнительный член Л,-, можно пользоваться лишь тогда, когда на всем протяжении потока движение является плавно изменяющимся. Это ясно из того, что выражение для дополнительного члена hi было получено нами в предположении плавно изменяющегося движения жидкости на пути от сечения 1-1 до сечения 2-2. Однако, если поток (рис. 9-3) имеет форму, характеризуемую резко изменяющимся движением в области А, причем эта область, в свою очередь, характеризуется весьма малым значением интеграла, входящего в зависимость (9-31), то локальными силами инерш1и для области А вообще можно пренебречь и не считаться с наличием резко изменяющегося движения жидкости между сечениями 1—1 и 2—2. В случае потока, изображенного на рис. 9-3, локальные силы инерции при использовании уравнения Бернулли приходится учитывать только для областей потока Б и В, где движение плавно изменяющееся. [c.346]

Эксперименты не подтверждают безусловной неустойчивости вертикальных роторов, что может иметь несколько объяснений неучет в исходных уравнениях гидродинамики локальных сил инерции смазки некоторая некруглость реальных подшипников влияние избыточного давления смазки, создающего стабилизирующий гидростатический эффект (см. ниже), а также влияние остаточной неуравновешенности ротора, из-за которой в=лыУд центр цапфы описывает круговую траекторию, и нужно анализировать не устойчивость центрального положения, а устойчивость кругового движения, что может привести к другим условиям устойчивости [30, 59]. [c.168]

Уравнение Бернулли для целого потока реальной жидкости, учитывающее локальные силы инерции жидкости (уравнение балан< а удельной энергии при неустановившемся движении) [c.296]

Со времен Галилея известно, однако, что именно этим свойством отличается поле тяготения, в котором все массы приобретают одинаковые ускорения. Масса в поле тяготения является количественной характеристикой силы, с которой тело притягивается к другим телам ( тяжелая масса). С другой стороны, при движении тела под действием других сил, отличных от сил тяготения, масса является количественной характеристикой инертности тел, т. е. их способности замедлять процесс изменения собственной скорости ( инертная масса). Понятия инертной и тяжелой масс, казалось бы, не имеют между собой ничего общего, поскольку первое из них относится к движению в любых нолях, а второе — только в гравитационных полях. Тем более примечательными оказались эксперименты Р. Этвеша (1848—1919), показавшего (с достаточно большой точностью), что обе массы пропорциональны друг другу, и, следовательно, выбором единиц их можно сделать просто равными. Этот результат, первоначально казавшийся случайным, Эйнштейн воспринял как фундаментальный физический принцип, давший возможность сделать вывод о локальной эквивалентности полей сил инерции и тяготения и тем самым установить принцип эквивалентности инертной и тяжелой масс ). Следующее простое рассуждение, принадлежащее Эйнштейну, иллюстрирует эту мысль. Предположим, что в кабине лифта свободно падает твердое тело. Если кабина лифта покоится относительно Земли, то тело будет двигаться в локально однородном поле тяжести с постоянным ускорением g. Пусть теперь одновременно с телом свободно падает и кабина лифта. При одинаковых начальных условиях для кабины и тела последнее будет находиться в покое относительно кабины. В ускоренной (неинерциальной) системе отсчета, связанной с кабиной, на тело наряду с силой тяжести бу,дет действовать равная и противополоокная ей по направлению сила инерции, и под действием этих двух сил тело будет находиться в равновесии ( невесомость ). [c.474]

Когда мы в рассмотренном выше примере с лифтом переходим от локально инерциальной (сопутствующей кабине лифта) системы к системе, связанной с Землей, находящееся в лифте тело приобретает ускорение, обусловленное полем тяжести при этом в новых координатах квадрат интервала ds представляется в форме (68). Основополагающая идея Эйнштейна заключается в том, что отличие составляющих метрического тензора rs ) от brs объясняется полем тяготения, которое, таким образом, делает геометрию иространственно-временного континуума римановой геометрией. Если ири этом тензор grs) таков, что вычисленный по нему тензор кривизны обращается в нуль в протяженной области иространственно-временного континуума, то в этой области существуют такие координаты (л -), в которых квадрат интервала допускает представление (66). В исходной системе координат (x,j составляющие тензора (grs) характеризуют тогда специальное поле тяготения, называемое полем сил инерции. Может случиться, однако, что тензор кривизны не обращается в нуль в протяженной области пространственно-временного континуума, — в этом случае составляющие тензора (grs) определяют истинное поле тяготения, созданное распределенными в этой области материальными телами. Истинное поле тяготения нельзя устранить во всей области никаким преобразованием координат, которого в этом случае попросту не существует. В этом заключается фундаментальное отличие истинных полей тяготения от полей сил инерции эти поля эквивалентны только локально ( в малом ), но отнюдь не глобально ( в большом ). [c.477]

Поэтому в области, где локальная инерциальность системы отсчета уже не имеет места, мы сможем обнаружить не только нарушеггие равенства сил тяготения и сил инерции, но, изучив тщательно характер результирующего поля, обнаружим, что оно является результатом наложения полей сил тяготения и сил инерции. [c.341]

Между тем в тех случаях, когда сила тяготения и сила инерции почти полностью компенсируют друг друга, мы не можем измерениями определить, является ли действующая сила остатком силы тяготения или остатком силы инерции . Причина этого лежит в том, что в малой ло[<ально инерциальной области различия между величинами и направлениями напряженностей поля тяготения и 1юля инерции еще слишком малы, чтобы их можно было надежно измерить. В случае же сильного нарушения компенсации сил тяготения и сил инерции, т, е. вне области локальной инерциальности, различия между величинами и направлениями напряженностей сил тяго 1ения и сил инерции могут быть обнаружены и надежно измерены, и тем самым силы инерции и силы тяготения могут быть разделены. [c.341]

Рассматривая плавно измершющееся движение на всем пути от сечения]—1 до сечения 2—2, мы должны всюду пренебрегать составляющими скоростей и ускорений, направленными вдоль расчетных (плоских) сечений (см. рис. 3-12). Поэтому составляющие силы инерции, в частности локальной, направленные вдоль расчетных живых сечений, в случае плавно изменяющегося движения не учитываются. [c.344]

Идя по такому пути, подучаем известное дифференциальное уравнение неравномерного плавно изменяющегося движения (7-12) однако это уравнение в случае неустановившегося движения оказывается дополненным одним новым членом, выражающим локальную часть сил инерции. Данное уравнение имеет вид (если примем а = ао = 1). [c.371]

Двигатели внутреннего сгорания (ДВС). Двигатели внутреннего сгорания широко применяются в судовых силовых установках, в машинных агрегатах транспортных, сельскохозяйственных, дорожных и других машин. Под динамической силовой характеристикой ДВС понимаются закономерности формирования вращающих моментов, действующих на отдельные кривошипы коленчатого вала двигателя. При схематизации динамической характеристики ДВС в общем случае учитываются позиционные закономерности силовых характеристик ДВС от газовых сил рабочего процесса и неуравновешенных сил инерции шатунно-поршневых групп наличие локальной системы автоматического регулирования скорости (САРС) импульсный характер воздействия исполнительного органа управляющего устройства па входной поток энергии влияние сложной формы регулирующих импульсов на характеристики САРС. [c.33]

Предварительные замечания. Силовое замыкание обычно применяется в скоростных кулачковых механизмах для предотвращения отрыва толкателя от профиля кулака. Однако в конструкторской практике встречаются случаи, когда замыкающие пружины устанавливаются также на ведомых звеньях рычажных, кулачково-рычажных и других цикловых механизмов. При этом, как известно, устраняются локальные разрывы кинематической цепи и пересопряжения рабочих поверхностей кинематических пар, приводящие к уменьшению точности и ударному взаимодействию звеньев механизма, которое особенно нежелательно из-за повышения уровня вибраций, шума, дополнительного износа элементов кинематаческих пар и других эффектов, снижающих надежность и долговечность механизма. Но даже и при силовом замыкании, начиная с некоторого значения угловой скорости приводного вала, может наступить разрыв кинематической цепи из-за того, что сила инерции, развиваемая в приводимом звене, оказывается больше замыкающего усилия. Для определенности обратимся к динамической модели кулачкового механизма 1—П—О (см. рис. 45). На первый взгляд способ устранения этого явления очевиден и весьма прост следует увеличить замыкающее усилие. При этом, если динамические нагрузки оказываются преобладающими, должно соблюдаться условие [c.239]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...